Поверхность тока

При накладывании датчика на испытываемую нагретую поверхность ток в электронагревателе регулируется так, чтобы температура корпуса датчика стала равной температуре испытываемой поверхности. При устойчивом (не менее 60 сек) нулевом положении стрелки гальванометра производится отсчет значения плотности теплового потока. [c.528]

Произвол в определении функции У ф) позволяет выбрать ее так, что вектор скорости обращается в нуль, например, на двух осесимметричных поверхностях тока. Возникающий поток прилипает к этим поверхностям. Однако подстановка равенств (П2.1) в уравнения Навье— Стокса показывает, что они удовлетворяются только при а = 0. В этом случае гиперболы вырождаются в прямые г = Ь при [c.231]

Поверхность тока — поверхность, образованная линиями тока, которые проходят через все точки заданной в пространстве неподвижной линии. [c.71]

Трубка тока — поверхность тока, проходящая через элементарный замкнутый контур. Поток внутри трубки тока составляет элементарную струйку. Ни одна из частиц элементарной струйки не может пересечь трубку тока, т. е. выйти из нее. [c.71]

Поверхность тока — Понятие 71 [c.760]

Рассмотрим некоторый участок струйки между двумя нормальными к поверхности тока сечениями 1 и 2 заметим, что [c.11]

В этих случаях под единичной струйкой понимается не часть общего течения, ограниченная поверхностью тока малого сечения, а весь поток жидкости или газа, и используется следующая гидравлическая модель. [c.13]

Силы давления, действующие на боковую поверхность струйки (поверхность тока), никакой работы не производят, так как они нормальны к траекториям движения частиц газа. Таким образом, энергия, внесенная силами давления, равна разности [c.14]

Поверхность тока 11 Пограничный слой 276, 279 [c.595]

С задачей обтекания прямолинейной решетки мы сталкиваемся в осевых компрессорах и турбинах при изучении течения через неподвижные и вращающиеся лопаточные венцы с цилиндрическими поверхностями тока. В этом случае элементарный венец, т. е. лопаточный венец, ограниченный двумя близкими поверхностями тока, можно превратить в прямолинейную решетку, развернув его на плоскости для того чтобы обтекание всех профилей было одинаковым (как в лопаточном венце), решетка должна состоять из бесконечного числа профилей. [c.6]

Пространственный характер течения в лопаточных машинах рассматриваемого типа сказывается в основном в тех ограничениях возможного распределения параметров потока по высоте лопатки, которые налагаются, например, той или иной принятой формой поверхностей тока ). Трение на стенках кольцевого канала, особенно в области межлопаточных каналов, приводит к усилению влияния вязкости на характер пространственного течения. [c.102]

Открытые или безнапорные потоки тяжелой жидкости, т. е. потоки в реках и открытых каналах. Свободные поверхности таких потоков являются поверхностями тока с давлением, равным атмосферному. [c.250]

Нетрудно убедиться, что в данном случае поверхности тока, любую из которых можно принять за твердую стенку, представляют собой поверхности вращения. Если обозначить через значение г при 2 = 0, то последнее выражение можно представить в виде [c.275]

Уравнение нулевой поверхности тока [c.279]

До сих пор рассматривались только непрерывные течения с твердыми границами. Но, как указывалось в 6 гл. 5, границами области течения могут служить также свободные поверхности, т. е. поверхности раздела жидкой и газовой сред. Естественными признаками свободных поверхностей являются постоянство давления и равенство нулю нормальной составляющей скорости вдоль них. Иными словами, свободная поверхность представляет собой поверхность тока с постоянным давлением. Течения, имеющие в качестве границ свободные поверхности, называют струйными. [c.271]

Уравнения (7-126) или эквивалентное этой системе уравнение (7-128) определяют потенциальное течение несжимаемой жидкости в слое переменной толщины к, причем одна из поверхностей, образующих слой, является плоскостью хоу. Решив систему (7-126) или уравнение (7-128), можно, выполнив обратный переход к координатам и уа. найти течение на исходной осесимметричной поверхности тока. Для решения указанных уравнений разработаны приближенные и численные методы [3, 161. [c.309]

На рис. 6.5.5 приведен спектр обтекания конуса при нулевом угле атаки и некоторой интенсивности вду-ва. Из рисунка видно, что скачки уплотнения почти прямолинейны. Это подтверждает предположение о конической форме разделяющей поверхности тока. [c.415]

Графики на рис. 6.5.6 показывают изменение углов наклона конического скачка (а) и разделяющей поверхности тока (б) в зависимости от интенсивности вдува. Угол наклона скачка 0 с определялся по фотографиям, а угол А0 между разделяющей поверхностью и конусом рассчитывался по теории конических течений для экспериментальных значений Моо и 0 с. [c.415]

Если вход в канал гладкий. Т() можно экстраполировать контур канала в область So< 2< 0, занятую емкостью, по закону типа S = Sb + Az + Bz, полагая, что соответствующая поверхность экстраполированного канала является поверхностью тока. При этом для задания граничных условий в точке z можно использовать одну из вышеприведенных схем, а в области 2>Zg использовать принятые уравнения квазиодномерного течения. [c.278]

При решении прямой задачи используют уравнения газовой динамики, записанные в декартовой, цилиндрической или сферической системах координат. Решать обратную задачу и формулировать граничные условия удобно, используя уравнения, в которых в качестве независимых переменных взята длина дуги вдоль некоторой кривой и функции тока. Использование функций тока особенно удобно, так как начальные условия в обратной задаче задаются обычно на поверхности тока (жесткая стенка или ось симметрии). [c.50]

Граничные условия для нормальной составляющей скорости определяются непроницаемостью твердой стенки. Так как через твердую стенку тела жидкость не перетекает, то эту стенку можно считать нулевой линией тока при движении как идеальной, так и реальной жидкостей. Отсутствие перетекания через линию или поверхность тока и есть граничное условие для нормальной составляющей скорости, = 0. [c.74]

Для интегрирования этих уравнений необходимо иметь начальные и граничные условия. Пусть обтекаемое тело будет неподвижным. Так как поверхность этого тела является поверхностью тока и через нее жидкость не течет, то нормальная составляющая скорости в точках поверхности тела равна нулю, т. е. Vn = 0. [c.87]

Поверхности, заданные уравнениями ср = (7 и ijj = С, как прежде указывалось, называются соответственно эквипотенциальными поверхностями и поверхностями тока. [c.175]

Очевидно, что векторы скоростей будут касательны к поверхности тока, а следовательно, через нее так же, как и через линию тока, жидкость не течет. Поэтому расход жидкости, текущей между двумя поверхностями тока ij) и г 2, будет постоянным. [c.175]

Приравняв последнее выражение нулю, найдем нулевую поверхность тока [c.178]

Заменив сферическую поверхность тока твердой стенкой (рис. VII. 11), получим картину обтекания сферы параллельным потоком идеальной жидкости. [c.178]

Поверхность, образованная совокупностью линий тока, называется поверхностью тока часть жидкости, заключенная внутри поверхности тока, проведенной через все точки некоторого замкнутого контура в потоке, называется трубкой тока. [c.55]

Таким образом, разность значений функций тока на двух каких-нибудь линиях тока равна секундному объемному расходу сквозь сечение струйки, ограниченной соответствующими поверхностями тока. Отметим далее, что из сопоставления (25.1) с (25.5) следует [c.82]

Пусть АВ и D — отрезки линий тока, являющиеся проекциями на плоскость течения двух поверхностей тока, симметричных каждая [c.100]

Линии пересечения осесимметричных поверхностей тока с меридиональной плоскостью, tp = onst, для простоты в дальнейшем будут называться линиями тока. Как уже отмечалось, они неизменны при различных с. Линиями тока в решении (3.64) являются, в.частности, прямые г = о и г = jn, где j i — первый нуль функции J (r). Величина j и 3,832. Следует помнить, что седловые точки и центры функции гр х,г) являются точками торможения, в них и = v = 0, но, вообще говоря, lu 5 0. [c.208]

Полагая = onst, находим поверхности тока, любую из которых можно принять за поверхность стенок канала. [c.274]

Полагая = С = onst, получаем уравнение семейства поверхностей тока [c.275]

Поверхности тока ф = onst или zr = —С представляют собой поверхности вращения, показанные на рис. 154. Приняв поверхность, проходящую через окружность радиуса Гц, за стенку канала, мы получим криволинейный диффузор с законом изменения скоростей (7-122). Давления могут быть определены по уравнению Бернулли, если известно, например, давление в критической точке. [c.306]

Этому уравнению можно придать иной вид, удобный для дальнейших приложений. Выделим двумя поверхностями тока 51 и 5 тонкий слой, который будет иметь, вообще говоря, переменную толщину /г. Учитывая малость толщины этого слоя, примем, что величины 1, и , Н , И, в его пределах не зависят от координаты <73, и проинтегрируем (7-123) по q от 0 до /г. Поскольку Hзdq = —элементарная [c.308]

Определите циркуляцию скорости Г в осесимметричном воздушном потоке (плотность р = onst = 1,20 кг/м ), если известно, что разность давлений между двумя цилиндрическими поверхностями тока (линиями тока в виде концентрических окружностей на плоскости) составляет 150 Па. Радиус внутренней поверхности г = — 1 м, радиус внешней поверхности г = 1,2 м. [c.43]

Полагая, что при равномерном вдуве разделяющая поверхность тока будет конической, обтекание конуса при интенсивной инжекции рассматривают в виде двух самостоятельных задач. Одна из них связана со сверхзвуковым обтеканием конуса внешним потоком, а другая — с течени- [c.414]

Если вход в канал не сглажел, а имеет прямоугольную или острую кромку, то линии (поверхности) тока в емкости (г<0), [c.278]

Уравнение неразрывности при этом тождественно удовлетворяется. Таким образом, очевидно, что поверхности г1)(5, г) = = onst являются поверхностями тока. Принимая во внимание соотношения [c.38]

Граничные условия могут быть выражены и через функции тока. Так как в идеальной жидкости любая твердая поверхность является поверхностью тока (векторы скорости касательны к ней), то условие ф = onst на поверхности также является граничным. Наконец, граничным условием на свободной поверхности жидкости является постоянство давления на этой границе. [c.287]

Очевидно что поверхности, тока, находящиеся на взаимном расстоянии, равном шагу реЩёткн, таковы, что каждой парой таких поверхностей выделяются совершенно одинаковые рбласти течения. [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...