Пограничный слой упругий

Область возмущенного состояния среды образуется в результате распространения волны напряжений, ограничена внешней поверхностью пограничного слоя, свободной поверхностью преграды и поверхностью переднего фронта волны напряжений, которая может быть как волной нагрузки, так и волной разгрузки. Среда в области возмущенного состояния находится при температуре Г в упругом, вязком, пластическом или другом состоянии в зависимости от ее физико-механических свойств и условий внедрения, которое характеризуется тензором напряжений (а), вектором скорости частиц V и плотностью р им соответствует тензор кинетических напряжений (Т). [c.198]

Граничные условия на волне сублимации (8.106) записаны с использованием условий на поверхности сильного разрыва ( 1.4) последнее соотношение из этих условий является кривой упругости паров сублимирующего вещества (рассматривается равновесная сублимация). В системе граничных условий (8.106) без индекса записаны величины со стороны газового потока, с индексом т — со стороны твердого тела приняты обозначения з< — скрытая теплота сублимации, R — газовая постоянная, — температура кипения при давлении в пограничном слое. [c.302]

Формула (2.292) применима для любых капельных и упругих жидкостей при Рг 0,7 и для тел любой формы и размера. За определяющую температуру взята средняя температура пограничного слоя с = 0,5 ( ж + f За определяющий размер для труб и шаров - диаметр, для вертикальных плит - их высота, для горизонтальных плит - их меньшая сторона. Для горизонтальных плит коэффициент теплоотдачи [c.143]

Ось балки нейтральная 381 Отображения конформные, их применение в плоской задаче теории упругости 500 Отрыв пограничного слоя 264—267 Очко (сопло простое) 47 [c.564]

В подавляющем большинстве гетерогенных полимерных композиций такие свойства, как модули упругости и термические коэффициенты объемного расширения фаз, различаются между собой. Это приводит к возникновению на границе раздела фаз напряжений, приводящих к падению прочности и изменению других свойств Б результате образования трещин и разрушения связи между фазами. Возможны по крайней мере два путл снятия этих напряжений постепенное изменение свойств в пограничном слое от одной фазы к другой нанесение более эластичного или пластичного слоя на границу раздела между матрицей л жестким наполнителем. Этот слой обеспечивает частичную релаксацию напряжений, деформируясь без разрушения адгезионной связи между фазами. Такой слой должен быть значительно толще, чем слой аппрета, наносимого на поверхность минеральных наполнителей. [c.287]

Система уравнений теории упругости с микроструктурой будет содержать решения типа пограничного слоя. Суть его в том, что условия деформирования пограничного слоя отличаются от таковых внутри областей тела. [c.98]

Прямая труба постоянного поперечного сечения является составной частью всех звукопроводов, применяемых на практике, и потому рассмотрение законов распространения звука в такой системе очень важно для решения всех вопросов акустики, связанных с экспериментом. Будем предполагать, что боковые стенки трубы абсолютно твердые и совершенно не проводят тепла. Допущение наличия упругости и теплопроводности стенки приводит к значительному усложнению решения задачи. Эти факторы дают добавочное затухание звука вследствие отдачи энергии колебаний стенке и приводят к искажению плоского фронта волны. Внутреннее трение в газе (или жидкости), заполняющем трубу, будем учитывать в упрощен-. ной трактовке, считая, что скорость движения частиц одинакова по всему сечению (т. е. считая волну плоской), и принимая силу трения пропорциональной этой скорости. Фактически при малой вязкости скорость почти постоянна по всему сечению и быстро падает лишь в узком пограничном слое у стенки. Кроме того, будем считать, что диаметр трубы значительно меньше длины волны. При этом условии неоднородность скорости по сечению трубы, даже если она возникла, быстро выравнивается и волна становится плоской (см. гл. 6). [c.77]

В предыдущем параграфе, как и в гл. VII, мы, по существу, рассматривали влияние границ на распространение объемных волн в толще среды. Выясним теперь характер возмущений и распространения этих возмущении в непосредственной близости от свободной границы изотропного твердого тела. Ведь заранее ясно, что поскольку при любых деформациях напряжение на свободной границе равно нулю, а при удалении от границы оно возрастает до некоторой величины, определяемой законом Гука (X 34), то эффективная жесткость пограничного слоя будет отличаться от таковой в объеме упругой среды, и, следовательно, будут отличаться характер упругих возмущений в этом слое и скорость распространения возмущений вблизи свободной границы. Количественную картину распространения таких поверхностных возмущений можно, очевидно, получить, исходя из общего волнового уравнения, справедливого во всем объеме упругой среды, найдя его решение для точек, прилегающих к се свободной границе. [c.229]

Наиболее вероятной причиной хрупкости первого рода является неоднородное выделение карбидов из мартенсита по границам и в объеме зерна больше карбидов выделяется в пограничных слоях, что и вызывает хрупкость. До сих пор не найдены меры борьбы с этим видом хрупкости. Однако отпуск при температуре 250—400° С обеспечивает высокий предел упругости. [c.201]

В неклассических разделах теории устойчивости также имеется много нерешенных вопросов. Возьмем, например, теорию устойчивости упругих систем, взаимодействующих с жидкостью или газом. В настоящее время наблюдается стремление к использованию более совершенных аэродинамических подходов, стремление к получению точных решений или хотя бы весьма надежных приближенных решений на основе применения ЭВМ. На очереди стоит исследование задач с учетом пограничного слоя, турбулентных пульсаций в потоке, начальных неправильностей в оболочке, вибраций, вызываемых дополнительными внутренними факторами, и т. п. Учет дополнительных осложняющих факторов необходим, если мы желаем получить теоретические результаты, полностью согласующиеся с поведением реальных конструкций в условиях эксплуатации или эксперимента. [c.362]

Массовые силы следует рассматривать как заданные внешние силы поверхностные же силы зависят от скорости, с которой жидкость деформируется в рассматриваемом поле скоростей. Совокупность сил определяет напряженное состояние тела. Для дальнейшего нам необходимо знать связь между напряженным состоянием и скоростью деформации тела. Эта связь может быть установлена всегда только эмпирически. Мы ограничимся рассмотрением только изотропной ньютоновской жидкости, для которой можно принять, что указанная связь линейная. Все газы, а также многие жидкости рассматриваемые в теории пограничного слоя (в частности — вода), принадлежат к этому классу. Жидкость называется изотропной, если связь между составляющими напряженного состояния и составляющими скорости деформации одинакова во всех Направлениях. Жидкость называют ньютоновской, если для нее указанная связь линейна и жидкость подчиняется закону трения Стокса. В случае изотропного упругого твердого тела эксперимент показывает, что напряженное состояние зависит от величины самой деформации. Большая часть инженерных материалов подчиняется линейному закону Гука, который в известной мере аналогичен закону трения Стокса. А именно, в то время как связь между напряженным и деформированным состояниями в изотропном упругом теле содержит в себе две постоянные, характеризующие свойства рассматриваемого материала (например, модуль упругости и коэффициент Пуассона), связь между напряженным состоянием и скоростью деформации в изотропной ньютоновской жидкости содержит только одну-единственную постоянную (коэффициент вязкости р.), правда, до тех только пор, пока внутри жидкости не возникают явления релаксации, о чем будет сказано в 5 настоящей главы, [c.56]

Гибкая стенка. Другим эффективным способом стабилизации ламинарного пограничного слоя является придание гибкости обтекаемой стенке. Сравнительно недавно было обнаружено, что дельфины при плавании развивают скорость, значительно большую той, которую можно было бы ожидать, учитывая их геометрическую форму р ]. Это означает, что тело дельфина обладает очень малым сопротивлением трения. В связи с этим было высказано предположение, что столь малое сопротивление объясняется упругостью кожи дельфинов, [c.464]

Заметим, что в любом случае толщина упругого пограничного слоя мала, поскольку предполагается, что оценки (7-4.14) остаются справедливыми, и, следовательно, подтверждается оценка dS idx 7 pU dUldx). [c.279]

Людвиг Прандтль (1875—1953 гг.)—один из крупнейших гидроаэродинамиков XX в. Занимался также теорией упругости и другими вопросами механики. Наиболее значительные результаты получил в области течений вязких жидкостей и газов. Создал полуэмпирическую теорию турбулентности, нашедшую широкое применение, получил фундаментальные результаты в теории пограничного слоя, проявив при этом уникальную физическую интуицию и глубокое понимание сущности явлений. В Геттингенском университете создал школу гидроаэродинамики, которая известна крупными научными достижениями. [c.101]

Глава 1 служит введением к тому. В ней рассматриваются основные понятия микромеханики, дается определение эффективных модулей и изучается влияние количества волокон в толще одного слоя на эффективные свойства слоистого композита. В главе 2 Н. Дж. Пагано выводит точные выражения для эффективных модулей слоистых материалов. Далее он обсуждает переход от точных результатов к теории слоистых пластин и явление пограничного слоя у свободных поверхностей. Глава 3 представляет собой обзор различных подходов к вычислению эффективных упругих модулей композиционных материалов. Вязкоупругое поведение композитов обсуждается в главе 4. Кроме того, эта глава служит введением в теорию вязкоупругости. [c.11]

Излагаемая теория основана на решении, удовлетворяющем уравнениям линейной теории упругости и внутренне непротиворечивом, т. е. удовлетворяющем всем внешним краевым условиям и условиям непрерывности на поверхностях раздела. Будет показана взаимосвязь между результатами настоящей работы и другими определяющими соотношениями для слоистых композитов, соответствующими более частным классам материалов. Особенно важно доказательство того, что определяющие уравнения классической теории слоистых материалов, разработанной Ставски [22] и Донгом с соавторами [5], а также уравнения, предложенные Чау с соавторами [4] и Хорошуном [10], после исправления некоторых мелких ошибок в работе [10] непосредственно следуют из представленных здесь общих результатов при частном виде нагрузки и условиях симметрии, принятых в указанных выше работах. Наконец, приведем данные, подтверждающие справедливость определяемого нами поля напряжений всюду вне узких областей пограничного слоя, изложив содержание работы Пайпса и Пагано [17], в которой рассматриваются возмущения типа пограничного слоя вблизи свободного края. [c.39]

В качестве примера, иллюстрирующего характер искажений в пограничном слое, о которых говорилось выше, мы приведем некоторые результаты решения задачи теории упругости для слоистого тела, изображенного на рис. 2. Тело состоит из четырех анизотропных слоев однонаправленного композита, ориентация волокон в разных слоях которого задается углами [—0, 0, [c.55]

Приближенные решения упругих задач для слабо растяжимых и слабо сжимаемых материалов могут быть получены при помощи обычных методов теории возмущений, за исключением слоев концентрации напряжений, где необходимо рассматривать сингулярные возмущения. Приближенное решение задачи о консоли (разд. И, Б) в случае упругого материала было найдено стандартными методами теории пограничного слоя (Эверстайн [c.299]

Очевидно, что метод управления турбулентным пограничным слоем должен включать периодическое накопление и освобонадение части Н0ЛН01Т энергии первичного дв жения. Для этого необходимо ввести некоторый упругий механизм в самом потоке или i a ограничивающей поток стенке, способный поглощать, хранить и затем освобождать энерги 0 во время соответствующих стадий каждого первичного цикла (фиг. 16,6). [c.319]

Задачи течения неньютоновских жидкостей. Этот класс задач рассматривает течение структурно-вязких жидкостей (жидкие полимеры, стекла, эмульсии и др.), вязкость которых зависит от режима течения даже при малых числах Рейнольдса. Для решения таких задач используются численные методы пограничного слоя или методы решения задач по течению в каналах с введением дополнительных соотношений для расчета реологических свойств (вязкости, пластичности, упругости и т.д.). Поскольку для решения таких задач используются уравнения, описывающие течение ньютоновских жидкостей, вся аномалия вводится формально в изменение свойств этих жидкостей. Как правило, это ведет к сильсюй зависимости свойств от искомых функций. Так, для высоковязких парафинистых нефтей их вязкость определяется как функция температуры среды и производной скорости. Такой характер зависимости свойств неиьютоновск 1х жидкостей вызывает повышение нелинейности системы уравнений, что в конечном счете ведет лишь к увеличению итераций при использовании метода прогонки. [c.188]

В случае применения пластико-динамической теории течения предполагается а) центральная часть среды или ядро течения испытывает исключительно упругие напряжения [8] эти напряжения в ядре распределяются по линейному закону б) в пограничном слое, помимо упругих напряжений, имеются вязкие напряжения. [c.161]

В качестве сублимирующего вещества он использовал Н О. После него зачастую пользовались нафталином, который остается твердым при температуре атмосферного воздуха и обладает в то же время значительной упругостью паров. К примеру, применяя нафталин,. Уиндинг и Чинни (1948) изучали проводимость в газовой фазе при обтекании пучков труб. Согин (1958) исследовал поперечное обтекание-дисков воздухом, а Крейт, Тэйлор и Чонг (1959) исследовали ламинарные и турбулентные пограничные слои на вращающихся дисках. Для иллюстрации метода рас- [c.159]

В случае разрезов конечных размеров наиболее эффективным образом Является метод асимптотических разложений искомого решения уравнений (465) по малым и большим волновым числам. Разложение по малым параметрам k и приводит к цепочке стандартных граничных задач статической теории упругости с объемными силами, определяемыми предыдущим приближением. При больших волновых числах (малый параметр при старшей производной) вблизи фронта трещины возникает пограничный слой, где требуется точный анализ задачи для полубеско-нечного разреза вне пограничного слоя решение по аналогии с геометрической оптикой строится элементарно. Склеивание асимптотических разложений при малых и больших частотах позволяет получить эффективное решение для всей области частот. [c.144]

Пластичные системы представляют собой упругие тела, которые обнаруживают эффект Вейссенберга. Поэтому сдвиговые деформации вызывают появление у них нормальных напряжений, что в случае способных к синерезису двухфазных систем с жидкой дисперсионной средой приводит к ее выдавливанию в направлении, нормальном к поверхностям сдвига, и она отжимается к каждой из измерительных поверхностей. Таким образом, пограничный слой обогащается дисперсионной средой, что уменьшает предел сдвиговой прочности в нем, облегчает развитие течения и вообще может чрезвычайно снижать сопротивление материала деформированию. Следовательно, п-эффект у пластичных дисперсных систем и суспензий не связан с пристенным скольжением, т. е. с внешним трением материала относительно измерительных поверхностей. П-эффект проявляется наиболее сильно у пластичных систем с неразрушенной структурой (относительно высокие модули упругости), когда в них действуют высокие напряжения сдвига. Это отвечает напряжениям сдвига, близким к пределу сдвиговой прочности, на измерения которого п-эффект влияет сильнее всего. Вместе с тем он может значительно снижать сопротивление деформированию и на установившихся режимах течения пластичных систем. [c.90]

П-эффект выражен наиболее резко у концентрированных систем с крупными частицами дисперсной фазы и маловязкими дисперсионными средами. При измерениях вязкости он проявляется сильнее всего на низких скоростях деформирования. В этих условиях наблюдается наиболее резкая локализация обогащенного дисперсионной средой пограничного слоя. Увеличение скорости сдвига усиливает разрушение структуры материала, что вызывает, с одной стороны, уменьшение упругости деформируемого тела, а следовательно, эффекта Вейссенберга, с другой стороны, приво-90 [c.90]

К спорным вопросам методики изложения, принятой в настоящем курсе, мы относим, например, предлагаемый авторами способ вывода общего уравнения энергии на основе первого начала термодинамики ( 4-2). Нам представляется, что традиционный способ использования первого начала термодинамики при выводе уравнения энергии, принятый в лучших отечественных курсах газовой динамики, является более корректным и дает возможность яснее представить сущность делаемых при этом термодинамических допущений. Недостаточно ясна с математической точки зрения трактовка понятий материального метода и метода контрольного объема в 3-6. Оба метода опираются на эйлерово представление о движении жидкой среды. Их противопоставление, как нам кажется, носит иногда искусственный характер. При выводе общих уравнений движения вязкой жидкости — уравнений Навье — Стокса — авторы, видимо, следуя Г. Шлихтингу , опираются на аналогию с напряженным состоянием упругого тела. При этом предполагается знание читателем некоторых вопросов теории упругости. Вряд ли такой способ вывода фундаментальных гидродинамических уравнений будет удобен для любого читателя. Еще одним спорным в методическом отношении местом является то, что изложение теории турбулентного пограничного слоя опережает изложение представлений о турбулентном течении в трубах. Между тем, как известно, теория пограничного слоя использует некоторые зависимости, устанавливаемые при изучении течений в трубах. Поэтому, может быть, естественнее начинать изложение вопроса [c.7]

Различают пристенные пограничные слои, расположенные между твердой поверхностью обтекаемого тела и внешним безвихревым потоком, и свободные, с двух сторон окруженные безвихревым потоком (затопленные струи, следы за омываемым вязким потоком телом). Подчеркнем, во избежание возможного смешения понятий, обязательное наличие примыкающего к области пограничного слоя безвихревого потока, а в случае пристенного слоя — еще (вообще говоря, абсолютно твердой, а в некоторых задачах гидроаэроупругости и упругой) непроницаемой или проницаемой поверхности. [c.439]

Изложенный в настоящем параграфе приближенный метод расчета ламинарного пограничного слоя основывался на использовании однопараметрического семейства профилей скорости, представлявших точные подобные решения уравнений Прандтля (11). Такой подход или несколько более общий, заключавшийся в выборе конкурирующих однопараметрических семейств профилей скорости среди других, известных к тому времени точных решений, возник только в самом конце тридцатых годов. Ранее использовались искусственно образованные аналитические семейства профилей, просто схожие по форме с действительными профилями, совпадающие с ними на внешней (г/ = б) и внутренней (у = 0) границе пограничного слоя. Произвол в выборе такого рода конкурирующих наборов профилей скорости породил большое число различных приближенных методов и, по-видимому, отражал широко в то время принятый в теории упругости метод Ритца. [c.466]

Напомним (см., налример, [15]), что в линейной теории при рассмотрении тонкой оболочки как трехмерного упругого тела напряженное состояние складывается из внутреннего напряженного состояния и пограничного слоя. Последний локализуется в окрестности края оболочки на расстоянии порядка ее толщины Л и не описывается двухмерными уравнениями. Показатель изменяемости пограничного слоя t = 1. Внутреннее состояние с погрешностью, неограниченно убывающей вместе с толпщной оболочки, может быть описано двухмерными уравнениями теории оболочек. Во многих случаях (в частности, для рассматриваемой задачи о растяжении полусферы внутренним давлением) внутреннее состояние складывается из безмоментного состояния с изменяемостью = О и простого краевого эффекта с изменяемостью t = 1/2, локализующегося в окрестности края s = S2 оболочки и приближенно описываемого уравнением [c.366]

Прямолин 1ный стрингер в пластине. Пусть упругий стрингер 1 расположен вдоль отрезка Х2 О, j i 1 < / в пластине 2, растягиваемой на бесконечности на1Ч)яжени.ем Оц = а , вдоль стрингера. В том случае, когда жесткость стрингера гораздо больше жесткости соответствующего элемента пластины, вблизи стрингера существует своеобразный пограничный слой, в котором приемлемы следующие допущения [c.173]

Первая задача — это определение шума турбулентного пограничного слоя в волновой зоне, вдали от самих источников шума. В этом случае можно считать, что генерация шума происходит за счет нестационарного турбулентного потока в пограничном слое. Для нахождения интенсивности этого шума следует воспользоваться основным уравнением (11.1) теории аэродинамической генерации звука при наличии твердых тел в потоке. При этом конкретные условия постановки этой задачи значительно различаются в зависимости от того, как ведет себя поверхность тела под действием приложенных со стороны жидкости сил, имеющих случайный характер. Эта поверхность может быть акустически жесткой и, таким образом, не будет совершать колебания под действием этих сил поверхность может быть акустически мягкой, и тогда пульсации давления в турбулентном пограничном слое будут переизлучать-ся ею в виде истинного звука наконец, поверхность может быть упругой и в ней (например в оболочке) будут распространяться под действием сторонних сил различные типы упругих волн (см. 1 этой главы). [c.444]

Если обтекаемая стенка податлива, положение существенным образом изменяется псевдозвук переизлучается в виде истинного звука. Мы не имеем здесь возможности остановиться на этом вопросе сколько-нибудь подробно. Для решения задачи о поле излучения упругих оболочек под действием турбулентного поля пульсаций скоростей в турбулентном пограничном слое можно воспользоваться теорией, и.зложенной в 1 этой главы. Решение сводится к квадратурам, если известны корреляционные функции поля пульсаций скоростей или поля пульсаций давления и известно решение дифракционной задачи о дифракционном поле в присутствии данной упругой поверхности. [c.455]

Найдем еще декремент затухания сдвиговой волны по определению (111.44), что дает -= а с h — 2л. Таким образом, декремент затухания вязкой сдвиговой волны (определяющий логарифм отношения соседних амплитуд) не зависит от частоты и равен по-сгоянном, весьма большому числу, показывающему, что сдвиговая волна в жидкости практически затухает на расстоянии, равном длине одной волны. Поэтому можно говорить лишь о вязких напряжениях, существующих вблизи поверхности тангенциально колеблющегося ИСТОЧНИК и рассасывающихся в тонком пограничном слое жидкости. Эти напряжения могут проявляться в реакции на источник, в передаче сдвиговой волны упругими телами через тонкий слой жидкости, в образовании вихревых потоков в пристеночном слое жидкости, в дополнигельных потерях на отражение продольной волны в вязкой среде при наклонном падении волны на твердую границу [15] и в других подобных эффектах, когда возникновение вязких напряжений должно быть принято в расчет. [c.64]

Упругость ионной атмосферы катионита доказывается и отрицательной сорбцией электролитов, которая выявляется, например, следующим способом. Зерна катионита промывают раствором какой-либо кислоты, например серной, для замены всех катионов в его ионной атмосфере катионами водорода. После этого зерна промывают дистиллированной водой до полного удаления продуктов обмена и свободной кислоты, применявшейся для регенерации. Затем подготовленный таким образом Н-катионит подсушивают на холоде, считаясь с тем, что при нагревании катиониты могут разлагаться с разрушением активных кислотных групп. Если через подсушенный Н-катионит профильтровать разбавленный раствор соляной кислотц, то концентрация последней в- фильтрате оказывается выше, чем в исходном растворе, что обнаруживается как по повышению кислотности, так и по увеличению концентрации хлоридов в фильтрате. Этот факт и свидетельствует о том, что в процессе образования ионной атмосферы Н-катионита катионы водорода, отщепляемые его твердой фазой в растворитель, вытесняют электролит из пограничного слоя раствора, повышая тем самым концентрацию последнего в электронейтральной части жидкой фазы. [c.486]

Курс содержит четыре части, В первой из них, общей для всех частей, излагаются основные понятия кинематики и основные уравнения движения произвольной сплошной среды. Вторая часть посвящена из-ложению элементов некоторых разделов гидродинамики, уравнения движения идеальной и вязкой жидкости, аэродинамика, волновые движения у пограничный слой. Особое внимание в этом разделе уделено плоскопараллельным движениям и двумерным движениям вдоль криволинейных поверхностей. Теория фильтрации, которой посвящена третья часть у рассматривается с точки зрения применения методов гидродинамики к решению технических краевых задач. Последняя, четвертая, часть посвящена уравнениям теории упругости и применению их к некотх)рым конкретным задачам. Втюрая и третья части а также частично третья часть, независимы друг от друга и могут изучаться отдельно. [c.2]

В последние годы интерес исследователей привлекают физические методы воздействия на пограничный слой в каналах, имеющие целью устранение или затягивание отрыва, уменьшение гидравлического сопротивления на режимах безотрывного обтекания путем ламинаризации течения, интенсификацию турбулентного перемешивания и теплообмена. Упомянем здесь, в частности, исследования предотвращения потери устойчивости потока с помощью упругих покрытий стенок канала (А, И. Короткий, 1965), уменьшения гидравлического сопротивления в канале путем введения в поток жидкости полимерных добавок, влияния ультразвука (А. П. Третьяков и Чэн Хуа-дин, 1960) или вибраций (В. Н, Евреинов, 1962 С. И. Сергеев и Г. А. Хотина, 1965) на гидравлическое сопротивление и теплообмен. [c.802]

Леви-Чивита (Ьеи1 СгиНа) Туллио (1873-1941) — известный итальянский математик и механик. Окончил Падуанский университет, профессор рациональной механики этого университета 1898-1938 гг.). Основные направления исследований теория чисел, тензорный анализ, риманова геометрия, аналитическая и небесная механика, гидромеханика, теория упругости. Основополагающие работы в области абсолютного дифференциального исчисления. Совместная с Г. Риччи-Курбастро монография Методы абсолютного дифференциального исчисления и их приложения сделала, по словам А. Эйнштейна, возможной математическую формализацию общей теории относительности. Ему принадлежит идея параллельного переноса векторов, идея искривленного пространства, теорема об аналитических функциях комплексного переменного, фундаментальные работы по теории потенциала, по теории поверхностных волн от движения твердого тела, по теории трехмерного пограничного слоя. [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...