Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Единственность

Единственным размерным параметром в этом механизме будет размер 2°. Угловая скорость <И/ ведомого звена k находится из равенства  [c.34]

Единственной неизвестной по величине и направлению силой р, этом уравнении является сила /= 32. Величина ее может быть получена построением по уравнению силового треугольника. Для этого на плане сил на рис. 13.6, б достаточно соединить  [c.252]

I) Полное напряжение, включающее изотропное давление, может рассматриваться как единственная тензорная переменная. Реологическое уравнение состояния определяет полное напряжение с точностью до произвольного аддитивного изотропного тензора. Скаляр, на который умножается единичный тензор для получения этого изотропного тензора, является в этом случае скалярной переменной, вводимой вместо давления. Это будет разъяснено далее в разд. 1-8.  [c.14]


Имеются две категории скалярных функций тензорного аргумента те, для которых указанное соотношение зависит от выбора некоторой другой величины, и те, для которых это соотношение определяется единственным образом. Последние называются инвариантами, или изотропными функциями. Например, соотношение, которое ставит в соответствие любому заданному тензору одну из его компонент, является скалярной функцией, которая зависит от выбора векторного базиса. Так, соотношение  [c.27]

Здесь dX — произвольный бесконечно малый вектор, а X + dX — точка, получаемая суммированием X и вектора dX. в смысле, определенном в разд. 1-2. Можно показать, что вектор V/, определяемый уравнением (1-4.1), является единственным, т. е. не зависящим от dX. Очевидно, так как вектор V/ определен во всех точках, где определено поле / (X), он сам представляет собой поле, а именно векторное поле.  [c.30]

Разбиение, определяемое уравнениями (1-7.6) и (1-7. 7), единственно действительно, если взять след от обеих частей (1-7.6), то получим уравнение  [c.44]

Дальнейшее упрощение связано с тем, что в качестве единственной массовой силы рассматривется лишь сила тяжести. В этом случае g = — gVz, где z — вертикальная координата, а g — гравитационное ускорение, так что уравнение Эйлера сводится к следующему  [c.48]

Рассмотрим функцию al5 (т) единственного скалярного аргумента т,. который, в частности, можно интерпретировать как время. Значение может быть скаляром, вектором, точкой или тензором.  [c.78]

R-R" = 1 и рассматривая (3-1.33). В то же время U симметричен, поскольку симметричен U. Разложение тензора на сумму антисимметричного и симметричного тензоров единственно следовательно, уравнение (3-2.21) отождествляет  [c.101]

Член в первых скобках правой части уравнения (3-3.6) есть ортогональный тензор член во вторых скобках — симметричный положительно определенный тензор. Но полярное разложение тензора F является единственным, и, следовательно,  [c.104]

Как указывалось в разд. 3-3, символ ЫЫ часто используется в литературе для обозначения дифференцирования по времени конвективных компонент. Фактически один-единственный символ используется для обозначения четырех различных операций в самом деле,  [c.116]

Можно показать, что изотропные напряжения — единственные напряжения, которые не совершают работы при любом изохорном движении. Таким образом, напряжение в материале с постоянной плотностью определено лишь с точностью до аддитивного изотропного напряжения.  [c.133]

Более того, уравнение (3-1.19) имеет единственное решение для и, так как существует лишь один симметричный положительно определенный тензор, квадрат которого равен произвольно заданному симметричному положительно определенному тензо-  [c.142]


Поскольку этот член является единственным членом, содержа-  [c.160]

Реологическое поведение несжимаемых ньютоновских жидкостей полностью определяется величиной единственного параметра — вязкости. Для заданного материала вязкость является функцией только температуры. Экспериментальное определение-вязкости состоит в измерении некоторой легко определимой величины, которая единственным образом может быть связана с вязкостью при помощи соотношения, получаемого теоретически из решения уравнения движения. Например, градиент давления A/ /L в осевом направлении для прямолинейного течения в длинной круглой трубе выражается законом Хагена — Пуазейля  [c.167]

Следовательно, напряжение т определено, если известно значение интеграла в правой части (5-1.27). Поскольку это значение однозначно определяется частотой со, можно определить также единственную комплексную материальную функцию комплексную вязкость т), характеризующую поведение материала в периодических течениях. Поскольку т] — комплексная величина, ее  [c.173]

Возможно, имеет смысл еще более разъяснить этот вопрос. Уравнение, подобное уравнению (6-3.25), можно сделать непрерывным в окрестности предыстории покоя, предполагая, что функции и гра вырождаются в функции единственного аргумента S, когда норма тензора 0 становится достаточно малой, поскольку, если ) 0 -> О, то  [c.228]

С другой стороны, невозможно, чтобы функции / ( ) и /а ( ) в (6-3.46) вырождались в функции единственного аргумента s,  [c.228]

Завершим этот раздел замечанием, касающимся релаксационных уравнений вообще. В самом общем виде релаксационное уравнение не определяет единственный материал, т. е. единственный функционал, который описывает напряжение в данный момент, если задана предыстория деформаций. Рассмотрим аналогичный случай для функций. Если функция определяется посредством дифференциального уравнения, должны быть заданы начальные условия. Если начальные условия не заданы, дифференциальное уравнение определяет целую систему функций. Вообще говоря, если не сделано дополнительных предположений, релаксационное уравнение состояния определяет одновременно ряд функционалов, т. е. ряд различных материалов. Возможно даже, что среди материалов, определенных таким образом, представлены жидкости и твердые тела одновременно.  [c.246]

Остается еще вопрос о том, будет ли уравнение (6-4.39) с заданными значениями параметров определять единственную жидкость или ряд жидкостей. С первого взгляда может показаться, что из одного и того же уравнения в зависимости от произвольно задаваемых начальных условий будут получаться различные функционалы, т. е. различные жидкости. Однако структура этого уравнения такова, что оно уже содержит свойство затухающей памяти. Это означает, что если момент времени, в который определены начальные условия, смещается все дальше и дальше в прошлое, то получающийся в результате функционал становится все более не зависящим от начальных условий. Пример такого свойства был приведен при получении уравнения (6-4.19) из (6-4.12). Таким образом, можно сделать вывод, что при условии наложения начальных условий в далеком прошлом их влияние несущественно, и уравнения, рассматриваемые в этом разделе, недвусмысленно определяют единственную жидкость.  [c.247]

Хорошо известно, что ламинарные течения неустойчивы при очень больших числах Рейнольдса, когда течение перерождается в турбулентное. Это означает, что, хотя поле ламинарного течения представляет собой решение полных уравнений движения, удовлетворяющих всем граничным условиям, оно не есть единственное решение, поскольку, разумеется, поле турбулентного течения тоже удовлетворяет как дифференциальному уравнению движения, так и граничным условиям.  [c.260]

В то время как пренебрежение инерционными силами в уравнении движения в случае ньютоновских жидкостей приводит к уравнению (7-1.18), которое линейно (поскольку единственным нелинейным членом в уравнении (7-1.14) является член, описывающий инерционную силу), аналогичный результат не имеет места для неньютоновских жидкостей, когда уравнение, описывающее ползущее движение, остается нелинейным. Это справедливо независимо от того, в какой форме принимается реологическое уравнение состояния. В общем случае даже вид внутренних напряжений в неньютоновских жидкостях неизвестен.  [c.261]


В ГЛ. 4 И 5 было показано, что течения с предысторией постоянной деформации представляют собой единственные течения, для которых возможен точный анализ. Таким образом, следовало бы определить безразмерный критерий, измеряющий в некотором смысле близость общего течения к течению с предысторией постоянной деформации. Это приводит к введению числа Деборы De, которое определяется так [8]  [c.270]

Единственным течением рассмотренного выше типа, которое было подробно проанализировано для общего случая простой жидкости, является вискозиметрическое течение с наложением малых периодических деформаций [13]. В этом случае был принят в расчет также второй дифференциал Фреше функционала д. Оказалось, что вклад этого дифференциала проявился в среднем значении напряжения, в то время как вклад линейного члена,, конечно, может быть замечен лишь в мгновенном значении напряжения А.  [c.274]

Для сферически симметричного течения к стоку реакция напряжения в материале характеризуется единственной материальной функцией. Это позволяет выразить разность между нормальными напряжениями в направлении течения и в любом ортогональном к нему направлении в виде функции от Г  [c.290]

Основой обезличенной системы обозначений является единый классификатор, в котором каждое изделие, каждая деталь и сборочная единица закодированы — получили единственный номер (код) в определенном установленном порядке (рис. 91). Первые четыре знака определяют индекс организации разработчика.  [c.115]

В таких чертежах могут быть в качестве исключения указаны и технические требования, определяющие технологические приемы, единственные при современном уровне техники, и отражающие передовой опыт производства.  [c.155]

Рассмотрим более сложный чертеж детали с комбинированной циклической поверхностью. Одна из основных и трудных задач проектирования изделий со сложными криволинейными поверхностями — однозначное и вполне определенное задание формы. Рабочий чертеж должен быть составлен так, чтобы не было разночтения, т. е. каждый исполнитель работ по этому чертежу смог бы быстро и легко представить ту единственную форму, которую задумал конструктор.  [c.233]

Основой обезличенной системы обозначения является единый классификатор, в котором каждое изделие, каждая деталь и сборочная единица закодированы — получили единственный номер (код) в опреде-  [c.101]

Требование так называемой независимости чертежа от технологии предполагает не произвольный выбор форм и размеров (которые конструктор иногда оправдывает неубедительными и ничем не обоснованными конструктивными соображениями), а наоборот, технологичность конструктивных форм деталей. При этом независимый чертеж должен исключать все местные , т. е. применимые только в данных условиях технические указания, мешающие понимать чертеж и сковывающие инициативу производственного коллектива предприятия, которому передается техническая документация. Иначе говоря, независимый чертеж не должен быть прикован к определенным приемам, не единственным для изготовления данной детали и порой невыгодным для другого предприятия.  [c.136]

Для деталей данной группы главное и обычно единственное изображение располагают так, что ось принимает горизонтальное положение, т. е. параллельное основной надписи чертежа. Такое изображение, как правило, соответствует положению детали при ее обработке на станке.  [c.159]

Патентный формуляр входит в комплект конструкторской документации на разработанный объект и является единственным официальным документом, свидетельствующим о патентоспособности и патентной чистоте изделия.  [c.271]

Уравнение (2.11) 6q = du+pdv в случае, когда единственным видом работы является работа расширения, с учетом очевидного соотношения pdv = = d(pv)—vdp может быть записано в виде q = d и- -pv) — vdp, или  [c.18]

Таким образом, второй закон термодинамики можно сформулировать в виде следующего утверждения Вечный двигатель второго рода невозможен . В более расшифрованном виде эту формулировку в 1851 г. дал В. Томсон Невозможна периодически действующая тепловая машина, единственным результатом действия которой было бы получение работы за счет отнятия теплоты от некоторого источника .  [c.22]

Единственная возможность осуществления в этих условиях цикла, состоящего только из равновесных процессов, заключается в следующем. Теплоту от горячего источника к рабочему телу нужно подводить изотермически. В любом другом случае температура рабочего тела будет меньше температуры источника Ti, т. е. теплообмен между ними будет неравновесным. Равновесно охладить рабочее тело от температуры горячего до температуры холодного источника Гг, не отдавая теплоту другим телам (которых по условию нет), можно только путем адиабатного расширения с совершением работы. По тем же соображениям про-  [c.22]

Из формул (20.3) и (20.4) вытекает, что эвольвенга окружности определяется единственным параметром радиусом основной окружности.  [c.196]

В этом уравнении моменты сил F i и F относительно точки S равны нулю. Реакции Fi , F g и F -, нами уже определены. Единственной неизвестной силой, входящей в уравнение (13.13), является реакция F .j, момент которой относительно точки S равен Ms (- 47) = Fiih- Из (13.13) определяем величину реакции  [c.255]

Таким образом, требуемая схема шарнирного четырехзвенного механизма является фигурой ABi iD. При трех заданных положениях звена 1 и плоскости, принадлежащей звену 3, решение получается единственным. При двух заданных положениях точка С может быть выбрана в любой точке перпендикуляра, восстановленного в середине отрезка, соединяющего соответствующие поло-жения точки В,  [c.562]

Неньютоновские жидкости образуют чрезвычайно широкий класс разнообразных материалов, единственными общими свойствами которых являются их текучесть и отклонение от закона трения Ньютона. Поэтому невозможно заниматься механикой неньютоновских жидкостей, не отдав нредночтения одному из двух возможных подходов либо анализу специального классажидкостей, обладающих общим типом механического поведения, либо рассмотрению лишь основ неньютоновской гидромеханики, которые в известной степени можно применять ко всем жидкостям. В этой книге мы предпочли второй путь и лишь в последних двух главах попытались дать представление о тех подходах, которые можно было бы выбрать для решения актуальных задач, касающихся некоторых специальных материалов.  [c.7]


Ассоциированные относительные тензоры и производные, опре-делснные выше, не единственно возможные нейтральные тензоры. Можно рассмотреть еще два других примера  [c.109]

При исследовании обобщенных ньютоновских жидкостей реометрия сводится к экспериментальному определению функции Т1 (S) в уравнении (2-4.1). Это более трудная задача, чем определение единственного значения вязкости, поскольку нужно определить полную кривую кажущейся вязкости. Методы реометрии частично обсуждались в разд. 2-5, где рассматривались течения в реометрических системах, которые позволяют определить кривую Л (S).  [c.167]

Это течение — единственное вискозиметрическое реометрическое течение, которое не рассматривалось в работе [1] за подробным описанием читатель отсылается к работе Марша и Пирсона 12].  [c.189]


Смотреть страницы где упоминается термин Единственность : [c.288]    [c.163]    [c.205]    [c.228]    [c.262]   
Смотреть главы в:

Струи, следы и каверны  -> Единственность

Вязкие течения с парадоксальными свойствами  -> Единственность



ПОИСК



Вигнеровское фазовое пространство не единственное

Внутренние задачи Спектр собственных частот. Теоремы единственности

Вопросы существования, единственности

Граничные задачи и теоремы единственности для полупространства

Граничные условия. Теорема единственности решения краевых задач

Динамические системы первого порядка Теорема существования и единственности

Дифракции задача единственность решения

Доказательство единственности

Доказательство единственности Кирхгофа (Eindeutigkeitsbeweis von Kirchhoff)

Доказательство того, что максвелловское распределение скоростей является единственно возможным

Единственное решение уравнений течени

Единственность МПТШ-68 при низких температурах

Единственность асимптотических разложений

Единственность в конфигурационном пространстве Уравнение Лагранжа Лагранжевы системы Геодезические потоки Преобразование Лежандра Примеры геодезических потоков

Единственность вакуума

Единственность и классификация равновесных состояний

Единственность интерполяции

Единственность обобщенного решения краевой задачи теории ползучести

Единственность оператор

Единственность равновесных состояний Классификация равновесных состоянии Гладкие инвариантные меры

Единственность решения

Единственность решения (Eindeutigkeit der Losungen)

Единственность решения динамической задачи

Единственность решения дифференциальных уравнений эластостатики

Единственность решения для задач с начальными и граничными условиями

Единственность решения задач динамики жесткопластического тела

Единственность решения задач для гармонических функций краевых внутренних

Единственность решения задач для гармонических функций, краевых внешни

Единственность решения задач статической теории упругост

Единственность решения задачи об определении поля скоростей по вихрям и источникам

Единственность решения задачи теплопроводности

Единственность решения краевых задач для тел с зонами разупрочнения

Единственность решения уравнений

Единственность решения уравнений равновесия, 181 --------— колебания

Единственность решения уравнений теории упругости

Единственность среднего на группе

Единственность, существование, представление и дифференциальные свойства и9 (х, т)

Задача Неймана. Существование и единственность для вещественных со

Задача плоская Ламе о трубе толстостенной единственности

Задачи сопряжения и Дирихле. Существование и единственность решения при вещественных со

Задачи статические внутренние теоремы единственности

Интегральные уравнения граничных задач. Теоремы существования н единственности

К вопросу о единственности асимптотики. Автомодельное решение при Угловая точка при обтекании тела узкой сверхзвуковой струей. Несуществование степенной асимптотики

Классификация разрывов обобщенных решений уравнения (I.I) и их диаграммы. Существование и единственность обобщенного решения задачи Коши для уравнения

Критерии единственности и устойчивости решений краевых задач

Механика образования сливной стружки при единственной условной плоскости сдвига

Множество единственности

Моментная теория упругости теоремы единственности

Нарушение теоремы единственности

Неединственность решения, в общем случае. Существование и единственность решений для малых нагрузок и смещений

Нетер (Е.Noether) единственности Мелана (E.Melan)

О единственности напряжений в состоянии приспособляемости

О единственности решения системы линейных уравнений метода сил

О существовании и единственности решения основной системы уравнений

О существовании и единственности-решений в акустике

Обтекание криволинейных препятствий с отрывом струй. Существование и единственность решений

Однопараметрические группы. Теорема единственности

Определение равновесного состава для единственной химической реакции

Определение членов ряда Фурье, являющихся единственными, имеющими отличную от нуля амплитуду в своей группе

Основная энергетическая теорема термоупругости и теорема о единственности решения для обобщенной термомеханики

Основные граничные задачи статики упругого тела. Единственность решения

Основные граничные задачи. Единственность решения

Поиск оптимального варианта СРК при единственном управляемом аргументе эффективности

Понятие регулярного решения. Единственность регулярного решения

Постановка граничных задач и теоремы единственности

Постановка задач теории упругости. Уравнение Клапейрона Теорема единственности решения задач теории упругости Принцип Сен-Венана

Постановка задач устойчивости. Глобальная единственность решений. Жесткость оболочек. Классы корректности

Постановка задачи теории идеальной пластичности. Теорема единственности

Постановка задачи устойчивости в нелинейной теории пологих оболочек. Локальная единственность решений. Условия глобальной единственности

Постановка пространственных задач. Существование решения, единственность и корректность

Приложение. Теорема единственности для инвариантов столкновений

Пример применения константы равновесия Кр к единственной реакВлияние температуры на степень диссоциации

Принцип виртуальных мощностей. Вязкие сплошные среды Монотонные многозначные операторы. Преобразование Юнга Вязко- и жесткопластические среды. Условие текучести и ассоциированный закон. Теоремы единственности и постулат Друкера Эквивалентность принципа виртуальных мощностей задаче о минимуме функционала

Принцип виртуальных работ. Единственность решения

Прямая задача. Профиль в несжимаемой жидкости. Условие ЖуковскогоЧаплыгина. Теорема Жуковского. Критическое число Маха. Теоремы существования и единственности

Прямая и обратная задача. О единственности решения

Пуанкаре единственности

Ранецкий, А. Савчук. Температурные эффекты в пластичности Единственность решения и приложения. Перевод Шаталовой

Регистрация света, испущенного единственным атомом, с помощью двухфотонного старт-стоп коррелятора

Решение задач А и В для системы Теоремы единственности

Решение задачи, его существование и единственность

Решения существование и единственност

Система дифзр-енциальных уравнений - Существование и единственность решения

Случай единственного бесконечно тонкого кольца

Событие единственное возможное

События единственно возможные

Соотношение для равновесного состава в случае единственной химической реакции

Сопоставление систем от единственного и от нескольких поставщиков

Статический коэффициент. Предельная нагрузка. Теорема о единственности предельной нагрузки. Кинематический коэффициент. Основная теорема о предельной нагрузке. Теорема о существовании девиатора напряжений для предельной нагрузки Стационарные течения

Существование и единственность

Существование и единственность главных собственных векторов

Существование и единственность обобщенных решений уравнений в частных производных

Существование и единственность решений

Существование и единственность решений линеаризованных и слабо нелинейных граничных задач

Существование и единственность решения граничной задачи теории упругости

Существование и единственность решения граничных задач

Существование и единственность решения системы дифференциальных уравнений

Существование и единственность решения системы уравнений движения машинного агрегата

Существование и единственность траекторий, уходящих на бесконечность

Существование и единственность. Примеры. Течение в канале Обтекание тел Нелинейные квазиконформные отображения

Схемы стружкообразования с единственной поверхностью сдвига

ТЕОРЕМЫ ЕДИНСТВЕННОСТИ Задачи статики в классической теории

Температурная шкала единственность

Теорема Апполония единственности

Теорема Кирхгофа (о единственности решения)

Теорема Кирхгофа о единственности решения задачи теории упругости

Теорема Кирхгоффа об единственности решения

Теорема единственности

Теорема единственности Кирхгофа в теории оболочек

Теорема единственности в целом решения прямой задачи сопла в классической постановке

Теорема единственности вторая

Теорема единственности решений задач термоупругости

Теорема единственности решения для температурных задач

Теорема единственности решения задачи

Теорема единственности решения уравнений георин термоупругости

Теорема единственности фон Неймана

Теорема единственности, Лузина-Привалова

Теорема единственности. Закон сохранения энергии

Теорема единственности. Методы решения задачи теории упругости

Теорема единственности. Основные варианты граничных условий

Теорема о единственности инварианта Пуанкаре

Теорема о единственности решения

Теорема о единственности решения граничных задач теории оболочек

Теорема о единственности решения задачи линейной теории упругости

Теорема о суперпозиции. Единственность решений. Принцип Сен-Венана

Теорема существования и единственности

Теорема — взаимности, 184 — единственности решения уравнений равновесия

Теорема — взаимности, 184 — единственности решения уравнений равновесия и колебания, 181, 187 — существования решений, 343 — о потенциальной

Теорема — взаимности, 184 — единственности решения уравнений равновесия моментах, 391 — Стокса, 58 —Грина

Теорема — взаимности, 184 — единственности решения уравнений равновесия энергии деформации, 183 — о минимуме энергии, 182 —о свободных колебаниях упругих систем, 190 — о трех

Теоремы единственности в задачах динамики

Теоремы единственности в задачах статики

Теоремы единственности в задачах термоупругих псевдоколебаний

Теоремы единственности для внешних задач

Теоремы единственности для внешних задач Теоремы единственности длянеоднородных сред

Теоремы единственности для однородных для смешанной задачи

Теоремы единственности для однородных и неоднородных сред

Теоремы единственности для однородных н неоднородных сре

Теоремы единственности для течений вязкой жидкости

Теоремы единственности и существования решений

Теоремы единственности решения других краевых задач

Теоремы единственности решения краевых задач

Теоремы о суперпозиции и единственности решения

Теоремы существования и единственности Историческое введение

Теоремы существования и единственности для уравнения Больцмана (Н. Б. Маслова)

Теоремы существования и единственности решения задачи линейной теории упругости

Теоремы существования и единственности. Обобщенные решения

Три рода задач теории упругости. Теорема единственности

Угол атаки условие единственности при сверхзвуковом потоке

Уравнение включающее конвективный и диффузионные как единственной переменной 165, 223. См. также Бигармоническое уравнение

Уравнение, включающее конвективный и диффузионные члены как единственной переменной 165, 223. См. также Бигармоническое уравнение

Уравнение, включающее конвективный п диффузионные члены как единственной переменной 165, 223. См. также Бигармоиическое уравнение

Условие единственности решений задач теории оболочек

Условия возникновения и единственности наиболее типичных предельных режимов

Условия для единственности решения

Условия на бесконечности. Теоремы единственности

Физические задачи, приводящие к уравнению (I), Существование и единственность гладкого решения задачи Коши для уравнения

Формулировка задачи теории упругости. Теорема единственности решения

Черпаков. О единственности решений краевых задач в теории конвективного теплообмена

Эйлера единственности

Эриксена — Тупина — Хилл и единственности Синьорини



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте