Величины Смещения

Формула (32.69) позволяет определять требуемую величину смещения рейки для нарезания желательного числа зубьев без всякого их подрезания при угле а = 20° и х = 1- [c.460]

Коэффициент смещения исходного контура задается только в долях нормального модуля — S — с соответствующим знаком (при отсутствии корригирования проставляется нуль). Установление одного способа указания смещения исходного контура вместо двух, предусмотренных ГОСТ 9250—59 (кроме g допускалось указывать а о-лютную величину смещения х = С ), было вызвано стремлением сократить варианты выполнения чертежей. [c.129]

Радиальная сила и изгибающий момент Му, действующие на валы, в зависимости от величины смещений А и у могут быть приближенно определены по графикам (рис. 20.20), построенным для резины с модулями упругости Ё= 3,6 МПа и О- 1,2 МПа. [c.318]

Погрешность закрепления равна разности между предельными (наибольшей и наименьшей) величинами смещения измерительной базы по направлению выполняемого размера. [c.52]

При установке заготовки для обработки ее цилиндрической поверхности на жесткой оправке с базированием по цилиндрическому отверстию, со свободной посадкой и закреплением гайкой, возможно смещение оси отверстия относительно оси оправки в этом случае погрешность базирования равна величине смещения осей. [c.55]

Величина смещения центра поля рассеяния от середины поля допуска по абсциссе равна [c.71]

Величина смещения центра поля рассеяния [по формуле (19)] равна [c.74]

Значения Ig 70 в различных растворителях дают величину смещения шкал кислотности в этих растворителях по отношению к шкале кислотности воды (см. рис. 124). [c.172]

Например, при базировании цилиндрического валика на призме 1 (рис. 4.15, а) ось валика с наибольшим диаметром D будет находиться в точке О, а с наименьшим (D — а) — в точке 0 . Величина смещения оси валика (вследствие погрешности его диаметра) в направлении плоскости симметрии призмы равна отрезку OOi- Легко увидеть, что в направлении, перпендикулярном пло- [c.50]

Жесткость J , Н/м, упругой технологической системы есть отношение действующих сил резания, направленных по нормали к обрабатываемой поверхности, к величине смещения режущей кромки инструмента j р jy [c.57]

Если П значительно превышает г/, то можно сначала просверлить вертикальное отверстие, а затем поперечное. При этом величина смещения е не имеет существенного значения. [c.141]

В статически определимых системах смещения опор не вызывают дополнительных усилий в конструкции. В неразрезных же балках из-за их статической неопределимости эти смещения вызывают значительные начальные напряжения, которые, как показывают расчеты, зависят от величины смещения опор и жесткости балки, возрастая в прямой пропорциональности от величины указанных факторов. [c.420]

По смыслу вектора Ф ясно, что его влиянию не подвержены векторы X, которые параллельны Ф. Такие векторы образуют ось дифференциала вращения. Смещение йг = г —х происходит в плоскости, перпендикулярной Ф, а величина смещения равна [c.117]

В передачах, нарезанных со смещением х, делительные цилиндры червяка и червячного колеса не касаются друг друга и межосевое расстояние будет отличаться на величину смещения хт. [c.153]

Начнем с исследования деформации изгиба в небольшом участке длины стержня, в котором изгиб можно считать слабым под слабым мы понимаем здесь изгиб, при котором мал не только тензор деформации, но и абсолютная величина смещений точек стержня. Выберем систему координат с началом в некоторой точке нейтральной поверхности внутри рассматриваемого участка стержня. Ось 2 направим параллельно оси стержня (недеформи-рованного) изгиб пусть происходит в плоскости z, х. При слабом изгибании стержня можно считать, что изгиб происходит в одной плоскости. Это связано с известным из дифференциальной геометрии обстоятельством, что отклонение слабо изогнутой кривой от плоскости (так называемое ее кручение) является малой величиной высшего порядка по сравнению с кривизной. [c.93]

Оптически анизотропия среды характеризуется различной по разным направлениям способностью среды реагировать на действие падающего света. Реакция эта состоит в смещении электрических зарядов под действием поля световой волны. Для оптически анизотропных сред величина смещения в поле данной напряженности зависит от направления, т. е. диэлектрическая проницаемость, а следовательно, и показатель преломления среды различны для разных направлений электрического вектора световой волны. Другими словами, показатель преломления, а следовательно, и скорость света зависят от направления распространения световой волны и плоскости ее поляризации. Поэтому для анизотропной среды волновая поверхность, т. е. поверхность, до которой распространяется за время t световое возбуждение, исходящее из точки L, отлична от сферической, характерной для изотропной среды, где скорость распространения V не зависит от направления. [c.497]

В рассеянном рентгеновском излучении присутствуют как первичная длина волны Я падающего на вещество излучения, так и длина волны >/, смещенная в длинноволновую сторону. Как показывает эксперимент, величина смещения АЯ=Я —Я не зависит от длины волны рассеиваемых рентгеновских лучей и природы рассеивающего вещества, ио зависит от угла рассеяния и возрастает по мере увеличения этого угла. Зависимость от угла 0 может быть представлена формулой [c.179]

Разность промежутков времени Д = 1—(2, отнесенная к периоду колебаний Г, определит ожидаемую величину смещения интерференционной картины, обусловленную движением Земли по своей орбите. Из формул (31.3) и (31.4) величина М равна [c.208]

Таким образом, слияние возможных погрешностей умень-нштся. Отдельные участки профилей зубьев будут последовательно приходить в зацепление дуга зацепления увеличится на величину смещения зубьев по начальной окружности, и, следовательно, увеличится коэффициент перекрытия передачи. [c.469]

Установить минимальную величину смещения исходного контура из условия неподрезания зубьев и диаметр заготовки шестерни, имеющей m = 5 мм, г = 10, а = 20°. Зубья нормальной высоты. [c.152]

Диаметр впадин , = dg — d . Величина смещения центров дуг впадин е = 0,0051г. [c.144]

Offset (Смещение) - по смещению от базовой линии создается прямая, параллельная какой-либо базовой линии. Следует задать величину смещения, выбрать базовую линию, а затем указать, с какой стороны от базовой линии должна проходить прямая. [c.206]

Построение выполняют в такой последовательности (рис. 17.13,6). Вычерчивают окружности радиусами е, и = Гд + Rp с общим центром в точке А. На начальной окружности радиуса Гц выбирают начальную точку О профиля и отмечают дуговые шаги О Г, 1 2, 2 3, . .., равные Л(р,Ло в соответствии с заданным углом (pip рабочего профиля и выбранным числом N шагов (Д(р, = ф1р/УУ). Через отмеченные точки /, 2, 3 проводят положения 14 2 2 З З 4 4 . .. оси толкателя в обращенном движении стойки (—ш,) с учетом направления вращения кулачка. Эти линии проходят через точки О, /, 2, 3, . .. касательно к окружности, радиус которой равен величине смещения е. Сумма углов Дфо,+Аф,24-Аф2з-)-... равна заданному углу ф р. В направлении относительного движения толкателя от начальной окружности (точки О, /, 2 3, . ..) откладывают с учетом [c.466]

На рис. 22 построен график движения, соответствующего полученному уравнению. При этом по оси абсцисс отложены не значения I, а пропорцнональные нм произведения kt. Тогда начальная фаза Р изображается величиной смещения начала волны синусоиды в направлении, противоположном направлению осп абсцисс. [c.32]

Наблюдение проводилось вдоль магнитного поля (продольный эффект) и поперек него (поперечный эффект). Было установлено, что спектральная линня, имеющая в отсутспзне магнитного поля частоту со (рис. 12.5, а), расщепляется на две линии (дублет) с частотами со — Асо и со + Лы (рис. 12.5, г) при наблюдении вдоль магнитного поля (первая линня поляризована по левому кругу, вторая — по правому) и на три линии (рис. 12.5, f) при наблюдении перпеидикулярпо магнитному полю с частотам со — Асо и <о л со + Дсо (крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля, а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля). Величина смещения Дсо пропорциональна напряженности внешнего магнитного поля (высота линий иа рисунке соответствует интенсивности спектральных линий). [c.293]

Порядок величины смещения определяется в данном случае геометрически направление меридиана меняется на ширине d на угол и потому ad rdlR. Умножив также на площадь полосы изгиба ( rd), получим энергии [c.83]

Результаты, получаемые для простых спектральных линий, например некоторых линий Н, 2п, Сб, сводятся к следующему. Линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V, в магнитном поле представляется при продольном наблюдении в виде дублета с частотами V — Ам и V + Av, причем первая линия поляризована по левому кругу, вторая — по правому при поперечном наблюдении получается триплет с частотами V + Ду, V и V — Лv, причем крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля (а-компоненты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (л-компонента). Величина смещения Ау пропорциональна напряженности магнитного поля. Наконец, по интенсивности я-компо-нента в два раза сильнее, чем каждая из о-компбнент, равных между собой циркулярно-поляризованные компоненты при продольном эффекте по интенсивности совпадают с я-компонентой при поперечном. [c.622]

Спектральная линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V (рис. 22.2,6), в магнитном поле при поперечном наблюдении представляется в виде трех линий (триплет) с частотами V—Лv, V и v + Дv (рис. 22.2, в). Первая и третья линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны к направлению магнитного поля (ст-компонепты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (я-ком-понента). При продольном наблюдении эффекта получаются две компоненты (дублет) с частотами V—Av и v- -Дv, причем первая линия поляризована по левому кругу, а вторая — по правому (рис. 22.2, г). Величина смещения Дv пропорциональна напряженности магнитного поля. Интенсивность я- и а-компонент разная. Наиболее интенсивной является я-компопента, интенсивность которой в 2 раза превосходит интенсивность каждой из а-компонент, равных между собой. [c.103]

Из формулы (27.9) видно, что при 0—0 величина смещения ЛХ = 0, при = 90° величина смещения Д/.=Л и, наконец, при 0=180° величина смещения ДЯ = 2Л. Вычисленные положения смещенны.х линий отмечены на рис. 27.2 вертикальными прямыми. Как видно из рисунка, максимумы экспериментально измеренных линий хорошо совпадают с рассчитанными по формуле (27.9). [c.182]

Величина смещения, измеренная Брадлеем, оказалась значительно больше ожидаемого параллактического смещения. Брадлей объяснил это явление, названное им аберрацией света, конечностью скорости света. За то короткое время, в течение которого свет, упавший на объектив телескопа, распространяется от объектива до окуляра, окуляр в результате движения Земли по орбите успеет сдвинуться на какой-то очень малый отрезок (рис. 30.3). Вследствие этого изображение звезды сместится на отрезок а. Направляя вновь телескоп на звезду, его придется несколько наклонить в направлении движения Земли, чтобы изображение звезды опять попало на перекрестие нитей окуляра. [c.198]

Физо обнаружил, что интерференционные полосы действительно смещаются. Значение, определенное из величины смещения, оказалось равным а = 0,46. Более точные измерения Майкельсопа и Морли, которые воспроизвели опыт Физо в 1886 г., дали а=0,434 0,020, что хорощо совпадает с расчетами Френеля. Повторение опыта Физо с движущимся воздухом не дало никакого смещения, что и следовало ожидать из-за малого отличия показателя преломления воздуха от единицы. Результаты опыта Физо показали несостоятельность теории Герца, которая исходила из представлений о полном увлечении эфира движущимися телами. [c.207]

Опыт показывает, что величина смещения пятна зависитот о и Я следовательно, радиусы дуг окружностей, по которым движутся электроны, изменяются при изменении о и Я. Пользуясь выражением (3.13), [c.90]

Рис. 387. jjgg энергия пружины и кинетическая энергия груза, увеличиваются за счет работы, которую совершает внешняя сила. Величина этой работы зависит от величины смещений груза и при прочих равных условиях растет прямо пропорционально амплитудам колебаний груза. С другой стороны, как было показано в 137, потери энергии в системе растут пропорционально квадрату амплитуд колебаний. Поэтому вначале, пока работа внешней силы будет превышать потери энергии, энергия системы будет возрастать — амплитуды колебаний будут увеличиваться. Но так как потери энергии возрастают быстрее, чем работа внешней силы, то в конце концов наступит момент, когда работа внешней силы будет как раз покрывать потери энергии в системе. Дальнейшее нарастание колебаний в системе прекратится — установятся колебания с некоторой постоянной амплитудой. Поскольку внешняя сила изменяется по гармоническому закону, то установившиеся колебания также будут гармоническими и частота их будет совпадать с частотой внешней силы, если амплитуда установившихся колебаний не превзойдет предела, до которого и собственные колебания груза на пружине остаются гармоническими. [c.604]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...