Спутник нулевой

Разложение пертурбационной функции. Пусть спутник нулевой массы на рис. 12) движется в поле тяготения планеты, внешняя поверхность которой имеет форму уровенного эллипсоида вращения. Сжатие планеты и ее угловую скорость можно считать малыми величинами. Потенциал уровенного эллипсоида на внешнюю [c.177]

Конструкция его существенно отличалась от конструкции кораблей ранней постройки. Он был снабжен двумя тормозными двигательными установками, и это обстоятельство, гарантировавшее надежность перехода корабля с орбиты спутника на траекторию снижения, определило выбор более удаленной орбиты — с перигеем 178 км, апогеем 409 км и периодом обращения 90,1 мин примерно на 2 мин превосходившим продолжительность периода обращения кораблей класса Восток Приданная ему система так называемой мягкой посадки на Землю обеспечивала приземление кабины пилота с практически нулевой скоростью. Высокая надежность герметизации кабины впервые в истории позволила экипажу совершить полет без скафандров. Новая телевизионная система обеспечивала передачу на Землю не только изображений из кабины корабля, но и изображений наблюдавшегося экипажем окружающего космического пространства. [c.447]

Поскольку спутник вращается очень медленно, внутри его корпуса установлен демпфер нутационных колебаний с нулевым статическим трением. Последнее требование выполняется посредством установки маятника демпфера на проволоке-торсионе (см. рис. 3.15), ось которой параллельна оси вращения спутника. Момент инерции и постоянный параметр проволоки-торсиона выбираются таким образом, что резонанс системы возникает на ожидаемой скорости нутации, при этом корпус спутника вращается со скоростью 0,5 об/мин, а маховик — 2000 об/мин. Медная крыльчатка на конце маятника создает требуемую демпфирующую силу в результате образования вихревых токов в меди при перемещении маятника относительно магнита и взаимодействия их с полем магнита. Последний можно намагничивать в широком диапазоне значений напряженности поля с помощью команд, подаваемых на борт спутника. Настраивая постоянную демпфирования на основании анализа полетных характеристик демпфера, можно добиться оптимальных значений демпфирования. [c.122]

Магнитная система управления собственной скоростью вращения спутника не имеет принципиальных отличий, с точки зрения технического исполнения, от рассмотренных ранее. Однако магнитный диполь системы взаимодействует с магнитным полем Земли таким образом, что скорость вращения спутника может изменяться до 5 об/мин за сутки. Эта система обеспечивает также возможность изменения скорости вращения спутника при орбитальном полете от требуемого номинального значения /12 об/мин до любого другого необходимого значения, но менее 100 об/мин, включая и нулевую угловую скорость. В последнем случае корпус спутника все еще сохраняет свою ориентацию благодаря гироскопической устойчивости, обеспечиваемой маховиком. [c.123]

Одним из недостатков гравитационно-магнитных систем, использующих для демпфирования геомагнитное поле, является наличие ошибки ориентации, вносимой самим магнитным демпфером. Даже при нулевой ошибке ориентации между спутником и направлением вектора напряжен- [c.53]

Пример 1. Вычислить I и П космические скорости относительно Земли и период обращения ее нулевого спутника. Пусть /Пз — масса Земли. Средний радиус Земли Го = 6371 км, К //пз. Сила, с которой Земля [c.68]

Разумеется, на практике невозможно запустить нулевой спутник. Однако данные о таком воображаемом спутнике (его период обращения То, радиус его орбиты Го, первая космическая скорость V]) могут быть использованы в качестве эталона при вычислении данных о других, реальных спутниках ). Проиллюстрируем это на примере. [c.69]

Более полезным, чем нулевой спутник, в роли эталона оказался бы круговой спутник Земли, вращающийся на высоте около 170—300 км (например, на высоте 230 км, то есть на расстоянии 6600 км от центра Земли). [c.69]

Заметим, что во многих популярных книгах по космонавтике в качестве радиуса орбиты нулевого спутника Земли принимают экваториальный радиус Земли. Разумеется, от этого нулевой спутник не становится более реальным, более осуществимым. [c.69]

Допустим, что центральное тело можно рассматривать как шар радиуса со сферическим распределением плотности. Период обращения нулевого спутника этого [c.82]

Так как а > Го, то Т > 7"о. Таким образом, период обращения любого спутника центрального тела больше периода обращения нулевого спутника. Например, период обращения нулевого спутника Земли равен 84,3 мин следовательно, период обращения всякого другого спутника Земли заведомо больше чем 84,3 мин. Заметим попутно, что период обращения реального спутника Земли не может быть меньше 87,7 мин — при меньшем периоде спутник прекращает свое существование уже на первых витках. [c.82]

Пусть спутник в какой-то момент времени 1 = находится в точке М вращающейся плоскости Сху и имеет нулевую относительную скорость (то есть нулевую скорость относительно вращающейся системы координат). Останется ли он в этой точке вращающейся плоскости [c.244]

Итак, имея нулевую скорость в точке С, спутник будет иметь отличное от нуля, а именно отрицательное, ускорение. Значит, он будет падать на большую звезду Л2. [c.245]

Пусть теперь М — произвольная точка вращающейся плоскости пусть в момент времени спутник Р находится в точке М и имеет нулевую относительную скорость. [c.245]

Итак, если спутник придет в какую-то точку М с нулевой относительной скоростью, то он все равно не [c.245]

Пусть в такой точке оказался спутник с нулевой относи- [c.255]

Если начальная скорость ид — то можно сообщить спутнику эту скорость в таком направлении, чтобы он достиг точки 3 с нулевой относительной скоростью (рис. 7.9). [c.257]

Если спутник обладает динамической симметрией, то на круговой орбите существуют такие движения (регулярные прецессии относительно нормали к плоскости орбиты), когда ось симметрии остается неподвижной во вращающейся орбитальной системе координат. При этом ось симметрии нормальна либо к радиусу-вектору орбиты, либо к вектору скорости и составляет постоянный (в частности, нулевой) угол с нормалью к плоскости орбиты. [c.290]

Особо важную роль играют в этой задаче исследования особенностей дифференциальных уравнений и их интегралов, позволяющих выяснить аналитическую структуру рядов, определяющих решения задачи, когда точка нулевой массы движется вблизи одной из двух конечных масс (случай близких спутников, например). [c.341]

Теперь о промежуточном гравитационном поле Земли. В гравиметрии гравитационное поле Земли обычно разбивают на две части нормальную и аномальную. Под нормальным гравитационным полем понимают поле некоторой идеализированной Земли, потенциал которого содержит наиболее значительные члены разложения нулевого, первого и некоторые члены второго порядка относительно сжатия Земли. В аномальный потенциал включают члены второго порядка и выше. В этом отношении введенное в 1.9 промежуточное гравитационное поле Земли может рассматриваться как нормальное поле. Главное же отличие промежуточного потенциала ] от других нормальных потенциалов заключается лишь в том, что он позволяет строго проинтегрировать дифференциальные уравнения движения спутника. [c.44]

Таким образом, нам необходимо рассмотреть изменение эксцентриситета от начального значения до нулевого. Ясно, что использованный в предыдущих параграфах способ последовательных приближений, позволяющий построить решение на небольшом промежутке времени, не подходит для решения этой задачи, и мы должны воспользоваться другим методом, который дает возможность проследить эволюцию орбиты на весьма длительных временных интервалах. Поэтому излагаемая в этом параграфе теория не только даст ответ на вопрос о продолжительности жизни спутника, но и имеет гораздо большее самостоятельное значение. [c.273]

Полезно запомнить период обращения для спутника, движущегося по круговой орбите на нулевой высоте,— 84,4 мин. До высоты 1000 км период увеличивается примерно на 1 мин через каждые 50 км. [c.90]

ИЛИ располагать ребром к Солнцу. Тогда траектория разгона парусника будет напоминать просматриваемое наоборот снижение с эллиптической орбиты спутника в атмосфере. Регулярные толчки в районе перигея будут поднимать апогей все выше и в конце концов будет достигнута параболическая скорость (набрана нулевая полная энергия) где-то вблизи гораздо медленнее поднимающегося перигея. [c.144]

Предполагается, что полет до звезды должен происходить следующим образом. Звездолет разгоняется до максимальной скорости (порядка, например, 270 ООО км/с), затем движется с выключенным двигателем при постоянной скорости и, наконец, тормозится до нулевой скорости. Затем, по-видимому, осуществляется операция выхода на орбиту искусственной планеты, а потом (возможно, сразу) — операция выхода на орбиту искусственного спутника планеты, входящей в систему звезды. Наконец, осуществляется высадка на планету. [c.473]

Действуя таким образом, можно показать, что гравитационный потенциал тела в любой точке можно представить в виде суммы различных потенциальных функций, зависящих от положения точки, формы тела и распределения масс. Во все потенциальные функции в качестве сомножителей входят различные обратные степени расстояния от точки до центра масс тела. Кроме того, поскольку Солнце, планеты и спутники представляют собой по существу сферические тела, то их с высокой степенью точности можно аппроксимировать точечными массами (т. е. за потенциал принимать потенциальную функцию нулевого порядка i/o = = GM/r). Член U2 приходится учитывать только при рассмотрении движения спутника вокруг сплюснутой планеты или при исследовании прецессии и нутации. Член U3 и члены более высоких порядков принимаются во внимание при рассмотрении движения близких искусственных спутников. [c.192]

На рис. 5.4, 5.5 и 5.6 (в особенности на первом из них) показаны поверхности нулевой скорости для различных значений С. Видно, что до тех пор, пока С меньше определенного значения i (рис. 5.4, б), корабль не может достичь окрестности Луны. Указанное значение определяет минимальную кинетическую энергию, а следовательно, и минимальный импульс, задаваемый двигателями, который необходим для осуществления перелета. Очевидно, полезно дальнейшее уменьшение С до значения С, (рис. 5.4, в), т. е. использование большего по величине импульса, чтобы расширить горловину, через которую мог бы пройти корабль. Однако если импульс слишком велик и приводит к такому малому значению С, как С , то почти все пространство оказывается достижимым для корабля, хотя неизвестно, какова будет его траектория в этом пространстве. Например, корабль может пересечь пространство Земля — Луна и сделать несколько оборотов вокруг Луны в качестве ее временного спутника, прежде чем под влиянием накапливающихся воздействий Луны он не покинет Луну и вернется в окрестность Земли. [c.384]

Задача. Определить период обращения вокруг Земли для так называемого нулевого спутника , у которого большая полуось орбиты равна радиусу Земли (а = Л = 6370 км). [c.170]

Можно доказать, что период обращения нулевого искусственного спутника (спутник. [c.218]

Многоцелевые станки с ЧПУ (обрабатывающие центры) с середины 70-х годов стали выпускаться в СССР и за рубежом во все возрастающих количествах. Они позволяют при применении спутников автоматизировать выпуск широкой номенклатуры корпусных деталей и являются одним из основных видов оборудования ГАП, Уже работают ГПС, обеспечивающие изготовление 100—300 деталей различных наименований. Обрабатывающие центры снабжены суппортами, шпинделями, подача которых контролируется встроенными датчиками, поворотными столами также со встроенными датчиками, что обеспечивает возможность программируемого поворота на большое число различных углов револьверными головками или магазинами с числом инструментов, составляющим десятки и сотни штук датчиками касания для проверки правильности и базирования спутников или деталей, контроля закрепления детали, распределения припусков и точности. Датчики касания могут быть использованы и как средства диагностирования. Установка на нуль датчиков станка может быть проверена с помощью датчиков касания (нулевых головок) и специальных базовых поверхностей на станине станка. Таким же образом могут быть измерены тепловые деформации шпинделя. Ряд станков оснащен средствами автоматизации загрузки устройствами автоматической смены поддонов-спутников и средствами распознавания маркировки поддонов. Предусматривается возможность загрузки и разгрузки поддонов с помощью автоматических транспортных тележек и промышленных роботов, применяются средства счета обработанных деталей и планирование смены инструмента по времени его работы. Решаются вопросы диагностирования состояния инструмента. Для этого применяется ряд методов контроль по величине усилий резания (тензометрирование на резцедержке) контроль усилий, действующих на переднюю опору шпинделя (тензометрирование наружного кольца подшипника) определение [c.145]

Станок МА690Ф4 ЭНИМС — фрезерно-расточный станок с ЧПУ типа обрабатывающий центр , служит для обработки корпусных деталей шириной 125—500 мм. На станке выполняется фрезерование плоскостей и контуров, сверление, нарезание резьб, растачивание. Станок может быть установлен в автоматические линии. Нулевые точки и максимальные перемещения узлов станка с учетом блокировок по спутнику приведены на рис. 5. [c.463]

Большинство машинных решений, выполнявшихся для изучения вращательного движения спутника при больших углах отклонения, осуществлялось при нулевом начальном значении ц координаты рабочей массы демпфера, отсчитываемой от главной оси аппарата. Однако в действительных условиях работы спутника параметр Zq может принимать любое значение в зависимостм от того, в какой момент времени на спутник подействовал внешни возмущающий момент. С другой стороны, при достижении равновесного состояния координата z не обязательно будет нулем По этим причинам можно считать, что рассматриваемому спутнику присуще положение захвата, определяемое следующими условиями равновесия [c.31]

Под первой космической скоростью относительно данного космического тела (планеты, звезды и т. п.) понимают круговую скорость VI у поверхности этого тела. Зная первую космическую скорость, легко подсчитать период обра-ш.ения так называемого нулевого спутника звезды (или планеты), то есть гипотетического спутника, который двигался бы по окружности в непосредственной близости от поверхности небесного тела при допуш,ении, что это тело — идеальный шар. [c.68]

Мы видели, ЧТО период обращения всякого малого ( непритягивающего ) спутника звезды больше периода обращения ее нулевого спутника. Верно ли это утверждение и для всякого притягивающего спутника звезды [c.86]

Пользуясь интегралом Якоби (7.2.22), можно во вращающемся пространстве ввести в рассмотрение поверхности нулевой относительной скорости (поверхности Хилла), отделяющие области, в которых возможно движение спутника, от областей, в которых движение наверняка невозможно. [c.259]

Так как измерения проводятся с некоторыми ошибками, то естественным подходом к определению ориентации является статистическая обработка измерений. Если на фиксированный момент времени приходится достаточное количество разнообразных измерений, то это позволяет определить ориентацию локальным способом, ничего не зная заранее о движении спутника около центра масс. Но обычно достаточное количество измерений рассредоточено по значительному интервалу времени. В этом случае ориентацию можно определить лишь интегральным способом, используя всю сумму информации для построения какой-то модели движения. В связи с этим велика роль моделей движения спутника около центра масс. В качестве такой модели можно брать невозмущенное движение, дифференциальные уравнения движения и т. п. Алгоритмы статистической обработки информации обычно являются итерационными. Поэтому большую роль играют методы получения нулевого приближения к движению спутника. Это нулевое приближение обычно получается из той же информации, которая в дальнейшем участвует в статистической обработке. Параллельно с определением ориентации возможно определение моментов сил, действующих на спутник. Разработке методов определения ориентации и определению ориентации ряда советских искусственных спутников посвящены работы В. В. Белецкого (1961, 1965, 1967), В. Н. Боровенко (1967), Ю. В. Зонова (1961), В. В. Голубкова (1967), Г. Н. Крылова (1962), Э. К. Лавровского (1967), С. И. Трушина (1967), И. Г. Хацкевича (1967) и другие, среди которых отметим работы, посвященные определению некоторых параметров вращения и ориентации спутников по оптическим наблюдениям за изменением их яркости (В. М. Григоревский, 1961, 1963). [c.295]

В конце концов необходимые измерения можно провести и не выходя на орбиту вокруг Эроса, а поддерживая нулевую относительную скорость где-нибудь на расстоянии 50 км. В случае полета к крупным астероидам это сделать невозможно. Например, удерживать аппарат с нулевой скоростью относительно Весты можно при расстоянии 15 ООО км, а это слишком много для производства наблюдений. Без выхода на орбиту спутника не обойтись Согласно расчетам [4.90], с помощью солнечно-электрической установки можно подойти к Церере с любой стороны и выйти на орбиту.любой ориентации при затрате 60 кг рабочего тела по сравнению с номинально необходимым для сопровождения Цереры с нулевой относительной скоростью, [c.432]

Внешние слои атмосферы звезды будут иметь тенденцию вытягиваться, если составляющие их частицы близки к поверхности нулевой скорости, или если поверхности расширяются и сокращаются вследствие эксцентриситета орбиты двойной, или если время от времени происходят взрывные выбросы, как скорее всего действительно имеет место у некоторых звезд. Таким образом, в двойной системе с эксцентричной орбитой больший по раз.мерам спутник может находиться внутри своей полости Роша в апоастре орбиты, но переполнять свою поверхность нулевой скорости в периастре, так что вещество его атмосферы будет истекать через горловину поверхности, открывающуюся в лагранжевой точке 2. [c.472]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...