Сила массовая

Очевидно, что последняя формула имеет место как для конечного числа сил, так и для сил массовых и поверхностных. [c.47]

Силы массовые или объемные, т. е. такие, которые действуют на все частицы объема т как внутренние, так и находящиеся на поверхности объема таковы, например, силы тяжести частиц. [c.143]

Сеточная функция 226 Сила массовая 8 [c.314]

Сжатие струи 301 Сжимаемость газов 12 жидкостей 9 Сила массовая 33 [c.410]

Кратко сформулируем результаты проведенного анализа. При увеличении разности давлений р —рг, которая играет в данном случае роль движущей силы, массовый расход через сопло возрастает лишь до определенного предела и затем остается постоянным вплоть до режима истечения в вакуум (р=0). При р Ркр в выходном сечении сопла устанавливается скорость потока, равная скорости звука, определяемой термодинамическими параметрами газа в этом сечении сопла (ее называют местной скоростью звука). [c.179]

Силы массовые и поверхностные. Исследование динамики механизма имеет целью, во-первых, найти закон движения входного звена, т, е. зависимость (рх = <р1 Ц), и, во-вторых, определить силы, действующие на звенья механизма. Удобнее сначала ознакомиться со второй частью проблемы в предположении, что первая ее часть уже решена. [c.36]

Сила тяготения является силой массовой и, в отличие от поверхностных сил, действует непосредственно на каждую из частиц тела. Поэтому, когда на тело действуют только силы тяготения, они непосредственно сообщают каждой из частиц тела одно и то же ускорение и эти частицы движутся как свободные, не оказывая взаимных давлений друг на друга тело находится в состоянии Н. [c.249]

Пусть R — равнодействующая всех этих сил (массовыми силами ввиду их малости для газов обычно пренебрегают). [c.24]

Это изменение импульса равно элементарному импульсу всех внешних сил (массовых и поверхностных), приложенных как к боковой поверхности трубки, гак и к сечениям 1 и 2. Если массовыми силами можно пренебречь, то остаются только поверхностные силы (в случае идеальной жидкости - только силы давления). [c.68]

Мысленно разделим объем V на два объема У и Vs поверхность раздела назовем О, а часть О, ограничивающую V, — 0. В число внешних сил, действующих на среду в объеме Vi, теперь надо включить реакции на него среды в объеме I/2- В противном случае необходимые условия равновесия внешних сил — массовых в Vi и поверхностных сил на Oi — не были бы, вообще говоря, соблюдены. Эти силы должны компенсироваться силами и моментами реактивных воздействий, создаваемых прилегающей к Vi средой в Уа-объеме и распределенных по поверхности раздела О. Принимается, что распределение этих сил на площадке dO поверхности О статически эквивалентно силе t dO, причем ориентация площадки задается единичным вектором нормали к ней N, направленной вовне Vi (рис. 1). [c.17]

Далее принимается, что внешние силы (массовые и поверхностные) отсутствуют. В предположении, что задача теплопроводности может рассматриваться независимо от задачи теории упругости (см. п. 3.5 гл. III), это не идет в ущерб общности, так как линейность задачи для тела, подчиняющегося закону Гука, допускает наложение напряженных состояний, вызываемых действием объемных сил, поверхностных сил и изменением температуры и определяемых по отдельности для каждого из перечисленных факторов. [c.146]

Решение строится обратным методом и состоит из нескольких этапов 1) задаемся формой осуществляемого преобразования V- в V-объем, 2) составляется выражение меры (или тензора) деформации, 3) записывается закон состояния, и осуществляется проверка, что определяемый им тензор напряжений удовлетворяет уравнениям статики в У-объеме, 4) определяются поверхностные силы, требующиеся для поддержания этого напряженного состояния. Получаемые при этом порядке построения решения содержательны, если распределение так найденных поверхностных сил (массовые считаются отсутствующими или наперед заданными) достаточно просто реализуемо, а также если постановка задачи допускает замену найденного распределения статически эквивалентной системой поверхностных сил. [c.686]

Внешние силы, действующие на тело, можно разделить на две категории 1) силы поверхностные, действующие на границе рассматриваемого тела с окружающей средой, и 2) силы массовые (или объемные), действующие, вообще говоря, во всех точках внутри тела. Те и другие могут быть непрерывными или кусочно-непрерывными функциями координат точки (и времени). [c.53]

Если, как это обычно бывает, действующие на тело внешние силы — массовые и поверхностные — заданы и надо определить напряжения в теле, т. е. тройку вектор-функций 5 , то для этого имеем одно дифференциальное уравнение (1.41) с граничным условием (1.40) или эквивалентное им вариационное уравнение (1.42). Таким образом, уравнения статики дают лишь одно уравнение связи между тремя функциями 5 , т. е. задача определения внутренних напряжений в теле является статически неопределимой. Это и понятно, поскольку до сих пор были совершенно независимо рассмотрены внутренние напряжения и внутренние деформации. На самом же деле в реальных телах внутренние взаимодействия частиц (напряжения) зависят от изменения положения частиц друг относительно друга, например от изменения расстояний между атомами, т. е. между напряжениями и деформациями имеются зависимости, которые налагают на напряжения дополнительные ограничения, поскольку перемещения в среде (континууме) должны быть непрерывными функциями координат. [c.60]

Каждое движение можно реализовать, прикладывая соответствующие массовые и поверхностные силы, определенные по схеме движение тензор напряжений -> поверхностные силы -> массовые силы. Однако такое решение полностью бесполезное, потому что нет технически возможного способа приложения заданных наперед объемных сил. Интересны только те движения, которые можно реализовать при заданной и зафиксированной объемных силах. В настоящем параграфе будем заниматься только такими задачами. При этом предполагаем, что массовые силы равны нулю. [c.190]

I силы МАССОВЫЕ И ПОВЕРХНОСТНЫЕ [c.49]

При рассмотрении усилий, возникающих в теле под действием внешних сил, необходимо различать между собою так называемые массовые (или объемные) и поверхностные силы. Массовы.ии назы- [c.325]

Физически найденный результат объясняется тем, что силы тяготения (силы массовые) действуют непосредственно на каждую из частиц тела, сообщая этим частицам, как мы установили, одинаковые ускорения, равные g. Но с таким же ускорением каждая из частиц двигалась бы, будучи свободной. Следовательно, при поступательном движении тела под действием только сил тяготения каждая из его частиц движется как свободная и не оказывает на соседние частицы никаких давлений. В результате тело находится в состоянии невесомости. [c.328]

Найдем сумму проекций на направление движения всех сил (массовых и поверхностных), действующих на жидкость в пределах выделенного элемента на направление движения. [c.297]

Кроме поверхностных сил, на жидкость действуют еще массовые силы. Массовыми силами являются сила тяжести и сила инерции. Как известно, эти силы прямо пропорциональны массе тела. [c.9]

В гидравлике как массовые, так и поверхностные силы обычно рассматривают в виде единичных сил массовые силы относят к единице массы, а поверхностные — к единице площади. Единичная массовая сила численно равна соответствующему ускорению. Единичная поверхностная сила представляет собой напряжение этой силы и в общем случае раскладывается на составляющие нормальное напряжение (его называют гидромеханическим давлением) и напряжение касательное. [c.7]

На основании принципа Даламбера система действующих сил (массовых и поверхностных) и сил инерции является урав повешенной системой для любого момента времени, а следовательно. [c.316]

Силы массовые и поверхностные. Выделим в жидкости некоторый объем т, ограниченный замкнутой поверхностью 5 (рис. 18). Силы, приложенные к выделенному объему жидкости, можно разбить [c.44]

Массовые и поверхностные силы. Массовый момент. Если рассматриваемая среда соприкасается с воздействующей на нее внешней средой, то на поверхности соприкосновения возникают силы близкого действия , называемые поверхностными, такой же природы, как и описанные выше. [c.12]

Изменение энергии выделенного элементарного объема ЛУп возникает ib связи с притоком тепла и работой внешних сил (массовых и поверхностных). Причем это изменение проявится в увеличении кинетической энергии среднего и пульсационного движения и в изменении внутренней энергии элемента. Учитывая, что для дисперсных потоков теплоносителей характерны в основном умеренные скорости течения, пренебрегаем изменением давления и кинетической энергии компонетов. Полагая также, что внутренние источники или стоки энергий отсутствуют, в соответствии с первым законом термодинамики для изобарных процессов получим, что количество переданного элементу ДУц за время Лт тепла AQa равно изменению энтальпии его компонентов [c.40]

Остановимся на рассмотрении второй категории внутренних усилий (см. 20). При этом будЬм различать так называемые массовые (или объемные) и поверхностные силы. Массовыми называют силы, действующие на каждую из частиц данного тела и численно пропорциональные массам этих частиц примером массовых сил являются силы тяготения. Поверхностными называют силы, приложенные к точкам поверхности данного тела примером таких сил являются реакции всевозможных опор, сила тяги, силы сопротивления среды и т. п. При определении закона движения (или условий равновесия) физическая природа приложенных к телу сил роли не играет. Важно лишь, чему равны модуль и направление каждой из сил. Однако на значениях возникающих в теле внутренних усилий это различие, как мы увидим, сказывается весьма существенно. Объясняется такой результат тем, что массовые силы действуют на каждую из частиц тела непосредственно действие же поверхностных сил передается частицам тела за счет давления на них соседних частиц. [c.258]

Пусть тело, представляюп1.ее собой тело вращения около оси Хз, деформируется под действием поверхностных сил (массовые силы отсутствуют) симметрично относителыно этой оси вращения. Тогда перемещение в направлении, перпендикулярном плоскости, проходящей через ось Ха, будет равно нулю, а две другие проекции Ur и Из не будут зависеть от полярного угла ф. Для решения этой задачи удобно пользоваться цилиндрическими координатами г, ф, хз. Компоненты симметрического тензора деформаций в цилиндрической системе координат, согласно формулам (3.29), будут иметь вид [c.236]

Жидкость в состоянии покоя подвергается действию двух категорий внещних сил массовых и поверхностных. Массовые силы пропорциональны массе жидкости — это силы тяжести и инерции. Поверхностные силы действуют на поверхность жидкости (давление атмосферы на свободную поверхность воды в реке). [c.12]

Покоящаяся л<идкость подвержена действию двух категорий внешних сил массовых и поверхностных. Массовыми являются силы, пропорциональные массе жидкости силы тяжести, а также силы инерции. Последние действуют, например, в том случае, когда жидкость находится в относительном покое, будучи помещена, например, в движущуюся цистерну и т. д. Поверхностные силы — это силы, действующие на поверхности исследуемых объемов жидкости, например, сила давления поршня на поверхность жидкости. В результате действия внешних сил внутри жидкости возникают напряжения, измеряемые в килограммах на квадратный метр (кГ1м ) и т. д. [c.21]

Жидкость находится в сосуде, который дв1шется по горизонтальному закруглению с постоянной скоростью (рис. 6.5). В данном случае на жидкость действуют поверхностные силы, массовые силы тяжести и инерции. [c.102]

Если участок горизонтальной поверхности жидкости подвергается малому отклонению от равновесия, то под действием восстанавливающих сил (массовых и поверхностного натяжения) этот участок приходит в движение, проходит состояние равновесия, снова попадает под действие восстанавливающих сил, таким образом, возникает волновое движение жидкости. Большинство задач гидродинамики, связанных с образованием волн на поверхности жидкости, рассматривается в предположении, что жидкость идеальная несжимаемая, а движение ее потенциальное. Для таких волновых движений справедливо уравнение Лапласа (1.72), а поле давлений описывается интегралом Лагранжа — Кощи (1.39). Если плоскость хОу совпадает с горизонтальной поверхностью жидкости, а ось z направлена вертикально вверх, то волновая поверхность может быть представлена уравнением [c.85]

Классификацию насосов естественно построить в зависимости от вида Преобладающих сил, действующих на жидкость в энергосообщигеле. В МЖГ различают силы массовые и поверхностные, причем последние могут быть силами трения и давления. [c.174]

Гидростатическое давление. На жидкость, находящуюся в покое, действуют массовые и поверхностные силы. Массовыми являются силы, действующие на все часгецы рассматриваемого объема жидкости. Это силы тяжести и инерипи. Л1ассовые силы пропорциональны массе жидкости, а для однородной жидкости, плотность которой во всех точках одинакова, — объему. Поэтому массовые силы называют еще объемными. К поверхностным относятся силы, действующие на поверхность жидкости. Это, аа-пример, атмосферное давление, действующее на жидкость в открытом сосуде, или силы трения. [c.11]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.180 ]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.24 ]

Методы и задачи тепломассообмена (1987) -- [ c.8 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.33 ]

Сборник задач по гидравлике и газодинамике для нефтяных вузов (1990) -- [ c.5 , c.6 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.19 ]

Механика сплошных сред (2000) -- [ c.86 ]

Механика слоистых вязкоупругопластичных элементов конструкций (2005) -- [ c.23 , c.35 , c.43 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.188 ]

Теория упругости и пластичности (2002) -- [ c.16 , c.57 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.44 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.235 ]

Теория пограничного слоя (1974) -- [ c.76 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.83 ]

Нелинейная теория упругости (1980) -- [ c.57 , c.328 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.133 , c.134 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...