Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Частица жидкости

Из-за вязкого трения течение жидкости около поверхности затормаживается, поэтому, несмотря на то что наибольший прогрев жидкости, а соответственно и подъемная сила при естественной конвекции будут около теплоотдающей поверхности, скорость движения частиц жидкости, прилипших к самой поверхности, равна нулю (см. рис. 9.1).  [c.78]

Прямолинейное равноускоренное движение русла. Если русло, по которому течет жидкость, движется прямолинейно с постоянным ускорением а (рис, 1.30, а), 10 на всо частицы жидкости действует одинаковая и постоянная  [c.51]


Для примерной оценки коэффициента скольжения ф можно воспользоваться решением задачи [Л. 252] о трех теплоносителях (частицы, жидкость и охлаждающая или греющая среда), положив, что на входе в теплообменный канал компоненты потока имеют одинаковую тем-  [c.194]

Определяя постоянную С из граничного условия, что скорость частиц жидкости на стенке равна нулю, находим  [c.193]

Задачи на истечение под переменным напором относятся к задачам неустановившегося движения (см. гл. XII). Однако, если площадь поперечного сечения ре зервуара достаточно велика по сравнению с площадью выходного отверстия, то переменная скорость опускания уровня в резервуаре будет весьма малой в этом случае локальными ускорениями частиц жидкости можно пренебрегать, рассматривая процесс истечения за бесконечно малый промежуток времени как установившийся. Мгновенный расход определяется при этом по формуле  [c.303]

Определить величины абсолютных ускорений частиц жидкости, расположенных в точках /, 2, Зк4.  [c.171]

Д. И. Менделеев дал следующее определение Абсолютной температурой кипения я называю такую температуру, при которой частицы жидкости теряют свое сцепление (поднятие в капиллярной трубке равно нулю, скрытое тепло равно нулю) и при которой жидкость, несмотря ни на какое давление и объем вся превращается в пар- . Многочисленные опыты с реальными газами полностью подтвердили существование критической точки, в которой исчезает различие между газообразной и жидкой фазами.  [c.44]

Перенос массы от сферической частицы жидкости  [c.109]

Однородное движение частиц жидкости  [c.151]

По указанным причинам прежде всего были предприняты экспериментальные исследования течений взвесей в трубах (линии переноса). Это позволило установить основные явления и получить соответствующие соотношения. Перемещение твердых частиц жидкостью наблюдается начиная с течения сквозь уплотненный слой частиц и далее в процессе псевдоожижения до полностью развитого переноса [877]. Мы, однако, рассмотрим здесь лишь полностью  [c.152]

Тр, Т и Г,и — температуры твердой частицы, жидкости и стенки соответственно, кр = Ыи)р х,12а — коэффициент теплоотдачи на поверхности частицы. Ар — площадь поверхности, ир — объем  [c.170]

Видно, что частицы жидкости и твердого вещества начиная движение из точки ж = о, г/ = о достигают соответственно координат Уз и Узр (Хзр х . Показаны границы струи дискретной фазы, а профили скорости и концентрации выделены горизонтальной штриховкой. На фиг. 8.18 представлено распределение Ир, и ш Рр  [c.384]


Механическим движением называют происходящее с течением времени изменение взаимного положения материальных тел в пространстве. Под механическим взаимодействием понимают те действия материальных тел друг на друга, в результате которых происходит изменение движения этих тел или изменение их формы (деформация). За основную меру этих действий принимают величину, называемую силой. Примерами механического движения в природе являются движение небесных тел, колебания земной коры, воздушные и морские течения, тепловое движение молекул и т. п., а в технике — движение различных наземных или водных транспортных средств и летательных аппаратов, движение частей всевозможных машин, механизмов и двигателе/i, деформация элементов тех или иных конструкций и сооружений, течение жидкости н газов и многое другое. Примерами же механических взаимодействий являются взаимные притяжения материальных тел по закону всемирного тяготения, взаимные давления соприкасающихся (или соударяющихся) тел, воздействия частиц жидкости и газа друг на друга и на движущиеся или покоящиеся в них тела и т. д.  [c.5]

Практическая ценность теоремы состоит в том, что она позволяет исключить из рассмотрения наперед неизвестные внутренние силы (например, силы давления друг на друга частиц жидкости).  [c.282]

Равенство (23) выражает теорему об изменении количества движения для установившегося движения жидкости (или газа) в трубке тока (или в трубе). Величину G v называют секундным количеством движения жидкости. Тогда теорему можно сформулировать так разность секундных количеств движения жидкости, протекающей через два поперечных сечения трубки тока (трубы), равна сумме внешних сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). Теорема позволяет при решении задач исключить из рассмотрения все внутренние силы (силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1-2).  [c.285]

Аналогичным обр ом осуществляется и тепловое взаимодействие потока с пластиной. Частицы жидкости, прилипшие к поверхности, имеют температуру, равную температуре поверхности 1с. Соприкасающиеся с этими частип.ами движу циеся слои жидкости охлаждаются, отдавая им свою теплоту. От соприкосновения с этими слоями охлаждаются следующие более удаленные от поверхности слои потока—так формируется тепловой пограничный слой, в пределах которого температура меняется от t на поверхности до в невозмущенном потоке. По аналогии с гидродинамическим пограничным слоем толщина теплового по1 раничного слоя бт принимается равной расстоянию от поверхности до точки, в которой избыточная температура жидкости отличается от избыточной температуры невозмущенного потока Ож = ж — (г на малую величину (обычно на 1 %).  [c.79]

Введем понятие моици)сги потока. Мощностью потока в данном сечении будем называть полную 3] сргню, которую проносит поток через )то сечение в единицу времени. Так как в различных точках поперечного сечоиня потока частицы жидкости обладают различной унергией, сначала выразим элементарную мощность (могцность уле-  [c.45]

Местные потери энергии обусловлены так называе-иыми местными гидравлическими сопротивлениями, т. е. местными изменениями формы и ])азмера русла, вызываюп(ими деформацию потока. При протекаиии кидкости через местнгле сонротивления изменяется ее скорость и обычно возникают крупные вихри. Последние образуются за местом отрыва потока от стеиок и представляют собой области, в которых частицы жидкости движутся в основном но замкнутым кривым или близким к ним траекториям.  [c.48]

По такое состояние не является равиог.ес-ным. Под действием перепада даолення Д/ уд частицы жидкости устремятся из трубы в резервуар, приче.м ото дви кение начнется с сечения, непосредственно прилегающего к резервуару. Теперь сечение п — п перемещается в обратном направ-  [c.141]

В горизонтальной трубе вследствие свободного дпижсшня (конвекции) возникает поперечная циркуляция капельной жидкости (рис. 1.8). Частицы жидкости одновременно участвуют в поперечной циркуляции и в продольном вынужденном движении. В результате сложения этих движений траектории частиц приобретают сложный вид винтовых линий.  [c.21]


Подобными называют такие потоки жидкости, у которых каждая характеризующая их физическая величина находится для любых сходственных точек в одинаковом отношении. Понятие гидродинамического подобия включает (рис. V—1) подобие поверхностей, ограничивающих потоки (геометрическое подобие) пропорциональность скоростей в сходственных точках и подобие траекторий движения сходственных частиц жидкости (кинематическое подобие) пропорциональность сил, действующих на сходственные частицы жидкости и пропорциопалытость масс этих частиц (динамическое подобие).  [c.103]

При достаточно больших значениях Re силы вязкостного трения, действующие в турбулентном потоке, становятся малыми по сравнению с силами инерции частиц жидкости (зона турбулентной автомодельности). Безразмерные характеристики потока, в частности коэф( )и-цнент сопротивления трения л и коэффициенты местных сопротивлений в этой зоне не зависят от числа Ке. что определяет наличие квадратичного закона сопротивления трубопровода. Аналогичная особенность присуща также и процессам истечения через малые отверстия и насадки, безразмерные характеристики которых (коэффициенты истечения) в зоне больших значений Ке остаются практически постоянными (квадратичная зона истечения).  [c.110]

Из наконечника пожарного рукава с поперечным сечением 16 см бьет струя воды под углом а = 30° к горизонту со скоростью 8 м/с. Определить силу давления струи на вертикальную стену, пренебрегая действием силы тяясести на форму струи и считая, что частицы жидкости после встречи со стеною приобретут скорости, направленные вдоль стены.  [c.276]

Коэффициент теплоотдачи в процессе испяреипя жидкости со свободной поверхности по сравнению с коэффициентом теплоотдачи при теплообмене, не осложненном массообмепом ( сухой теплообмен ), имеет большее значение. Одной из основных причин интенсификации теплообмена при испарении по сравнению с сухим теплообменом является объемное испарение. Согласно теории объемного испа[)епия, при соприкосновении потока ra.sa с поверхностью жидкости происходят неравномерные процессы очаговой конденсации вдоль ее поверхности. В результате этого имеет место отрыв субмикроскопических частиц жидкости, которые испаряются в пограничном слое. Второй причиной увеличения по сравнениго са,,у является наличие очаговых процессов испарения и конденсации, в результате которых вследствие попеременного изменения объема вещества (пара) в Ю раз происходит нарушение структуры ламинарного пограничного слоя, что и приводит к интенсификации тепло- и массообмепа. Наибольший эфс ект это явление имеет при испарении в вакууме.  [c.514]

Изложенный механизм справедлив для случая небольшой разности температур между пористым материалом и паровой фазой смеси. Совершенно по-другому испарение потока завершается в тех случаях, когда вследствие подвода теплоты теплопроводностью в область испарения температура пористой матрицы быстро возрастает. В этом случае в месте, где температура проницаемого каркаса достигает определенной величины Г, соответствующей предельно достижимому перегреву жид кости, теплоноситель не может больше существовать в жидкостной фазе на поверхности частиц, жидкость перестает смачивать материал и микропленка свертывается в микрокапли. В итоге происходит резкое уменьшение интенсивности теплообмена при смене режима испарения микропленки на режим конвективного теплообмена дисперсного потока перегретого пара с мельчайшими каш1ями. Здесь микрокапли при столкновении с поверхностью каркаса уже не растекаются по ней, вследствие чего испарение их затруднено.  [c.82]

Уже давно установлено, что при определении силы сопротивления, действующей со стороны среды на сферическую частицу жидкости при их относите.чьном движении, необходимо учитывать распределения скоростей в обеих взаимодействующих фазах. Много работ было посвящено движению пузырьков газа в жидкостях. Исчерпывающий обзор литературы по этому вопросу содержится в работах Габермена и Мортона [299, 300]. Основные их выводы приложимы также к жидким сферическим частицам, не смешивающимся с окружающей жидкостью, а также к сферическим каплям Нч идкостп в газе.  [c.105]

Первые теоретические работы в рассматриваемой области были посвящены ползущему движению сферических частиц жидкости в бесконечной среде, причем использовались модификации сток-сового закона сопротивления твердых сферических частиц [выражение (2.2)]. Хадамард [301] и Рибчинский [673] получили решение уравнения движения без учета сил инерции в поле потока. Их решение имеет вид  [c.105]

В работе [67] бы.ло рассчитано предсказанное Хадамардом [301] влияние внутреннего циркуляционного течения на интенсивность переноса массы от сферических частиц жидкости при Не< 1. Бы.л вычис.лен коэффициент массообмена непрерывной фазы для типичных систед жидкость — жидкость и газ — жидкость II выполнено сравнение с аналогичными расчетами для твердых сферических частиц (фиг. 3.3). Результаты расчетов приведены на фиг. 3.4 в виде зависимости чис.ла Шервуда (Зй = 2аксЮ, где А с — коэффициент массообмена, В — коэффициент диффузии)  [c.109]

Эти условия известны из механики однофазной среды. Отметим, что для получения простейшего нетривиального решения необходим ряд дополнительных условий. Так как соударения частиц не учитываются и поскольку само определение ламинарного движения исключает столкновения частиц со стенкой, частицы, попавшие на стенку, должны скользить вдоль нее. Подробный анализ движения частиц со скольжением вдоль стенки требует знания законов сухого трения. Простейшее допущение состоит в том, что это сухое трение не учитывается, но учитывается торможение частиц жидкостью, которая замедляется у стенки до нулевой скорости. Уравнение (8.33) для условий на стенке (Ур = О, и = 0) дает (дир1дх) = —Р. Интегрируя, получим  [c.347]



Смотреть страницы где упоминается термин Частица жидкости : [c.29]    [c.106]    [c.162]    [c.183]    [c.201]    [c.227]    [c.74]    [c.104]    [c.307]    [c.314]    [c.416]    [c.105]    [c.109]    [c.151]    [c.172]    [c.387]    [c.423]    [c.526]    [c.530]   
Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.666 ]

Справочник по гидравлике (1977) -- [ c.21 ]

Справочник по гидравлике Книга 1 Изд.2 (1984) -- [ c.21 ]



ПОИСК



Адвекция частиц жидкости в поле точечных вихрей

Броуновское движение частиц в жидкости

Вектор вихря частицы пульсации движения жидкости

Вероятность столкновения частицы и элемента жидкости

Взаимосвязь между адгезией пленок, жидкости и частиц

Взвесь твердых частиц в слабо вязкой сжимаемой жидкости

Вывод общих законов равновесия несжимаемых жидкостей из свойств частиц, их составляющих

Вязкость несжимаемой жидкости, содержащей твердые сферические частицы

Движение бесконечно малой частицы жидкости, понятие о вихревом и потенциальном движении

Движение жесткой частицы произвольной формы в неограниченной жидкости

Движение и деформация элементарной частицы жидкости

Движение контура раздела двух несжимаемых жидкостей с одинаковыми параметрами (контура отмеченных частиц). Случай одной скважины. Относительная обводненность скважины

Движение сферических частиц жидкости

Деформация частицы жидкости

Диффузия взвешенных в жидкости частиц

Жук А.П. Движение твердой частицы в окрестности плоской границы жидкости в поле средних сил акустической волны

Изнашивание от абразивных частиц в потоке жидкости или газа

Кельвина о баротропном движении идеаль о критерии невращаемости частицы жидкости

Коши—Гельмгольца (движение частицы жидкости)

Коэффициент диффузии частиц жидкости

Линия частиц жидкости в однородной системе

Метод частиц в ячейках и метод жидкости в ячейках

Монодисперсная смесь сжимаемых фаз с вязкой сжимаемой несущей жидкостью при отсутствии хаотического и внутреннего движения дисперсных частиц

Нагревание слоя мелких частиц потоком жидкости

О влиянии твердых частиц на турбулентность жидкости

Одиночная деформируемая частица обмен количеством движения в неоднородном потоке жидкости

Определение скорости движения частиц золы и капель орошающей жидкости в трубе Вентури

Осаждение (всплывание) твердых частиц в жидкости

Осаждение твердых частиц в жидкосСвободное осаждение твердых частик в жидкости. Гидравлическая крупность частицы

Осаждение твердых частиц в жидкости

Основной закон динамики для частицы идеальной жидкости

Падение твердых частиц в жидкости

Перенос массы от сферической частицы жидкости

Перенос массы от сферической частицы жидкости Фрёсслинга соотношение

Перенос массы от сферической частицы жидкости влияние примесей на границе раздела фаз

Подсчет времени движения частицы несжимаемой жидкости вдоль линии тока

Полная энергия частицы текущей жидкости

Прилипание частиц вязкой жидкости

Прилипание частиц вязкой жидкости к твёрдой стенке

Равновесие равномерно вращающейся несжимаемой жидкости. Центрифугирование твердых частиц

Разложение движения частицы жидкости

Режимы осаждение частиц в жидкости

Рейнольдса число для движения частиц относительно жидкости

Сила вследствие градиента давления массу частицы относительно жидкости

Сила вследствие сферических частиц жидкост

Сила, действующая на частицу со стороны несущей жидкости

Скорость частиц жидкости

Смеси жидкость — твердые частицы

Сопротивление сферических частиц жидкости

Стационарные ударные волны в жидкости с нагретыми твердыми частицами. С. И. Зоненко

Стесненное осаждение твердых частиц в жидкости

Теорема Гельмгольца о разложении движения частицы жидкост

Теорема Гельмгольца о разложении движения частицы жидкост осреднённого значения кинетической энергии полного движения жидкости в конечном объ

Траектория движения частицы жидкости и линия тока

Траектория частицы жидкости

УТЗ Движение частицы жидкости

Уравнение Даниила Бернулли для частицы жидкости — Уравнение Даниила Бернулли для потока

Уравнение движения частицы в потоке газа или жидкости — Правила моделирования движения взвеси

Уравнения движения вихревых частиц в безграничной жидкости

Уравнения линии тока и траектории движения частиц жидкости

Установившееся движение дискретной частицы в жидкости

Характер движения частиц жидкости

Частиц осаждение периодическое средняя скорость относительно жидкости

Частица материальная — Движение в вибрирующей жидкости

Частицы произвольной формы в неограниченной жидкости

Частицы течение жидкости относительно

Частицы удаление слоем жидкости ограниченной толщины

Частицы, броуновское движение движения в безграничной жидкости

Численное исследование динамики паровой оболочки около помещенной в жидкость нагретой твердой частицы Зоненко



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте