Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Жидкости вязкие — Уравнения движения

В случае вязкого газа полная система уравнений, характеризующая его движение и различные процессы в нем, сложная и уравнений много. В качестве примеров получим полную систему уравнений движения.вязкой несжимаемой жидкости, а также уравнения движения идеальной несжимаемой жидкости и идеального газа.  [c.557]

Это уравнение можно было бы выбрать в качестве последнего из полной системы гидродинамических уравнений вязкой м<идкости. Удобно, однако, придать ему другой вид, преобразовав его с помощью уравнений движения. Для этого вычислим производную по времени от энергии единицы объема жидкости, исходя из уравнений движения. Имеем  [c.271]


Рассмотрим неустановившееся движение вязкой несжимаемой жидкости, для которого уравнение движения (5-13) можно записать  [c.93]

Потери энергии в скачках (27) 1-10-2. Расчет скачков (50). 1-10-3. Диаграммы скачков уплотнения (51) 1-11. Уравнения движения и энергии вязкой сжимаемой жидкости. . . , 1-12. Уравнения движения и энергии турбулентного потока. . . . . . . 59 1-13. Гидромеханическое подобие потоков  [c.7]

В вязкой теплопроводящей среде уравнение непрерывности имеет такой же вид (1.3), как и в идеальной среде без вязкости и теплопроводности. В уравнении движения должны быть учтены вязкие силы. Уравнение движения вязкой сжимаемой жидкости имеет вид  [c.23]

При рассмотрении газа как вязкой несжимаемой жидкости интегрирование системы уравнений движения и уравнения неразрывности может быть проведено лишь для некоторых частных случаев. В качестве примеров ниже указывается методика интегрирования этой системы уравнений для несжимаемой вязкой жидкости в двух случаях при установившемся пространственном ламинарном течении жидкости по цилиндрическому каналу круглого сечения или по зазору между стержнем и втулкой и при аналогичном течении жидкости по зазору между торцом сопла и заслонкой (см. рис. 23.4, а). В связи с особенностями рассматриваемых течений при выводах первоначально приходится учитывать изменение скорости вдоль каждой данной линии тока и нельзя сразу же приближенно считать, что течение подчиняется уравнению элементарной струи газа, как это иногда делалось ранее для одномерных потоков газа. В первом из рассматриваемых случаев решение доводится до квадратур (формула Пуазейля), во втором случае решение представляется в виде бесконечного ряда. Рассмотрим каждый из этих случаев.  [c.462]

Чтобы получить уравнения, описывающие движение вязких жидкостей, необходимо к уравнениям движения в напряжениях присоединить дополнительные выражения, связывающие напряжения с кинематическими характеристиками движения.  [c.230]

Если жидкость несжимаема, то уравнение движения вязкой жидкости, как следует из формул (9.1.6) и (9.1.6 ), будет вида  [c.232]

Уравнение движения вязкой жидкости обращается в уравнение движения идеальной жидкости вида  [c.233]


Перейдем к реальной жидкости, обладающей вязкостью. Уравнения движения вязкой жидкости весьма сложны.  [c.19]

Из приведенного таким образом к безразмерному виду уравнения гидродинамики видно, что при больших числах Ве последний член в (4.1) может быть отброшен, и, следовательно, в этом случае вязкие напряжения играют исчезающе малую роль в сравнении с эффектами, обусловленными инерцией жидкости. Мы получаем уравнения движения идеальной жидкости. Поэтому если набегающий поток был потенциальным, то таким он должен был бы и остаться. Однако это заключение справедливо лишь вдали от тела и неверно в непосредственной близости от него и позади него. Скорость у на самой поверхности тела в силу прилипания жидкости равна нулю. Вдали от поверхности она принимает значение, близкое к скорости набегающего потока (у = 1). Это изменение скорости происходит в тонком слое, который называют пограничным слоем ). Толщину этого слоя 8 можно оценить из  [c.128]

Уравнения движения жидкости. Замкнутая система уравнений движения вязкой несжимаемой ньютоновской жидкости состоит из уравнения неразрывности  [c.10]

Дифференциальное уравнение движения вязкой несжимаемой жидкости представлено уравнением Навье — Стокса для оси л  [c.407]

Преобразуем уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости к безразмерному виду введением в уравнения безразмерных величин как независимых переменных, так и искомых. Для независимых переменных, имеющих размерность длины, выберем характерную длину /, или масштаб длин. Для тела в форме шара в качестве масштаба длин можно взять радиус шара. Для крыла самолета за характерную длину обычно выбирают среднюю хорду крыла, являющуюся его характерной шириной. В качестве масштаба времени возьмем Т, для скоростей — К, давления — Р. Постоянные величины сами являются для себя масштабами.  [c.578]

Получены уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости в безразмерной форме. Для подобия течений такой жидкости должны быть одинаковы полученные уравнения в безразмерной форме, а для этого необходимо выполнение критериев подобия, т. е. чтобы были одинаковы для подобных течений числа Струхаля, Эйлера, Рейнольдса, Фруда.  [c.579]

Рассмотрим ламинарное (слоистое) течение вязкой несжимаемой жидкости в гладкой цилиндрической трубе. Примем, что движение установившееся. На этом примере покажем, как устанавливается критериальная зависимость сопротивления трубы от числа Рейнольдса. Решение поставленной задачи важно и само но себе как случай точного интегрирования уравнений движения вязкой несжимаемой жидкости.  [c.581]

Таким образом, получили уравнение движения жидкости в вязком пограничном слое.  [c.44]

Следует отметить, что несжимаемая жидкость имеет только один коэффициент вязкости, так как по определению не происходит изменения объема. При анализе жидкости, содержащей малые объемы пузырьков воздуха, Тейлор [789] учитывал сжимаемость воздушных пузырьков путем введения второго коэффициента вязкости Он рассматривал уравнение движения сферического пузырька в вязкой жидкости в виде  [c.231]

Обозначив постоянное значение плотности через ро, уравнение движения вязкой несжимаемой жидкости в безразмерных величинах, разделенное на fo /Lo, запишем в виде  [c.246]

Следует отметить, что уравнения движения вязкой жидкости обладают большой сложностью и замена их уравнениями движения идеальной жидкости значительно упрощает теоретическое исследование различных вопросов.  [c.247]

После этого уравнения движения сплошной среды в напряжениях для вязкой несжимаемой жидкости вместе с уравнением неразрывности приводят к следующей системе уравнений  [c.558]

Переходя в уравнениях движения вязкой несжимаемой жидкости (42) к безразмерным величинам и выразив для краткости первые три уравнения в векторной форме, имеем  [c.560]

Получены уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости в б е з р aз-м е р н о и форме. Для подобия течений такой жидкости должны быть одинаковы полученные уравнения в безразмерной форме, а для этого необходимо  [c.560]


Выше было показано, что при безвихревом движении жидкости значительное упрощение решений гидродинамических задач достигается введением потенциала скорости. Но эта функция существует только при отсутствии вихрей и потому прн изучении течений вязкой жидкости важно выяснить, может ли существовать ее безвихревое движение, а оледовательно, и потенциал скорости. Напомним, что уравнения движения вязкой жидкости отличаются от уравнений движения идеальной жидкости только наличием члена вида учитывающего вязкость сравните выражения  [c.288]

Рассмотрим турбулентные движения не-не ХТем оТжЗсТ сжимаемой вязкой жидкости. Полная система уравнении движения в этом случае, как известно, состоит из уравнения неразрывности и уравнений импульса, которые в декартовой системе координат имеют вид  [c.250]

Первый шаг в создании гидродинамики вязкой жидкости был сделан Навье в мемуаре 1822 г. Навье развил молекулярный подход, аналогичный примененному им при выводе уравнений теории упругости, но осложненный учетом движения среды. В качестве основной гипотезы он (следуя, вообще говоря, Ньютону) принял пропорциональнссть дополнительной силы взаимодействия молекул (при их движении) скорости их сближения или расхождения. В результате сила взаимодействия молекул определяется по Навье формулой / (p)F, где / (р) — быстро убывающая с ростом р функция расстояния р между молекулами, а F — скорость их взаимного сближения. Используя, как и во второй половине мемуара о деформируемом твердом теле, принцип виртуальных перемещений и ограничившись рассмотрением несжимаемой жидкости, Навье получил уравнение движения во вполне современной форме  [c.66]

Выражения, аналогичные (1-36) — (1-41), можно получить и для проекций на оси у и г. Эта система уравнений при нулевой концентрации твердых частиц превратится в и звесгные уравнения движения Навье — Стокса для несжимаемой вязкой жидкости.  [c.40]

OM и энергией на межфазной границе, капиллярные эффекты, хаотическое движение, вращение и столкновения частиц, дробление, коагуляция и т. д.) и, в результате, число возможных процессов, которые должны быть отражены в уравнениях, многокрахно расширяется. Поэтому очень важным является описать в едином виде возможные способы учета ряда основных эффектов, привлекая, где это можно, данные теоретического анализа, а где необходимо-эмпирические соотношения и параметры. Именно такой способ изложения дан в гл. 4, где представлены наиболее обш ие замкнутые системы уравнений некоторых движений гетерогенных смесей, построенные с учетом анализа осреднения уравнений движения в гл. 2 и 3. Анализ осреднения позволил более обоснованно и однозначно привлечь замыкающие гипотезы для дисперсных смесей вязких сжимаемых фаз, концентрированных дисперсных смесей с хаотическим движением и столкновениями твердых частиц и обладающих прочностью насыщенных жидкостью пористых сред.  [c.7]

Таким образом, вязкость несущей жидкости не входит в уравнение движения, так как илшульс вязких сил в рассматриваемом случае всегда равен нулю и влияет на процесс только через четвертое граничное условие (3.3.27).  [c.121]

Уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости. Если жидкость вязкая и несжимаемая, то ц = onst, 9 = div() = 0 и слагаемые с параметром X из (35) выпадают. Подставляя в них значения величин из (36), получим  [c.575]

Для подобия плавного обтекания двух тел вязкой несжимаемой жидкостью должны быть геометрически подобны сами 1ела и одинаковы безразмерные уравнения движения жидкости и безразмерные начальные и граничные условия.  [c.578]

В идентичности уравнений (154.31) и (154.32) можно убедиться непосредственными вычислениялти. Помимо векторного уравнения Навье — Стокса, движение вязкой жидкости будет описываться уравнением неразрывности  [c.244]

Если движение установившееся dvldt = Q) и если в качестве характерного давления выбрать величину рУо — скоростной напор, то в уравнении (154.62) выпадут числа Струхаля 5 и Эйлера Е. Уравнение движения для установившихся течений вязкой жидкости в безразмерных величинах будет иметь вид  [c.246]

Первые три уравнения (44) называются уравнениями движения идеальной несжимаемой жидкости или уравнениями Эйлера. Начальные условия п этом случае задаются так же, как и в случае вязкой жидкости. Существенно изменяются граничные условия. Вместо условия прилипания вязкой жидкости используется условие отсутствия проникания жидкости через поверхность твердого тела, при котором обращаются в нуль нормальные составляющие скоростей в точках поверхности неподвижного тела, т. е. принимается, что вектор скорости направлен по касательной к поверхности обтекаемого тела.  [c.559]


Смотреть страницы где упоминается термин Жидкости вязкие — Уравнения движения : [c.288]    [c.323]    [c.382]    [c.20]    [c.243]    [c.20]    [c.172]    [c.418]    [c.577]    [c.562]   
Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.678 ]



ПОИСК



283 — Уравнения жидкости

ВЯЗКАЯ ЖИДКОСТЬ Тензор напряжений и уравнения движения

Вязкая жидкость в движении

ГИДРОМЕХАНИКА ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ОБЩИЕ СВОЙСТВА ДВИЖЕНИИ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ Основные уравнения

Гидравлическое уравнение кинетической энергии (уравнение Бернулдля целого потока реальной (вязкой) жидкости при установившемся движении

Движение вязкой жидкости

Диференциа льное уравнение движения вязкой жидкости

Дифференциальные уравнения движения вязкой жидкости

Дифференциальные уравнения движения вязкой жидкости (уравнения Навье — Стокса)

Дифференциальные уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости

Дифференциальные уравнения неустановившегося движения вязкой сжимаемой жидкости в напорных трубопроводах

Жидкости вязкие — Уравнения движения несжимаемые

Жидкость вязкая

На вье — Стокса уравнения движения вязкой жидкости

Общие интегральные уравнения установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости с переменной массой

Общие уравнения движения вязкой жидкости. Динамические уравнения и уравнение баланса энергии. Граничные условия движения жидкости с трением и теплопроводностью

Основные уравнения движения вязкой жидкости

Основные уравнения движения вязкой жидкости Понятие вязкой жидкости

Основы теории движения вязкой жидкости Дифференциальные уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости

Понятие о подобии гидродинамических явлений. Безразмерные уравнения движения вязкой жидкости и газа. Условия подобия

Приближение Стокса уравнений движения вязкой жидкости

Приближённые решения уравнений движения вязкой жидкости в случае больших чисел Рейнольдса Общая характеристика течений при больших числах Рейнольдса. Вывод основных уравнений теории пограничного слоя

Приближённые решения уравнений движения вязкой жидкости в случае малых чисел Рейнольдса Плоское течение между двумя пластинками

Различные формы уравнений движения вязкой несжимаемой жидкости

Решения точные уравнений движения вязкой жидкости

Скалярный потенциал для уравнений нестационарного движения вязкой жидкости

Случаи точного интегрирования дифференциальных уравнений установившегося движения вязкой жидкости

Составление уравнений движения сжимаемой вязкой жидкости (уравнения Навье — Стокса)

Точные решения уравнений движения вязкой жидкости Одномерное течение между двумя параллельными плоскими стенками

Точные решения уравнений движения вязкой несжимаемой жидкости

УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ РЕАЛЬНОЙ (ВЯЗКОЙ) ЖИДКОСТИ 5- 1. Уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости в установившемся потоке

Уравнение Бернулли для неустановившегося движения вязкой жидкости

Уравнение Бернулли для потока при установшемся плавно изменяющемся движении вязкой жидкости

Уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости (уравнение баланса удельной энергии) при установившемся движении

Уравнение Бернулли для элементарной струйки (для линии тока) вязкой жидкости при установившемся движении

Уравнение движения Рейнольдса для турбулентного режима течения вязкой жидкости

Уравнения Навье—Стокса движения вязкой сжимаемой и несжимаемой жидкостей

Уравнения Стокса изотермического движения ньютоновской вязкой несжимаемой жидкости

Уравнения адиабаты при переменной движения вязкой жидкости

Уравнения движения Л. Эйлера для идеальной (вязкой) жидкости

Уравнения движения вязких жидкостей и газов

Уравнения движения вязкой жидкости

Уравнения движения вязкой жидкости

Уравнения движения вязкой жидкости (уравнения Навье—-Стокса)

Уравнения движения вязкой жидкости (уравнения Навье—Стокса) Уравнение Бернулли для струйки вязкой несжимаемой жидкости

Уравнения движения вязкой жидкости в безразмерной форме

Уравнения движения вязкой жидкости в главных координатах

Уравнения движения вязкой жидкости в напряжениях

Уравнения движения вязкой жидкости в неинерциальной системе

Уравнения движения вязкой жидкости в обобщенных координатах

Уравнения движения вязкой жидкости декартовых координата

Уравнения движения вязкой жидкости для голономных систем

Уравнения движения вязкой жидкости для неголономных систем)

Уравнения движения вязкой жидкости идеально упругого тела

Уравнения движения вязкой жидкости идеальной жидкости

Уравнения движения вязкой жидкости их ковариантность

Уравнения движения вязкой жидкости механической системы

Уравнения движения вязкой жидкости несжимаемой вязкой жидкост

Уравнения движения вязкой жидкости первого ряда)

Уравнения движения вязкой жидкости сведение к одному скалярному уравнению

Уравнения движения вязкой жидкости упрощение

Уравнения движения вязкой жидкости уравнения второго рода)

Уравнения движения вязкой изотропной жидкости

Уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости

Уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости (полная система)

Уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости в напряжениях

Уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости в произвольной криволинейной системе координат

Уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости осреднённого

Уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости приближённые

Уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости пульсационного

Уравнения движения вязкой ньютоновской жидкости

Уравнения движения жидкости

Уравнения движения и свойства винтового потока вязкой несжимаемой жидкости

Уравнения движения идеальных (не вязких) жидкостей и газов

Уравнения тел вязких



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте