Сопротивление лобовое (полное)

Источником увеличения энергии является тяга двигателя самолета, потеря же энергии вызывается лобовым сопротивлением. Если тяга двигателя превышает сопротивление, то полная механическая энергия самолета возрастает. Имея избыток тяги, можно набирать высоту при неизменной скорости, т. е. увеличивать потенциальную энергию, сохраняя кинетическую постоянной. [c.46]

В полете лобовое сопротивление может оказаться больше тяги — тогда энергия самолета с течением времени будет рассеиваться, уменьшаться. Если же тяга остается все время равной сопротивлению, то полная энергия самолета сохраняется неизменной, и можно лишь одно ее слагаемое изменять за счет другого. Каждый летчик знает, что можно увеличить скорость за счет снижения или ценой погашения скорости набрать высоту. [c.126]

Полное лобовое сопротивление в тех случаях, когда преобладающую роль играет сопротивление давления, также растет приблизительно пропорционально pv . Вместе с тем для тел одинаковой формы оно пропорционально площади, характеризующей поперечные размеры тел, например площади наибольшего поперечного сечения в случае сигарообразного тела. Поэтому величину лобового сопротивления можно выразить так [c.551]

При малых углах атаки коэффициенты подъемной силы Су и лобового сопротивления Сх связаны с коэффициентом полной аэродинамической силы следующим образом [c.115]

Комплексный потенциал при обтекании кругового цилиндра единичного радиуса несжимаемым циркуляционно-поступательным потоком в плоскости а = X + у (рис. 6.2) имеет вид W = Кос (о + 1/а) -г + ([ Г/(2л)11п а. Найдите распределение скоростей (давлений) по поверхности цилиндра, определите подъемную силу V и лобовое сопротивление Xа также положение критических точек (точек полного торможения) на цилиндре при скорости Уоо = 50 м/с, циркуляции Г == 1,225 кг/м . [c.162]

Тонкая игла перед тупым телом. Такая игла, вызывая отрыв потока, способствует снижению сопротивления и теплопередачи при больших сверхзвуковых скоростях. Рассмотрим механизм этого явления. Отсоединенный почти прямой скачок уплотнения перед затупленным телом (рис. 1.12.4,а) может изменить свою форму, если перед таким телом установить тонкую иглу (рис. 1.12.4,6). Поток может оторваться на игле и образовать область течения клинообразного или конусообразного типа (в зависимости от того, является ли тело плоским или цилиндрическим). Под влиянием такого отрывного течения изменится форма головного скачка уплотнения от почти прямого до косого, что обусловит снижение лобового сопротивления и теплопередачи в точке полного торможения затупленной поверхности. Однако в контактной области скачка и поверхности иглы могут возникать высокие местные тепловые потоки, что несколько снижает эффективность использования иглы. [c.106]

Преимуществом сопла с центральным телом является меньшая донная площадь 5 дон. способствующая снижению лобового сопротивления летательного аппарата. Сопловой аппарат с центральным телом может быть как кольцевым, так и многосопловым (рис. 4.8.3), причем оси сопл наклонены к оси симметрии аппарата на угол И. Центральное тело без значительного уменьшения силы тяги может иметь малую длину. Опыты показывают, что уменьшение длины на 75% практически не изменяет силу тяги, а при полном отсутствии центрального тела снижение тяги составляет около 3%. Это снижение особенно заметно при увеличении расстояния между выходными сечениями сопл в многосопловом варианте. Следует стремиться к тому, чтобы это расстояние было как можно меньше. [c.336]

Полная сила лобового сопротивления получает тогда выражение [c.161]

Обозначим через W силу, действующую со стороны жидкости на тело (для дальнейших рассуждений безразлично, будем ли мы понимать под W полную силу сопротивления или же одну из её составляющих лобовое сопротивление, направленное противоположно скорости движения, или подъёмную силу, направленную перпендикулярно к скорости). Кз общей теоремы теории размерности вытекает, что безразмерная [c.49]

Суммарное, или полное, сопротивление (часто его называют лобовым сопротивлением) обычно определяется по формуле, структура которой была предложена еще Ньютоном [c.257]

Полное лобовое сопротивление при обтекании с двух сторон адиабатной пластины можно найти из формул (6-57), которые для двухатомного газа при Ai = 5,83, 216 [c.216]

При взлете щитки-закрылки отклоняются не на полный угол, а ставятся во взлетное положение (15—20°). При этом значительно возрастает подъемная сила крыла при сравнительно небольшом увеличении лобового сопротивления. В результате сокращается длина разбега. Если же закрылки выпустить на полный угол, то резко возрастет лобовое сопротивление крыла и характеристики взлета ухудшатся. [c.18]

Лобовое сопротивление Q — проекция полной аэродинамической силы R На направление скорости набегающего потока (рис. 4.6). Сила лобового сопротивления направлена в сторону, противоположную движению. [c.143]

Как это видно из рис. 95, б, полное напряжение, возникаюш,ее в сечении АВ, может быть разложено на нормальную и касательную составляюш,ие. Поскольку сопротивление стали сдвигу ниже, чем растяжению, расчет лобовых швов производится условно на срез в предположении равномерного распределения касательных напряжений по площади сечения АВ. Имея в виду, что на восприятие силы Р в этих соеди- нениях (рис. 96) работают два [c.157]

Полное лобовое сопротивление конических поверхностей корпуса ракеты от давления определяется суммированием составляющих Xi, найденных по формуле (10.18). [c.281]

Как лобовое сопротивление, так и подъемная сила включают компоненты, связанные с трением и с давлением. Для полного сопротивления запишем [c.185]

При развитии пограничного слоя в условиях неблагоприятного градиента давления эффект восстановления давления в потоке проявляется в меньшей степени. Максимальное касательное напряжение, которое теперь наблюдается в пограничном слое на некотором расстоянии от стенки, увеличивается растут также и генерация турбулентности и диссипация энер(ГИ . Поэтому полная работа сил сопротивления в потоке увеличивается. Хотя при этом и происходит уменьшение касательных напряжений на стенке (как свидетельствует об этом снижение С/), суммарное лобовое сопротивление тела, слагающееся как из сопротивлений трения, так и из сопротивления давления, возрастает. [c.277]

В 8-3 полное сопротивление тела было разделено на две составляющие составляющую трения и составляющую давления. Уместно кратко повторить основной принцип такого разделения. Сопротивление трения представляет собой часть сопротивления, обусловленную только касательным напряжением То на стенке. При продольном обтекании плоской пластины полная сила сопротивления вызвана только -сопротивлением трения, которое определяется формулой (8-25). Эту, же формулу можно использовать для определения той части полного сопротивления стоек и удлиненных тел вращения, которая обусловлена действием трения. Во всех этих случаях площадь S представляет собой площадь поверхности рассматриваемого тела. Безразмерный коэффициент сопротивления Со в формуле (15-1) определяется через полную силу лобового сопротивления, которая [c.392]

Простейшим с геометрической точки зрения симметричным телом является очень тонкая плоская гладкая пластинка, расположенная параллельно направлению набегающего потока. Для лучшего понимания проблемы сопротивления полезно рассмотреть изменение полного лобового сопротивления, начав именно с плоской пластинки, а затем перейти к телам все возрастающей толщины. Кроме того, целесообразно рассмотреть отдельно двух- и трехмерные тела в безграничном потоке, когда коэффициенты лобового сопротивления будут зависеть только от геометрии тела и некоторого характерного числа Рейнольдса. [c.399]

При сопоставлении характеристик сопротивления различных обтекаемых тел мы будем иметь в виду их полное лобовое сопротивление, включающее в себя как сопротивление давления, так и сопротивление трения. Это полное лобовое сопротивление D будем относить к площади максимальной проекции тела (в двумерном случае — произведение размаха на хорду). Тогда для коэффициента лобового сопротивления получим [c.401]

G помощью формулы (8-24) на основе непосредственных измерений распределения давления по контуру профиля было подсчитано сопротивление давления для семейства симметричных профилей, показанных на рис. 15-3. Сопротивление трения может быть получено как разность между измеренным полным лобовым сопротивлением и измеренным сопротивлением давления. Отношение сопротивления трения к полному лобовому сопротивлению показано на рис., 15-4. Для вытянутых (тонких) сече-йий профилей сопротивле-1,0 ние трения составляет 70— 80% от полного для круглого цилиндра, однако, оно составляет только около 3% от полного. В последнем случае происходит отрыв пограничного слоя, причем точки отрыва лежат перед диаметральным сечением цилиндра. В результате вся кормовая часть оказывается в зоне пониженного давления в следе, что и приводит к высокому сопротивлению формы. Сопротивление поверхности почти целиком определяется пограничным слоем до точки отрыва. Теория движения идеальной (невязкой) жидкости предсказывает симметричное распределение давления и нулевое значение лобового сопротивления. Различия, имеющие место между случаями обтекания цилиндрического тела идеальной и вязкой жидкостями, иллюстрируются на рис. 15-1 и обсуждаются ниже. [c.402]

Для реальных жидкостей полное лобовое сопротивление включает в себя еще и сопротивление поверхности (трения) Полное сопротивление достаточно точно может быть представлено как сумма сопротивления двумерного крыла и индуктивного сопротивления. Тогда можно написать [c.418]

Положим, что полное лобовое сопротивление равно сопротивлению формы. Используя обозначения, приведенные на рис. 8-7, можно записать [c.422]

Приводим на рис. 136 для иллюстрации типичную кривую полного лобового сопротивления Q самолета с выделением роли индуктивного сопротивления (заштрихованная полоска) при различных скоростях полета ). При полете со сравнительно большими значениями Су (например, транспортные самолеты с большой дальностью) выгодно увеличивать удлинение, границы выбора которого ставятся прочностью крыла и другими конструктивными соображениями. [c.311]

Полное сопротивление крыла конечного размаха или, следуя принятому наименованию, лобовое сопротивление можно представить как сумму индуктивного и профильного сопротивлений. Напомним, что индуктивное сопротивление является составляющей подъемной силы на направление набегающего на крыло потока. Перейдем к рассмотрению по природе отличного от индуктивного профильного сопротивления, которое возникает из-за наличия трения в жидкости. [c.615]

Лобовое сопротивление при увеличении может возрасти настолько, что продольная перегрузка станет отрицательной, несмотря на полный газ, и самолет начнет терять свою механическую энергию тяги не хватит для преодоления возросшего сопротивления. [c.133]

Во время входа в атмосферу поверхность скачка уплотнения для схем с высоким лобовым сопротивлением больше, чем для конуса с малым сопротивлением (а). Поэтому значительная часть кинетической энергии аппарата может быть рассеяна через скачок уплотнения. В соответствии с этим полный тепловой поток к поверхности аппарата с большим сопротивлением меньше, чем к поверхности аппарата с малым сопротивлением [141. Следует заметить, однако, что при скоростях входа более 15 км сек тепловой поток, направленный от скачка уплотнения к аппарату, заметно возрастает, и для аппаратов, входящих в атмосферу с подобными высокими скоростями [20], конусы с малым лобовым сопротивлением являются более предпочтительными. [c.128]

ЛОБОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ, ИЛИ СИЛА ЛОБОВОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ Q — составляющая полной аэродинамической силы, направленная против движения самолета (вдоль потока). Различают продольное, индуктивное и волновое сопротивления крыла и самолета в целом. [c.224]

Полная энергия может изменяться с течением времени. Источником увеличения энергии является тяга двигателя самолетапотеря же энергии вызывается лобовым сопротивлением, о чем говорилось в главе 2. Если тяга превышает сопротивление, то полная энергия самолета постепенно возрастает. Пусть, например, летя на постоянной высоте, самолет увеличивает скорость в этом случае при неизменной потенциальной энергии растет кинетическая энергия самолета. Можно за счет избытка тяги над сопротивлением набирать высоту при неизменной скорости, т. е. увеличивать потенциальную энергию, сохраняя постоянной кинетическую. Во всех случаях прирост полной энергии ДЕ равен работе, совершенной избыточной тягой Q [c.126]

Но представим себе, что после того как установилась картина обтекания, изображенная на рис. 344, силы вязкости исчезли. При этом обтекание цилиндра должно стать полным точки D и D", в которых отрывается поток от стенок цилиндра, сольются с точкой D. Никаких других существенных изменений в характере потока исчезновение сил вязкости не должно вызвать. Таким образом, если бы силы вязкости исчезли, картина обтекания тела приняла бы вид, изображенный на рис. 348. При этом лобовое сопротивление исчезнет (так как оно вызывается неполным обтеканием), подъемная же сила может остаться неизменной, если не изменится распределение скоростей над и под цилиндром. Итак, предположение, что силы вя5кости исчезли, влечет за собой исчезновение лобового [c.563]

В отличие от силы лобового сопротивления подъемная сила может возникать и тогда, когда тело обтекается невязкой жидкостью (например, при обтекании полусферы идеальной жидкостью рис. 119). Если полусфера расположена в потоке так, что ее плоская поверхность пара,плельна линиям тока, то при полном обтекании тела линии тока будут сгущаться вблизи точки А. Это приводит к тому, что, по закону Бернулли, давление в точке А меньше, чем в точке В. Поэтому и возникает подъемная сила, перпендикулярная линиям тока в невозмущенном потоке. [c.150]

Полный коэффициент лобового сопротивления тела вращенл [c.29]

Кроме того, при изменении числа Ре меняется положение точки отрыва пограничного слоя и его структура. До тех пор пока пограничный слой остается ламинарным (10<Ре<10 ), точка отрыва находится в лобовой части сферы (рис. 5.22, о). В диапазоне изменения числа Рейнольдса приблизительно 10 <Ре<10 ламинарный пограничный слой постепенно переходит в турбулентный и точка отрыва смещается в кормовую область сферы (рис. 5.22,6). В этом диапазоне чисел Ре сопротивление (по сравнению с законом Стокса) увеличивается за счет возрастающего действия разности давления перед шаром и за ним. Интенсивность увеличения сопротивления давления возрастает, кривая зависимости с = =/(Ре) приближается к горизонтали. Полный переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит резко при числах Ре = Рекр Ю . В этом случае угол между симметричными точками отрыва принимает минимальное значение 110—120° и величина области отрывного течения также становится наименьшей (рис. 5.22, в). Сопротивление при этом резко уменьшается такое явление называют кризисом сопротивления. [c.259]

Кузов автомобиля — помещение для иассаи иров или груза. К кузову относят также оперение — облицовку радиатора, капот, крылья, подножки, буферы. В процессе развития автомобиля кузов приобрёл, помимо своих основных функций (защита пассажиров н груза от ветра, пыли, непогоды и обеспечение рациональных условий перевозки), ещё, и функции уменьшения лобового сопротивления и частичного или полного (при безрамной конструкции) восприятия толкающих усилий и нагрузок от элементов подвески и веса механизмов автомобиля. Кузов должен придавать автомобилю красивый внешний вид. [c.147]

У плохо обтекаемых тел эта зависимость более или менее выполняется только на лобовой части поверхности нагрева до точки отрыва. Поэтому между коэффициентом полного сопротивления (сопротивление давления и сопротивление трения) плохо обтекаемого тела и числом 5) прямой связи не существует. о положение отчетливо иллюстрируется приведенной на рис. 2-3 группой экспериментальных данных по гидравлическому сопротивлению и теплоотдаче поперечнообтекаемого пакета труб. [c.51]

Первое слагаемое в этом приближенном выражении характеризует динамическое воздействие и практически является постоянной величиной, равной значению Со при а = 0. Второе слагаемое включает влияние предельного давления При суперкавитации Св является функцией числа кавитации. Этот коэффициент будет наименьшим, когда сг= 0. При постоянной скорости Ко этот эффект должен снижать полное лобовое сопротивление, когда а уменьшается. [c.423]

Полное лобовое сопротивление тела всегда равно сумме сопротивлений трения (Df) и давления (Dp). Близость поверхности влияет как на отношение DfjDp, так и на величину полного лобового сопротивления. Это связано с изменением распределений касательных напряжений и давления па поверхности тела. Основное влияние оказывает, однако, изменение распределения давления, так что волновое сопротивление является по существу дополнительным сопротивлением давления (формы). [c.424]

АЭРОДИНАМИЧЕСКИЕ СИЛЫ — силы, действующие на тело Д1ри обтекании этого тела воздушным потоком или при движении тела в воздушной среде. Они возникают в результате давления воздуха на тело и трения воздуха о поверхность тела. Равнодействующую всех аэродинамических сил называют полной аэродинамической силой. Ее составляющими являются подъемная сила Y, сила лобового сопротивления Q и боковая сила Z. [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...