Шар, течение около

Задачи, относящиеся к тому случаю, когда течение около шара происходит в плоскостях, проходящих через ось симметрии, решались обычно, как это сделал в первый раз Стокс, при помощи функции тока у>. Следует поэтому кратко изложить этот способ. [c.754]

Вообразим, например, течение около вытянутого корпуса дирижабля или около несущей поверхности аэроплана. Поскольку здесь происходит уменьшение скорости течения до нуля непосредственно у обтекаемого тела, силы трения в пограничном слое проявляются, но так как пограничный слой при этих формах течения обыкновенно остается около тела и течение от последнего не отрывается , то этот пограничный слой не изменяет значительно спектра линий тока. Но при течении около шара или пластинки, поставленной перпендикулярно к потоку, пограничный слой не остается около тела, но отрывается от него в определенных местах и превращается в вихрь. Поэтому весьма важно знать, при каких условиях отрывание пограничного слоя наступает и при каких —нет. [c.98]

Сравнивая этот результат с аналогичным результатом для ползущего течения около шара [формула (6.76)], мы видим, что под ползуном давление повышается в (/// ср) раз больше, чем в передней точке шара. Так как порядок величины //Аср составляет от 500 до 1000 (I = 0,1 м, = 0,1 -г- 0,2 мм) то из сказанного следует, что в тонком слое масла под ползуном могут возникать очень высокие давления ). Возникновение столь высоких давлений [c.119]

Рассмотрим вертикальный вход жесткого шара в несжимаемую жидкость. Для определения силы сопротивления и распределения давления по поверхности шара воспользуемся аналогией течения около шара (имеются в виду небольшие глубины погружения) с течением впереди диска радиуса Ь (), который движется поступательно со скоростью V it)i [c.94]

Фиг. 1. Теневая картина течения около шара, свободно погружающегося на горизонт нейтральной плавучести (визуализация методом "щель-нож"). Г = 13,35 с О = 4,5 см Н = = 8,4см а-е- = 11 17 19 23 25 36с

Многократные опыты подтвердили воспроизводимость перечисленных структурных элементов течения и их основных параметров. В качестве примера на фиг. 6 приводятся картины течения около шара, полученные методом "щель - нить", в котором в отличие от метода "ножа Фуко" симметрия изображения сохраняет осевую симметрию течения [12]. В окрестности нижней точки поворота (фиг. 6, а, I = 1 с) визуализируются пронизанный тонкой структурой ламинарный след, донный вихрь с деформированной спиральной структурой, осесимметричные возмущения в непосредственной окрестности тела и нестационарные внутренние волны. В правой части кадра видны два датчика удельной электропроводности. Поскольку амплитуды внутренних волн достаточно велики, лучи света выходят за границы динамического диапазона теневого прибора и изображения датчиков на отдельных кадрах затеняются. [c.50]

Новым элементом течения около тела, колеблющегося в непрерывно стратифицированной жидкости, являются вторичные струи, которые последовательно формируются в окрестности полюсов шара. Эти струи являются наиболее динамичным элементом процесса. Длина вторичных струй растет с увеличением их номера и протяженность каждой последующей больше, чем предыдущей. [c.51]

Подобные вихревые вторичные течения возникают не только у неподвижных препятствий, помещенных в колеблющуюся среду, но также и около колеблющихся тел пластин, цилиндров, шаров, газовых пузырей и т. д. [c.106]

Практика показала, что даже при работе гидропоршневых насосных агрегатов в очень тяжелых условиях и в течение длительного времени возможно сохранение правильной сферической формы у клапанных шаров. Так, например, в одном из клапанных узлов насоса, совершившего около 3513 10 циклов, при измерении шара было обнаружено отклонение от правильной сферической формы всего лишь в 2 мк, в то время как диаметр шара уменьшился вследствие износа на 0,2,мм. И это явление [c.93]

В случае формул Стокса (11) 337, для установившегося течения жидкости около неподвижного шара, мы имеем [c.764]

Остановимся сейчас на следующем фундаментальном вопросе при каком условии течения каких-либо жидкостей около двух геометрически подобных тел при одинаковых направлениях натекания геометрически подобны друг другу, т. е. при каком условии геометрически подобны картины линий тока этих течений Будем называть такие течения с геометрически подобными границами и геометрически подобными картинами линий тока механически подобными течениями. Для того чтобы течения различных жидкостей около двух геометрически подобных тел различных размеров (например, около двух шаров) и при различных скоростях были механически [c.26]

Рис. 4.1. Течение вязкой жидкости около шара при различных числах Рейнольдса Ре = вычисленное по уравнению переноса вихрей (4.10). а), б), в) — картины линий тока е), д), е) — распределение вихревой напряженности со В/У а), г) Ре = 5 с = 8,0 отрыва нет б), д) Ре = 20

В следующих параграфах мы рассмотрим в качестве примеров ползущего движения три класса течений 1) течение Стокса около шара 2) течение между цапфой и подшипником (гидродинамическая теория смазки) 3) течение Хил-Шоу. [c.112]

Рис. 6.1. Распределение давления при течении Стокса около шара.

Рис. 6.2. Картина линий тока и распределение скоростей при течении Стокса около шара.

Изучение магнитного поля Земли в каком-либо одном пункте обнаруживает факт изменений этого поля с течением времени. Детальное исследование этих временных вариаций. элементов 3. м. привело к установлению их связи с жизнью земного шара в целом. В вариациях находят свое отражение вращение Земли около оси, движение Земли по отношению [c.301]

Результаты опытов. Последовательные теневые кинограммы картины течения, образующегося при колебаниях шара, представлены на фиг. 1. В использованном здесь методе "щель - нож" диффузные границы между крупномасштабными темными и светлыми элементами визуализируют гребни и впадины внутренних волн. Мелкомасштабные элементы с более резкими границами регистрируются внутри спутного следа, отрывающегося донного вихря и пограничного слоя около тела. В правой верхней части кадра видны чувствительные элементы датчиков удельной электропроводности. [c.41]

Некоторые простые примеры потенциальных движений несжимаемой жидкости (123). 68. Потенциал источника и стока (128). 69. Определение течений около тел вращения при помоиш за.мсны последних источниками и стоками (12У -. 70. Течение вокруг шара, диполь (132). [c.8]

Рис. 6.3. Картина линий тока для течения около шара. По Овеену.

Испытываемый образец, представляющий собой кусок фарфора, непосредственно перед испытанием разбитый на несколько частей, чтобы получить свежую поверхносгь излома, кладется в стеклянный сосуд 3, общим объемом 200 мл. Этот сосуд состоит из двух частей, соединяющихся притертыми фланцами, смазываемыми вазелином. Шар / объемом около 250 мл, соединенный с сосудом 3 резиновой трубкой 2 и наполненный чистой ртутью, поднимается настолько, чтобы ртуть заполнила сосуд 3 и поднялась по стеклянной капиллярной трубке в выше крана 5. Этот кран закрывается, шар / опускается настолько, чтобы ртуть ушла из сосуда 3, и образец фарфора в течение 1 мин выдерживается в вакууме при этом влага, находящаяся на внутренних стенках прибора, а также случайно попавшая на образец, испаряется пар поднятием шара 1 вытесняется в капилляр б и выпускается открытием крана 5. После этого шар опять опускается при открытом кране. Образец находится в атмосфере воздуха 1 мин-, шар поднимается, пока уровень ртути не дойдет до крана кран закрывается, шар опускается, образец находится в вакууме 1 мин-, воздух из пор фарфора распространяется в вакуумном пространстве шар поднимается, воздух собирается в капиллярной трубке. Когда уровень ртути в шаре совпадает с уровнем ртути в капиллярной трубке, отсчитывается объем V воздуха по шкале 4. [c.77]

Основными источниками, снабжающими атмосферу солями, являются моря и океаны, с поверхности которых вода захватывается воздушными массами и происходит ее испарение (соли при этом попадают в атмосферу в молекулярнодисперсном состоянии). Помимо этого, они насыщают атмосферу в результате выветривания горных пород. Ежегодно с поверхности океанов в атмосферу попадает около 1 млрд. т минеральных веществ, содержащихся в морской воде. Из этого количества, по приблизительным подсчетам, 10% уносится воздушными массами на материки. С удалением от берега концентрация солей уменьшается на расстоянии примерно 1500 км, в зависимости от рельефных условий и движения воздушных масс. По данным зарубежной литературы, на территории США ежегодно выпадает 4,3 кг соли на гектар, а в некоторых прибрежных местах — 114,08 кг га. Есть отдельные участки на земном шаре, где осаждается в год несколько тысяч килограмм на гектар хлорида натрия (в зоне Панамского канала, Лагосе, Нигерии и др.). Известно, что в Западной Австралии в течение пятидневной бури выпало более 50 кг/га соли. [c.9]

Напротив, на вращающемся теле во вращающемся потоке, оси вращения которых совпадают, или на вращающемся вокруг своей оси тела в неподвижной жидкости имеет место трехмерный (в полном смысле этого слова) пограничный слой. Простейшие случаи таких течений обсуждались ранее, а именно Бёдевадтом [3], рассматривался вращающийся на твердом основании поток, а Кохрэном [4] — вращающийся диск в неподвижной жидкости. Л. Хоуартом [5] недавно была предпринята попытка рассчитать с помощью ряда пограничный поток около шара, вращающегося в неподвижной жидкости. Рассмотрение подобного потока с помощью ряда привело Нигэма [6] к результатам, отличным от результатов Хоуарта. Феднис [7] обобщил основные положения работы [6] на случай вращающегося эллипсоида вращения. [c.251]

Смешивание соответствующих компонентов проводят в шаровых вращающихся мельницах (барабаны вместимостью 50 или 200 л) со стальными шарами диаметром 15-35 мм (основная масса) и 50-70 мм (10-15% шаровой загрузки). Продолжительность смешивания до 24 ч, в том числе 4 - 8 ч для TiO + С и 6 - 18 ч после добавления W или W. Карбидизацию проводят в графитотрубчатых печах при 2000-2300 °С в атмосфере водорода время пребывания лодочки в печи 3,5-4 ч, в том числе в горячей зоне около 0,5 ч. В процессе прокалки по поверхности зерен W (имеющихся или образующихся из вольфрама и сажи) диффундирует титан, образуя слой Ti , на базе которого из частицы W формируется зерно (Ti, W) . В связи с таким механизмом образования твердого раствора на его зернистость влияет зернистость W более дисперсные частицы твердого раствора могут быть получены при применении мелкозернистого порошка вольфрама или его карбида. С повышением температуры и длительности прокалки смеси, а также количества примесей (металлов железной группы) зерна твердого раствора (Т1, W) укрупняются. Спекшиеся брикеты светло-серого цвета подвергают измельчению в шаровых вращающихся мельницах стальными шарами диаметром 15-50 мм в течение 3-20Ч. [c.100]

Решение (6.39) можно улучшить таким же способом, как это было сделано в случае решения Стокса для обтекания шара или в случае решения для ползущего течения. Для этой цели инерционные члены вычисляются из первого приближения и затем вводятся в уравнения в качестве внешних сил. Для случая течения Хил-Шоу около круглого цилиндра это было сделано Ф. Ригельсом [ ]. [c.122]

В общем случав шероховатость стенки способствует переходу ламинарной формы течения в турбулентную в том смысле, что при прочих равных условиях переход на шероховатой стенке наступает при меньшем числе Рейнольдса, чем на гладкой стенке. Это легко понять на основании теории устойчивости. В самом деле, шероховатость вызывает в ламинарном течении дополнительные возмущения, которые присоединяются к возмущениям, уже имеющимся вследствие какой-то степени турбулентности внешнего течения. Естественно, что эти суммарные, в целом более сильные возмущения требуют меньшего нарастания, чтобы привести к переходу ламинарного течения в турбулентное. При очень небольшой высоте к элементов шероховатости следует ожидать, что возмущения, вызываемые шероховатостью, лежат ниже уровня возмущений, определяемых степенью турбулентности внешнего течения. В этом случае шероховатость не оказывает никакого влияния на переход] ламинарной формы течения в турбулентную. Это предположение подтверждается опытом. С другой стороны, при очень сильной степени шероховатости переход ламинарного течения в турбулентное возникает непосредственно около элементов шероховатости, как, например, в случае проволочного кольца на шаре (рис. 2.21). См. в связи с этим также работу И. Штюпера [c.487]

Свойствами физич. М. пользуются в технике при практич. определении моментов инерции тел методом качания (см. Момент инерции). Качания физич. М., состоящего из тяжелого шара, подвешенного на длинной нити, послужили Фуко для доказательства суточного вращения земли около своей оси. Плоскость качания М., сохраняя неизменным свое положение по отношению к звездному пространству, меняет однако это положение 1то отношению к земной поверхности. Угол поворота плоскости качания в течение суток равня-етср2я 1п ср, где ср — географич, широта данного места. На полюсе следовательно в течение [c.314]

Отличительной особенностью этого точного решения так же, как и решений других подобных задач, является узкий диапазон чисел Рейнольдса, при которых решение является корректным. Например, решение задачи по обтеканию шара по теории Стокса, Озина и др. справедливы только при числах Ке < 1 [8, 31]. Аналогичная ситуация имеет место и для других точных решений [19]. Если ограничиться только ламинарным режимом течения, то такие числа Рейнольдса составляют около 0,5% их полного диапазона. [c.8]

Математическая задача нахождения скорости и формы потоков около тела произвольной конфигурации, помещенного в звуковое поле, чрезвычайно сложна, и решению поддаются лишь случаи, когда тело имеет простую геометрическую форму (шар или круглый цилиндр). В связи с тем, что акустические течения такого рода впервые были рассмотрены Шлихтингом [18], их иногда называют шлихтинговскими. [c.589]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...