Волны-Типы

Линза электромагнитная усилительная — прибор магнетронного типа с усилением высокочастотного сигнала в осевом направлении, в котором используются длинный анод и цилиндрический катод, а входное и выходное устройство присоединены к торцам анодного блока и трансформируют колебания я-вида в волну типа Ноц (прибор может быть выполнен в обращенном варианте). [c.148]

Разумеется, тип колебаний всегда можно представить в виде суперпозиции бегущих плоских волн. Тип колебаний плоского резонатора, например, является суммой восьми когерентных плоских [c.809]

С учетом того, что колебания атомов разных масс могут происходить с различными амплитудами и 2> решение этих уравнений будем искать в виде бегущих волн типа [c.153]

Итак, нам надо решать уравнение (4.5) и найти его решение, удовлетворяющее условию (4.7). Поскольку на потенциал U (х) никакие специальные условия не накладываются, то решение уравнения (4.6) должно при i7( )- -0 перейти в решение для свободных электронов. Поэтому разумно конструировать искомую волновую функцию ф(х) в виде суперпозиции плоских волн типа Подстановкой какой-нибудь из них в (4.7) легко убедиться в том, что для выполнения граничных условий должно выполняться как минимум условие [c.57]

Рассмотрим в качестве примера вывод телеграфных уравнений для прямоугольного волновода, в котором распространяется волна типа Нщ (рис. 10.2). У волны этого типа отличны от нуля лишь [c.325]

Рис. 10.2. Распределение электрического поля волны типа в прямоугольном волноводе.

Из сравнения найденных уравнений с телеграфными уравнениями (10.1.22) следует, что последовательное индуктивное сопротивление линии, эквивалентной волноводу с волной типа Я , равно [c.326]

Волновое сопротивление для волны типа в соответствии с соотношением (10.1.14) будет иметь вид [c.327]

Электромагнитная волна в прямоугольном волноводе распространяется только тогда, когда размер широкой стенки волновода больше половины длины волны в свободном пространстве (а>Хо/2). Если Яо>2а, то волна вдоль оси волновода затухает по апериодическому закону. Равенство Я,, = 2а соответствует самой низкой критической частоте волновода — д 1я волны типа Ящ (иначе ТЕ,,). [c.306]

В прямоугольном резонаторе возникают стоячие электромагнитные волны типа Я 1 р или Е р. Картина поля этих волн такова, что вдоль каждого из трех размеров резонатора укладывается целое число полуволн. Резонансная длина волны определяется соотношением [451 [c.309]

Рис. 18. Схема цилиндрического резонатора, возбужденного на волне типа

Уравнение (5-74) при отыскании автомодельного или стационарного решения вида д (х— t) сразу переходит в уравнение (5-63) и отвечает за возникновение прогрессивных волн типа периодического бора. Из уравнения (5-74) следует, что количество движения в возмущении растет по времени. Проинтегрировав уравнение (5-75) по X от —оо до 4-00, получим закон роста п.мпульса [c.122]

Случай 5. Если при х = 0 имеем условие (4.211) или (4.217), а при г/ = 0 и y=h условие (4.212), то в слое будет распространяться лишь плоская волна типа (4.213) и (4.218), и задача легко исследуется. [c.116]

Различают продольно и поперечно поляризованные волны в зависимости от ориентации вектора поля относительно волнового вектора (к). В электродинамике примером продольных волн служат плоские однородные плаз.менные волны (с.ч. Ленгмюровские волны) к поперечным волнам в первую очередь относятся плоские однородные эл.-магн. волны в вакууме или в однородных изотропных средах. Поскольку в последних электрич. (В) и магн. (Н) векторы перпендикулярны волновому вектору (к), то их часто паз. волнами типа ТЕМ или ТЕП (см. Волновод). Причём, если векторы поля (Е, Н) лежат в фиксиров. плоскостях (Е, к) и (Н, к), т. е. имеют фиксиров. направления в пространстве, используется термин волны линейной поляризации . Суперпозиция двух линейно поляризованных волн, распространяющихся в одном направлении (к) и имеющих одинаковую частоту (а), но отличающихся направ лени остью векторных полей, даёт в общем случае волну эллиптической поляризации. В ией концы векторов Е и Н описывают в плоскости, [c.65]

В природных условиях проявления С. м. можно усмотреть в структурах ветровых воли и перистых облаков, НЧ-колебаниях ионосферы под действием солнечного ветра и др, колебательно-волновых процессах с узкими частотными спектрами и узкой направленностью, С G. м, связаны и нек-рые случаи сверхдальнего распространения звуковых волн (типа эффекта шепчущей галереи). [c.485]

Лампы бегущей волны и лампы обратной волны типа М имеют кольцеобразную форму, замедляющая система в них свернута в незамкнутое кольцо. [c.347]

Приведем еще один весьма любопытный и важный в прикладном отношении пример двухфазной среды со своеобразным механизмом тепловыделения, который может приводить к возникновению само-поддерживающихся тепловых волн типа детонации. Пусть в одной жидкости (назовем ее холодной) диспергированы крупные частицы другой жидкости (назовем ее горячей) с температурой, значительно превосходящей температуру парообразования холодной жидкости при данном давлении. В этом случае каждая диспергированная частица окружена слоем пара, через который происходит подвод тепла от горячей жидкости к холодной. При малой теплопроводности пара этот теплоподвод, который можно рассматривать как тепловыделение внутри холодной жидкости, происходит достаточно медленно. С увеличением давления в среде растет температура парообразования, вследствие чего слой пара вокруг частиц становится тоньше и теп- [c.130]

Грин [25], а затем Робертсон [26], использовав (9.2), разработали метод решения широкого круга задач с линейным потоком и затем распространили его на задачи в сферических и цилиндрических координатах. Главная особенность этого метода заключается в принятии в качестве частного решения для ограниченной области такой комбинации волн типа (9.1), которая удовлетворяла бы условиям непрерывности на границах. Подобный метод хорошо известен в учении о волновом движении. Источники и дублеты вводят, используя комбинации частных решений (9.3) и (9.4). Таким методом можно получить многие решения, приведенные в гл. XIV. [c.267]

Область Gi через простые волны D P и D[P смыкается с областями двойной волны типа S. Для их расчета известны значения в вдоль характеристик и зависимость между 01 и 02, определяемая из условия непротекания газа через стенку [c.131]

Теперь мы можем построить общее решение линейного уравнения движения. В случае гармонических колебаний движение атомов в цепочке, в силу линейности уравнения движения, можно предстз Вить в виде суперпозиции бегущих волн типа (5.21), каждая из которых характеризуется волновым числом k, частотой со и амплитудой А . Тогда смещение мы можем записать в виде [c.149]

В заключение отметим, что, если при выводе уравнения движения учитывать не короткодействующие, а дальнодействующие силы, то окончательный результат, в общих чертах, останется без изменений. При этом, хотя зависимость со = (х)(/г) будет иметь более сложный вид, но число нормальных колебанпй типа (5.21) по-прежнему останется равным N, т. е. числу допустимых значений волновых чисел k в интервале (5.34). При малых k зависимость f) = o(fe) остается линейной, а при k = nla групповая скорость обращается в нуль и решение в этом случае также описывается стоячими волнами типа (5.30). [c.151]

Движение пузырьков в стоячей иолпе. В стоячей волне типа (4.6.17), (4.6.19) в несущей жпдк(1стн )тн уравнения аналогично (4.6.23) после усреднения приводятся к вид , 1 оторый выявляет вибрацпонпую силу [c.161]

Движение пузырьков в бегущей волне. Усредтсенное уравне-ппе движения пузырька в бегущей волне типа (4.6.30), (4.6.31) пмеет вид [c.161]

Наибольшее рас тц>остраиение получил цилиндрический резонатор, возбуждаемый на волне типа Hqi (рис. 18). [c.220]

Подробное исследование свойств и доказательство существования решений уравнения типа (5-64) проведены Э. Б. Ьыховским н О. Б. Новиком. В частности, показано, что имеются разрывные периодические решения таких уравнений, описывающие волны типа периодического бора. [c.118]

Из более поздних работ остановимся на работе Стотта, Барановского и Мэрча [84], в которой было теоретически исследовано влияние валентности металла на характеристики вакансий. При этом было учтено, что электроны не свободны, а двпл утся в периодическом потенциальном поле решетки, т, е. их волновые функции являются не плоскими волнами типа а имеют блоховский вид [c.109]

Теперь рассмотрим вращающиеся цилиндрические потоки. Изложенный выше материал позволяет не прибегать к подробному изложению существенно более громоздких уравнений. В частности, можно не выводить уравнение энергии типа (4.48), а ограничить изложение только формулой для критической скорости с, потому что положение о возможности распространения волн типа изображенных на рис. 4.1,6 только в сверхкрити-ческом потоке не зависит от того, вращается поток или нет. [c.70]

Эти волны наз. ТЕ-во2шами (от англ. transverse — поперечный) или Я-волнами. Простейшие моды прямоугольного В. м.— волны TE ff (рис. 3) и ТЕ (рис. 4). Задача о мембране с закреплёнными краями порождает волны типа ТМпт (или Е ). Здесь и и= 0, и т= =0, т. к. силовые линии магн. поляне могут упираться в [c.308]

Появление локальных и квазилокальных колебаний трансформирует (ш) кроме плавпого изменения в осн. области сплошного спектра, возникают узкие пики плотности колебаний в запрещённых зонах вблизи локальных частот ы., и менее выраженные шши, отвечающие квазилокальным частотам Шкл (рис. 2). Специфич. локализованные колебания могут возникать при наличии протяжённых дефектов. Вдоль дислокации может распространяться колебание типа изгибной волны натянутой струны. Вдоль плоского-дефекта упаковки может распространиться поверхностная волна типа волны Рэлея. [c.404]

Рис, 1. Условная схема лампы обратной волны типа лО 1 — электр(л1ная пушка г — электронный пучок а — замедляющая снстома 4 — сгусток электронов Л — коллектор П. В.— пространство взаимодействия. [c.570]

На границах кристаллов могут существовать всё те же типы ПАВ, что и в изотропных твёрдых телах, только движение в волнах усложняется. Вместе с тем анизотропия твёрдого тела может вносить нек-рые качеств, изменения в структуру волн. Так, на нек-рых плоскостях кристаллов, обладающих пьезоэлектрич. свойствами, волны типа волн Лява, подобно волнам Рэлея, могут существовать на свободной поверхности (без присутствия твёрдого слоя). Это т. н. электрозвуковые волны Гуляева — Блюштейна. Наряду с обычными волнами Рэлея в нек-рых образцах кристаллов вдоль свободной границы может распространяться затухающая волна, излучающая энергию в глубь кристалла (вытекающая волна). Наконец, если кристалл обладает пьезоэффектом и в нём есть поток электронов пьезополупроводниковый кристалл), то возможно взаимодействие поверхностных волн с электронами, приводящее к усилению этих волн (см. А кустоэлектронное взаимодействие). [c.650]

Весьма сложными иоляризац, свойствами обладают пространственно неоднородные волны, к-рые в принципе можно рассматривать как суперпозицию однородных плоских волн (см. Волновод). При этом характер поляризации векторов Б и Н часто оказывается различным. Так, если в бегущих вдоль оси х волнах типа ТМ поле Н ориентировано в поперечной к к плоскости (Я1 к), а поле В образует эллипс поляризации в плоскости (Е, к), то в волнах типа ТЕ данное свойство видоизменяется (Е - Н, Н — Е). Для чисто стоячих волн приходится всегда указывать, относительно какого направления ориентированы эллипсы поляризации. [c.65]

Для поперечной фокусировки в линейных У. можно было бы попытаться использовать эл.-магн. волну, к-рая ускоряет частицы. Однако в обычных волнах типа точки, соответствующие устойчивому фазовому движению, ока--зываются неустойчивыми для поперечных колебаний и наоборот. Чтобы обойти эту трудность, можно применять знакопеременную фазовую фокусировку (точки С и Z) на рис. 7 последовательно сменяют друг друга) или отказаться от азимутальной симметрии электрич. поля в резонаторе (квадрупольная ВЧ-фокусировка). Чаще всего, однако, для поперечной фокусировки применяют квадрупольные поля, создаваемые спец. магн. линзами. С 80-х гг. для изготовления таких линз качали использовать пост, магниты (сплав Sm o). [c.252]

В последние годы возник значительный интерес к экзотермическим волнам, обусловленным другими механизмами тепловыделения и распространения тепла, чем химические реакции и процессы молекулярного переноса. Здесь в первую очередь следует назвать тепловыделение при термоядерных реакциях и распространение волн термоядерного горения и детонации, а также тепловыделение при поглощении подводимой извне электромагнитной энергии, прежде всего в оптическом диапазоне частот, и распространение светодетонационных и светодефлаграционных волн. Нужно отметить также, что при распространении экзотермических волн в конденсированных веществах, обусловленных не только горением, а и другими физико-химическими процессами (например, фазовыми переходами, полимеризацией, рекомбинацией радикалов и др.), кинетика процессов и соотношения между коэффициентами переноса совершенно отличны от имеющихся в газовой среде. Поэтому в таких средах нельзя исключать возможность распространения экзотермических волн типа слабой детонации, а, может быть, и сильной дефлаграции. Тем более это относится к гетерогенным системам, в которых распространение экзотермических волн может обеспечиваться весьма разнообразными механизмами, например, упорядоченным движением диспергированной фазы относительно несущей фазы в газовых смесях с твердыми или жидкими час- [c.122]

Непосредственным подсчетом значений S ( s) легко проверить, что для многих пар материалов поверхностная волна типа Стоунли в условиях скользящего контакта существует, что указывает на значительное расширение допустимых классов материалов по сравнению G обычной волной Стоунли. [c.75]

Когда одно из полупространств является идеальной сжимаемой жидкостью, поверхностная волна существует всегда. Пример пары золото — вольфрам, для которой волна типа Стоунли при условии скользящего контакта не существует, свидетельствует о том, что в случае упругих полупространств волновая картина значительно сложнее, чем при контакте упругого полупространства с идеальной жидкостью. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...