Оптика геометрическая

Область дисперсионная 215, 217, 219 Опалесценция критическая 582 Оптика геометрическая 272 и д. [c.923]

Второй (резольвентный) подход в методах алгебраического приближения основан на резольвентном представлении решения исходного интегрального уравнения теплообмена излучением. На основании известного из математики итерационного метода решение интегрального уравнения можно представить в виде квадратуры, в которой под знак интеграла входят резольвента и известная по условию функция. При этом в свою очередь резольвента от ядра исходного интегрального уравнения удовлетворяет новому интегральному уравнению, в котором фигурируют только оптико-геометрические параметры излучающей системы. Излучающая система аналогично классическому подходу разбивается на зоны, в пределах каждой из которых радиационные характеристики и заданные плотности излучения принимаются постоянными. С учетом такого зонального деления интегральное уравнение для резольвенты аппроксимируется система ми линейных алгебраических уравнений, решаемых численно или аналитически. [c.222]

Практически при разработке электрически подобной схемы-аналога необходимо предварительно рассчитать величины оптико-геометрических параметров Н°ц i=, [c.289]

Дополнительные сопротивления дoп и сопротивления, моделирующие обобщенные оптико-геометрические параметры Н °ц, монтируются па контактах, электрически соединенных с гнездами. [c.292]

Решая п подсистем (33), можно определить все искомые коэффициенты dik=A klD и на основании (30) получить окончательное решение задачи. Преимуществом изложенного способа является возможность рассчитывать по формуле (30) любое число вариантов задания переменных У (1=1, 2,. .., п), т. е. проводить исследования процессов лучистого теплообмена. Однако для этого необходимо решить предварительно п подсистем уравнений вида (33) с п неизвестными в каждой, тогда как путь непосредственного решения исходной системы (22) (с п неизвестными) предполагает проводить ее решение столько раз, сколько имеется вариантов задания известных переменных г/ . Поэтому 2-й способ целесообразно использовать, если число вариантов задания у i будет превышать число зон системы п. Аналогичный способ расчленения оптико-геометрических и тепловых характеристик излучающей системы для задач в более частных постановках рассматривается и в работах других авторов [4, 5, 7, 11]. В связи с этим разработанный способ и следует рассматривать как дальнейшее развитие и обобщение способа расчленения опти-ко-геометрических и тепловых характеристик. [c.124]

С оптико-геометрической точки зрения назначение микроскопа состоит в увеличении угла зрения [c.174]

Этот метод представляет собой метод статистических испытаний, основанный на проведении с помощью ЭВМ серии численных расчетов по исследованию вероятности прохождения через среду единичных потоков энергии излучения. При этом акты поглощения и отражения рассматриваются как случайные процессы, определяющие условия прохождения излучения в системах с различными оптико-геометрическими характеристиками. Таким образом, представляется возможным проследить судьбу отдельных пучков энергии в соответствии с принятым разделением системы на объемные и поверхностные зоны и радиационными характеристиками этих зон. [c.212]

Первая часть книги содержит обзор излучателей, способных к импульсному лучистому нагреву тел, основные оптико-геометрические, энергетические и временные характеристики импульсного облучения и лучистого нагрева, а также характеристики распространения и поглощения излучения. На основе перечисленных характеристик рассмотрены пространственно-временные распределения источника тепла и их аппроксимация элементарными безразмерными функциями. [c.2]

Условия измерений должны связываться с временными я оптико-геометрическими характеристиками облучения (форма и продолжительность импульса излучения распределение параметров сб- [c.627]

Указанные выше виды излучения являются линейными функциями падающего излучения. Под плотностью падающего излучения Еп понимается излучение, падающее на рассматриваемую поверхность извне и представляющее функционал оптико-геометрического и теплового состояния окружающей среды. В соответствии с определением полусферической плотности потока излучения (19.8) плотность падающего излучения может быть представлена следующим образом [c.475]

Важно отметить, что в этом случае оказалось возможным выделить вопросы, связанные с определением оптико-геометрических инвариантов излучения в самостоятельную задачу. Бесконечный функциональный ряд (20.20), определяющий резольвенту Г(М, N), можно свести к интегральным уравнениям [c.499]

Воспользовавшись выражениями (20.132) и (20.133) для разрешающих ядер в уравнении (20.137), представленными функциональными рядами, Н. А. Рубцов показал, что интегральные члены уравнения (20.137) могут быть представлены в явном виде с помощью элементарных оптико-геометрических параметров (20.119). Учет эффектов многократных отражений, в частности, оказался сведенным к оптико-геометрическому соотношению следующего вида [c.540]

Такой расчетный прием дает не только более полную информацию р тепловом состоянии топки в целом (см. фиг. 20— 21), но также позволяет проводить сравнительно простые приближенные анализы как оптико-геометрического (конструктивного), так и режимного характера (фиг. 20—22). Действительно, из анализа расчетных уравнений легко установить [c.552]

Этот тезис имеет весьма простое обоснование [69]. В 2.5 было показано, что низшие моды неустойчивых резонаторов со слегка сглаженными краями зеркал удовлетворительно описываются оптико-геометрическим приближением. Наиболее общее уравнение данного приближения имеет вид (2.40) отметим, что его можно использовать не только для сим [c.187]

Оптико-геометрические правила построения оптического изображения, о которых говорилось выше, не дают исчерпывающего ответа на вопросы, относящиеся к формированию изображения. Одним из них является вопрос об ограничении разрешающей способности изображения в идеальной оптической системе. Одним из первых решением этой проблемы занялся немецкий физик Е. Аббе, создавший теорию изображения в микроскопе. Согласно теории Аббе, на структуре предмета происходит дифракция света, вследствие чего в фокальной плоскости объектива микроскопа появляется дифракционная картина. Дифрагированные волны [c.16]

До сих пор мы рассматривали свет с оптико-геометрической точки зрения, т. е. так, как он нам представляется в повседневной жизни. Более подробные исследования показали, что по своей природе свет — это электромагнитные волны. В некоторых физических явлениях, особенно при генерации света и при его взаимодействии с материей, проявляются корпускулярные свойства света. При анализе голографических задач мы будем базироваться в основном на волновых свойствах света и лишь частично, когда речь пойдет о технических средствах реализации голографических экспериментов, коснемся способа описания света как потока фотонов. [c.22]

Определим оптико-геометрические характеристики излучающей системы, состоящей из внутреннего шара д и объема р, ограниченного двумя концентрическими шаровыми поверхностями (рис. 92). [c.172]

Рассмотрим следующие оптико-геометрические характеристики такой системы [c.194]

Между этими восемнадцатью оптико-геометрическими характеристиками существуют следующие зависимости. Коэффициенты o(i, к), а(/г, 0. o(i. О, а(/, О связаны равенствами (5-31). [c.194]

В таблицах статьи [86] даны результаты расчетов оптико-геометрических характеристик рассмотренной системы. [c.196]

ВИИ с теорией пограничного слоя П. К. Конакова. При этом не учитывается влияние на теплообмен всего комплекса оптико-геометрических свойств факела и камеры. [c.406]

Опыт, однако, показывает, что проще всего для объяснения действия оптических приборов пользоваться более наглядными геометрическими приемами лучевой оптики. Геометрические методы в лучевой оптике оправданы тем, что здесь физическому понятию [c.9]

Таким образом, для решения уравнения излучения необходимо вычислить резольвенту Г, которая однозначно связана только с оптико-геометрическими параметрами систем. В этом и состоит основное преимущество метода, [c.126]

Полученные соотношения позволяют, таким образом, свести общую задачу теплообмена между поверхностями к задаче определения оптико-геометрических коэффициентов системы. [c.129]

Приборы оптической толщинометрии по принципу действия подразделяют на оптико-геометрические [c.496]

Таким образом, разрешающий угловой коэффициент излучения 4Фм,и в отличие от dq>M,N учитывает Многократные отражения и явля- ется оптико-геометрической характеристикой, так как кроме геометрических свойств системы учитывает ее отражательные свойства. [c.407]

Получена более о бщая и точная система уравнений, учитывающая неравномерность тепловых и оптических характеристик по зонам и наиболее правильно определяющая онтические и оптико-геометрические параметры объемных зон. Рассмотрены методы рещения полученных систем алгебраических уравнений и методы учета тепловых и оптических неоднородностей по зонам. На основании анализа точности получены зависимости, (Позволяющие оценить ногрещности зональных методов для любых случаев. [c.114]

Применительно к печам нефтегазоперерабатывающей промышленности дальнейшее развитие метода А. Э. Клекля связано с работами В. М. Седелкина. Так, в работе В. М. Седелкина и А. В. Паи-мова [47 ] предложена достаточно универсальная методика расчета на основе метода Монте-Карло зональных оптико-геометрических характеристик излучения. С помощью разработанной методики представляется возможным проводить расчеты взаимного радиационного теплообмена с учетом сложной геометрии рабочего пространства печи и факела, наличия экранной поверхности нагрева, переменности оптических свойств среды по ходу луча, селективности излучения объемных и поверхностных зон. [c.210]

В первую часть (главы первая и вторая) включен обзор излучателей, способных к импульзноиу нагреву тел, и даны основные характеристики импульсного облучения и лучистого нагрева оптико-геометрические, энергетические и временные, а [c.5]

Можно подводить итоги. Наличие шероховатостей края глубиной порядка Ао обеспечивает снятие вырождения низшю мод неустойчивых резонаторов во всех случаях. Снятие вырождения по потерям сопровождается тем, что распределение поля и потери низшей моды начинают с высокой степенью точности описываться формулами оптико-геометрического приближения. [c.130]

Все предыдущее описание неустойчивых резонаторов с вращением поля основьюалось на геометрическом приближении. Хотя для одного частного случая дифракционная теория уже построена [113], однако особой необходимости в ее привлечении нет сведения, полученные с помощью оптико-геометрического приближения, при выполнении стандартного условия ТУ эк в 1 являются вполне надежными. [c.249]

Существует полная корреляция между стационарностью режима генерации (для в = 5°прид >0,95 мм) и невозможностью образования левой петли накачки из оптико-геометрических соображений. При в > 40° образование левой петли накачки невозможно ни при каких д и соответственно генерация оказывается стационарной. С помощью интерференционной ме- [c.252]

Для несерого излучения в предыдущей главе приведены формулы для обобщенных угловых коэффициентов, поглощательных способностей и степетей черноты через спектральные значения этих величин. Чтобы ими можно было практически пользоваться, необходимо знать эти значения. К сожалению, эти материалы по углекислому газу и водяному пару очень, недостаточны. Однако и без них можно определять оптико-геометрические характеристики несерой среды по экспериментальным данным о суммарном излучении газов. Для этого в полученных формулах величину а х) [или а (И, йк)] следует определять по этим да1 ным. Для углекислого газа и водяного пара они приведены в гл. 3 (рис. 43—47). [c.169]

Из вышеизложенного видно, что в принципе для серой среды, для любого расположения поверхностей, непосредственным интегрированием можно найти величины обобщенных угловых коэффициентов и степеней черноты для произвольных объемов. Для этого достаточно задать коэффициенты поглощения и. При несерой среде величины степеней черноты объемов можно определять по зависимости суммарного излучения среды от длины пути луча, приводимой для углекислого газа и водяного пара на рис. 43 и 44. Величины обобщенных угловых коэффициентов при равновесном излучении среды и поверхностей можно определять по этим же данным, по равенству (4-155), учитывая, что при этом поглощательные способности среды равны ее степеням черноты. Если температуры среды и поверхности не равны, то при определении поглощательных способностей газовой среды можно пользоваться формулой (3-75). Однако практически решение таких задач из-за сложности вычислений встречает большие трудности. В последнее время в результате применения электронных счетных машин возможности таких расчетов значительно расширились. Во многих случаях при определении оптико-геометрических характеристик довольствуются приближенными методами, ориентируясь при этом на точные подсчеты, сделанные применительно к простейшим геометрическим формам. Ниже рассмотрены три способа определения степеней черноты. [c.185]

Из формулы видно, что энергетический фактор в чистом виде не получается. Он зависит от оптико-геометрических характеристик системы. Если меняется коэффициент а, то меняется и величина (Тд. Из формулы (12-34) видно, что при этом будет меняться также и величина эффективной температуры, даже если поле температур не меняется. Поэтому в общем случае нельзя говорить об эффективной температуре, а лишь об эффективной величине (сГвТ%ф. Для более сложных случаев — переменной в объеме величины а и несером излучении — условность разделения (ОдТ%ф на и Т% будет еще более подчеркнута. [c.346]

Первоначально расчеты систем накачки носили приближенный характер, т. е. они проводились с учетом только оптико-геометрических свойств системы накачки [45, 461. В настоящее время разработаны более строгие численные методы расчета систем накачки лазера, учитывающие всю совокупность взаи.мосвязанных термодинамически замкнутых процессов излучения, поглощения, переноса и трансформации энергии накачки, происходящих в активной среде, элементах осветителя и лампе (см., например, [11, 47, 48]). Отдельные детали этих расчетов требуют еще уточнения, однако, уже сейчас ясно, что создание таких численных моделей твердотельных лазеров явилось большим шагом на пути совершенствования систем накачки и оптимизации энергетических параметров лазеров. [c.70]

Большим преимуществом резольвентного метода для решения задач излучения является возможность расчленения друг от друга температурных (энергетических) и оптико-геометрических характеристик, т. е. однажды найденные для данной геометрии и оптических характеристик параметры остаюгся неизменными при различных значениях температуры на отдельных участках (зонах) поверхности. [c.125]

Оптика (1976) -- [ c.272 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.317 ]

Метрология, специальные общетехнические вопросы Кн 1 (1962) -- [ c.330 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.11 , c.42 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.289 ]

Волны в слоистых средах Изд.2 (1973) -- [ c.132 , c.134 ]

Техническая энциклопедия том 24 (1933) -- [ c.0 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.348 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.157 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.228 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...