Линия тока свободная

За описанием начальных данных следует описание граничных условий. Предусмотрены следующие тины границ жесткая стенка, ось симметрии, линия тока, свободная граница и нестандартная граница (нанример, ударная волна). [c.222]

Поток в этой части канала является плоским. Для того чтобы лопасти не нарушали осесимметричного потока по выходе из колеса, их контур должен представлять собой линию тока свободного потока, Диференциальное уравнение линии тока в плоском потоке [c.357]

Лемма Якоба 205 Линии тока свободные 21 [c.458]

Две линии тока = 0, — Q являются, очевидно, линиями тока свободной поверхности и определяются специальными кривыми [c.272]

В данном случае две симметричные линии тока свободной поверхности, = 0, —Q даются выражением [c.273]

Если на пути потока (рис. 3.6, б) установить решетку, то струя, набегая на нее со стороны задней стенки аппарата, начнет по ней растекаться в сторону передней стенки (входного отверстия). Так как степень искривления линий тока при этом будет увеличиваться вместе с ростом коэффициента сопротивления решетки р, при определенном значении этого коэффициента вся жидкость за плоской решеткой будет перетекать к передней стенке аппарата и от нее изменит свое направление на 90° в сторону общего движения. Вследствие турбулентного перемешивания с окружающей средой струя за решеткой на всем пути будет подсасывать определенную часть неподвижной жидкости, и в области, прилегающей к задней стенке, образуются обратные токи. Таким образом, профиль скорости за плоской решеткой при боковом входе в аппарат получится перевернутым , т. е. таким, при котором максимальные скорости за решеткой будут соответствовать области обратных токов, образующихся свободной струей при входе (рис. 3.6, а п б). [c.85]

Рис. 29. Линии тока вне и внутри свободно всплывающего в жидкости газового пузырька при наличии однородного внешнего электрического поля.

Рассмотрим несколько примеров применения уравнения Бернулли, На рис. 6.6 показан резервуар с трубопроводом, по которому вытекает жидкость. Требуется определить скорость истечения v и изменение давления в трубопроводе [давление в произвольном сечении с координатой д 2(з)]. Внутри сосуда все линии тока (струйки) начинаются со свободной поверхности А-, начальная скорость нулевая, а давление ро равно атмосферному. Одна из таких струек показана на рис. 6,6, Из трубопровода частицы жидкости вытекают со скоростью v (давление на выходе в данном примере равно ро). [c.236]

При удовлетворении этого условия для конечной области (причем вне ее должно быть Е = 0) необходимо потребовать, чтобы на свободной поверхности Е = 0, т. е. чтобы не было разрывных линий тока. [c.707]

В самом деле, при равно.мерном движении все линии токов будут параллельны линии дна, и потому на всем протяжении потока уклон свободной поверхности / равен уклону водоупорного пласта /. [c.299]

Равномерное движение жидкости является частным случаем плавно изменяющегося движения. В этом случае линии токов параллельны линии дна, и потому уклон свободной поверхности / на всем протяжении потока одинаков и равен уклону дна I. [c.299]

При отсутствии инфильтрации с поверхности земли или испарения со свободной поверхности грунтового потока кривая депрессии является линией тока и, следовательно, на ней [c.316]

Построив на основе дифференциального уравнения (9.75) характеристики, можно определить расположение линий тока, а затем и вычислить параметры движения. При построении характеристик нужно, руководствоваться следующим правилом, вытекающим из уравнения (9.75). При отражении слабых возмущений от твердой стенки тип возмущения не меняется, т, е. линия разрежения отражается в виде линии разрежения, линия сжатия— в виде линии сжатия. При отражении слабых возмущений от границы свободной струи тип возмущения изменяется линия разрежения отражается в виде линии сжатия, а линия сжатия — в виде линии разрежения. [c.329]

О встречи с телом на дуги О А и ОВ. Поскольку в точке разветвления О скорость течения не должна иметь разрыва по направлению, эта точка является критической — в ней скорость течения равна нулю. Дуги ОА и ОВ идут вдоль контура тела соответственно до точек отрыва Л и Б, за которыми линии тока снова уходят в бесконечность Е. Части линий тока и BE являются границами области II неподвижной жидкости и областей ///и /// движущейся жидкости, называемых струями. На свободных границах АЕ и BE давление постоянно и равно давлению неподвижной жидкости в области II. [c.251]

Существенным различием течения вязкой и идеальной жидкостей является также то, что в первой линии тока нельзя заменять твердыми поверхностями, как это можно делать для идеальной жидкости. Благодаря прилипанию частиц жидкости к твердой поверхности вблизи нее образуется область, называемая пограничным слоем, где осуществляется переход от нулевых значений скорости на поверхности к их значениям в невозмущенном потоке. В связи с этим замена свободной линии тока твердой поверхностью в вязкой жидкости ведет к резкому изменению кинематической структуры течения. [c.289]

Трудность состоит в том, что на поверхности каверны скорость, как и давление, должна оставаться постоянной, но в точке соединения двух ветвей линии тока, воспроизводящих поверхность каверны (точка замыкания), скорость должна обратиться в нуль. Чтобы устранить это противоречие, Д. Рябушинский предложил схематизировать конечную каверну за плоской пластиной с помощью двух параллельных пластин и граничных свободных линий тока (рис. 10.10, а). В этой схеме, как видно, концевая часть каверны заменена пластиной, вдоль которой происходит убывание скорости от значения Uo на ее концах до нуля в критической точке К- Хотя данная схема не соответствует реальному течению в концевой части каверны, но весьма точно воспроизводит течение в ее передней части. На ее основе получено точное решение задачи [c.401]

Подпертый гидравлический прыжок (рис. 21.5), так же как и совершенный, имеет хорошо развитый поверхностный валец, но он подпирается с низовой стороны стенкой или выступом дна. При этом прыжок не может свободно развиться в длину. Длина подпертого гидравлического прыжка меньше, чем совершенного. Линии тока в придонной поступательно движущейся части искривляются вблизи входа на уступ. Непосредственно перед стенкой или уступом образуется придонная водоворотная область (придонный валец). Скорости и интенсивность вращения этого вальца меньше, чем в поверхностном вальце подпертого гидравлического прыжка. [c.97]

Движение спокойного потока выше сечения 1—1 будет плавно изменяющимся, а на участке между сечениями 1—1 и Г—1 — резко изменяющимся со значительной кривизной линий тока. Вследствие этого распределение давлений в сечении над ребром стенки падения отличается от гидростатического. При свободном падении струи избыточное давление в нижних точках потока в сечении 1 —1 равно нулю. [c.236]

Строго говоря, глубины должны назначаться по нормали к дну (живое сечение нормально к линиям тока), но очень часто под глубиной понимают расстояние от дна до свободной поверхности по вертикали. [c.245]

Безнапорное движение. В этом случае (рис. 3-29) пьезометрическая линия Р-Р, если строить ее для самой верхней линии тока, будет совпадать со свободной поверхностью. Так как здесь имеет место соотношение (3-107), то напорная линия Е-Е оказывается на рис. 3-29 параллельной свободной поверхности,поток а, причем получаем равенство четырех уклонов [c.115]

Под действием напора на сооружении Z вода фильтрует через дно верхнего бьефа, движется под сооружением и выходит наружу через дно нижнего бьефа (см. стрелки на чертеже). В этом случае получаем напорный фильтрационный поток, ограниченный сверху водонепроницаемой поверхностью 1 свободной поверхности рассматриваемый поток не имеет. Линии тока (см. например, линию а — Ь — с) здесь криволинейны ортогональные к ним живые сечения также криволинейны. В связи с этим и получается резко изменяющееся движение воды. Поэтому пользоваться здесь понятием средней скорости v нельзя. [c.581]

При малых скоростях движения жидкости и больших перепадах температур теплота переносится как за счет естественной, так и вынужденной конвекции. Если скорости движения велики, а температурные перепады незначительны, то влияние свободной конвекции на суммарный теплообмен также незначительно. Интенсивность теплоотдачи конвекцией зависит от характера течения жидкости в пограничном слое. При ламинарном режиме течения жидкости, когда линии тока параллельны теплоотдающей поверхности, интенсивность теплоотдачи невелика, слабо зависит от скорости течения жидкости и сильно изменяется при изменении теплофизических свойств теплоносителя. [c.131]

Основными элементами установки, на которой вьшолнялся этот эксперимент, бьши прозрачная труба наружным диаметром 9", толщиной стенки 1/4 и длиной 50", установленная вертикально на подшипниках и вращающаяся с постоянной угловой скоростью вокруг своей вертикальной оси. В верхнюю часть вращающейся трубы при помощи специального разбрызгивателя вводилась вода, которая, попадая на стенку, тонкой пленкой постоянной толщины (примерно 0,02") стекала по внутренней вращающейся стенке трубы. При дросселировании стока в нижней части трубы, на некотором расстоянии от ее конца, происходил гидравлический прыжок, толщина слоя в нем увеличивалась примерно в 10 раз, но оставалась постоянной. Схема течения по зарисовкам авторов (52 показана на рис. 5.6. Толшина слоя в нижнем течении после прыжка измерялась. В верхнем течении ее измерить не удалось и авторы [52] рассчитывали толщину слоя, пользуясь видимыми на фотографии и показанными на схеме рис. 5.6 наклонами мелких стоячих волн на свободной поверхности, принимая их направление за направление линий тока. [c.91]

Вторая типичная задача —это расчет методом характеристик течения в области DA E (рис. 8.1—8.3). Левой границей области является характеристика одного из семейств, на которой заданы все газодинамические параметры. Границы AD и СЕ могут быть жесткой стенкой, линией тока, свободной границей или ударной волной. В пакет включены две элементарные задачи. Одна из них реализует расчет течения между ударной волной и боковой поверхностью тела (рис. 8.3, б). Вторая элементарная задача включает остальные типы границ AD и СЕ. На рис. 8.3, а приведена схема течения в кольцевом сопле на нерасчетном режиме, здесь AD — граница струи. [c.220]

Донное разрежение. В турбулентном течении давление в следе меньше, чем давление в свободном потоке pf на значительную часть динамического напора (несжимаемой жидкости) V2pi , где и — скорость свободного потока. Как уже отмечалось в гл. II, п. 2, по этой причине действительные линии тока свободного течения располагаются внутри линий тока, предсказываемых теорией идеальной жидкости [7]. Мы обобщим теперь некоторые эмпирические факты о понижении давления в следе. [c.384]

На расчетном режиме истечения струи (рис. 3.99а) происходит расширение звукового потока от критического сечения сопла АВ в веере волн разрежения, последняя характеристика которого АС приходит на вершину центрального тела. Внешн51я граничная линия тока (свободная граница струи) АВ параллельна оси симметрии сопла с центральным телом. [c.176]

Эксперименты на песчаных моделях с трехразмерными гравитационными течениями. Теперь становится ясным, что в свете рассмотрения, проведенного в гл. VI, п. 17, уравнения (5) и (9) гл. VI, п. 17, базирующиеся на теории Дюпюи-Форхгеймера, дающие форму свободной поверхности и величину расхода при гравитационном радиальном течении, едва ли могут считаться в какой-либо степени справедливыми без прямого эмпирического или точного аналитического подтверждения. Однако эти уравнения были поставлены под сомнение только в 1927 г., когда Козени опубликовал свою первую попытку решить проблему течения прямыми методами потенциальной теории . Так, начав с уравнения Лапласа [(2), гл. VI, п. 1], он сделал попытку синтезировать решение, удовлетворяющее граничным условиям гравитационного течения с помощью элементарных решений того типа, который был применен нами для исследования проблемы несовершенных скважин [уравнение (7), гл. V, п. 3]. К сожалению, точные граничные условия не были приложены им к решению этой задачи. Так, расход через систему был принят соответствующим линии тока, входящей в колодец на уровне жидкости в последнем. Однако в колодце, как уже было отмечено, будет иметь место определенный разрыв непрерывности, так что свободная поверхность системы будет входить в колодец над уровнем жидкости в последнем, давая толчок к образованию поверхности фильтрации. Тогда решение будет состоять только из постоянных членов и ряда функций Ганкеля, и радиальные скорости на значительных расстояниях от колодца станут экспоненциально исчезающе малыми. Однако с физической стороны ясно, что в точках, удаленных от поверхности колодца, радиальные скорости должны асимптотически приближаться к соответствующим значениям в строго двухразмерном радиальном течении. Поэтому потенциальная функция в таких точках асимптотически приближается к логарифмическому изменению или содержит, очевидно, логарифмический член, как это имеет место, например, в уравнении (5), гл. VII, п. 20 (vide infra). Наконец, потенциальная функция Козени не обладает характеристикой, требуемой каждым точным решением проблемы гравитационного течения, а именно, чтобы наивысшая линия тока была линией тока свободной поверхности с потенциалом, пропорцио- [c.302]

Кольцевой лопаточный диффузор. Кольцевой лопаточный диффузор выполняется в виде круговой решетки с диаметром входа и диаметром выхода Оь, установленной между боковыми стенками (см. рис. 3.12). Жидкость, отклоняется лопатками от направления линий тока свободного движения по логарифмической спирали. Линии тока жидкости формируются лоцатками. [c.144]

В [1о] впервые было экспериментально показано, что циркуляционное течение внутри сферического пу.зырька га,за представляет собой сферический вихрь Хплла. Вид линий тока газа приведен на фотоснимке (рис. (1) для пузырьков во.здуха диаметром 7 — 9 мм, свободно всплывающих в водпо-глппернновом растворе.. Значения критерия Рейнольдса для жидкой фа.зы лежат в интервале 1 < Ке < 20. [c.24]

На твердой поверхности обтекаемого контура скорость должна быть направлена по касательной к нему. Другими словами, контур должен совпадать с одной из линий тока, т. е. на нем должно быть ifi = onst эту постоянную можно выбрать равной нулю, и тогда задача об обтекании жидкостью заданного контура сводится к определению аналитической функции w z), принимающей на этом контуре вещественные значения. Более слол<на постановка задачи в случаях, когда жидкость имеет свободную поверхность (такой пример — см. задачу 9 к этому параграфу). [c.40]

На свободной поверхности струя (ВС и В С на рис. 5, а) давление р -—О, а скорость согласно уравнению Бернулли имеет постоянную величину 1 1 = /2pJp. Линии стеяк , продолжающиеся в свободную границу струи, представляют собой линии тока. Пусть на линии AB = 0 тогда на линии А В С г) = —Q/p, где Q = pfliUi — расход жидкости в струе (ai, tii—ширина [c.47]

Скорость течения в бесконечно удаленной точке А (наверху) равна нулю. Если расход жидкости в исходном течении обозначить через 2Q, то Q = Voo , где — модуль скорости на бесконечности в точке С (внизу) с — полуширина струи на бесконечности. Принимая, что на линии тока А"В"С" функция тока rjj = О, на линии тока AB имеем ф = Q. На части ВС этой линии тока, являющейся свободной границей струи, давление постоянно, и поэтому на основании уравнения Бернулли скорость имеет постоянный модуль [c.253]

Итак, отрыв пограничного слоя обусловлен совокупным действием положительного градиента давления и вязкого пристенного трения. При отсутствии одного из этих факторов отрыва не происходит. Весьма наглядно это было продемонстрировано Г. Феттингером, результаты опытов которого показаны на рис, 8.28. Были исследованы и сопоставлены два течения вязкой жидкости, вблизи плоской стенки, поставленной нормально к потоку. В первом из них (рис. 8.28, а) вблизи критической точки поток свободно растекался в обе стороны. Несмотря на наличие положительного градиента давления, на участках линий тока перед критической точкой отрыва не возникало, поскольку здесь отсутствовало тормозящее влияние стенки. На участках линий тока за критической точкой движение происходило вдоль стенки, [c.349]

Измерения показали, что поверхностное трение исчезающе мало вблизи уступа. Как и следовало ожидать, именно в этих местах происходит присоединение потока к обтекаемой стенке. Наиболее сложным по структуре будет поток около выреза, являющийся по своему характеру неустановив-шимся. Втекающая в него жидкость может быть разделена на три слоя. Ко дну примыкает слой неустановившегося возвратного течения 4 с малой скоростью. Промежуточный слой 3 характеризуется достаточно сильным возвратным течением с переменной массой, а сверху образуется свободный вязкий слой 2, ограниченный разделяющей линией тока I. В окрестности внутреннего угла возникает довольно интенсивный вихрь сжатия 5, а за передним уступом, вызывающим отрыв, образуется слабый вихрь с противоположным знаком. [c.100]

Программа SHAG (см. рис. 8.1, а, 8.2, а, 8.3, а). Осуществляется расчет течения в области DA E по данным на характеристике АС. Границы AD, СЕ могут быть жесткой стенкой, осью, свободной границей, линией тока. [c.223]

При наличии указанного дренажного слоя D вода, просачиваясь из канала в грунт, будет как бы свободно падать в порах грунта. Получим фильтрационный поток abed, ограниченный с боков кривыми депрессии аЬ и d, которые являются крайними линиями тока. Линии равного напора (они же живые сечения) в данном случае постепенно (по длине потока) будут приближаться к горизонтальным прямым на некоторой глубине эти линии окажутся практически ............ [c.578]

Возьмем некоторую линию тока и напишем для точек вдоль нее интеграл Бернулли. Все линии тока начинаются, очевидно, на свободной поверхности жидкости в сосуде, где р = Рт и 2 1 0. На свободной поверхности вытекающей струи р = ратм-Будем приближенно считать, что на выходе из сосуда давление внутри струи всюду равно ратм, а скорость равна V. [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...