Шлихтинг

Классическая теория течения ньютоновских жидкостей в пограничном слое хорошо развита, и лучше всего этот предмет изложен в книге Шлихтинга [4]. Мы хотим обсудить здесь очень кратко только некоторые фундаментальные понятия, относяш,иеся к двумерным пограничным слоям, для того, чтобы проанализировать возможные обобщения этой теории на неньютоновские жидкости. [c.258]

Понятие толщины пограничного слоя б потока жидкости на плоской пластине подробно рассмотрено Шлихтингом [686]. Для плоской пластины, внезапно приведенной в движение, б — [c.348]

Ламинарная круглая струя. Ламинарные струи однофазной жидкости исследовались многими авторами. Подробный обзор этих исследований можно найти в работах [7,222,442]. Ламинарная круглая струя несжимаемой жидкости была исследована Шлихтингом [886], который из решения уравнений пограничного слоя определил радиальную составляющую скорости и и осевую составляющую скорости ю струи [c.373]

В дальнейшем для описания профилей скорости в основном участке струи любой формы будем пользоваться функцией f ylb), которую теоретически получил впервые Шлихтинг [c.365]

Шлихтинга имеет более простой вид, но дает практически те же результаты. Следует отметить, что формула Шлихтинга выводится также из теории Прандтля (при наличии спутного потока, имеющего скорость, близкую к скорости струи). [c.371]

Форсажная камера турбореактивного Шлихтинга функция 365, 371 двигателя 250 Фронт пламени 218 Фруда число 79, 81, 86 Функции газодинамические 233—245, [c.597]

Шлихтинга 242 Функция тока 109 [c.323]

Понятия средней высоты неровностей А недостаточно для полного учета влияния шероховатой стенки на поток. Действительно, на распределение скоростей и сопротивление влияет не только средняя высота выступов, но и их форма, а также расположение на стенке. Это доказано опытами, проведенными рядом авторов. Так, попытка Г. Шлихтинга повторить опыты Никурадзе с равномерной зернистой шероховатостью, образованной калиброванным песком, дала результаты, расходящиеся с данными Никурадзе, что объясняется различием формы и расположения песчинок, использованных этими авторами. В практике пользуются поэтому эквивалентной шероховатостью А, под которой понимают такую высоту песчинок в опытах Никурадзе, которая создает сопротивление, равное действительному сопротивлению данного трубопро ода. Экспериментальное значение А можно найти из формулы (6,55) Никурадзе, если подставить в нее значение к, определенное из опытов, выполненных с конкретным трубопроводом. Следует иметь в виду, что отношение средней высоты выступов к эквивалентной шероховатости А колеблется от 0,1 до 10. [c.170]

Более точная аппроксимация профиля скорости дается логарифмической зависимостью. Ее использование требует более сложных выкладок и приближенных вычислений. Выполнив их, Г. Шлихтинг получил для коэффициента сопротивления интерполяционную формулу [c.370]

В переходном режиме коэффициент сопротивления трения зависит не только от шероховатости, но и от числа Рейнольдса. Л. Прандтль и Г. Шлихтинг, исходя из логарифмического закона скоростей и допущения об аналогии между течением в трубе и в турбулентном пограничном слое, выполнили расчеты коэффициента сопротивления трения во всех трех режимах течения. На рис. 9.6 результаты этих расчетов представлены в виде номограммы. Два семейства кривых создают удобство в пользовании номограммой при выполнении вариантных расчетов. Штриховой линией обозначена граница квадратичной области. Номограмма построена на основе предположения, что турбулентный слой начинается от переднего края пластины. [c.372]

Для начального участка плоской струи распределение скорости вне ядра течения, т. е. в струйном пограничном слое, можно получить и на основе уравнений (9.35). Для практических расчетов можно воспользоваться зависимостью Шлихтинга в форме [c.385]

Хорошее согласие с опытами дае 1 также формула Шлихтинга = н (1 - Г1. 5)2, (9-44) [c.423]

Суш,ествуют и другие эмпирические законы сопротивления, например формула Прандтля—Шлихтинга, имеющая вид С, = 0,455(lg Re)-2.58. [c.334]

При выводе формул Прандтля — Шлихтинга использовался логарифмический закон распределения скоростей (7.72) эти формулы имеют вид [c.143]

Это предположение применялось в работах различных авторов, исследовавших струйное течение как в строгой постановке (Толмин, Шлихтинг) [10], так и в приближенной [11]. Формула (2.2.7), как показали результаты экепериментальных исследований, не лишена недоетатков во-первых, коэффициент (1, входящий в эту формулу, не являетея универсальной постоянной (для плоскопараллельного следа за плохо обтекаемым телом величина <7 вдвое больше, чем для плоских и заполненных струй) во-вторых, величина не остается постоянной поперек струи [12] на внешней границе струи она существенно меньше, чем в центральной ее части. [c.60]

На рис. 7.6 профили скорости Толмина и Шлихтинга (5) в плоском слое смешения сопоставляются с экспериментальными данными. [c.367]

Г. Шлихтинг [211 для расчета начального участка в плоской трубе применил следующий прием. Вначале рассчитывался пограничный слой путем подхода спереди , т. е. определялось развитие пограничного слоя под действием ускоренного течения в ядре. Затем производился расчет путем подхода сзади , т. е. вычислялись отклонения профиля скоростей от параболического по мере приближения ко входному сечению. В обоих случаях решения представлялись в виде рядов, которые смыкались в том сечении, для которого оба решения давали достаточно точный результат. Таким путем получалось решение для всего начального участка. При расчетах пограничного слоя было использовано точное решение Блязиуса для бесконечной пластины. Для длины начального участка Г. Шлихтинг получил [c.392]

Аналогичный расчет для плоской трубы дает результат / ач = 0,18аКе, близкий к результату Г. Шлихтинга. [c.393]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...