Проводник идеальный

Рассмотрим электромагнитные волны в системе, изображенной на рис. 69,а а — радиус внутреннего, Ь — внешнего, Го — промежуточного проводника, который занимает отрезок 0<г<оо. Будем считать все проводники идеально проводящими и ограничимся волнами, токи которых текут лишь в продольном (г-м) направлении и поля которых обладают симметрией вращения и выражаются по формулам [c.214]

При те м = те кр ИК сливаются и образуют так называемый бесконечный кластер (БК) система становится проводящей (рис. 1.2,6). По мере возрастания те,у,>/Пкр бесконечный кластер увеличивается, поглощая меньшие кластеры, и проводящие цепочки пронизывают всю систему, образуя структуру с взаимопроникающими компонентами (рис. 1.2, в). Значение носит название порога протекания, или порога перколяции. При тем=те р в рассмотренной системе проводник — идеальный изолятор проводимость мгновенно [c.11]

Такие граничные условия описывают, например, дифракцию на частых (период мал по сравнению с длиной волны) металлических решетках, выполненных из телесных проводников. В этом случае а и р — параметры, характеризующие относительные размеры проводников и форму их поперечного сечения они вещественны, если проводники идеальные. [c.118]

Как известно, в атмосфере существуют конвекционные токи, непрерывно перемещающие воздух из верхних слоев в нижние, а из нижних в верхние. Когда воздух поднимается в верхние слои с более низким давлением, он адиабатически расширяется (ибо является плохим проводником теплоты) и его температура понижается. Считая воздух идеальным газом, вычислить высотный градиент температуры в атмосфере. [c.43]

Две встречные волны могут возникать различными способами. Наиболее простой и часто встречающийся случай — это отражение при нормальном палении электромагнитной волны от плоской поверхности идеального проводника (см. 2.5) или диэлектрика с большим показателем преломления. [c.76]

Это значит, что ае -> 1 при ст оо. Вместе с тем из у равнения л зе = a/v получается, что п оо при а - оо. Теперь можно уточнить понятие идеального проводника, установив, что в этом случае а = 1,о-> < ил-> оо. Подставляя л -> оо в уравнение (2.25), видим, что действительно в этом случае = 1, т.е. вся энергия отражается. [c.104]

Известно, что для идеального проводника глубина проникновения волны в металл ничтожно мала, тангенциальная составляющая электрического поля исчезает Е,, = 0), а тангенциальная составляющая магнитного поля (Н п) терпит разрыв. В результате прозрачная дифракционная решетка с чередованием проводящих и непроводящих элементов ведет себя (для достаточно длинных волн) как весьма эффективный поляризатор, пропускающий лишь ту волну, в которой вектор Е перпендикулярен штрихам решетки ( х)- Такие поляризаторы все шире используются в оптических экспериментах. [c.303]

Какая доля света не пропускается металлом вследствие отражения и какая задерживается в нем благодаря поглощению, зависит от его проводимости. В идеальном проводнике, где потери на джоулево тепло вообще отсутствуют, поглощение равно нулю, так что падающий свет полностью отражается. Очень чистые серебряные пленки, применяемые в интерферометрах Фабри—Перо, приближаются к этому идеалу. Удавалось изготовить пленки, у которых отражение достигало 98—99%, а поглощение составляло около 0,5%. Особенно высока отражательная способность (до 99,8%) такого хорошо проводящего металла, как натрий, и поглощение в нем соответственно незначительно. В металлах, хуже проводящих, например в железе, отражение может составлять всего лишь 30— 40%, так что непрозрачная пленка железа толщиной не более доли микрона поглощает около 60% падающего на нее света. [c.489]

Из формулы (16.49) следует, что при а->-оо величина 1. Вместе с тем из уравнения (16.48) видно, что при а->-оо и п оо. Эти результаты позволяют ввести понятие идеального проводника, для которого о->оо, /1 -> оо и > = 1. Такой проводник полностью отражает весь падающий на него свет (/ =1). [c.29]

При рассмотрении свойств макроскопических сверхпроводников, которое было дано в разделе 2, необходимо строго разграничивать так называемые полные токи п токи Мейснера. Первые наводятся в многосвязных проводниках и поддерживают полный магнитный поток постоянным, а вторые представляют собой экранирующие поверхностные токи, которые обеспечивают равенство индукции нулю внутри сверхпроводящего материала. Конечно, такое деление носит искусственный характер, так как оба тока имеют одну и ту же внутреннюю природу. Мы пользуемся этим разделением для того, чтобы иметь возможность применить для решения задачи уравнения Максвелла для двух предельных случаев, а именно для случая бесконечной проводимости и случая идеального диамагнетизма. Мы снова подчеркиваем, что эти два условия различны и в электродинамике Максвелла их нельзя смешивать. [c.641]

До 1933 г. считалось, что сверхпроводники представляют собой идеальные проводники (электропроводимость а=оо). Показать, что такое представление противоречит термодинамике сверхпроводников. [c.254]

Представление о том, что сверхпроводники — это просто идеальные проводники, приводит к затруднению термодинамического характера и противоречит термодинамике сверхпроводников, т. е. их действительному поведению в магнитном поле. В самом деле, согласно одному из уравнений электродинамики [c.366]

Тепловое движение атомов проводника препятствует ориентирующему действию внешнего электрического поля. Следовательно, при прочих равных условиях сила электрического тока должна уменьшаться с увеличением температуры проводника. Это означает, что электропроводимость проводника с ростом температуры уменьшается, что характерно для проводников. Электропроводимость идеальных диэлектриков в не очень сильных полях должна быть очень близка к нулю. Можно сказать, что что электропроводимость диэлектриков равна практически нулю, помня при этом условность такого утверждения. В действительности их проводимость порядка 10 — 10 ° См/м. [c.341]

Этим сверхпроводник отличается от идеального проводника, у которого при уменьшении удельного сопротивления индукция магнитного поля в объеме сохраняется без изменения. [c.370]

В случае малых Re < 1 среду можно рассматривать как слабо проводящую, вследствие чего наводимые в ней индукционные токи будут невелики. Среда при этом легко протекает (скользит) сквозь внешнее магнитное поле, мало возмущая и искажая его. Наоборот, при Re > 1 магнитная вязкость становится очень малой, и среда ведет себя как идеальный проводник, в котором легко могут возникать сколь угодно большие токи. Вследствие этого среда при своем движении вызывает сильное искажение и деформацию внешнего магнитного поля вплоть до полного его выталкивания. [c.402]

Хаотическое движение молекул, являющееся своеобразной особенностью внутренней энергии идеального газа, отличает энергию этого вида движения от энергий направленного движения. В отличие от неорганизованного характера внутренней энергии идеального газа, каждая молекула которого движется в своем направлении и со своей скоростью, в случае энергии направленного характера, свойственного механической, электрической и другим видам энергии, движение тел, молекул или электронов происходит в определенном направлении (вращение вала, движение газа по трубе, движение электрического тока по проводнику). Эта характерная особенность тепловой энергии проявляется и в том, [c.24]

Здесь обозначено 1 — абсолютная величина продольной напряженности наведенного поля в идеально изолированном проводнике (напряжение на единице длины) 171 — абсолютная величина постоянной распространения, характеризующая распределение и затухание параметров поля вдоль трубопровода у — комплексная величина постоянной распространения трубопровода Z — абсолютная величина волнового сопротивления трубопровода I — длина участка параллельного прохождения трубопровода и линии электропередачи. [c.430]

Продольные напряженности поля, наведенного в идеально изолированном проводнике, следует определять по формулам из разделов 23.3.2—23.3.4, где они обозначены соответственно через Ек и Ев. [c.431]

Расчет продольной напряженности поля Ек, наведенного в идеально изолированном проводнике током короткого замыкания на землю /к, может быть выполнен известным способом [ 16, 17]. [c.435]

Рис, 23.12. Напряженность наведенного продольного поля в идеально изолированном проводнике при его расположении параллельно воздушной линии электропередачи трехфазного тока с дунайским размещением проводов на мачтах [c.435]

Расчет продольной напряженности поля I bI, наведенного в идеально изолированном проводнике, возможен и по методике 018]. На рис. 23.12 в качестве примера представлены значения для трехфазной воздушной линии с мачтами дунайского типа при одном определен- [c.436]

В рекомендации SfB [161 содержатся все данные, необходимые для определения продольной напряженности поля в идеально изолированном проводнике при воздействии на него токов с частотой 16 /зГц. [c.437]

Для большинства металлов показатель поглощения X в видимой области спектра составляет 1—5, а в инфракрасной области —обычно более 10. В соответствии с этим все металлы характеризуются высокими значениями коэффициента отражения в инфракрасной области спектра. Чем выше электропроводность металла, тем выше его отражательная способность. Для идеального проводника с а/" = 1. [c.62]

Докажем теперь лемму, необходимую для нашего доказательства. Рассмотрим пространство S, ограниченное, с одной стороны, поверхностью (Ti беспредельно растущего шара радиуса т и, с другой стороны, поверхностью гг2 идеального проводника. Пусть S — материальная система конечных размеров, расположенная в пространстве S вблизи центра О поверхности (Т. [c.130]

Известно, что на поверхности идеального проводника электрическая сила направлена по нормали этого достаточно для того, чтобы поверхность <Т2 не вносила ничего в А. Что же касается шаровой поверхности fji, то следует заметить следующее мы принимаем во внимание [c.131]

Проблема нейтрализации внутренних тепловыделений на космическом ко-)абле тесно связана с необходимостью отвода теплоты на периферию корабля. Идеальное решение вопроса транспорта теплоты может быть достигнуто с помощью устройств типа тепловой трубы. Тепловая труба, представляющая собой герметичный капиллярно-пористый фитиль, насыщенный легколетучей жидкостью, с помощью испарительно-конденсационного механизма переноса теплоты позволяет в десятки тысяч раз увеличить теплопроводность по сравнению с теплопроводностью лучших естественных проводников теплоты (металлов). Тепловая трубка по существу является своеобразным сверхпроводником теплоты, действующим автоматически. Именно космос благодаря невесомости снимает с тепловых труб всякие геометрические и пространственные ограничения и делает их незаменимыми в конструктивном плане. В частности, применение тепловых труб позволяет не только устранить недопустимые температурные деформации корпуса корабля и снять температурные напряжения конструкции, вызванные сильным прогревом корабля с солнечной стороны и резким охлаждением с теневой стороны, но и обратить эти в общем неблагоприятные условия на пользу. [c.376]

Свойство проводника выталкивать из себя магнитные силовые линии (S = О внутри проводника) получило название идеального диамагнетизма . [c.193]

Более того, как показали исследования, сверхпроводимость не исчерпывается.только обращением в нуль электрического сопротивления проводника (идеальной проводимостью). Не менее фундаментальным свойством вещества в сверхпроводящем состоянии является идеальный диамагнетизм. Это свойство, открытое Мейсснером и Оксенфельдом в 1933 г., состоит в том, что вещество, помещенное в магнитное поле (рис. 7.13, а), при переходе в сверхпроводящее состояние не замораживает находящееся в нем магнитное поле, как это должно было бы быть при простом переходе вещества в состояние с нулевым сопротивлением, а выталкивает его из своего объема (рис. 7.13, б), что присуще идеальным диамагнетикам, обладающим нулевой магнитной проницаемостью. Это явление получило название эффекта Мейсснера — Оксенфельда. [c.197]

Мы предполагаем наличие еще одного различия между сверхпровод-нико.м п идеальным проводником (идеальный проводник представляет собой проводник, в котором нет никакого рассеяния электронов). Различие состоит в том, что, в отличие от сверхпроводника, в идеальном проводнике, помещенном в магнитное поле, не возникает постоянного экрана вихревых токов магнитное поле проникает в идеальный проводник со скоростью около 1 см в час (см. книгу Пиппарда [12]). [c.426]

Взаимодействие света с металлом приводит к возникновению вынужденных колебаний свободных электронов, находящихся внутри металлов. Такие колебания вызывают вторичные волны, приводящие к сильному отражению света от металлической поверхности и сравнительно слабой волне, идущей внут])ь металла. Чем больше электропроводность металлов, тем сильнее происходит отражение света от нх поверхности. В идеальном проводнике, для которого а -> оо, поглощение полностью отсутствует н весь падающий на его поверхность свет отражается. Поэтому заметный слой металла является непрозрачным для видимого света. Сильное поглощение проникающей внутрь металла световой волны обусловлено превращением энергии волны в джоулево тепло благодаря взаимодействию почти свободных электро1Юв, испытываюидих вынужденные колебания под действием световой волны. [c.61]

В проводнике с малым активным сопротивлением и большой индуктивностью L при изменении силы тока по гармоническому закону (69.2) i=ImOoaгармоническому закону. Так как напрян ение на концах идеальной катушки равно по модулю и противоположно по знаку ЭДС самоиндукции [c.242]

Соотношение между потоками отраженной и поглощенной энергий должно зависеть от электропроводимости металла ст. Опыт показывает, что чем больше электропроводимость металла, тем лучше он отражает световые волны (благородные и щелочные металлы служат хорошими отражателями). Хуже проводящие ток металлы характеризуются низким коэффициентом отражения (например, Fe). Потери на джоулеву теплоту для хорошего проводника доллсны быть ничтожно малыми. Будем называть идеальным (ст >) проводник, который полностью отражает электромагнитную волну (./ - I). В дальнейшем изложении мы уточним это определение. [c.100]

Ф и г. 2. Сравнение поведения идеального проводника (а) и сверхпроводпика (б) в магнитном поле. [c.612]

Все полученные выше результаты можно вывести также и пз постулата о бесконечной проводимости, предположив, что образец стал сверхпроводящим в отсутствие внешнего поля. Различие между этими двумя возможными способами рассмотрения состоит в том, что па основе эффекта Мейспера мы должны ожидать полной обратимости намагничивания эллипсоидальных образцов при изменении приложенного поля. Другими словами, кривые фиг. 11 и 12 должны быть совершенно обратимы при любом излтепепии Я,. Идеальный проводник не может вести себя подобным образом. [c.624]

Идеальный проводник, состоящий нз электронного газа, не испытывающего рассеяния, описывается уравнением (II), по не (I). Ф. Лондон и Г. Лондон использовали совместно уравнение (I) и раннюю теорию ускорения Беккера, Саутера и Хеллера [42] для объяснения эффекта Мейснера. Пусть у(х, у, Z, Z) —средняя скорость дрейфа электронного газа. Ускорение частицы определяется силой Лоренца [c.692]

Магнитное поле этого тока компенсирует внутри сверхпроводника внешнее магнитное поле, благодаря чему гюлное поле внутри проводника становится равным нулю. Однако сверхпроводник не является идеальным диамагне1иком, потому что намагниченность внутри него равна нулю, а у диамагнетика отлична от нуля. [c.370]

Условно будем считать, что п- и р-полупроводники приведены в идеальное соприкосновение (рис. 8.9, б). Так как в /г-пол у проводнике много электронов, а в р-полупроводнике много дырок, между полупроводниками начнется интенсивный обмен носителями заряда. За счет разности концентраций электроны из полупроводника га-типа диффундируют в полупроводник р-типа, оставляя в прикон-тактной области полупроводника л-типа нескомпенсированный положительный заряд ионов донорной примеси. Дырки, в свою оче- [c.280]

Способы расчета влияния, оказываемого на трубопроводы, неоднократно освещались в литературе [8—15]. Для оценки влияния целесообразно использовать продольную напряженность поля Е (разность вапря-жений на единице длины), наведенного в идеально изолированном проводнике, и параметры (характеристики) трубопровода. Вывод математических зависимостей на основе теории проводимости подробно рассмотрен в литературе [13]. При допущениях, что [c.430]

Линейный магнитный электромотор, разработанный но заказу Барталона учеными университета в Гренобле, интересен тем, что в нем нет ни одной движущейся детали. В продолговатом проводнике течет электрический ток. При этом возникает магнитное поле, индуцирующее во втором проводнике — в данном случае это рельс — также электрический ток. Возникает второе магнитное поле. Эти магнитные поля взаимодействуют, причем проводник, укрепленный на вагоне, начинает двигаться вдоль другого проводника — рельса. Вагон, оборудованный подобным мотором, развивает скорость до 400 километров, в час. Ему не нужны тормоза торможение с идеальной плавностью осуществляется простым реверсированием магнитного поля. Таким образом, ни вагон, ни мотор не касаются рельса. Единственное место контакта — скользящий токосъемник. Поэтому никакой смазки не требуется, всякий износ исключен. Интересно, что вагон с магнитным мотором может лучше фуникулера или контактной дороги преодолевать крутые подъемы. [c.174]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Валентная зона в углеродных материалов образована л-электро-нами сеток организованного углерода, имеющих макроароматиче-скую природу. В случае идеального графита (рис. 1.43) зона проводимости, в которой при О К отсутствуют электроны, отделена от л -электронной зоны пренебрежимо малой запрещенной зоной. В результате перекрытия зон или теплового возбуждения в зоне проводимости идеального графита оказывается достаточное количество электронов, вследствие чего графит ведет себя как металлический проводник. [c.12]

Волноводные моды (волноводные волны). В В. м. могут возбуждаться разл. типы волн, отличающиеся структурой эл.-магн. поля и частотой (моды). Волноводные моды находят из решения Максвелла уравнений при соответствующих граничных условиях (для иде-альных проводников равенство нулю тангенциальной составляющей электрич. поля). Поперечная структура полей в В. м. определяется скалярной ф-цисй ц) х, у), удовлетворяющей ур-нию идеальной мембраны с закреплёнными (ф 5=0) или свободными (йф/<Эп 5=0, п — нормаль к границе S) краями в зависимости от типа поляризации эл.-магн. поля. Задача о собств, колебаниях мембраны имеет бесконечное, но счётное мношестнэ решений, соответствующих дискретному набору действительных собств. частот. Каждое из этих собств. колебаний соответствует либо нормальной волне, распространяющейся вдоль В. м., либо экспоненциально убывающей или нарастающей колебат. модам. [c.308]

Рис. 1. Построение зовноН диаграммы идеального резкого п— Р-гетероперехода а — зонные диаграммы двух изолированных проводников, S — дно зоны проводимости, — потолок валентной зоны, уровень Ферми (энергии отсчитываются от энергии е Ч (г) в вакууме вблизи поверхности полупроводника) fi—зонная диаграмма п-Р-гетсроперехода.

Рис. 1. Построение зовноН <a href="/info/414673">диаграммы идеального</a> резкого п— Р-гетероперехода а — зонные диаграммы двух изолированных проводников, S — дно <a href="/info/16457">зоны проводимости</a>, — потолок <a href="/info/16455">валентной зоны</a>, <a href="/info/7474">уровень Ферми</a> (энергии отсчитываются от энергии е Ч (г) в вакууме вблизи поверхности полупроводника) fi—зонная диаграмма п-Р-гетсроперехода.

В идеальной Л. п. без потерь распростраияютсп только такие волны, в к-рых электрич. и магн. поля строго поперечны (7 Л/-моды, см. Волновод металлический). Распределение этих полей по сечению в точности повторяет распределение электрич. поля Е внутри цилинд-рич. конденсатора и магн. поля Н в системе цилипд-рич. проводников с продольными токами (рис.). [c.596]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...