Людерса линий

Деформация облученного материала за пределом текучести характеризуется значительной неоднородностью и пластическое течение сосредоточено в полосах скольжения (полосах Людерса) линии скольжения пересекаются и переходят одна в другую с помощью поперечного скольжения. [c.35]

Чернова — Людерса линии скольжения 159 [c.408]

Пересечение полос скольжения с полированной поверхностью кристалла выявляется в виде линий скольжения (линии Чернова—Людерса). Линии скольжения в результате сдвига при растяжении цилиндрического монокристалла цинка с гексагональной решеткой, имеющей одну плоскость скольжения, видны на рис. 33. [c.103]

Чернова-Людерса линии —43 [c.323]

Многочисленные сдвиги демонстрируют смещение одной части кристалла относительно другой,. протекающие по описанному выше дислокационному механизму. Они хорошо видны на полированно-м (до деформации) металле и часто именуются линиями Чернова—Людерса (см. рис. 41). [c.85]

Начало пластической деформации соответствует наступлению некоторого критического состояния металла, которое можно обнаружить не только по остаточным деформациям, но и по другим признакам. При пластической деформации повышается температура образца у стали изменяются электропроводность и магнитные свойства на полированной поверхности образцов, особенно плоских, заметно потускнение, являющееся результатом появления густой сетки линий, носящих название линий Чернова (линий Людерса). Последние наклонены к оси образца приблизительно под углом 45 (рис. 101, а) и представляют собой микроскопические неровности, возникающие вследствие сдвигов в тех плоскостях кристаллов, где действуют наибольшие касательные напряжения. В результате сдвигов по наклонным плоскостям образец получает остаточные деформации. Механизм образования их упрощенно показан на рис. 101, 6. [c.93]

Именно в этих сечениях и начинаются первые сдвиги кристаллов, о чем свидетельствуют линии Людерса — Чернова (см. выше). [c.55]

На рис. XI 11.7 показана сетка на боковой поверхности балки после испытания. Из этой фотографии видно, что, несмотря на пластические деформации, о чем свидетельствуют линии Чернова — Людерса, гипотеза плоских сечений сохраняет свою силу (вертикальные линии остались прямыми). [c.332]

Лапласа формула 261 Линии Чернова — Людерса 33 Линия нейтральная 147 [c.358]

Если поверхность образца полированная, то она начинает тускнеть и на ней можно заметить сетку линий, наклоненных к оси образца примерно под углом 45° (рис. 2.91). Эти линии, называемые линиями Чернова — Людерса, свидетельствуют о происходящих сдвигах кристаллов. [c.276]

При достижении предела текучести поверхность образца становится матовой, так как на ней появляется сетка линий Людерса—Чернова, наклоненных к оси под углом 45°. Эти линии впервые были описаны в 1859 г. немецким металлургом Людерсом и независимо от него в 1884 г. русским металлургом Д. К. Черновым (1839—1921), предложившим использовать их при экспериментальном изучении напряжений в сложных деталях. [c.194]

Линии Людерса — Чернова 326 [c.393]

При одном из пересмотров программы было решено, чтобы напряженное состояние при растяжении изучалось ранее, чем рассмотрение механических испытаний. Аргументировалось это тем, что при такой последовательности есть возможность обосновать появление линий Людерса — Чернова. Хотя мы и не считаем, что такое обоснование существенно, все же мы принимаем указанную последовательность изложения. [c.73]

При достижении предела текучести повышается температура образца, изменяются его электропроводность, магнитные свойства, на поверхности появляется видимая невооруженным глазом сетка линий (рис. 4.3.3), расположенных примерно под углом 45° к продольной оси образца. Эти линии принято называть линиями Чернова или Людерса, впервые наблюдавших и описавших их. Линии Чернова возникают вследствие сдвига кристаллов под действием касательных напряжений. В результате этих сдвигов образец получает остаточные деформации. [c.53]

Ламе задача 475 Лапласа уравнение 528 Линии Чернова—Людерса 102 Линия нейтральная 260, 354, 355, 362 [c.771]

Малые упругопластические деформации. Наиболее простой и исторически первый путь построения физических соотношений для малых упругопластических деформаций состоит в следующем. Экспериментами установлено, что изменение объема и в области пластического деформирования строго следует закону упругости, т. е. соотношению (8.4). В то же время механизм пластического деформирования связан со скольжением одних частей материала по другим по так называемым плоскостям скольжения (линии Чернова— Людерса) и, следовательно, пластическая деформация представляет собой процесс необратимого изменения формы. [c.155]

Кроме того, наступление предела текучести в материале можно заметить, наблюдая за самим образцом. Полированная поверхность образца при достижении предела текучести тускнеет и постепенно делается матовой. При более тщательном рассмотрении поверхности можно заметить появление линий, наклоненных к оси образца примерно на 45 (рис. 18). Количество этих линий, называемых линиями Людерса, постепенно растет, и поэтому поверхность образца делается матовой. Появление этих линий и распространение их по всей длине образца свидетельствует о происходящих сдвигах кристаллов материала. [c.35]

Когда на испытуемом образце появляются линии Людерса [c.48]

Механически текучесть объясняется взаимными сдвигами частиц материала. На поверхности отполированного образца можно через лупу видеть косые штрихи — линии сдвигов. Эти линии называются линиями Чернова — Людерса. Большинство их наклонено к образующей образца под углом около 50°, т. е. приблизительно соответствует положению площадок наибольших касательных напряжений. [c.10]

Линии сдвигов Чернова — Людерса 10 [c.286]

Рис. 4.И. Схема скольжения при растяжении. Следы плоскостей скольжения на поверхности образца — линии Чернова — Людерса

Метод Римана 1 (1-я) — 245 Линии Людерса 1 (2-я) — 414 Линии влияния для балок 1 (2-я) — 61 - для консолей 1 (2-я) — 62 [c.131]

Характеристики этого уравнения совпадают с направлением линий скольжения Людерса — Чернова, которые определяют направление максимальных касательных напряжений уравнение этих характеристик имеет вид [c.203]

При напряжениях, равных пределу текучести, в малоуглеродистых сталях развиваются пластические деформации, связанные с необратимыми деформациями сдвига между кристаллами феррита. На хорошо отшлифованной поверхности образцов можно видеть наклоненные под углом 45° к оси стержня полосы, называемые линиями Людерса—Чернова по имени немецкого и русского металлургов, впервые независимо друг от друга описавших это явление. Эти линии вызваны деформациями сдвига от наибольших касательных напряжений, действующих под углом 45° к направлению действия силы Р, что было отмечено в 3.2. [c.57]

Вторая диаграмма изображает поведение пластичного материала при линейном растяжении (на рис. 18 приведена истинная диаграмма растяжения). За опасные состояния в этом случае могут быть приняты начало текучести, начало образования шейки и разрушение материала. Опасными напряжениями соответственно будут предел текучести, временное сопротивление и истинное напряжение в момент разрушения. Появление линий сдвигов (линий Чернова — Людерса) при возникновении остаточных деформаций (рис. 13) и разрушение образцов по поверхностям, наклоненным к направлению растягивающей силы под углом я/4 ( 27), дают основание считать, что как образование и развитие пластических деформаций, так и разрушение происходит за счет скольжений и сдвигов под действием наибольших касательных напряжений такой вид разрушения называется разрушением путем среза. [c.128]

Из этого следует, что касательное напряжение будет иметь наибольшее значение ( ti/2) на площадках, наклоненных к действующей силе (Р) под углом 45°. При растяжении или сжатии на полированной боковой поверхности образца образуются линии скольжения (линии Чернова — Людерса). Наблюдение расположения. Чернова — Людерса является экспериментальным подтверждением вывода о том, что касательные напряжения достигают максимума на плоскостях, расположенных под углом 45° к направлению силы. В начальный момент деформации линии скольжения располагаются под углом 45° к направлению действующей силы. Следовательно, плоскости, по которым происходит скольжение частей металла относительно друг друга, являются плоскостями, на которых касательные напряжения достигают наибольшего значения. Пластическая деформация для рассмотренного случая начинается, когда напряжение в сечении, перпендикулярном направлению действу- [c.245]

При переходе от упругой деформации к упругопластической для некоторых металлических материалов на машинной диаграмме растяжения может проявляться небольшой горизонтальный участок, который называют площадкой текучести АА (см. рис. 2.8, а). На этой стадии деформации в действие включаются новые источники дислокаций, происходит их спонтанное размножение и лавинообразное распространение по плоскостям скольжения. Макроскопическим проявлением этих процессов является образование на рабочей поверхности образца узких полос скольжения, получивших название линий Чернова— Людерса. Эти линии располагаются под углом 45° к продольной оси образца по направлению действия максимальных касательных напряжений и отчетливо видны на его полированной поверхности. Однако [c.32]

При наибольшем напряжении ае в кристаллах появляется первый локальный район пластической деформации в виде одной или нескольких линий скольжения. В этот момент сопротивление деформированию резко падает до значения вследствие чего на диаграмме наблюдается острый пик текучести. На второй стадии легкого скольжения происходит фронтальное распространение линий Людерса по всей длине кристалла в первичных плоскостях. На этой стадии деформация происходит скачкообразно и при постоянном напряжении. По-видимому, пики напряжений на этом участке соответствуют моменту зарождения нескольких новых линий скольжения, а минимумы — выходу на поверхность образца дислокаций, образующих, эти [c.362]

Метод линий скольжения позволяет исследовать некоторые процессы, характеризующие пластическое деформирование. Он основан ка известном явлении появления на поверхности пластически деформированного материала характерных линий Чернова - Людерса, которые совпадают с линиями максимальных касательных напряжений. Метод линий скольжения используют, главным образом, для качественной оценки деформированного состояния плоских элементов конструкций. [c.268]

На полированной поверхности деформируемого металла часто возникают линии или фигуры течения (линии Людерса-Чернова). На их закономерную связь с напряженным состоянием металла впервые указал Д. К. Чернов. Последующее изучение этого вопроса подтвердило справедливость идеи Д. К. Чернова. Оказалось, что линии Людерса—Чернова это линии максимальных касательных напряжений, вдоль которых отсутствуют деформации удлинения. Их назвали линиями скольжения. Поскольку такие линии совпали с характеристиками дифференциальных уравнений плоской задачи, то теория линий скольжения развилась в самостоятельный раздел математической теории пластичности — метод характеристик. [c.262]

Таким образом, наблюдая линии скольжения (линии Людерса — Чернова) на полированной поверхности тела, деформированного [c.282]

Характеристика 12—136 Льняное масло—Свойства 6 — 90 Льняные каиатики — Стандарты 4 — 355 Льняные нитки — Стандарты 4 — 353, 354 Льняные шнуры — Стандарты 4 — 353, 354 Людерса линия 1 (2-я) — 414 Люксметры ГОИ 14 — 533 [c.137]

Лауэвский класс симметрии 98 Ликвационный квадрат 327 Линейные элементы 90. 92 Людерса линии 186 [c.349]

Лауэвский класс симметрии I 189 Ликвационный квадрат I 18, 22 Ликвация I 18, 22 Линейные элементы 1 173 Людерса линии 2 201 Магнитосопротивление 2 83 Магнитная проницаемость 2 93, 108 Магнитное состояние, методы измерения [c.456]

Всегда имеющееся сильное сопротивление проскальзыванию вблизи краев жесткого штампа на площадках контакта его с телом, в котором возникает течение, неизбежно вызывает весьма значительную концентрацию пластических деформаций сдвига непосредственно вблизи углов штампа. Отсюда понятно, почему главные первые линии Людерса (линии течения) АСЕО и ВСВР на рис. 15.28 и 15.30 исходят из углов А и В. Эти два слоя течения по упомянутой выше причине появлялись весьма отчетливо в большинстве опытов автора, убеждая его, что Прандтль предвидел существенные особенности процесса локализованного течения под действием распределенного давления (которые не были приняты во внимание в картине течения Хилла и Прагера). Идеализированное по Прандтлю рассмотрение сложного процесса [c.573]

При Al—Al наступает явление текучести, состоящее в том, что абсолютные удлинения растут, а нагрузка Р,.р остается постоянной. Горизонтальный участок ВС диаграммы называется площадкой текучести. Кроме того, при AI > Alyl на первоначально щлифованной поверхности образца появляются линии, наклоненные к его оеи под углами, близкими к 45°, называемые линиями Чернова — Людерса. Число этих линий с увеличением AI растет, наклоны их делаются беспорядочными и поверхность образца становится матовой. До тех пор, пока AI < Al , площадь поперечного ее-чения образца уменьщается незначительно и практически можно считать, что она равняется Fq. При увеличении AI по сравнению с Als уменьщение площади уже будет существенно и его можно иногда заметить даже невооруженным глазом. Площадь поперечного сечения образца при данном значении силы Р будем называть соответствующей этому значению Р. [c.38]

В частности, появление при растяжеиин на образце наклонных линий Людерса объясняется влиянием касательных напряжений. Зти линии, иногда заметные простым глазом, указывают на происходящие в материале сдвиги направление их определяется действием максимальных касательных напряжений. [c.84]

Во время течения материала на поверхности образца появляются в более или менее резкой степени так называемые линии Чернова (рис. 13), иногда называемые линиями Людерса . и линии вызываются взаимным перемещением частиц материала при наступлений значительных дeфopмa ий образца. [c.40]

Линейное напряженное состояние 98 Линии Чернова —Людерса 40, 128 Л.1НИЯ грузовая 206 [c.602]

Если посмотреть на это с теоретической точки зрения, то можно отметить следующее. Напомним, что на ба,/ из (3.15) мы наложили требования о равновесии. Если материал упрочняющийся, мы приходим к уравнениям эллиптического типа при отсутствии упрочнения, а также при удовлетворении некоторых других условий мы получаем уравнения гиперболического типа[17,23]. Гиперболичность означает, что решение уравнений существует только на некоторых кривых (или поверхностях). С физической точки зрения это равносильно тому, что образуются линии скольжения или линии Людерса, имеющие существенно более сложный характер по сравнению с теми, которые возникают в простых испытаниях на растяжение, что объясняется более сложной геометрией образцов, предназначенных для исследования разрушения. С вычислительной точки зрения это значит, что вариационную теорему, использованную в приложении [(А.5), (А.6)], необходимо заменить другой, которая будет нечувствительной к изменению типа дифференциальных уравнений от эллиптического к смешанному эллиптически-гипер-болическому. Этот подход был рассмотрен только недавно [34,35] он оказался вполне работоспособным. Короче, существует реальная возможность моделирования материалов, деформационное упрочнение которых меняется от нуля до некоторого положительного значения, однако следует пользоваться специальными мерами предосторожности в предельном случае нулевого упрочнения, т. е. в случае так называемой идеальной пластичности. [c.335]

Склонность к деформационному старению таких сталей вляется главнейшим показателем их качества, так как при тамповке сложных изделий с большой вытяжкой из хо однокатаных листов, подверженных старению, образуются поверхностные дефекты полосы — линии скольжения или инии Чернова — Людерса (рис 85) Образование полос— иний скольжения связано с неоднородной деформацией ме алла на площадке текучести Наличие зуба и площадки екучести, ее длина являются критериями склонности ста- [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...