Поле пульсации

Чтобы поле пульсаций температуры было однородным, т. е. чтобы (Г/) была постоянной величиной, необходимо, чтобы величина также была постоянной или, другими словами, левая [c.84]

В этом частном случае Хр определяется лишь характером поля пульсаций скорости. В общем же случае после интегрирования уравнения (2.156) величина Кр не исчезает и Хр является функцией, зависящей от характеристик поля скоростей и по.ля температур. [c.86]

По аналогии с предыдущими моделями формируется корреляционная модель поля пульсаций скалярной субстанции при неоднородной турбулентности [c.72]

В работе [9] в качестве таких корреляционных функций предлагается использовать специальный вид пространственно-временной корреляционной функции поля пульсаций давления [c.455]

Таким образом, доказано существование возможности представления искомого решения для полей пульсаций и (г) и в виде линейных [c.46]

ДЛЯ полей пульсаций деформаций [c.46]

Таким образом, когда определены поля пульсаций и (г), (г) (2.82) и пульсаций коэффициентов а (г), Ь (г), Г(г), Ь (г), 1 (г) и г (г) (2.94), то поля перемещений и(г) и деформаций е(г) рассчитываются по формулам [c.47]

Матричные двухфазные композиты. В сингулярном приближении поля пульсаций А" (г), В (г), Н (г), Г" (г), Т=" (г) и Т (г) (2.139) могут быть представлены разложениями [c.60]

Поля пульсаций и ( ) и < ( ) являются решением краевой задачи с однородными граничными условиями [c.157]

После того как поля пульсаций перемещений и ( ) и электрического потенциала будут определены, становится возможным вычисление [c.158]

ДЛЯ условного (или локального) осреднения в локальной точке Когда деформации и напряженности в фазах композита однородны (например, для слоистого композита), выполняются равенства ( ) = е и Е ( ) = = Е. Отметим, что поля е ) и Е ( ) можно рассматривать как аналоги самосогласованного поля , введенного в работе [19]. Поля пульсаций [c.160]

Вектор скорости поля пульсаций в какой-либо точке внутри объёма т и в какой-либо момент времени внутри интервала времени Дг будет представляться в виде разности [c.444]

Заметим, что выражение (4.23) отличается от выражения (2.19) главы XI только множителем р и наличием знака осреднения над произведениями проекций вектора скорости пульсаций. Следовательно, поле возмущений, введённое нами в главе XI при исследовании устойчивости ламинарных течений, совпадает в некотором отношении с полем пульсации, которое вводится при изучении турбулентного движения жидкости. [c.465]

Прандтля, или теория пути перемешивания, 2) теория Тэйлора и 3) теория Кармана, или теория подобия полей пульсаций. [c.467]

Таким образом, выбором масштаба времени в виде (5.24) гипотеза о подобии полей пульсаций приводит к тем же результатам, к которым приводит теория Прандтля о пути перемешивания. В то же время гипотеза о подобии позволяет получить и совершенно новый результат, непосредственно не получающийся из теории пути перемешивания. Дело в том, что предположение о зависимости поля пульсаций только от первых двух производных позволяет вполне определённым образом выбрать масштаб расстояний для поля пульсаций. Отношение первой производной ко второй имеет размерность длины, а поэтому в качестве масштаба линейных размеров пульсаций может [c.472]

Основные результаты (5.25) и (5.26) теории турбулентности Кармана были получены выше только с помощью анализа размерностей и гипотезы о подобии полей пульсаций. Самим же Карманом эти результаты были получены с помощью уравнений движения жидкости без учёта вязкости, представленных через функцию тока [c.473]

Требование подобия полей пульсаций будет теперь сводиться к тому, чтобы уравнение (5.32) для функции тока выполнялось бы в каждой точке, выбор которой предопределяет собой выбор величин и, и", А й I. Это требование подобия полей пульсаций будет выполнено с той степенью приближения, с которой будет справедливым само уравнение (5.32), если размерные коэффициенты этого уравнения будут пропорциональны друг другу, т. е. [c.474]

Второе из этих уравнений определяет изменение давления по нормали к стенке и показывает, что оно имеет место, если поле пульсаций неоднородно по направлению оси у. В этом случае р + puyUy = onst. Первое уравнение позволяет найти закон распределения усредненной скорости й у). Перепишем его в виде [c.97]

Изменение оч)едненных и пульсационных аэродинамических характеристик потока в струе при ее акустическом возбуждении должно сопровождаться соответствующим изменением собственных акустических характеристик струи, которые определяются аэродинамическими параметрами течения (см. главу 1). Исследование этого явления представляет не только научный, но и практический интерес, так как оно открывает возможность целенаправленного управления акустическими характеристиками струи. Рассмотрим влияние гармонического акустического сигнала на изменение поля пульсаций давления в самой струе и в ее ближнем и дальнем акустических полях. [c.112]

Для моделирования тензора Лайтхилла в невозбужденных струях используются либо экспериментальные характеристики турбулентного потока (профили средней и пульсационных скоростей, нормальные и сдвиговые напряжения Рейнольдса, пространственно-временные характеристики поля пульсаций скорости), либо соотношения полуэмпирической теории турбулентности - алгебраические и дифференциальные модели турбулентности [3.7]. При этом когерентные структуры явно не учитываются, хотя используется эмпирическая формула (см. главу 1) для характерной частоты пульсаций скорости в слое смешения, которая эквивалентна предположению, что в конце начального участка число Струхаля St 0,2 - 0,5. Известны также попытки прогнозирования шума турбулентных струй на основе изучения поля завихренности в струе методом дискретных вихрей [3.5,3.12]. [c.126]

Продольный и поперечный радиусы корреляции пульсаций скорости в зоне смешения не одинаковы и составляют соответственно 0,1а и 0,04 ж. За областью смешения, после ж = 4 d, имеется зона развитой турб ентности, размеры которой возрастают с х, тогда как убывает как Цх. Отметим, что в работе [23] методом термоанемометра для струи, вытекаюш еи из круглого отверстия, при внутренних числах Рейнольдса Rei mm 800, где Imin — внутренний масштаб поля пульсаций скоростей, т, е. для достаточно больших Ле самого потока, экспериментально исследовано поле турбулентных пульсаций скорости и показано, что достаточно хорошо выполняется колмогоровский вид спектра ( закон /з ). Ряд сведений о турбулентности струи имеется в [24]. [c.414]

Вторая задача — это определение шума в ближнем поле непосредственно под турбулентным пограничным слоем (практически важная задача о воздействии пульсаций давления на вмонтированный заподлицо с обтекаемой поверхностью приемник звука см. ниже). В этом случае мы имеем дело с непосредственным воздействием на обтекаемую поверхность пульсаций поля давлений, вызванных полем пульсаций скоростей турбулентного пограничного слоя. Эти пульсации давления (или псевдозвук, по терминологии, введенной Блохинцевым [43]) действуют на помещенный в поток приемник звука так, как если бы они были истинным звуком, поскольку приемник не знает, звук это или не звук. Однако эти флуктуации давления не есть истинный звук они не связаны со сжимаемостью [c.444]

Если обтекаемая стенка податлива, положение существенным образом изменяется псевдозвук переизлучается в виде истинного звука. Мы не имеем здесь возможности остановиться на этом вопросе сколько-нибудь подробно. Для решения задачи о поле излучения упругих оболочек под действием турбулентного поля пульсаций скоростей в турбулентном пограничном слое можно воспользоваться теорией, и.зложенной в 1 этой главы. Решение сводится к квадратурам, если известны корреляционные функции поля пульсаций скоростей или поля пульсаций давления и известно решение дифракционной задачи о дифракционном поле в присутствии данной упругой поверхности. [c.455]

Эксперименты Скзгчика и Хэддла показывают, что шум, измеренный в пограничном турбулентном слое вращающегося цилиндра гидрофонами диаметром 12,5 см, на частоте 24 кгц совпадает с уровнем шума, измеренным теми же гидрофонами на расстоянии 1 от пограничного слоя. Таким образом, уровень шума в этих условиях одинаков как под пограничным слоем, так и вдали от него. Это говорит о том, что приемник, имеющий большие размеры, в основном воспринимает истинный звук ближнее поле пульсаций давления усредняется таким приемником. [c.456]

Влияние ближнего поля пульсаций давления на приемник грубо можно представить как непосредственное действие импульса давления, проносящегося мимо поверхности приемника. В отличие от шума турбулентного пограничного слоя вдали от него, происходящего в конечном счете благодаря нестационарности турбулентности, в рассмотренном случае ближнего доля нестациоварность ока- [c.456]

Это неравенство можно интерпретировать следующим образом. Рассмотрим некоторый слой в зоне среза, лежащий между 1J = Y и у = Y + 8Y. Турбулентны пульсации переносятся в этом слое со скоростью V = vJU, приблизительно равной местной скорости потока. Если эта скорость больше скорости звука, то можно пренебречь изменением картины поля пульсаций скорости, когда она проносится мпмо неподвижной точки наблюдения (в отличие от случая Л/ <С 1, когда излзгчение звука потоком происходит именно благодаря изменению во времени перемещающихся пульсаций). Если компонента волнового вектора, не изменяясь, проносится мимо неподвижной точки наблюдения со скоростью V , то частота / определится выражением [c.460]

Поле скоростей в объёме -г -будет составляться из поля равных скоростей осреднённого движения и дополнительного поля переменных скоростей, называемого полем пульсаций. При этом вектор скорости поля пульсаций определяется как разность вектора истинной скорости и вектора скорости осреднённого движения, т. е. [c.441]

Проводя осреднение (2.26) и по объёму и по времени в смысле (2.25), снова получим, что осреднённое значение вектора скорости поля пульсаций равно нулю. [c.444]

Область, занятая жидкостью в турбулентном движении, рассматривается, с одной стороны, как единое поле скоростей осреднённого движения жидкости, а, с другой стороны, как множество полей пульсационного движения жидкости в окрестности каждой геометрической точки. Затем принимаются следующие две гипотезы 1) структура полей пульсаций и его масштабы не зависят от вязкости, за [c.471]

С качественной стороны указанные гипотезы имеют общий характер, однако количественное претворение эти гипотезы пока получили лишь для частного случая прямолинейного осреднённого течения при выполнении предпосылок (5.1), (5,2), (5.3) и (5.4), т. е. для того случая, когда все поля пульсаций являются плоско-параллельными. Кроме того, при выполнении вычислительных операций делается предположение, что масштабы времени н расстояний в каждом поле пульсаций могут быть поставлены в зависимость только от первых двух производных скорости осреднённого течения по координате у, т. е, [c.472]

Приведённые соотношения пропорциональности позволяют считать касательное пульсационное напряжение пропорциональным произведению квадрата линейного масштаба поля пульсаций на квадрат первой производной от скорости осреднённого течения, т. е. [c.474]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...