Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

В первого рода

Изложенная картина полагает, что время релаксации т,, постоянно в ходе превращения, хотя в действительности его величина может нарастать с параметром порядка rf. Покажем, что такая дисперсия приводит к трансформации фазового превращения из второго в первый род. С этой целью используем простейшую зависимость  [c.31]

Выключатель — аппарат для размыкания и замыкания цепи тока. В зависимости от силы и напряжения тока различают В. низкого и высокого напряжения (свыше 1 кВ). Первые применяют в жилищном и офисном оснащении вторые — на ТП, электростанциях и т. п. Рассмотрим только В. первого рода. Подвесные В. размещают на шнуре прибора . Микровыключатели обслуживают низковольтные линии (до 12 В) и почти сразу срабатывают. Пакетные В. — это переключатели . Автоматическими В. (автоматами, действующими при силе тока свыше 16 А) оснащены щитки этажные и иногда щитки квартирные или щитки небольших индивидуальных домов в сельской местности.  [c.427]


Вершину В называют вершиной перегиба первого рода.  [c.355]

Определение симплекса скоростей v jv вызывает трудности, особенно для сред с Ргп>1 (капельные жидкости). Для газов выбор метода оценки этой величины не может вносить заметной погрещности, так как комплекс согласно (6-16) меньше единицы всего на несколько процентов и в первом приближении может вообще не учитываться. Как известно, для однородных потоков по Прандтлю и7 = 0,3, а по Лейбензону при параболическом изменении скорости в ламинарном пограничном слое v jv = 0,33. Известны рекомендации иного рода, например u /v = l,74 Re- или в более общем виде по Гофману v lv=, 5 Re- / Pr / .  [c.190]

Четвертая группа. Состояние закаленного сплава характеризуется неустойчивостью. Даже без всякого температурного воздействия в сплаве могут происходить процессы, приближающие его к равновесному состоянию. Нагрев сплава, увеличивающий подвижность атомов, способствует этим превращениям. При повышении температуры закаленный сплав все больше приближается к равновесному состоянию. Такая обработка, т. е. нагрев закаленного сплава ниже температуры равновесных фазовых превращений, называется отпуском. Отпуск, если он происходит при комнатной температуре или при невысоком нагреве, называют старением. И при отжиге первого рода, как и при отпуске, сплав приближается к структурному равновесию. В обоих случаях начальную стадию характеризует неустойчивое состояние, только для отжига первого рода оно было результатом предварительной обработки, при которой, однако, не было фазовых превращений, а для отпуска — предшествовавшей закалкой. Таким образом, отпуск — вторичная операция, осуществляемая всегда после закалки.  [c.226]

Отжиг (первого рода) —термическая операция, состоящая в нагреве металла, имеющего неустойчивое состояние в результате предшествовавшей обработки, и приводящая металл li более устойчивое состояние.  [c.227]

Если исходная структура хорошая и нет необходимости в перекристаллизации, а требуется только снизить внутренние напряжения, то нагрев под отжиг ограничивают еще более низкими температурами, ниже критической точки. Это будет низкий отжиг (см. рис. 249). Очевидно, что эта операция относится к первой группе видов термической обработки (отжиг первого рода), тогда как полный и неполный отжиг относится ко  [c.309]


Из сказанного следует, что во избежание охрупчивания нужно избегать интервала температур отпускной хрупкости первого рода (300—400°С). Для сталей, склонных к отпускной хрупкости второго рода, следует предусматривать быстрое охлаждение после отпуска. Эти стали не должны в работе нагреваться до высоких температур (500—600°С), так как это может также повести к охрупчиванию. В тех случаях, когда после отпуска нельзя создать быстрое охлаждение (например, для очень крупных деталей), следует применять стали, легированные молибденом, замедляющим развитие отпускной хрупкости второго рода.  [c.376]

Применение чистых сталей по фосфору в первую очередь, а также по примесям внедрения (кислорода, азота, водорода) и цветным металлам (олова и др.) еще более эффективное средство, чем дополнительное легирование молибденом или вольфрамом для устранения склонности к отпускной хрупкости второго рода.  [c.376]

Переменные напряжения (растягивающие, первого рода), в том числе и знакопеременные напряжения, как известно, вызывают явление усталости металлов. Если переменные напряжения превышают, величину предела усталости металла, то через некоторое число циклов переменных нагружений, которое тем меньше, чем больше напряжения, развиваются треш,ины усталости и деталь разрушается (кривая 1 на рис. 233). Ниже определенного значения переменного напряжения (предела усталости) металл не разрушается даже при очень большом числе циклов, так как это напряжение является асимптотой для кривой усталости.  [c.336]

В сверхпроводниках первого рода сверхпроводящее состояние достигается фазовым переходом второго рода при температуре Тс, которая зависит от рода металла, его чистоты, степени отжига, величины приложенного магнитного поля. Для некоторых металлов в нулевом магнитном поле сверхпроводящий переход позволяет реализовать реперную температурную точку. Считается, что ширина перехода достаточно мала и, наблюдая переход, можно определить его температуру. Эти вопросы детально исследовались в НБЭ [69], в результате-чего было соз-  [c.166]

Температура сверхпроводящего перехода определяется как средняя точка перехода, которая, по-видимому, не зависит от метода наблюдения по взаимоиндукции, сопротивлению или теплоемкости [72] (рис. 4.22). Общепринятым при воспроизведении температуры перехода является метод взаимоиндукции на переменном токе. В сверхпроводниках первого рода ниже температуры перехода весь магнитный поток выталкивается из металла. Это явление называется эффектом Мейсснера. Выталкивание потока можно наблюдать при использовании моста взаимоиндукции. Для компенсации внешних магнитных полей применяются дополнительные катушки Гельмгольца. Ток в катушках Гельмгольца может устанавливаться по максимальному значению Гс, соответствующему нулевому магнитному полю в сверхпроводнике.  [c.167]

В отличие от фазовых переходов первого рода, таких, как точки плавления или кипения, при фазовых переходах второго рода отсутствует скрытая теплота перехода. Поэтому такие переходы используются лишь как индикатор определенной температуры, а не способ ее поддержания. При затвердевании чистых металлов, которое обсуждается ниже, образец металла будет оставаться при температуре затвердевания, хотя его окружение охлаждается. В случае сверхпроводящих переходов отсутствие скрытой теплоты перехода не создает серьезных проблем. Это объясняется тем, что при низких температурах легко обеспечить необходимую точность терморегулирования, а теплоемкости и теплопроводности материалов таковы, что неоднородности температуры в криостате и инерционность объектов регулирования не создают никаких затруднений.  [c.168]

Предоставляем читателю проследить, как изменяются 0.1 направления движения точки и вращения касательной в точке заострения (точке возврата первого рода, рнс. 3.4, а) и в вершине клюва (точке возврата второго рода, рис. 3.4,6).  [c.50]


При термообработке вследствие неравномерности нагрева по сечению возникают такие термические и фазовые напряжения (б 1 — напряжения первого рода), которые могут приводить к разрушениям и трещинам. В результате нагрева внешние слои изделия под действием внутренних (более холодных) слоев подвергаются сжатию (—а), тогда как внутри изделия, напротив, возникают растяжения (- -а).  [c.113]

Наиболее опасны макродефекты, создающие зоны растягивающих напряжений первого рода. При наложении рабочих растягивающих нагрузок в этих зонах возникают пики напряжений разрыва. Вместе с тем при приложении рабочих нагрузок макродефекты действуют как концентраторы напряжений, еще больше повышая и без того повышенный уровень напряжений.  [c.153]

Трением называется сопротивление относительному перемещению соприкасающихся тел, возникающее в месте их соприкосновения. По кинематическим признакам различают тр> ние скольжения (трение первого рода), возникающее при сколь кении одного тела по поверхности другого (движение поршня в цилиндре), и трение качения (трение второго рода), возникающее при качении одного тела по поверхности другого (качение колеса по рельсу).  [c.67]

Типичными колебательными системами такого рода, часто встречающимися в машиностроении, являются вал с несколькими дисками (рис. 532), совершающий крутильные колебания, балка с несколькими сосредоточенными массами (рис. 533), совершающая поперечные колебания, и т. п. В первом случае движение описывается  [c.552]

В формуле (11.3) Е — коэффициент, зависящий от материала и называемый модулем продольной упругости или модулем упругости первого рода. Он характеризует жесткость материала, т. е. его способность сопротивляться деформированию.  [c.24]

В классической механике такими абстракциями или моделями являются по существу все вводимые исходные положения и понятия. Они учитывают то основное, определяющее, что существенно для рассматриваемого механического движения и позволяет его строго охарактеризовать и изучить. Так, например, вместо реальных материальных тел в механике рассматривают такие их абстрактные модели, как материальная точка, абсолютно твердое тело или сплошная изменяемая среда, абстрагируясь от учета в первом случае формы и размеров тела, во втором— го деформаций, в третьем — молекулярной структуры среды. Но только построив механику такого рода моделей, можно разработать методы, позволяющие изучать с пригодной для практики точностью равновесие и движение реальных объектов, проверяя в свою очередь эту пригодность опытом, практикой.  [c.6]

Формулы (12), (13) описывают движение первого рода, когда не нарушается ориентация фигуры В случае движения второго рода с изменением ориентации фигуры знаки при у и при г меняются на противоположные.  [c.57]

Граничные условия для уравнений Навье—Стокса также могут быть весьма разнообразными. Например, в задаче об обтекании вязкой жидкостью или газом поверхности произвольной формы обычно задаются граничные условия первого рода, причем на границе необходимо задавать значения компонент вектора скорости, плотность и давление.  [c.11]

Такие фазовые превращения, которые характеризуются скачками объема, внутренней энергии, энтропии и ряда других параметров, а также конечной теплотой перехода, называют фазовыми переходами первого рода. Помимо них бывают еще фазовые переходы второго рода, при которых энтропия непрерывна и теплота перехода отсутствует, но испытывает скачок, например, производная дЗ/дТ. Мы не будем их касаться. Укажем только для примера, что таким образом парамагнитное вещество переходит в ферромагнитное состояние, а металл —из нормального в сверхпроводящее.  [c.123]

Специальные установки разрабатывают для микросварки в производстве модульных элементов и различного рода твердых радиосхем. Особенности заключаются в первую очередь в точном дозировании тепловой энергии, перемещении луча по изделию с помощью отклоняющих электрических и магнитных полей, совмещении нескольких технологических функций, выполняемых электронным лучом в одной камере. Поскольку вакуумные камеры и вакуумные системы стоят наиболее дорого, рациональности выбора их конструкций уделяется бо.льшое внимание.  [c.162]

Символы, определяемые выражениями (1-4.11) и (1-4.10), называются символами Кристоффеля первого и второго роДа соответственно. Как видно из этих соотношений, они являются комбинацией производных метрического тензора по координатам и обра-ш аются в нуль, если компоненты метрического тензора постоянны, как это имеет место в декартовой системе координат. Известное правило суммирования распространяется также и на эти символы. Индексы в символах Кристоффеля первого рода считаются нижними, а в символах Кристоффеля второго рода один из индексов считается верхним и два — нижними.  [c.32]

Из первого закона термодинамики следует, что взаимное превращение тепловой и механической энергии в двигателе должно осуществляться в строго эквивалентных количествах./Дамгатель, который позволял бы получать работу без энергетических затрат, называется вечным двигателем первого ро-д а. Ясно, что такой двигатель невозможен, ибо он противоречит первому закону термодинамики. Поэтому первый закон можно сформулировать в виде следующего утверждения вечный двигатель первого рода невозможен. В 1755 г. французская Академия наук раз и навсегда объявила, что не будет больше принимать на рассмотрение какие-либо проекты вечных двигателей.  [c.20]

Металлические электроды первого рода — это обратимые от носительно катиона металла электрода. Металлические элек троды второго рода состоят из металла, покрытого слоем его труд норастворимой соли и погруженного в раствор какой-нибудь легко растворимой соли с тем же анионом Л—Me  [c.174]


Нернст полагал, что электродный потенциал металла возникает в результате обмена ионами между металлом и раствором, но в качестве движущих сил этого обмена ионами Нернстом были приняты электролитическая упругость растворения металла Р и осмотическое давление растворенного вещества я. На этой основе им была создана качественная картина возникновения скачка потенциала на границе металл—раствор и количественная зависимость величины скачка этого потенциала для металлических электродов первого рода от концентрации раствора. Из теории Нернста, в частности, следовал вывод о независимости стан-дартньга ( нормальных ) потенциалов электродов от природы растворителя, поскольку величина электролитической упругости растворения Р, определяющая нормальный (или стандартный) потенциал металла, не являлась функцией свойств растворителя, а зависела только от свойств металла.  [c.216]

Величина В та же (5.24), что и для плоского канала. Здесь/о, Л -функщ1и Бесселя первого рода нулевого и первого порядков,  [c.101]

Принимая реальные величины Т - ( = 10 °С, X = 50 Вт/(м К), йу = = 5-10 Вт/ (м К), получаем q = 5 10 Вт/м , что значительно больше максимального теплового потока = 1,2 10 Вт/м , соответствующего кризису кипения первого рода для воды при атмосферном давлении. Кроме того, в гладких каналах критическое значение плотности теплового потока резко уменьшается с увеличением массового паросодер-жания потока, тогда как испарение потока внутри проницаемой матрицы может быть полностью завершено при тепловой нагрузке, близкой к предельной.  [c.120]

Точки кривых разделяются на обыкновенные и особые. На рис. 121, а показана обыкновенная точка М, а на рис. 121, б, в, г, д, е—. екоторые особые точки (точка перегиба Л точки возврата Р первого рода, и Q второго рода, узловая точка Р и точка излома Т). При проецировании сохра-  [c.118]

В качестве начального условия к уравнению (1. 4. 3) обычно задают известное распределение концентрации целевого компонента l ,t = 0). Граничные условия должны формулироваться в зависимости от конкретного характера задачи они определяют значения концентраций целевого компонента па некоторых поверхностях, ограничивающих область пространства, занятую одной нз фаз. Напол1Н1ш основные виды граничных, условпй для уравнения конвективной диффузии. Условиями первого рода на поверхности задается значение самой концентрации  [c.14]

По роду тока различают дуги, птаеш е щраиенным и прстоян-ным током. При применении постоянного тока различают сварку на прямой и обратной полярности. В первом случае электрод подключается к отрицательному полюсу и служит катодом, а изделие — к положительному полюсу и служит анодом во втором случае  [c.10]

Внегниие силы, их величина и характер распределения зависят в первую очередь от того, где проходит граница между рассмаари-ваемым объектом и окружающими его телами. Так, если в рассматриваемом примере подъемного крана в расчешую схему включить канат с клетью для груза и рельсы со шпалами, то система внешннх сил будет уже другой (рис. 4, в). Причем, если в первом случае реакции -опор определялись при помощи соотношений статики, то во втором случае их определение требует иного подхода, поскольку число неизвестных сил R ,. .., Яй превышает число уравнений равновесия. Системы такого рода называются статически неопределимыми. Этот вопрос подробно будет рассмотрен в дальнейшем.  [c.16]

Величина Е представляет собой коэффициент пропорциональности, называемый модулем упругоети первого рода. Модуль упругости является физической константой материала и определяется путем эксперимента. Величина Е измеряется в тех же единицах, что и а, т. е. в кГ см . Для наиболее часто применяемых материалов модуль упругости имеет следующие значения в кГ1см  [c.33]

Полученные интс ралы в элементарных функциях не берутся. Они носят название эллиптических интегралов первого рода. Для них "существуют таблицы, Е которых задаются значения интегралов в функции верхнего предела ф и модуля инте1 рала т ).  [c.419]

Интегралы, стоящие в первом уравнении (14.15), называются эллиптическими интегралами второго рода. Для них, как и для интегралов первшо рода, существуют подробные таблицы.. Уравнения (14.15) дают в парпметри-ческом виде уравнение упругой линии изо[иутого стержня.  [c.421]

Собственные напряжения, как временные, так и остаточные, подразделяют в зависимости от объема их взаимного уравновешивания на напряжения первого рода, уравновешенные в макрообъемах напряжения второго рода, уравновешенные в объемах одного или нескольких зерен напряжения третьего рода, уравновешенные в микрообъемах, соизмеримых с размером кристаллической решетки.  [c.408]

На рис. 107 показана кривая I t особой тоЦкой М, которая называется точкой во.1врата первого рода или заостр ной точкой. В точках возврата первого рода две ветви кривой располагаются по одну сторону от нормали и по разные стороны от касательной.  [c.77]


Смотреть страницы где упоминается термин В первого рода : [c.137]    [c.179]    [c.332]    [c.333]    [c.90]    [c.79]    [c.407]    [c.150]    [c.70]    [c.86]    [c.330]    [c.32]   
Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1 (1975) -- [ c.260 ]



ПОИСК



I рода

I рода II рода

Асимптотические решения первого рода

Бесселя первого рода

Бесселя функция модифицированная, асимптотика первого рода, асимптотическое

Бесселя функция первого рода

Вейерштрасса Эйлера первого рода

Вечный двигатель второго рода первого рода

Вечный двигатель первого рода

Вечный двигатель первого рода от ранних попыток до опытных образцов

Внутренние связи первого, второго, третьего и четвертого рода в сплошной среде

Возврат первого рода

Геометрическая интерпретация свойств функций Ляпунова первого рода двух переменных

Глава двенадцатая Фазовые переходы и критические явления Классификация фазовых переходов. Фазовые переходы первого рода. Уравнение Клапейрона — Клаузиуса

Глава тринадцатая Теплообмен в трубах кольцевого сечения 13-1. Теплообмен при стабилизированном течении и граничных условиях первого рода

Граничное условие первого рода Неограниченное тело

Граничное условие первого рода. Действует непрерывный источник тепла

Граничные условия в задачах первого рода

Граннчиое условие первого рода

Д-полярнзация интегральное уравнение первого рода

Двигатель вечный рода второго первого

Двигатель первого рода

Движение первого рода

Деформация двойникованием первого рода

Диаграмма состояния первого рода

Диаграмма состояния сплавов первого рода

Дифференциальные уравнения движения системы в обобщенных координатах. Уравнения Феррерса, уравнения Лагранжа первого и второго рода

Дифференциальные уравнения движения системы материальных точек в декартовой системе координат (уравнения Лагранжа первого рода)

Задача о распределении инерционных сил и характеристический критерий То) первого рода предельного режима движения машинного агрегата

Идеальные связи. Уравнения Лагранжа первого рода Вариационный принцип ДАламбера-Лагранжа

Инварианты первого рода

Интеграл Лапласа первого рода

Интеграл Лапласа первого рода полный

Интеграл первого рода эллиптический

Интегральное представление первого рода

Интерференция первого рода

Использование R-поверхностей первого и второго рода

Итерационный процесс для нахождения первого рода

К-отображение первого рода

Капиллярный эффект первого рода

Касание первого рода

Кинетика фазовых переходов первого рода Образование зародышей

Кинетика фазовых переходов первого рода. Стадия коа.тссценцнв

Классификация фазовых переходов. Фазовые переходы первого , рода. Уравнение Клапейрона — Клаузиуса

Колебание вынужденное первого второго рода

Колебание вынужденное первого третьего рода

Конечная точка складки первого рода

Коэффициент давления термический первого рода

Коэффициент статического трения скольжения трения первого рода)

Кризис гидравлического первого рода (при пузырьковом кипении)

Кризис гидравлического сопротивления первого рода (при пузырьковом кипении)

Кризисы теплоотдачи первого и второго рода. Теплоотдача в закризисной области

Критические первого рода

Лагранжа неопределенные множители первого рода

Лагранжа первого рода

Лагранжа переменные первого рода

Лагранжа уравнение первого рода

Лагранжа уравнения второго первого рода

Металлическое тело -полярнзация интегральное уравнение первого рода

Метод Гамильтона. Различные формы квазиканонических уравнений движения элемента сплошной среды в переменных поля первого рода

Методы регулярного теплового режима первого рода

Механизмы первого рода Поступательные механизмы

Модель несимметриченая первого рода

Модуль первого рода

Модуль сдвига первого рода

Модуль упругости второго рода первого рода

Модуль упругости первого рода

Напряжения первого рода

Напряжения первого рода — Причины возникновения

Нестационарные поля потенциалов тепло- и массопереноса при граничных условиях первого рода

Нечеткие ориентированные гиперграфы первого рода. Эквивалентные представления, разбиение, размещение

О точности механизмов первого рода

ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ Диаграммы равновесия и фазовые превращения первого рода

Об использовании систем линейных алгебраических уравнений первого рода

Обобщение методов регулярного теплового режима первого рода на случай переменных теплофизических свойств

Общее уравнение динамики для сплошной среды при изотермических и адиабатических процессах в переменных поля первого рода. Переменные поля второго рода и принцип Журдена

Общие соображения об интегрировании дифференциальных уравнений Лагранжа первого рода

Определение удельной дополнительной работы (первого рода) для тел, подчиняющихся закону Гука

Оптические оси первого и второго рода

Оптические оси первого рода (бирадиали)

Орбита Луны эллиптическая первого рода

Основные пути борьбы с износом в условиях схватывания первого и второго рода в деталях машин

Особенности переходов первого и второго рода

Особенности формы индикатрисы конформности первого рода

Остаточные напряжения первого рода в кольцах подшипников

Отжиг первого рода

Отжиг первого рода, диффузионны

Ошибка первого рода

Ошибка первого рода — Понятие

ПОВЕРХНОСТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ И ФАЗОВЫЕ РАВНОВЕСИЯ ll-il. Капиллярные эффекты первого и второго рода

ПРИЛОЖЕНИЕ. Полные эллиптические интегралы первого и второго рода

Первые интегралы уравнений Лагранжа второго рода Теорема Нетер

Переменные поля первого, второго, третьего и четвертого рода Уравнения внутренних связей

Переходы первого рода

Переходы фазовые второго рода первого рода

Погрешности первого и второго рода

Последние вечные двигатели первого рода

Построение гармонических функций первого рода

Потенциал антенного слоя первого рода

Потеря устойчивости первого рода

Правило первого рода

Превращение атермическое первого рода

Превращения кристаллические первого рода

Предел воспламенения комбинированного первого рода

Представление напряжений и перемещений контурными интегралами. Приведение осесимметричных граничных задач к интегральным уравнениях первого рода

Преобразование первого рода

Приведение смешанной краевой задачи к системе интегральных уравнений первого рода

Приведение уравнений Лагранжа второго рода "к системе уравнений первого порядка

Применение уравнений Лагранжа первого и второго рода к вопросам теории удара

Примеры обоснованной борьбы с износом в деталях машин в условиях схватывания первого и второго рода

Принцип возможных перемещений. Уравнения Феррерса, уравнения Лагранжа первого и второго рода. Канонические уравнения

Проводники первого рода

Равновесие фаз. Фазовые переходы первого рода

Распространение теплоты теплопроводностью в телах простейшей формы при стационарном режиме и граничных условиях первого рода

Реакции связей. Уравнения движения несвободной материальной системы в декартовых координатах (уравнения Лагранжа первого рода)

Реакция неподвижной точки первого рода

Решение задачи смешанной первого рода

Родан

Родиан

Родий

Родит

Рычаги первого и второго рода Расчет

Ряды упругости (первого и второго рода) — Таблицы

Сверхпроводимость первого и второго рода

Сверхпроводники первого рода

Свойства граничные потенциала антенного слоя первого рода

Свойства ядра интегрального уравнения (7.1), (7.11) гл. 1 для случая очень больших Я. Интегральное уравнение первого рода с логарифмическим разностным ядром

Связи первого рода (несущие)

Сектор гиперболический первого рода

Символ Крнсгоффеяя первого рода

Символы Кристоффеля второго род первого рода

Символы Кристоффеля второго род первого рода (прямые скобки

Символы Кристоффеля первого рода

Символы первого рода

Скаляр первого рода

Сопротивление износу схватыванием первого рода

Специфическая адсорбция первого рода и возможность ее оценки с помощью приведенной шкалы потенциалов

Схватывание первого рода в деталях машин

ТРЕНИЕ Трение первого рода

Теоремы первого рода - Уравнение Абеля

Теплоемкость вещества удельная фазовых переходах первого рода

Теплообмен в круглой трубе с источниками тепла в потоке при граничных условиях первого рода

Теплообмен в плоской и круглой вертикальных трубах при граничных условиях первого рода. Приближенный теоретический анализ

Теплообмен в призматических и цилиндрических трубах при граничных условиях первого рода

Теплообмен при изменении агрегатного состояПлита. Граничные условия первого и третьего рода

Теплообмен при изменении профиля скорости по длине и граничных условиях первого рода

Теплопроводность плоской стенки при Теплопроводность граничных условиях первого рода

Теплопроводность при стационарном режиме и граничных условиях первого рода

Теплопроводность цилиндрической стенки при граничных условиях первого рода

Тередзавы элементарное первого рода

Точка возврата первого рода

Удары первого рода

Удары первого рода второго рода

Уравнение интегральное Вольтерра первого рода

Уравнения Аппеля первого рода

Уравнения Лагранжа Уравнения Лагранжа первого рода

Уравнения Лагранжа первого рода для голономной системы

Уравнения ван-дер-Поля первого рода

Уравнения движения Лагранжа первого рода

Уравнения движения несвободной системы в декартовых координатах (уравнения Лагранжа первого рода)

Уравнения движения несвободных систем Уравнения Лагранжа первого рода

Уравнения движения первого рода

Уравнения движения точки по поверхности и по кривой. Аксиома идеальных связей. Уравнения Лагранжа первого рода с неопределенными множителями

Уравнения движения элемента сплошной среды в переменных поля первого и второго рода. Обобщение уравнений Лагранжа первого

Уравнения первого и второго рода

Уравнения первого рода

Условия граничные первого рода

Установление количественной взаимосвязи между ингибирующим действием добавок и их поверхностной активностью на ртути в случае физической адсорбции и специфической адсорбции первого рода

Устойчивость деформируемого тела первого рода

Утверждение закона сохранения энергии I и конец вечного двигателя первого рода

Фазовые переходы первого рода

Фазовые переходы первого рода. УравнеI ние Клапейрона — Клаузиуса

Фазовые превращения, первого рода

Фазовые превращения, первого рода второго роДа

Фазовый первого рода

Фазовый переход первого и второго рода

Фуко гироскоп первого рода

Фундаментальные решения первого и второго рода

Функции излучения абсолютно черного тела второго рода первого рода

Функция диссипативная первого рода

Характеристический первого рода

Цилиндр. Граничные условия первого и третьего рода

Цилиндро-конические первого рода

Численный метод решения сингулярного интегрального уравнения первого рода

Чистый сдвиг. Зависимость между модулями упругости первого Е и второго G рода

Эйлера интеграл первого рода

Электрод первого рода

Элементарное решение первого второго рода

Элементарные решения Буссинеска первого и второго рода

Эллиптические интегралы второго первого рода

Энтропия при фазовых переходах первого рода

Эффект окружного разброса резонансных амплитуд, порождаемый расслоением спектра (разброс первого рода)



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте