Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Идеальной жидкости движение

Рассмотрим в идеальной жидкости, движение которой будем считать баротропным, замкнутый контур Ь (фиг. 5.6), составленный из одних и тех же частиц жидкости. Такой контур при движении жидкости не только перемещается вместе с ней, но и изменяет свою геометрическую форму. Будем называть его жидким контуром. Докажем следующую теорему.  [c.101]

Идеальной жидкости движение 55 Излучательная рекомбинация 180, 181  [c.545]


Уравнение (7-1.6) представляет собой так называемое уравнение Эйлера или уравнение движения идеальной жидкости (т. е. жидкости с ц = О, у которой, следовательно, напряжение всегда изотропно, Т = —р1). Литература по решению краевых задач для уравнения (7-1.6) весьма обширна и составляет содержание классической гидромеханики. Одним из лучших руководств-по этому предмету является монография Ламба [1].  [c.255]

Обычно уравнение движения слоя получают так же, как и для идеальной жидкости, учитывая, однако, сухое трение и сцепление [Л. 68]. Одно из следствий такого приема — в уравнении движения выпадают члены, отражающие параметры газового компонента (плотность, вязкость и др.). Уравнение (9-34) свободно от этого недостатка, отражая физические свойства всех компонентов системы, различая, в частности, силы контактного (сухого) трения частиц и вязкостного трения жидкости. Рассмотрим одномерную задачу движения плотного слоя по оси X. При этом учтем, что в плотном слое величина давления передается только в нормальном направлении. Тогда  [c.289]

Уравнение закона сохранения количества движения в случае идеальной жидкости называют уравнением Эйлера  [c.159]

Аналитическое решение задачи (3.3.1), (3.3.2), (3.3.8) даже в предельных случаях (идеальная жидкость и очень вязкая жидкость) из-за конечности ячейки О, ограниченной поверхностью очень громоздко. Для упрощения при достаточно малых объемных содержаниях дисперсной фазы это решение в ячейке целесообразно отыскивать как часть некоторого бесконечного поля скоростей, которое можно рассматривать в виде суммы поступательного движения со скоростью Vo (фиксированной в ячейке) и возмущенного мелкомасштабного движения iv oo из-за присутствия дисперсной частицы  [c.115]

Подставляя (3.3.28) в первое уравнение (3.3.26), получим, что выражение в квадратных скобках равно нулю, и уравнение движения в силу потенциальности w можно проинтегрировать по г и получить интеграл Коши—Лагранжа в таком же виде, как для идеальной жидкости,  [c.121]

Решение задачи обтекания системы произвольно расположенных частиц чрезвычайно сложно даже в предельных линейных постановках ползущего движения вязкой жидкости и потенциального движения идеальной жидкости. В последнее время рядом исследователей используется приближенный метод, позволяющий в указанных предельных линейных постановках при не очень больших концентрациях дисперсной фазы учесть возможную неравномерность расположения дисперсных частиц, и, в частности, их хаотичность. При этом используется то обстоятельство, что в указанных предельных постановках течение несущей жидкости при обтекании одной частицы может быть представлено как результат действия некоторой точечной особенности (источника,  [c.181]


Уравнения движения идеального газа. Первые три уравнения движения идеального газа (или просто газа) совпадают с аналогичными уравнениями несжимаемой идеальной жидкости. При их выводе не использовалось условие несжимаемости. Таким образом.  [c.577]

Движение двух сферических газовых пузырьков в идеальной жидкости  [c.89]

В данном разделе рассматривается задача об относительном движении сферических газовых пузырьков в идеальной жидкости в случае их малой концентрации. В результате ее решения определяются средняя скорость установившегося движения совокупности пузырьков, эффективная масса пузырька газа в смеси и поток импульса, связанный с относительным движением между жидкостью и пузырьками.  [c.96]

В предыдущих разделах данной главы были рассмотрены задачи о гидродинамическом взаимодействии газовых пузырьков, движущихся в жидкости, при условии неизменности их объемов. В данном разделе, согласно [41], дается теоретический анализ течения идеальной жидкости, содержащей движущиеся поступательно, растущие пузырьки газа. Несмотря на достаточно приближенный характер модели движения фаз, которая строится в этом разделе, ее использование дает возможность получить осредненные гидродинамические характеристики обеих фаз, близкие по своим значениям к реальным.  [c.113]

Если (10) подставить в уравнение движения (I) и выполнить дифференцирование, то после преобразований.можно получать обобщенное уравнение движения пузыря в идеальной жидкости  [c.73]

Следует отметить, что уравнения движения вязкой жидкости обладают большой сложностью и замена их уравнениями движения идеальной жидкости значительно упрощает теоретическое исследование различных вопросов.  [c.247]

Значительное упрощение исходных уравнений, описывающих движение идеальной жидкости в случаях, когда имеют место интегралы уравнений движения, открывает широкие возможности для решения конкретных задач гидродинамики.  [c.256]

Противоречащий наблюдениям результат об отсутствии воздействия потока на движущееся s нем тело объясняется тем, что благодаря силам вязкости (которые в рассматриваемых схемах течения отсутствовали) будет срыв потока с поверхности н образование за телом вихрей (рис. 16.14), а ие плавное обтекание, как это изображено на рис. 16.13. Присоединенный вихрь, определяемый постулатом Жуковского — Чаплыгина, представляет своеобразный учет вязкости при изучении движения крылового профиля в идеальной жидкости.  [c.273]

Уравнение состояния запишем в виде закона Пуассона, так как движение идеальной жидкости представляет адиабатический процесс  [c.274]

Дифференциальное уравнение установившегося движения идеальной жидкости следствие уравнений Эйлера в гидродинамике)  [c.73]

Динамика материальной точки ( точки с переменной массой, (не-) свободной материальной точки, относительного движения материальной точки, системы материальных точек, абсолютно твёрдого тела, поступательного и вращательного движений твёрдого тела, плоского движения твёрдого тела, сферического и свободного движений твёрдого тепа, несвободной системы, неголономной системы, идеальной жидкости..,).  [c.21]

Уравнение движения идеальной жидкости в эйлеровых переменных получается подстановкой зависимости (1.193) в уравнение (1.155)  [c.41]

При выводе уравнений движения мы совершенно не учитывали процессов диссипации энергии, которые могут иметь место в текущей жидкости вследствие внутреннего трения (вязкости) в жидкости и теплообмена между различными ее участками. Поэтому все излагаемое здесь и в следующих параграфах этой главы относится только к таким движениям жидкостей и газов, при которых несущественны процессы теплопроводности и вязкости о таком движении говорят как о движении идеальной жидкости.  [c.17]

Отсутствие теплообмена между отдельными участками жидкости (а также, конечно, и между жидкостью и соприкасающимися с нею окружающими телами) означает, что движение происходит адиабатически, причем адиабатически в каждом из участков жидкости. Таким образом, движение идеальной жидкости следует рассматривать как адиабатическое.  [c.17]


Это есть общее уравнение, выражающее собой адиабатичность движения идеальной жидкости. С помощью (1,2) его можно написать в виде уравнения непрерывности для энтропии  [c.17]

Как уже было указано в начале 1, состояние движущейся жидкости определяется пятью величинами тремя компонентами скорости V и, например, давлением р и плотностью р. Соответственно этому полная система гидродинамических уравнений должна содержать пять уравнений. Для идеальной жидкости этими уравнениями являются уравнения Эйлера, уравнение непрерывности и уравнение, выражающее адиабатичность движения.  [c.19]

Реальная физическая задача об обтекании заданного тела, разумеется, однозначна. Дело в том, что в действительности не существует строго идеальных жидкостей всякая реальная жидкость обладает какой-то, хотя бы и малой, вязкостью. Эта вязкость может практически совсем не проявляться при движении жидкости почти во всем пространстве, но сколь бы она ни была мала, она будет играть существенную роль в тонком пристеночном слое жидкости. Именно свойства движения в этом (так называемом пограничном) слое и определят в действительности выбор одного из бесчисленного множества решений уравнений движения идеальной жидкости. При этом оказывается, что Е общем случае обтекания тел произвольной формы отбираются именно решения с отрывом струй (что фактически приводит к возникновению турбулентности).  [c.34]

Рассмотрим задачу о потенциальном обтекании несжимаемой идеальной жидкостью какого-либо твердого тела. Такая задача, конечно, полностью эквивалентна задаче об определении течения жидкости при движении через нее того же тела. Для получения второго случая из первого достаточно перейти к системе координат, в которой жидкость на бесконечности покоится. Мы будем говорить ниже именно о движении твердого тела через жидкость.  [c.48]

Это и есть уравнение движения тела, погруженного в идеальную жидкость.  [c.52]

Получить уравнение движения для шара, совершающего колебательное движение в идеальной жидкости, и для шара, приводимого в движение колеблющейся жидкостью.  [c.54]

Второе свойство - "сопротивляемость" среды. Если на тело, движущееся в среде, которая "покоится", не действуют внешние силы (и в нем отсутствуют внутренние источники энергии), то скорость тела будет падать со временем, и рано или поздно оно остановится (заодно с телом "успокоится" и среда . Исключение составляет лишь идеальная жидкость движение в ней с постоянной скоростью не сопровождается возникновением силы сопротивлэния (парадокс Даламбера-Эйлера). Желательно, чтобы и такой предельный случай содержался в построенной модели воздействия среды на тело.  [c.11]

В более ранних исследованиях [981 применили иной подход к решению задачи течени.я жидкости через неподвижный насыпной слой. Используя уравнение движения идеальной жидкости и закон Дарси, связывающий давление в слое и скорость фильтрации через него, они получили зависимость между распределением скоростей в слое, состоянием потока вне его и условиями подвода потока к слою и отвода от него. Несмотря на сложность полученной связи, анализ ее позволил сделать ряд качественных выводов о влиянии геометрических параметров аппарата на распределение скоростей. Таким образом, сделана также попытка количественно оценить вызванную пристеночным эффектом неравномерность распределения скоростей по сечению слоя для случая, когда ширина пристеночной области с повышенной проницаемостью намного меньше ширины сечения канала.  [c.278]

Влияние радиального движения около сферы. Влияние радиального движения в рамках идеальной жидкости на силу / учитывается формулой (5.2.13), и это влияние сказывается только при переменности радиуса сферы а, т. е. равномерный вдув или отсос несущей жидкости на поверхности сферы при а = onst (а именно  [c.253]

Коэффициент пропорциональности т выражает значение HJHii сопротивления пространства, приходящуюся на единицу ускорения и называется инертной массой точки. Таким образом, инертная масса ючки является своеобразным коэффициентом сопротивления пространства. Для малых скоростей движения точки по сравнению со скоростью света масса не завист от скорости и является величиной постоянной. Физическое просчранство ведет себя как идеальная жидкость, которая тоже не оказывает сопротивления движению тел с постоянной скоростью. При больших скоростях масса зависит от скорости.  [c.594]

Кулаков А.Н. О движении круглого цилиндра в покоящейся идеальной жидкости. - В кн. Нагруненность, прочность, устойчиЕость движения механических систем. Киев Наук.думка, 1980, с.164-169.  [c.57]

Одномерное движение пузыря в идеальной жидкости может быть описано следующей системой уравнений, обобщапцей предложенные в работах/1,27  [c.72]

Так как жидкость идеальна и движение устано вившееся, то любая линия тока течения может быть заменена твердой стенкой. Отсюда следует, что при О бтекз нии профиля -крыла самолета его очертания должны являться одной из линий тока течения.  [c.265]

Применяя уравнение (4) для частиц жидкости, расположенных на одной и той же траектории (т. е. для элементарной струйки), придем к уравнгнию Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости при установившемся движении  [c.73]

Уравнение Бернулли для относительного движения жидкости, проходящей внутри поступательно движущегося канала. Для напорного потока в канале, движущегося поступательно с потоянным ускорением (или замедлением) а при неизменных относительных скоростях buj и DUg в сечспиях /—/ и //—II (рис. 17) в случае идеальной жидкости,  [c.77]


Выделяя нормальные сечения lull неподвижного канала (элементарной струйки) с напорным неустановивщимся движением идеальной жидкости в нем и скоростями и t a (рис. 18), напишем  [c.77]

К уравнениям движения надо добавить граничные условия, которые должны выполняться на 01 раничиваютих жидкость стенках. Для идеальной жидкости это условие должно выражать собой просто тот факт, что жидкость не может проникнуть за твердую поверхность. Это значит, что на неподвижных стенках должна обраш,аться в нуль нормальная к поверхности стенки  [c.18]

Мы приходим к результату, что (в идеальной жидкости) циркуляция скорости вдоль замкнутого жидкого контура остается неизменной со временем. Это утверждение называют теоремой Томсона (W. Thomson, 1869) или законом сохранения циркуляции скорости. Подчеркнем, что он получен путем использования уравнения Эйлера в форме (2,9) и потому связан с предположением об изэнтропичности движения жидкости. Для неизэнтро-пического движения этот закон не имеет места ).  [c.31]

В действительности, однако, все эти заключения имеют лишь весьма ограниченную применимость. Дело в том, что приведенное выше доказательство сохранения равенства rotv = 0 вдоль линии тока, строго говоря, неприменимо для линии, проходящей вдоль поверхности обтекаемого жидкостью твердого тела, уже просто потому, что ввиду наличия стенки нельзя провести в жидкости замкнутый контур, который охватывал бы собой такую линию тока. С этим обстоятельством связан тот факт, что уравнения движения идеальной жидкости допускают решения, в которых на поверхности обтекаемого жидкостью твердого тела происходит, как говорят, отрыв струй линии тока, следовавшие вдоль поверхности, в некотором месте отрываются от нее, уходя в глубь жидкости. В результате возникает картина течения, характеризующаяся наличием отходящей от тела поверхности тангенциального разрыва , на которой скорость жидкости (будучи направлена в каждой точке по касательной к поверхности) терпит разрыв непрерывности. Другими словами, вдоль этой поверхности один слой жидкости как бы скользит по другому (на рис. 1 изображено обтекание с поверхностью разрыва, отделяющей движущуюся жидкость от образующейся позади тела застойной области неподвижной жидкости). С математической точки зрения скачок тангенциальной составляющей скорости представляет собой, как известно, поверхностный ротор скорости.  [c.33]

Если бы было возможно потенциальное обтекание равномерно движущегося в идеальной жидкости тела, то было бы Р = onst (так как и = onst) и F = 0. Другими словами, отсутствовала бы как сила сопротивления, так и подъемная сила, т. е. действующие на поверхность тела со стороны жидкости силы давления взаимно компенсируются (так называемый парадокс Даламбера). Происхождение этого парадокса в особенности очевидно для силы сопротивления. Действительно, наличие этой силы при равномерном движении тела означало бы, что для поддержания движения какой-либо внешний источник должен непрерывно производить работу, которая либо диссипи-руется в жидкости, либо преобразуется в ее кинетическую энергию, приводя к постоянно уходящему на бесконечность потоку энергии в движущейся жидкости. Но никакой диссипации энергии в идеальной жидкости, по определению, нет, а скорость приводимой телом в движение жидкости настолько быстро убывает с увеличением расстояния от тела, что никакого потока энергии на бесконечности тоже нет.  [c.52]


Смотреть страницы где упоминается термин Идеальной жидкости движение : [c.176]    [c.178]    [c.250]    [c.600]    [c.70]    [c.248]    [c.250]    [c.766]   
Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.55 ]



ПОИСК



Аналогия задачи о прямолинейно-параллельном движении вязкой жидкости с задачами вращения идеальной жидкости и с задачей кручения призматического бруса

Аналогия задачи о прямолинейнопараллельном движении вязкой идеальной жидкости и с задачей кручения призматического

Аэродинамические силы и моменты в общем случае движения тела в идеальной жидкости

Аэродинамический момент при движении тела в идеальной жидкости. Главные направления движения

Безвихревое движение жидкости. Плоское движение несжимаемой жидкости Сохранение циркуляции скорости в потоке идеальной жидкости. Теорема Кельвина н Лагранжа. Безвихревое движение. Потенциал скоростей

Борисов, И. С. Мамаев. Интегрируемость задачи о движении цилиндра и вихря в идеальной жидкости

ВИХРЕВЫЕ ДВИЖЕНИЯ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ Теорема Томсона

Вариационный принцип ДАламбера-Лагранжа в задаче о движении идеальной несжимаемой жидкости Поле реакций связей. Уравнение Эйлера

Вихревые движения идеальной баротропной жидкости Теорема Томсона и ее следствия

Волновые движения идеальной жидкости

Волновые движения идеальной жидкости Кокин)

Вывод дифференциальных уравнений движения идеальной жидкости и их интегрирование

Г л а н а пятая. Вихревые движения идеальной жидкости (Н. Е. Кочин)

Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости при установившемся движении. Полный напор для элементарной струйки

Гидравлическое уравнение кинетической энергии. Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости при установившемся движении

Движение в идеальной несжимаемой жидкости

Движение двух сферических газовых пузырьков в идеальной жидкости

Движение завихренности в идеальной жидкости

Движение идеальной сжимаемой жидкости

Движение системы непрерывно распределенных вихрей в идеальной жидкости

Движение совокупности сферических пузырьков газа в идеальной жидкости

Движение сферы в идеальной жидкости

Движение твердого тела в идеальной несжимаемой жидкости

Движение твердого тела в идеальной несжимаемой жидкости (уравнения Кирхгофа)

Движение тела в идеальной жидкости в общем случае

Двумерные движения идеальной жидкости в слоях, расположенных на криволинейной поверхности

Двумерные уравнения движения идеальной жидкости

Динамика идеальной жидкости и газа. Основные уравнения и общие теоремы Идеальная жидкость. Основные уравнения движения

Дифференциальное уравнение движения идеальной (невязкой) жидкости

Дифференциальные уравнения движения идеальной (невязкой) жидкости (уравнения Эйлера)

Дифференциальные уравнения движения идеальной жидкоСвойство давлений в идеальной жидкости

Дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости

Дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости (уравнения Л. Эйлера)

Дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости в форме Громеко

Жидкость идеальная

Задача о движении сферы в безграничном объеме идеальной несжимаемой жидкости

Закон сохранения энергии в движущейся идеальной жидкости Адиабатическое движение. Сохранение энтропии

ИДЕАЛЬНАЯ ЖИДКОСТЬ Уравнения движения идеальной жидкости

Идеальной жидкости вытекание из движение вдали от тела

Идеальный газ в движении

Интеграл Лагранжа — Коши уравнений безвихревого движеТеорема Бернулли. Некоторые общие свойства безвихревого движения идеальной несжимаемой жидкости в односвязной области

Интеграл Лагранжа — Коши. Некоторые общие свойства безвихревого движения идеальной несжимаемой жидкости в односвязной области

Интегралы уравнений движения идеальной жидкости

Кинематическая задача о движении твердого тела в неограниченном объеме идеальной несжимаемой жидкости

Количество движения бесконечной массы идеальной жидкости при движении

Математическое описание волновых движений идеальной жидкости

Модель идеальной жидкости. Уравнения движения Эйлера

Момент количества движения бесконечной массы идеальной жидкости при движении

Некоторые общие замечания о плоских потенциальных движениях идеальной несжимаемой жидкости

Общая теория установившихся движений идеальных жидкости и газа. Интеграл Бернулли

Общие свойства безвихревых движений идеальной среды. Плоское безвихревое движение идеальной несжимаемой жидкости

Общие свойства безвихревых движений. Плоское безвихревое движение идеальной несжимаемой жидкости

Общий случай движения твердого тела в безграничной несжимаемой идеальной жидкости

Общий случай движения твердого тела в несжимаемой идеальной жидкости

Общий случай движения твердого тела сквозь несжимаемую идеальную жидкость. Определение потенциала скоростей. Главный вектор и главный момент сил давления потока на тело

Определения, основные уравнения движения и свойства цилиндрических потоков идеальной жидкости

Осесимметричное потенциальное движение идеальной жидкости

Основные уравнения движения идеальной жидкости. Уравнение Гельмгольца — Фридмана и теорема сохранения вихрей

Основные уравнения и задачи движения идеальной жидкости

Основы гидродинамики идеальной жидкости Дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости в форме Эйлера

П7Сравнения движения Л. Эйлера для идеальной (невязкой) жидкости

Плоская задача о движении тела в идеальной жидкости (Н. В. Розе)

Плоские установившиеся движения идеальных жидкости и газа

Плоское безвихревое движение идеальной несжимаемой жидкости

Плоское дозвуковое движение идеальной жидкости

Плоское сверхзвуковое движение идеальной жидкости. Течения с переходом через скорость звука

Плоскопараллельное движение идеальной жидкости

Потенциальные движения несжимаемой идеальной жидкости

Простейшие вопросы механики идеальной жидкости Уравнения движения в криволинейных координатах

Простейшие случаи движения идеальной жидкости (. В. Розе)

Пространственная задача о движении тела в идеальной жидкости (Н. В. Розе)

Прямая задача в теории плоского движения идеальной несжимаемой жидкости. Применение метода конформных отображений. Гипотеза Чаплыгина о безотрывном обтекании задней кромки профиля. Формула циркуляции

Рамоданов. Движение двух круговых цилиндров в идеальной жидкости

Рамоданов. О движении кругового цилиндра и N точечных вихрей в идеальной жидкости

Сила лобового сопротивления при движении тела в идеальной жидкости. Присоединенная масса

Теорема Бернулли о баротропном движении идеальной жидкости

Теорема Бернулли о сохранении полной механической энергии при стационарном баротропном движении идеальной жидкости и газа

Уравнение Бернулли движения идеальной жидкости

Уравнение Бернулли для установившегося движения идеальной, несжимаемой жидкости

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости при установившемся движении

Уравнение Д. Бернулли для идеальной я реальной капельной жидкости в относительном установившемся движении

Уравнение Д. Бернулли для установившегося движения идеальной, сжимаемой жидкости. Критическая скорость газа

Уравнение Д. Бернулли для элементарной струйки идеальной капельной жидкости при неустановившемся и установившемся движения

Уравнение Эйлера движения идеальной жидкости

Уравнение движения идеальной жидкости в форме Эйлера

Уравнение движения идеальной жидкости общее

Уравнение импульсов для установившегося движения идеальной жидкости

Уравнения движения Л. Эйлера для идеальной (вязкой) жидкости

Уравнения движения вязкой жидкости идеально упругого тела

Уравнения движения вязкой жидкости идеальной жидкости

Уравнения движения идеальной баротропной сжимаемой жидкости или газа

Уравнения движения идеальной жидкости

Уравнения движения идеальной жидкости в сплошной среды

Уравнения движения идеальной жидкости в форме Громеко

Уравнения движения идеальной жидкости в цилиндрической и сферической

Уравнения движения идеальной жидкости в цилиндрической и сферической малых деформаций (полная система

Уравнения движения идеальной жидкости в цилиндрической и сферической намагниченных телах

Уравнения движения идеальной жидкости в цилиндрической и сферической пустоте

Уравнения движения идеальной жидкости в цилиндрической и сферической с бесконечной проводимостью

Уравнения движения идеальной жидкости в цилиндрической и сферической системах

Уравнения движения идеальной жидкости в цилиндрической и сферической скоростей деформаций

Уравнения движения идеальной жидкости в цилиндрической и уравнения Эйлера)

Уравнения движения идеальной жидкости полная система

Уравнения движения идеальной жидкости при баротропных процессах (полная система)

Уравнения движения идеальной жидкости. Закон j сохранения энергии

Уравнения движения идеальной несжимаемой жидкости в произвольной криволинейной системе координат

Уравнения движения идеальных (не вязких) жидкостей и газов

Уравнения движения потоков идеальной жидкости

Уравнения плоскопараллельных движений идеальной жидкости

Условия в бесконечности при движении конечного тела в неограниченном объеме идеальной несжимаемой жидкост

Эйлера уравнения движения идеальной сжимаемой жидкости

Эйлерова форма законов сохранения массы и энергии, теоремы количеств движения н момента количеств движения при стационарном движении идеальной жидкости

Энергетическая интерпретация уравнения Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости при установившемся движении



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте