Граница свободная

Согласно результатам расчета и эксперимента [3, 4], границы свободной затопленной струи в условиях, когда нет принудительного искривления (возможного в аппарате или при неизотермических условиях), остаются прямолинейными. [c.49]

Если рабочая среда входит в аппарат через сравнительно небольшое отверстие, а специальные устройства для раздачи потока по всему сечению аппарата отсутствуют, то образуется свободная струя. При больших отношениях площадей сечения аппарата и входного отверстия Рк/Рц входящий поток даже в условиях ограниченного пространства практически близок к свободной затопленной струе (рис. 1.47, а), которая характеризуется приблизительно теми же соотнощениями, что и соотношения для струи, вытекающей в неограниченное пространство. Когда соотношение площадей такое, что стенки аппарата расположены к оси ближе, чем границы свободной струи, на определенном расстоянии от ее начала, струя деформируется, при этом значительно изменяется характер распределения скоростей. Форма струи в условиях ограниченного пространства аппарата еще больше усложняется в тех случаях, когда вход в аппарат осуществляется сбоку (изгиб струи, рис. 1.47, б) или в сторону, противоположную основному направлению потока внутри аппарата (радиальное растекание, рис, 1.47, в). Особенностью распространения струи в ограниченном пространстве является также неизменность общего расхода количество жидкости, входящей в аппарат, равно количеству жидкости, выходящей из него. Перед выходом жидкости из аппарата вся присоединенная масса отсекается от струи и возвращается обратно. Таким образом, вне струи во всем объеме аппарата осуществляется циркуляционное движение [c.53]

Условия неустойчивого распространения небольших расслоений (L < 0,5 , где i — толщина стенки конструкции, а высота раскрытия расслоения 5 = 0,5-2,0 мм) в [25] анализировали на основе решения плоской задачи теории упругости (плоская деформация) для пластин с внешними границами, свободными от нагрузок. Расчеты проводили методом конечных элементов для пластин, имеющих изолированное расслоение в виде прямоугольной щели, а также несколько водородных расслоений, расположенных на разных уровнях по высоте п.та-стины. Изолированными считали не взаимодействующие друг с другом водородные расслоения, расстояние между которыми в плане составляло более 2-12 мм в зависимости от длины расслоения L (табл. 12) при высоте сечения более (0,8-1,0)1.. [c.127]

На рис. 12.1 нанесены границы различных режимов течения газа в координатах М = /(Я,), включающих 1) нижнюю границу свободно-молекулярного течения, соответствующую значению М/1 = 3 2) верхнюю границу течения со скольжением, которая отвечает значению М/У1 1 = 0,1 3) верхнюю границу течений [c.134]

Построив на основе дифференциального уравнения (9.75) характеристики, можно определить расположение линий тока, а затем и вычислить параметры движения. При построении характеристик нужно, руководствоваться следующим правилом, вытекающим из уравнения (9.75). При отражении слабых возмущений от твердой стенки тип возмущения не меняется, т, е. линия разрежения отражается в виде линии разрежения, линия сжатия— в виде линии сжатия. При отражении слабых возмущений от границы свободной струи тип возмущения изменяется линия разрежения отражается в виде линии сжатия, а линия сжатия — в виде линии разрежения. [c.329]

До сих пор рассматривались только непрерывные течения с твердыми границами. Но, как указывалось в 6 гл. 5, границами области течения могут служить также свободные поверхности, т. е. поверхности раздела жидкой и газовой сред. Естественными признаками свободных поверхностей являются постоянство давления и равенство нулю нормальной составляющей скорости вдоль них. Иными словами, свободная поверхность представляет собой поверхность тока с постоянным давлением. Течения, имеющие в качестве границ свободные поверхности, называют струйными. [c.271]

Рис. 82. Границы, свободные от выделений, в сплаве А1—8% после охлаж-

После последовательных вычислений ВДЖ (ВДП) на кольцевой границе всей системы обычным путем можно получить уравнение частот. Если граница свободна, то поскольку Q( > = 0, а q( ) ф О, как видно из (3.23), имеем [c.50]

В действительности сплошное обтекание угла невозможно не доходя до вершины угла, поток отрывается, и образуется замкнутая застойная зона, границу которой можно считать границей свободной струи 0]02 с некоторой постоянной скоростью. Соответствующие изменения в плоскости течения и в области годографа показаны на рис. Ъ, б пунктиром. [c.136]

Задача 2.3. Пусть на границе полуплоскости / > О с постоянной скоростью V в обе стороны оси х распространяется постоянное давление р при д 1 > vt граница свободна от нагрузок [c.124]

Турбулентность встречается большей частью в течениях со сдвигом, т. е. в течениях с неравномерным распределением осредненной скорости в пространстве. Течения со сдвигом могут быть классифицированы по следующему признаку происходит ли такое течение вдоль твердой поверхности или между зонами жидкости, движущимися с различными скоростями, например, как на границах свободной струи. Если турбулентность генерируется в течении со сдвигом вдоль твердой поверхности, то она называется пристеночной турбулентностью. Если же турбулентность генерируется благодаря разнице в скоростях между двумя смежными зонами течения, то она называется свободной турбулентностью. Турбулентность не может ни возникнуть самопроизвольно, ни существо- вать постоянно в отсутствие сдвига. Если сдвиг отсутствует, турбулентные флуктуации могут только вырождаться. [c.242]

Вообще говоря, каждому корню уравнения (3.6) соответствует пара выражений (3.2) для потенциалов продольных и сдвиговых волн, которые удовлетворяют волновым уравнениям и в сумме да ют такие выражения для перемещений, которые оставляют границу свободной от напряжений. [c.55]

Поле напряжений у границы, свободной от усилий, определяется только формой границы. [c.151]

Продемонстрируем метод на примере ) удара струи, вытекающей из канала конечной ширины, на перпендикулярно по отношению к ней расположенную пластинку (рис. 88). Рассмотрим правую половину физической плоскости z. Обозначим полуширину подводящего канала через L, полуширину пластины через I, расстояние пластины от выходного сечения канала через h. Скорость, одинаковую по величине вдоль границ свободных линий тока ВС и D , назовем Но, скорость в канале вдалеке от выходного отверстия н<х> тогда [c.205]

Второе ограничение накладывается на длину оставшегося сечения нетто образца, т. е. на W — а. Если W — а слишком мало по сравнению с размером пластической зоны при разрушении, то квази-упругое решение задачи интенсивности напряжений неверно, так как близость границ, свободных от напряжений, существенно изменяет поле напряжений у вершины трещины. [c.128]

Сосредоточенная сила на границе полуплоскости. Пусть упругое тело занимает полуплоскость Х2 < о, причем в начале координат приложена линейная сосредоточенная сила интенсивности (Xj, Х2, Хз)в расчете на единицу длины особой линии (рис.. 60, а). Остальная граница свободна от внешних нагрузок. В этом случае упругое поле будет следующим [c.139]

Двугранный угол. Пусть (в полярных координатах) тело занимает область О < г < оо, 6i<0<02. Границы свободны от нагрузок. [c.60]

Функция i )(///i) зависит от граничных условий на боковых поверхностях полосы. Было рассмотрено три варианта ) 1) контакт с абсолютно жесткими гладкими плитами (это условие выполняется также в задаче о периодической системе параллельных разрезов одинаковой длины, рис. П25), 2) условия жесткого сцепления (смещения обращаются в нуль), 3) границы свободны от нагрузок. [c.534]

Границы свободны от нагрузок 1,003 1,011 1,026 1,045 1,069 1,098 1,131 1,169 1,209 1,263 [c.535]

Полагаем, что поверхность полости и плоская граница свободны от напряжений [c.207]

Если а = 0, то плоская граница свободна от напряжений. Когда 6=0, край неподвижно закреплен. [c.221]

Выделяя независимые вариации скоростей, из (5.1.8) получим закон сохранения импульса для дискретной системы (правая граница свободна) [c.110]

В 5.3 рассматривается плоская контактная задача Щ для криволинейной трапеции, в верхнее основание которой вдавливается плоский штамп, нижнее лежит без трения на гладкой плоской поверхности. Криволинейная часть границы свободна от напряжений. Обсуждаются вычислительные аспекты получения неоднородного решения, для которого получены выражения, эффективные во всей области, занимаемой телом. Следы вертикальных смещений однородных решений под штампом имеют осцилляции, количество которых растет с увеличением номера однородных решений. Поэтому существующие методы решения интегрального уравнения недостаточно эффективны. Предлагается эффективная численная схема решения интегрального уравнения контактной задачи с осциллирующей правой частью, основанная на известных спектральных соотношениях для многочленов Чебышева и алгоритме Ремеза. Обсуждаются численные результаты, показывается эффективность предложенного метода. Прослеживаются переходы полученного решения к вырожденному, соответствующему однородной деформации прямоугольника, и к решению для слоя. [c.19]

Рис. 2.24. Поверхность с особенностью типа сборки для скорости V границ зерен как функции движущей силы Р и содержания примеси С. При высоких значениях С и низких Р граница нагружена примесями (низкое и) при низких С и высоких Р граница свободна (высокое V).

Задачи со свободной границей. Свободной границей пространственного течения называется поверхность, па которой давление всюду постоянно, а по интегралу Бернулли постоянна и величина скорости. Здесь мы отметим несколько особенностей, отличающих пространственный случай от плоского. [c.228]

Так как дальнейшее увеличение относительного расстояния решетки не влияет на характер распределения скоростей, а конструктивно нежелательно, оптимальное значение относительного расстояния, при котором поле скоростей получается наиболее равномерным (М л 1,2), ЯрШ = (Яр/Я )опт = 0,07н-0,15. Расчет показывает, что (Яр/Як)тт соответствует такому положению решетки, при котором она пересекает внешнюю границу входящей струи примерно на половине пути. Действительно, угол наклона внешней границы свободной струи круглого или п зямоугольного сечения = 8,5-н-12°. Следовательно, для половины пути горизонтальной [c.183]

В опытах Н. М. Тихоновой [134], проведенных на модели аппарата с отношением FJF,, = 39 и Яо = 25 (рис. 10.1, а), измерения скорости проводили с помощью пневмонасадки. По кривым / (рис. 10.1, б) видно, что границы свободной струи находятся в пределах аппарата до расстояния S = Si// o " 2,5. Площадь поперечного сечения струи F = Г, в данном случае составляет 0,5/ для сечения s = 15,6 и примерно совпадает с Гк в сечении s — 25. При дальнейшем продвижении струп, т. е. с увеличением s вследствие того, что дополнительному растеканию ее по сечению препятствуют стенки аппарата, происходит ее деформация и изменяется характер распределения скоростей. Это имеет место как при отсутствии каких-либо препятствий внутри аппарата (кривые 2, [c.268]

Контактной задачей для полуплоскости называется смешанная задача теории упругости, когда одна часть границы свободна от усилий или на ней действуют заданные усилия, тогда как на другой части границы осуществляется контакт с упругим или жестким телом, вдавливаемым в полуплоскость. Здесь мы рассмотрим простейшую контактную задачу на участке х [—а, а в полуплоскость вдавливаетеся жесткий штамп без трения таким образом, на участке контакта u (x, 0) = g(x), а,2 = 0 всюду, Озг равно нулю вне участка контакта, на участке контакта (Т22 = = —q(x). Полагая а(х) = g (х) и подставляя в (10.9.4), получим [c.353]

Фаза S имеет форму пластинки и зарождается предпочтительно на дислокациях, как и фаза в в сплаве системы А1—Си. Она по крайней мере частично не когерентна с матрицей и имеет приблизительный состав Ab uMg. Вызывает удивление, что до сих пор нет подходящей количественной оценки процессов, имеющих место во время стандартной термомеханической обработки такого широко применяемого сплава 2024. Упрощенное качественное описание термомеханической обработки этого сплава можно представить следующим образом. При температуре нагрева перед закалкой большинство легирующих элементов переходит в твердый раствор. Однако марганцовистые соединения и другие интерметаллические частицы не растворяются. Эти частицы препятствуют движению границ зерен, способствуя образованию структуры с удлиненным зерном во время изготовления полуфабриката. Быстрое охлаждение с температуры под закалку приводит к пересыщению твердого раствора с почти равномерным распределением меди и магния в матрице. В этих условиях даже границы свободны от выделений, как показано на рис. 86. Если скорость охлаждения во время закалки меньше, чем 550 °С/с, то зарождение и рост фазы, обогащенной медью, может происходить по границам зерен с образованием при этом зон, обедненных медью, непосредственно прилегающих к границам зерен. [c.237]

При рассмотрении предложенного механизма следует отметить неко-торые спорные положения. Так, авторы /41, 45/ считают, что разрушение основной массы материала, включая зону растрескивания, происходит за счет сжимающих усилий, а растягивающие усилия работают только вблизи границы свободной поверхности. А в работах [c.84]

Для решения задачи определения нестационарных температурных полей целесообразно использовать гомогенизированную модель течения, как и в случае расчета стационарных полей температур. Модель течения гомогенизированной среды [39] сводится к следующему. Реальный пучок заменяется пористым массивом с диаметром, равным диаметру пучка, в котором течет гомогенизированная среда — поток теплоносителя с распределенными в нем источниками объемного энерговыделения (теплоподвода) и гидравлического сопротивления pм /2радиусу пучка [9]..Определив толщину вытеснения пристенного слоя 5 и условно нарастив на стенки труб слой материала, равный по толщине 5 , можно рассматривать в новых границах свободное течение со скольжением гомогенизированной среды, полагая, что вектор скорости параллелен оси пучка, а Эр/с г = = 0. Поэтому в уравнении движения скорость и является скоростью в ядре потока (вне пристенного слоя), конвективные члены с поперечными составляющими скорости в левой части уравнения отсутствуют, а диффузишшый член учитьшает влияние различных механизмов переноса на поля скорости в поперечных сечениях пучка [13]. Таким образом, замена течения в реальном пучке труб течением гомогенизированной среды представляет собой инженерный прием, справедливость применения которого для расчета полей скорости и температуры, теплоносителя должна быть подтверждена экспериментально. [c.15]

Определенная выше граница свободно-молекулярного режима (Л/г л 10) справедлива для газа, движущегося с малой скоростью или покоящегося, а также для неохлаждаемого тела при гиперзвуковых скоростях. Если тело сильно охлаждается, то при высоком коэффициенте аккомодации скорость отраженных молекул будет намного меньше скорости налетающих и плотность потока молекул от тела будет столь большой, что возможные столкновения между молекулами вблизи тела будут играть существенную роль. В этом случае критерием свободно-молекулярного режима является число Кнудсена, [c.331]

Параграф 5.2 посвящен решению контактной задачи о чистом сдвиге бесконечного цилиндрического тела, имеющего сечением симметричную криволинейную трапецию, одно из оснований которой сдвигается полосовым штампом, другое защемлено. Задача рассматривается в двух вариантах, когда криволинейная часть границы свободна (задача iVi) и защемлена (задача N2). Обсуждаются численные результаты, показывается высокая эффективность метода в широком диапазоне параметров. Прослеживаются переходы полученного решения к вырож- [c.18]

Задача, раюсмотренная в 45 и 46, (представляет пра кти-ческий интерес в связи с применением металло-пластинчатых линз (см например, 34]). Эти линзы составлены из плоских волноводов, и решение задачи о диффракции в системе, изображенной на рис. 74, позволяет рассчитать коэффициенты отражения и прохождения на границе свободного пространства и металло-пластинчатой линзы подобно тому, как решение задачи о падении плоской волны на плоскую границу диэлектрика дает коэффициенты отражения и прохождения для обычной диэлектрической линзы. [c.242]

Пример б. Прямоугольный параллелепипед длиной I и шириной h, изготовленный из неогуковского материала, равномерно растягивается в направлении z с относительным удлинением к2= к (постоянная величина) и сворачивается в трубу, сечение которой представляет собой кольцо в плоскости, перпендикулярной оси 2, после чего края такой трубы скрепляются между собой. Внутренний и внешний радиусы этого кольца равны соответственно ri и гз, причем внутренняя и внешняя границы свободны от напряжений. Напряжения, соответствующие таким деформациям, можно опять-таки получить как частный случай (соответствующий выражениям (29)) точного решения Грина и Зерны [8, разд. 3.11] [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...