Силы объемные

Различают нагрузки, или внешние силы, объемные (например, собственный вес, силы инерции), которые распределены по всему объему тела, и поверхностные (давление газа, гидростатическое давление, силовое взаимодействие сопряженных деталей и т. п.,), распределенные по поверхности или по части поверхности тела. [c.173]

СИЛЫ ОБЪЕМНЫЕ И ПОВЕРХНОСТНЫЕ [c.543]

Первое из приведенных равенств содержит проекции сил инерции, стоящие в левой части уравнений Навье — Стокса, второе — сил объемных, третье — сил гидродинамического давления и четвертое — сил трения, сгруппированных в правой части уравнений Навье — Стокса. [c.77]

В 32 было показано, что для изотропного однородного тела, когда отсутствуют массовые силы, объемная деформация является гармонической функцией в случае плоской деформации имеем [c.118]

Силы, действующие на ограниченный объем жидкости, в гидравлике, как и в теоретической механике, принято делить на внутренние и внешние. Внутренние силы представляют собой силы взаимодействия между отдельными частицами рассматриваемого объема жидкости внешние силы делятся на силы поверхностные, приложенные к поверхностям, ограничивающим объем жидкости (например, силы, действующие на свободную поверхность, силы реакции стенок и дна сосудов) и силы объемные, непрерывно распределенные по всему объему жидкости (например, сила тяжести). [c.8]

При составлении интеграла действия мы считали, что к телу не приложены внешние силы, объемные или поверхностные, которые совершают работу на каком-либо из кинематически допустимых полей перемещений и. [c.432]

Следовательно, при постоянстве объемных сил объемная деформация есть функция гармоническая. [c.46]

Жидкость подвержена действию двух категорий внешних сил объемных (массовых) и поверхностных. Объемными называются силы, пропорциональные объему жидкости (силы тяжести и силы инерции), поверхностными — силы, приложенные к поверхности, ограничивающей объем жидкости, или к поверхности, проведенной внутри этого объема. В общем случае (при равномерном распределении этих сил по поверхности) величина поверхностной силы пропорциональна площади, на которую она действует. В качестве примера поверхностной силы можно привести атмосферное давление, действующее на поверхность жидкости, помещенной в открытом сосуде. [c.15]

Показать, что для состояния покоя и в случае отсутствия массовых сил объемное расширение есть гармоническая функция, т. е. [c.61]

Известно, что архимедову силу при определенной постановке вопроса можно рассматривать как силу объемную. [c.51]

Иными словами, предположение о возможности наличия двух разных напряженно-деформированных состояний, соответствующих одним и тем же силам и закреплениям, сделанное в самом начале обсуждения вопроса, является неправильным. На самом деле одной системе внешних сил (объемных и поверхностных) и закреплений в случае линейной задачи теории упругости соответствует одна и только одна система функций, характеризующих напряженно-деформированное состояние тела. В этом и состоит теорема о единственности решения линейной задачи теории упругости. Вопрос о перемещениях (единственности или неединственности) будет обсужден более подробно ниже. [c.626]

Можно придать аналитической записи теоремы Клапейрона вид, полностью аналогичный формуле (15,58), с этой целью получим формулу для работы, производимой внешними силами (объемными и поверхностными) при статическом их приложении на упругих перемещениях. Такая формула может быть выведена аналогично тому, как это было сделано в 15.5 (вывод формулы (15,30)), но с учетом того, что в рассматриваемом здесь случае, во-первых, отсутствуют силы инерции (первый интеграл в формуле (15,30) равен нулю) и, во-вторых, вместо вариаций перемещений и отвечающих им вариаций деформаций должны иметь место соответственно перемещения и деформации. Тогда искомая формула, получаемая из формулы (15,30), приобретает вид [c.484]

Во-первых, силы объемного сопротивления почти во всей области решения в несколько раз превосходят инерционные силы, которые, в свою очередь, во много раз больше сил вязкостного взаимодействия. Во-вторых, только в области кромок входного и выходного окон, где существенны градиенты скорости инерционного и вязкостные силы играют заметную роль там же находятся и главные источники функции завихренности, определяющие характер течения. Этот расчетный факт находит и экспериментальное подтверждение. [c.207]

Модели нагружения. Эти модели содержат схематизацию внешних нагрузок по координатам, времени, а также по воздействию внешних полей и сред. Силовые нагрузки, действующие на конструкции, можно разделить на три группы 1) объемные или массовые силы 2) поверхностные силы 3) сосредоточенные силы. Объемные нагрузки действуют на каждую частицу внутри тела. К таким нагрузкам относятся собственный вес конструкции, силы инерции, силы магнитного притяжения и т.п. Поверхностные нагрузки распределены по значительным участкам и являются результатом взаимодействия различных конструктивных элементов одного с другим или с другими физическими объектами (например, давление жидкости или газа на стенки сосуда, давление ветра на оболочку градирни и т.п.). Если силы действуют на небольшую поверхность конструкции, то их можно рассматривать как сосредоточенные нагрузки, условно приложенные в одной точке. По характеру действия нагрузки можно разделить на статические и динамические. Статическая нагрузка возрастает от нуля до своего номинального значения и остается постоянной во время эксплуатации конструкции. Переменное, или динамическое, нагружение — нагружение, изменяющееся во времени. Часто встречающимся видом переменного нагружения являются циклические нагрузки, характеризующиеся периодическим изменением значения и/или знака. Модели нагружения должны учитывать воздействие полей и сред. Наиболее существенным является воздействие температурного поля. Изменение температуры элементов конструкций вызывает температурные деформации. Если они не удовлетворяют уравнениям совместности деформаций, то в элементах конструкций возникают температурные напряжения, значения которых часто оказываются соизмеримы со значениями напряжений, возникающих от воздействия внешних сил. Кроме того, изменение температуры влияет на механические характеристики конструкционных материалов. В некоторых случаях приходится учитывать влияние нейтронного облучения, электромагнитного поля, воздействие коррозионных сред. [c.401]

При отсутствии объемных сил объемное расширение О по [c.127]

Принцип минимума дополнительной работы. Принцип минимума потенциальной энергии системы был получен путем сравнения полей перемещений упругого тела в состоянии равновесия и в бесконечно близком к нему допускаемом связями состоянии. В принципе минимума дополнительной работы сравнению подвергаются два статически возможных напряженных состояния — истинное, задаваемое тензором напряжения Т, и бесконечно близкое к нему, с тензором напряжения Т -f бГ. Оба состояния рассматриваются, конечно, при одном и том же задании внешних сил — объемных рК и поверхностных, распределенных на части О2, ограничивающей тело поверхности О. Итак, в объеме V [c.156]

Это состояние объема 1/, принимается за первое его состояние в теореме взаимности. Состояние того же тела под действием внешних сил — объемных рК и поверхностных F — назовем вторым состоянием вектор перемещения в этом состоянии обозначается и М). [c.179]

Внешние силы — объемные и поверхностные, приложенные к любой выделенной из тела двумя поперечными сечениями его части,— должны находиться в равновесии. Это приводит к уравнениям равновесия, выражающим обращение в нуль их главного вектора [c.463]

Для простоты б ем рассматривать случай, когда объемные силы равны нулю. В отличие от поверхностных сил, объемные силы обычно однородны или изменяются несложным образом,, поэтому здесь можно использовать явные решения, подобны (3.8н), суммируя их, если необходимо, с решениями для поверхностных сил. [c.305]

В динамике сплошных сред принято выделять два класса действующих на частицы среды сил объемные (иногда их еще называют массовыми) и поверхностные. Под объемными силами понимают такие, которые действуют на элементы объема, как, например, силы веса, тяготения, инерции, электростатического притяжения или отталкивания, силы действия магнитного или электрического поля на частицы среды. К поверхностным относят силы, которые при принятом в механике сплошных сред макроскопическом подходе действуют на элементы поверхности, как, например, силы давления, и вообще силы, действующие со стороны потока на поверхность погруженного в него тела, или реакции тела на поток, силы внутреннего трения (вязкости) в среде. [c.57]

По ходу доказательства можно заметить, что симметричность тензора напряжений была обусловлена отсутствием в среде непрерывно распределенных пар сил, объемных или поверхностных. В этом случае имеет место симметричная механика сплошных сред , симметричная теория упругости или симметричная гидродинамика , в отличие от соответствующих несимметричных механик, учитывающих наличие в сплошной среде непрерывно распределенных пар сил. Легко убедиться, что присутствие непрерывно распределенных источников притока массы не нарушило бы справедливости равенства (41) или условий симметрии тензора напрян ений (42) в сплошной среде. [c.63]

Дополнительные внутренние силы, напряжения, которые были рассмотрены в предыдущей главе связаны с изменением взаимного расположения элементарных частиц (атомов, ионов), происходящим при наличии внешнего воздействия (внешние силы — объемные и поверхностные, температура). Следовательно, напряжения связаны функциональной зависимостью с деформациями, возникающими при действии внешних сил на тело. Эту зависимость можно условно записать в виде функциональной связи между тензорами напряжений и деформаций [c.62]

Для выделения мощности внутренних сил объемного сжатия [c.104]

Изменение полной энергии некоторой массы жидкости за промежуток времени от /] до 2 происходит за счет работы массовых и поверхностных сил, за счет притока за тот же промежуток времени тепловой энергии вследствие наличия объемно-распределенных источников тепла, а так ке притока тепла через поверхность. Если обозначить через Ах работу массовых сил, Лз — работу поверхностных сил, — объемное поступление энергии, Qs — количество тепла, поступившее через поверхность [c.64]

Все силы, действующие на изолированный от окружающей среды жидкий объем, можно по характеру их действия условно разделить на силы объемные (или, иначе, массовые) и силы поверхностные. [c.27]

Следует сразу же отметить, что такого рода разграничение действующих в жидкости сил на силы объемные и силы поверхностные не вполне строго и в известном смысле условно ведь в действительности в поверхностные силы, к которым мы отнесли воздействие окружающей среды на выделенный объем, входят, кроме всего прочего, также силы сцепления между частицами жидкости, а эти силы по самой своей природе—объемные. Но в гидроаэродинамике не приходится специально заниматься частичными силами поэтому здесь такая классификация сил правильна и удобна. [c.28]

В общем случае жидкость подвергается воздействию двух видов сил объемных и поверхностных. К первым отно- [c.8]

Хорошо известно, что множители Лагранжа представляют собою реакции связей. Соответственно на уравнение (7.4.3) можно смотреть несколько иначе. Первые два члена представляют собою работу внешних сил, объемных и поверхностных. Третий член есть работа внутренних сил, величины 6e,j = А (би,, j + 6iij, i) представляют собою обобщенные перемещения, а Оу — соответствующие обобщенные силы. Очевидно, что ОцОец есть инвариант, поэтому Оц — симметричный тензор второго ранга, который называется тензором напряжений. Преобразуем третий интеграл в соотношении (7.4.3) интегрированием по частям. Заметим, прежде всего, что [c.220]

Сила Р называется архимедовой силой, — объемным водоизмещением, а произведение [c.27]

Здесь через бо , бО ,, бо , бт , , бт,, бт обозпачены мрту-альные изменения иапрязкения, а через бХ, б У, 62 и бХ, бУ, 62 — виртуальные изменения внешних сил, объемных и поверхностных. [c.47]

Рис. 5.21. Модули силы объемного сопро-гепттсигш тивления ф (а), инерционной силы / (б) и силы вязкостного взаимодействиям, (в),отнесенные к модулю градиента давления (расчет проведен для Лх/Л5,=1/30, Неэф= =10- )

ОБЪЕМНАЯ СЙЛА — то же, что массовая сила. ОБЪЕМНАЯ СКОРОСТЬ — поток колебательной скорости частиц через данную поверхность, О. с. V выражается ф-лой V = где о — вектор колеба- [c.395]

Электропроводные стенки(а 0). В данном случае индуцированные токи j могут замыкаться не только по пристенным гартмановским слоям, но и по самим стенкам, перпендикулярным магнитному полю. При этом эпюра плотности тока по сечению j y) меняется, интеграл электромагнитной силы по сечению не равен нулю, появляется результирующая тормозящая сила — объемная сила электромагнитного происхождения, причем при больших числах На ее вклад становится преобладающим. Формула для расчета коэффициента гидравлического сопротивления имеет вид [93] [c.56]

Не более чем на порядок превышает коэрцитивную силу объемного железо-гадолиниевого граната [34—36]. В обоих случаях термическая обработка пленок при 800—1000° С сопровождается улучшением структуры и магнитных свойств. [c.11]

Могут быть случаи, когда при наличии поверхностных сил объемное их действие во всем потоке равно нулю, это имеет место, как в дальнейшем будег показано, например, при безпихревом движении вязкой жидкости. [c.96]

Дэ, У 75. На 1 пог. длины кирпичной стены действует нагрузка Р = 25 Т (рис. 185). Онределить нан-ряи ения в сечениях 1—1 и 2—2 с учетом собственного веса стены и бутового фундамента, найти ширину подошвы фундамента Ь и построить эпюру продольной силы. Объемный вес кирпичной кладки Г/ж , бутовой Уб = 1>8 Т/м . Допускаемое давление на грунт [о1 = 3 кПсж . [c.88]

Введем понятие о напряжении непрерывно распределенной силы сначала для сил объемных, затем для сил поверхностных. Сама по себе величина объемной силы, действующей на выделенный в среде жидкий объем, нехарактерна для данной жидкости и той обстановки, в которой жидкость находится, так как кроме свойств жидкости и окружающих условий она зависит еще от величины выделенного объема величина же этого объема в разных случаях может быть разной и вообще, но сути дела, есть величина произвольная. Следует поэтому для количественной характеристики объемной силы ввести величину, не зависящую от произвольно выделенного объема. Если считать массу равномерно распределенной по выделенному малому объему, то объемная сила будет пропорциональна объему и отношение этой силы к объему является, очевидно, искомой характеристикой силы. Однако в действительных жидкостях и главным образом в газах масса распределена неравномерно, и количественная характеристика объемной силы должна быть различна в разных точках. Для того чтобы получить характеристику объемной силы в некоторой внутренней точке выделенного объема, будел стягивать объем к этой точке, устремляя его к нулю, и вычислим предел [c.28]

Основы гидромеханики неньютоновских жидкостей (1978) -- [ c.12 ]

Классическая механика (1980) -- [ c.113 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1977) -- [ c.52 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.62 ]

Теоретическая механика (1986) -- [ c.150 ]

Теория упругости (1975) -- [ c.23 ]

Балки, пластины и оболочки (1982) -- [ c.15 ]

Метод конечных элементов в задачах строительной механики летательных аппаратов (1985) -- [ c.13 ]

Теория и приложения уравнения Больцмана (1978) -- [ c.71 , c.100 , c.151 ]

Сопротивление материалов Издание 3 (1969) -- [ c.9 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...