Поле потенциальное

СИЛОВОЕ ПОЛЕ. ПОТЕНЦИАЛЬНОЕ СИЛОВОЕ ПОЛЕ И СИЛОВАЯ ФУНКЦИЯ. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ [c.190]

Функция Ф(л , у, г, t), если она существует, называется силовой функцией. Разумеется, силовая функция существует не для всякого силового поля, и условия ее существования, т. е. условия того, что поле потенциально, выясняются в курсе математики и определяются равенствами [c.58]

Если даны проекции силы Fx, F и F на оси декартовых координат и надо определить, является ли сила F—-FJ- -Fyj- -F k силой, действующей в потенциальном поле (потенциальной силой), то следует проверить, имеют ли место равенства [c.331]

Очевидно, это поле потенциально, так как является частным случаем поля (47). Для него [c.343]

Для равновесия точки необходимо и достаточно, чтобы действующая на нее сила равнялась нулю. Если поле потенциально, то F = gra.AU и из условия F— О следует, что в положении равновесия [c.348]

Потенциальная энергия пол- Потенциальная энергия. Потен- [c.268]

Определим условия, которые позволяют по силам силового поля устанавливать, будет ли силовое поле потенциальным. [c.305]

В случае потенциального силового поля наряду с силовой функцией можно ввести другую функцию, характеризующую запас энергии в данной точке поля, — потенциальную энергию в этой точке (рис. 246) пли потенциальную энергию материальной точки в рассматриваемой точке силового поля. , [c.308]

В таком поле потенциальная энергия частицы U=—а/р, где а— постоянная, р — расстояние от центра поля. Рассмотрим случай, когда а>0, т. е. сила, действующая на частицу массы т, направлена к центру поля (притяжение). Какой вид будет иметь траектория частицы в полярных координатах р(ф), если при ф = 0 р(0)=ро, а скорость частицы перпендикулярна радиусу-вектору и равна Vo (рис. 3) [c.239]

СИЛОВЫЕ ПОЛЯ. ПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ СИЛОВЫЕ ПОЛЯ [c.369]

Силовые поля. Потенциальные силовые поля [c.369]

В соответствии с содержанием 203 т. I мы назовем ста-ционарное силовое поле потенциальным, если работа сил поля, приложенных к точкам материальной системы, не зависит от способа перехода системы из начального положения в конечное, а зависит только от координат ее начального и конечного положений. [c.98]

При распространении электромагнитной волны происходит перенос (течение) энергии, подобно тому как это имеет место при распространении упругой волны. Вопрос о течении энергии в упругой волне был впервые (1874 г.) рассмотрен Н. А. Умовым ), который доказал общую теорему о потоке энергии в любой среде. Поток энергии в упругой волне может быть вычислен через величины, характеризующие потенциальную энергию упругой деформации и кинетическую энергию движения частиц упругой среды. Плотность потока энергии выражается с помощью специального вектора (вектор Умова). Аналогичное. рассмотрение плодотворно и для электромагнитных волн. До известной степени можно уподобить энергию электрического поля потенциальной энергии упругой деформации, а энергию магнитного поля — кинетической энергии движения частей деформированного тела. Так же как и в случае упругой деформации, передача энергии от точки к точке в электромагнитной волне связана с тем обстоятельством, что волны электрической и магнитной напряженностей находятся в одной фазе. Такая волна называется бегущей. Движение энергии в бегущей упругой или электро-магнитной [c.37]

Два разноименных заряда движутся в постоянном однородном магнитном поле. Потенциальная энергия взаимодействия" [c.100]

Наложение внешнего однородного поля вдоль оси л изменяет зависимость U(x). Потенциальная энергия иона в этом поле должна изменяться с расстоянием линейно. Таким образом, кривая V (х) представляет собой результат наложения зависимости, изображенной на рис. 8.5, и наклонной прямой (рис. 8.6). Из рис. 8.6 следует, что вероятность перескока иона из положения / в положение 2 увеличивается, а вероятность обратных перескоков уменьшается. Это происходит потому, что за счет наложения поля потенциальный барьер в первом случае уменьшается на AL/, а во-втором — увеличивается на AU. Если заряд иона равен е, то AU= =еЕд/2. Естественно, что число перескоков в единичное время в направлении J- 2 теперь больше, чем в обратном направлении. В результате этого в диэлектрике устанавливается асимметричное распределение зарядов, т. е. создается некоторый дипольный момент. [c.285]

Более строгий расчет дипольной тепловой поляризации был предложен Дебаем. Следуя Дебаю, рассмотрим диэлектрик, содержащий N диполей Ро- Пусть диполь направлен под углом 0 к полю (рис. 8.8). Тогда Ро os 0 — составляющая дипольного момента полярной молекулы в направлении поля. Потенциальная энергия диполя в электрическом поле [c.289]

Как в центральном поле тяготения, так и в центральном электростатическом поле потенциал данной точки поля зависит только от ее расстояния от центра поля, т. е. изменяется обратно пропорционально первой степени расстояния. Однако потенциальная энергия частицы в центральном гравитационном поле, как мы знаем, всегда отрицательна. В центральном же электростатическом поле потенциальная энергия заряженной частицы отрицательна только для случая притяжения, а для случая отталкивания она положительна. [c.124]

Рассматривая элементарную струйку жидкости при установив шемся движении, происходящем в поле потенциальных сил (тя жести и давления), можно проинтегрировать уравнения (4.4)— (4.6). [c.49]

Известно, что векторное поле потенциально, если выполняется условие [c.167]

В этом случае кинетической энергии механической системы соответствует энергия магнитного поля, потенциальной энергии — энергия электрического поля, функции рассеивания — функция Ф , обобщенным силам Qj — э. д. с. Су. [c.204]

Для системы, не подверженной действию внешнего поля, потенциальная энергия частиц равна нулю. Такие частицы называются свободными. Для них удобно пользоваться не шестимерным фазовым пространством, а трехмерным пространством импульсов. В этом случае АГу равен просто объему V, в котором движутся частицы, поскольку никаких других ограничений на их положение не налагается. Для свободных микрочастиц элемент трехмерного пространства импульсов [c.117]

Сделаем по поводу полученных результатов два замечания. Во-первых, устойчивость по первому приближению еще не означает устойчивости при рассмотрении точных уравнений (гл. XIX). Кроме того, в этом случае мы лишены возможности вывести суждение об устойчивости из интеграла энергии, как это мы делали в теории малых колебаний (гл. IX). Во-вторых, если система устойчива при рассмотрении точных уравнений, а также в первом приближении, то это связано с влиянием линейных членов Ti в выражении для L. Благодаря им в уравнениях движения появляются гироскопические члены. При отсутствии слагаемых мы имели бы задачу о движении в поле консервативных сил, а для такого поля потенциальная функция в точках Ni и имеет максимум, и эти точки являются положениями неустойчивого равновесия. [c.570]

В случае стационарных (не зависящих от времени) полей потенциально просто Е. [c.26]

Условие Б достаточно, но отнюдь не необходимо (скоро мы это обсудим). Консервативное поле потенциально (см. тему 4), и при этом потенциал не зависит от времени. [c.41]

Существует специальный раздел математической физики, изучающий потенциалы силовых полей, образованных притягивающими массами, зарядами (поле тяготения, поле Кулона) и т. п. Если силовое поле потенциально, то существует такая функция (потенциал поля), что напряженность поля является ее градиентом, т. е. компоненты напряженности в каждой точке равны значениям частных производных функции в этой точке. При наличии двух или нескольких полей их потенциалы складываются. [c.461]

Если поле потенциально, то интеграл м м [c.192]

Электрические модели. Две системы электромеханических анало-г и й первая — энергия магнитного ноля соответствует кинетической энергии, а энергия электрического поля — потенциальной вторая — энергия магнитного поля соответствует потенциальной энергии, а энергия электрического поля — кинетической. Сопоставление механических и электрических величин приведено в табл. 14. [c.388]

Здесь кинетической энергии механической системы соответствует энергия электрического поля, потенциальной энергии — энергия магнитного поля, обобщенным силам — скорость изменения тока. [c.53]

Параметры Rp , Rf, Rp, формируют поле потенциальной опасности вокруг участка трубопровода. [c.580]

Функция и от координат х, у, z, дифференциал которой равен элементарной работе, называется силовой функцией. Силовое иоле, для которого существует силовая функция, называется потенциальным силовым полем, а силы, действующие в этом поле,— потенциальными силалш. В дальнейшем силовую функцию считаем однозначной функцией координат. [c.317]

Рассмотрим два примера на применение соотношений (72.14) к выяснению вопроса о том, является ли рассматриваемое силовое поле потенциальным. Сначала рассмотрим двухмерное силовое поле центральной силы, произвольным образом зависящей от расстояния до [1ентра (рис. 164, а). [c.194]

Т. е. в этом случае работа силы не зависит от кривой, по которой перемещается точка М, а зависит лишь от начального и конечного ее полож ений. При изучении движения материальной точки в силовом потенциальном поле весьма большое значение имеет понятие потенциальной энергии. Потенциальная энергия материальной точки представляет собой особый вид энергии, которым обладает точка, находящаяся в силовом потенциальном поле. Потенциальная энергия П равна работе, которую совершила бы сила ноля при перемещении точки ее приложения из данного положения М (х, у, г) в положение 2 ° ), принятое за нулевое, т. е. [c.298]

Теорема Лежен Дирихле. Отметим интерес-"ь,е свойства равновесия еха и.ес х циальном поле, при которых систем В потенциальном поле потенциальная энергия си- 1) если система находится в покое [c.400]

Частица движется в поле потенциального барьера и х) = Uoexp (— x la) с полной энергией E>Uq. Найти разность между временем движения от л 1 =—оо до j 2 = o в поле барьера и временем свободного движения с той же энергией. [c.25]

Самым простым способом получения консервативных схем является метод баланса, основанный на применении дивергентных форм физических законов к ячейкам сетки. Рассмотрим его на примере разностной схемы для расчета потенциального поля. Потенциальные поля описывают стационарный процесс теп.топроводности, электрическое поле рабочего конденсатора при диэлектрическом нагреве и т. д. т Запишем выражение для потока вектора [c.131]

Поле ЭМС в расплаве можно разделить на потенциальную и вихревую компоненты. Поле потенциальных сил отличается отсутствием ротора (rotF = 0) в вихревом поле, наоборот, rotF Ф 0. Известно, что [c.23]

Классическая механика (1980) -- [ c.57 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.336 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.393 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.239 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.103 ]

Элементы динамики космического полета (1965) -- [ c.21 ]

Электронная и ионная оптика (1990) -- [ c.64 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.105 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.420 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...