Полутело

Следует отметить, что форма полутела обычно придается носику трубки для измерения скорости (трубка Пито—Прандтля), поэтому геометрическая форма полутела представляет большой интерес. Очевидно, обвод полутела можно получить положив [c.177]

Из (VII.41) при г) = О следует, что обвод полутела (рис. VII. 10) определится уравнением [c.177]

Найдя значение скоростей на поверхности полутела по выражениям (VII.26), можно, воспользовавшись уравнением Бернулли, определить распределение давлений по поверхности. [c.178]

Если в некоторой точке потока необходимо знать значение скорости, то в эту точку потока устанавливают продольно обтекаемую трубку (рис. XVI.9). Поверхность такой трубки можно рассматривать как поверхность полутела (IX.20). Тогда нулевая линия в точке А образует так называемую критическую точку, в которой скорость потока обращается в нуль. В последующих точках по поверхности трубки скорость будет расти и затем вновь падать (как показано на рис. XVI.9), достигнув на некотором уда- [c.482]

Рассмотрим теперь несколько видоизмененную задачу об обтекании кавитирующей пластинки поперечным потоком. Предположим, что за пластинкой вниз по потоку на оси симметрии в точке L (рис. 11.11) расположен источник интенсивностью Q. Так как источник находится в плоскопараллельном потоке, то его обтекание равносильно обтеканию полутела [65]. [c.79]

На рис. 11.12 приведены результаты расчетов относительных параметров каверны и при расположении за ней полутела (точки на графике), и дано сравнение с соответствую- [c.81]

ЩИМИ параметрами без полутела (кривые на графике). Как показывает рис. 11.12, а, если за каверной расположено полутело, ширина которого примерно равна ширине пластинки, то полуширина каверны для данного числа кавитации практически совпадает с полушириной каверны, образую-ш,ейся при том же числе кавитации в случае отсутствия полутела 65]. [c.83]

На длину каверны при малых числах кавитации расположение за ней полутела влияет незначительно, но при увеличении числа кавитации (уменьшение длины каверны) влияние усиливается. Так, например, при X = 0,5 (рис. 11.12, б) присутствие полутела приводит к сокращению длины каверны по сравнению со случаем Q = О на 12%, если полутело далеко от каверны [c.83]

Обтекание полутела(фиг. 16). Складывая течение от источника с по- [c.513]

Обтекание полутел (фиг. 16). Складывая течение от источ- [c.676]

Чем тоньше полутело, тем ближе давление на его боковую поверхность (на достаточном расстоянии от торца) к статическому давлению в потоке, при условии, что продольная ось полутела совпадает с направлением потока. На этом и основано измерение статического давления в движущемся газе или жидкости. [c.283]

Вместо боковой поверхности полутела может быть использована тонкая пластинка с отверстием посередине. Если такую пластинку припаять к трубочке так, чтобы отверстие в пластинке соединялось с полостью трубочки, образуется обычный лепестковый измеритель статического давления. В зависимости от условий опыта и требующейся точности толщина пластинки может быть 0,5—1,5 мм, а диаметр — 5—20 мм. Диаметр отверстия выбирается в зависимости от толщины пластинки так, чтобы длина отверстия не была меньше 1,5 диаметра. Края пластинки полого затачиваются, ее поверхность полируется. Наружный диаметр трубочки-державки по крайней мере вблизи пластинки должен быть по возможности малым. [c.283]

Рис. 8-4. Распределение давления по образующей полутела.

Как уже указывалось, давление на лбу полутела равно полному напору, т. е. сумме статического и скоростного напоров в [c.285]

Обтекание полутела, получающееся сложением пространственного источника и поступательного потока [c.123]

Следует подчеркнуть некоторую условность всех рассматриваемых схем потенциального течения у выходной кромки, которое в действительности даже приближенно не может считаться потенциальным. Поэтому для практических целей можно считать оправданными простейшие формы контура годографа около конца вектора 2- даже без участков постоянной скорости (рис. 49, < ), чему соответствует решетка некоторых бесконечных полутел, обрезаемых для получения конечных профилей в решетке на участках, где скорость отличается на 10-э- 15% от У2- [c.127]

После удовлетворения условия совпадения критической и нулевой точек профиль строится по формулам (13.1). Распределение скоро-рости V (s) на профиле построенной решетки при любом угле входа (точнее, на бесконечных полутелах, образуемых за профилями струями, границы которых приближенно считаются затвердевшими) может быть найдено по формулам (10.32). [c.128]

Итак, используем в качестве канонической области единичный круг 121 < 1 с переходом одной из бесконечностей, например левой, в центр круга 2 = 0 (рис. 59). Другую бесконечность будем считать переходящей в точку 2=1, что и упрощает решение задачи. Строго говоря, это означает рассмотрение обтекания решетки некоторых полутел (пунктир на рис. 59), практически же обтекания кромок решетки большой густоты. [c.162]

Параболоид вращения дает пример полутела бесконечно большого сопро-тивления. Среди полутел, ширина которых возрастает медленнее, чем у параболоида, могут быть тела конечного сопротивления ). [c.286]

Специальное исследование вопроса о влиянии формы полутела на его сопротивление проведено в статье М. И. Гуревича, Обтекание осесимметричного полутела конечного сопротивления, Прикл. матем. и мех. 11, № 1, 1947. [c.286]

Докажем, что действительное распределение давления по поверхности крылового профиля при плоском его обтекании вязкой жидкостью совпадает с распределением давления при безвихревом обтекании идеальной жидкостью полутела (рис. 246), образованного наращиванием на профиль крыла и по обе стороны от нулевой линии тока в его следе толщины вытеснения, рассчитанной по действительному распределению давления, контур этого полутела назовем эффективным . [c.618]

На рис. 246 показаны сплошной линией основной профиль и нулевая линия тока в следе за ним, а пунктиром — эффективный контур, обтекание которого потенциальным потоком эквивалентно по распределению давления обтеканию профиля реальной жидкостью. Воображаемый безвихревой поток, входящий в пограничный слой через внешнюю его границу (на рисунке не показанную) с теми я е скоростями, что и действительный поток, но в дальнейшем не подвергающийся действию торможения трением, имеет внутри пограничного слоя большие скорости, чем действительный поток. При этом воображаемый поток не может заполнить всю область пограничного слоя, часть плоскости между нулевой линией тока в действительном движении и границей полутела в воображаемом течении остается не заполненной жидкостью, а линия у = б является граничной линией тока. [c.619]

Практическое определение формы полутела и последующее вычисление сопротив.ления давления как проекции на направление набегающего потока главного вектора сил давления безвихревого потока идеальной жидкости [c.619]

Рассмотрим крыловой профиль (рис. 247) в безграничном плоском потоке жидкости со скоростью на бесконечности, равной С/оо, и плотностью р. Сравним опять два эквивалентных по распределению давлений потока 1) действительный, сопровождающийся образованием на поверхности крылового профиля пограничного слоя (а затем следа), и 2) воображаемый безвихревой поток идеальной жидкости, набегающий на полутело (на рис. 247 показано пунктиром) и совпадающий с действительным вне пограничного слоя. [c.620]

В этих равенствах обозначает сопротивление крылового профиля в действительном движении, т. е. искомое профильное сопротивление, Ri — сопротивление давлений части боковой поверхности полутела, отсеченной плоскостью 02, Хр— одинаковую для обоих потоков проекцию на ось Ох главного вектора сил давлений, приложенных (как показано на рис. 247 [c.620]

Устремим теперь сечение на бесконечность вниз по течению. Как было указано в конце 63, сопротивление давлений изображенного на рис. 246 пунктиром бесконечного полутела со стремящейся к некоторому конечному пределу 8% толщиной 6J будет равно нулю предельный переход в предыдущем равенстве дает при этом [c.621]

На рис. 201 показаны сплошной линией основной профиль и нулевая линия тока в следе за ним, а пунктиром — контур полутела, обтекание которого потенциальным потоком эквивалентно по распределению давления обте-канию профиля реальной жидкостью. Воображаемый [c.644]

Двухлепестковые трубки позволяют несколько большее отклонение плоскости лепестков от направления потока, чем обычные трубки в виде полутела и однолепестковые. Как видно из рис. 8-6, относящегося к описываемой ниже трубке Прандтля, давление на боковую поверхность полутела отклоняется от статического давле- [c.284]

Осесимметричное обтекание ожнвального тела Рэнкина. Обтекается тело вращення, которое создается точечным потенциальным источником, помещенным в однородный поток,-осесимметричный аналог плоского полутела, показанного на фото 2. Это тело имеет настолько плавные очертания, что при нулевом угле атаки и при числе Рейнольдса, рассчитанном по диаметру и равном 6000, поток остается безотрывным и ламинарным. Визуализация линий тока осуществлена с помощью мелких пузырьков воздуха в воде, освещенных световым ножом в срединной плоскости. Фото ONERA. [ Verle, 1962] [c.21]

Тщательное исследование вопроса о влиянии формы. полутела на его сопротивление см. М. И. Гуревич, Обтекания осесимметричного полутела Конечного сопротивления. Приклади. матем. и механ., т. XI, № 1, 1947. [c.413]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...