Напряжение вязкое

Рассмотрим отдельно каждое слагаемое. Напряжение вязкого трения будет иметь значительную величину в непосредственной близости от стенки, и с увеличением расстояния оно будет убывать. Напряжение турбулентного трения, наоборот, вблизи стенки мало н по мере удаления от стенки растет. Область вблизи стенки, в которой величина г полностью определяется вязким трением, а турбулентное трение пренебрежимо мало, будем называть ламинарным подслоем (рис. XI.7). [c.268]

Согласно теории прочности Давиденкова — Фридмана природа разрушения двойственна хрупкое разрушение от отрыва происходит под действием нормальных напряжений, вязкое — под действием касательных. Высокие напряжения, сопровождающиеся разрушением, могут возникнуть при ударе по абразиву в результате наложения падающей и отраженной волн. Разрушение абразивных зерен на поверхности контакта связано с интерференцией этих волн, поэтому создание теории напряженности контакта при ударе неразрывно связано с учетом упругой и пластической деформаций. Особые трудности возникают при аналитическом исследовании упругопластической деформации поверхности контакта при ударе. При напряжениях, превышающих предел упругости, местная деформация включает две составляющие— упругую и пластическую. Для упругой деформации справедлива приближенная зависимость Герца [c.11]

Напряжение вязкого сдвига (сила, отнесённая к единице площади) для граничных поверхностей равно [c.130]

Величина касательного напряжения вязкой жидкости по закону Ньютона запишется в виде [c.300]

Напряжение вязкого трения, действующее на плоский слой жидкости, если на расстоянии L от него с относительной скоростью w движется дру- [c.93]

При развитом турбулентном течении касательные турбулентные напряжения имеют величину, превышающую величину напряжения вязкого трения на несколько порядков. Турбулентное касательное напряжение явно не зависит от динамической вязкости а является функцией градиента средней скорости, степени турбулентности, предыстории потока и т.д. [c.85]

В плотных газах величина I мала. По мере приближения в вязком газе к стенке, точнее к пристеночному слою, будет непрерывно изменяться видимая скорость w, формула (2) должна оказаться для плотных газов близкой к формуле напряжения вязкого трения [c.290]

Составляющие тензора напряжения вязкой жидкости ft имеют вид [c.20]

Как указывалось выше, вязкое разрушение характерно для некоторых чистых м,еталлов, испытывающих действие достаточно высоких напряжений. Вязкое разрушение реализуется в течение относительно малых промежутков времени. [c.190]

Навье — Стокса уравнение 89 Напряжение вязкое 54, 56 Напряжение механическое 15 —, тензор см. Тензор напрял<ений Напряженность электрического поля 267 [c.276]

В формулы (2.27), (2.28) входят два параметра I и (.i. Если >. = 1 = О, то тензор напряжений вязкой жидкости обращается в тензор напряжений идеальной жидкости. Коэффициент (х называют коэффициентом вязкости (или сдвиговой вязкости), X— вторым коэффициентом вязкости (или коэффициентом объемной вязкости). Часто коэффициентом объемной вязкости назы- [c.76]

Найдем сначала потерю напора при стационарном течении ламинарного потока по круглой трубе. Выделим мысленно в жидкости соосный с трубой цилиндр длиной I и радиусом у. С внешней стороны на поверхность цилиндра действует касательное напряжение вязкого трения, которое по формуле (25-6) равно [c.280]

Поскольку природные горные породы проявляют при длительном действии напряжений вязко-упругие свойства, вероятно, здесь уместно спросить, какого вида и какой величины остаточные деформации должны были накапливаться в оболочке твердых пород под действием системы переменных напряжений [c.833]

Тензор напряжений (13.21) можно представить в виде, аналогичном тензору (12.4) напряжений вязкой жидкости, т. е. в виде [c.551]

Покажем, как это сделать. Согласно представлениям о характере поверхностных сил и о молекулярной структуре среды поверхностная сила на какой-то поверхности внутри среды является следствием обмена количествами движения между соседствующими через эту поверхность слоями. Этот обмен происходит вследствие миграции молекул из одного слоя в другой. Если среда представляет собой газ, то молекулы в пределах своего свободного пробега пересекают поверхность между слоями. Если среда является жидкостью, то перенос количества движения происходит как за счет части молекул, хаотически движущихся в жидкости, так и (в основном) за счет колебательного движения около равновесного положения молекул в соседних слоях жидкости. Молекулы, которые попадают из более медленного слоя в более быстрый, подтормаживают его, воздействуя на этот слой с некоторой суммарной силой наоборот, молекулы, попавшие из быстрого в более медленный слой, способствуют его ускорению также с определенной силой. Такая сила, отнесенная к единице поверхности, и есть напряжение вязкого трения между слоями. [c.368]

Рассмотрим на основании элементарной кинетической теории возникновение силы трения в идеальном газе. Пусть С — средняя статистическая скорость молекул, N — среднестатистическое число молекул в единице объема эти величины вычисляются на основании функции распределения молекул. Если ГП — масса одной молекулы, то масса всех молекул, переходящих в единицу времени через единицу площади срединной поверхности слоя, имеющего толщину И (см. рис. 74, б) порядка длины свободного пробега молекул (примем Н = 1), равна шМс. Приравнивая разность количеств движения, переносимых через единицу площади поверхности контакта, напряжению вязкого трения между слоями толщиной 1/2, получаем (с точностью до ) [c.368]

Итак, осредненные составляющие скорости турбулентного течения удовлетворяют уравнениям (18.9), которые отличаются от соответствующих уравнений для ламинарного течения присутствием дополнительных членов, зависящих от трения и определяемых тензором напряжения (18.10). Эти напряжения называются кажущимися напряжениями турбулентного течения. Они вызываются турбулентным пульсационным движением и получаются осреднением по времени величин, квадратичных относительно пульсационных скоростей. Так как эти напряжения прибавляются к обычным напряжениям вязкого течения и действуют на развитие течения сходным образом, то они часто называются также напряжениями кажущегося турбулентного трения. Полные напряжения получаются алгебраическим сложением обычных, вязких напряжений, определяемых равенствами (3.25а), и кажущихся турбулентных напряжений, следовательно, [c.507]

Напряжение вязкого трения Тс не изменяется вдоль трубы. [c.224]

Необходимо, следовательно, знать распределение напряжения вязкого трения по радиусу, подставить его в правую часть (12-14), проинтегрировать это выражение и найти таким образом искомую функцию Ш (г). [c.238]

Величина т = - = ц называется напряжением вязкого сдвига. [c.14]

Весьма важно установить, произошло ли образование полости в результате хрупкого разрушения металла или в результате интенсивной пластической деформации сердцевины заготовки под действием скалывающих напряжений (вязкое разрушение). Не- [c.27]

Трение в подшипнике обусловлено напряжением вязкого сдвига в смазочном слое т, которое определяется из закона Ньютона [c.19]

Нагеля схема 388—390 Найквиста частота 251 Напряжений вязких тензор 320, 322, 323 [c.605]

Если соответствующим образом преобразовать уравнения движения турбулентного потока, то можно показать, что инерционные члены в этих уравнениях связываются с переносом энергии от крупномасштабных вихрей к мелкомасштабным, тогда как посредством диссипативных членов учитывается рассеяние энергии. Последнее в основном происходит за счет наиболее мелкомасштабных вихрей, в которых деформации сдвига и, следовательно, напряжения вязкого трения велики. Если отсутствуют источники энергии, кинетическая энергия турбулентного движения будет убывать, т.е. будет происходить вырождение турбулентности потока быстрее, если влияние вязкости велико, и медленнее, если это влияние мало. [c.44]

Важно понимать, что приведенный выше анализ основывается на линейном уравнении, хотя оно и учитывает при помощи члена, содержащего А, некоторые эффекты памяти. Действительно, для обтекаемых тел простой геометрии (таких, как сферы и цилиндры) решение уравнения (7-4.3) можно довести до вычисления коэффициента лобового сопротивления в явном виде [15, 17]. Кажущаяся значительно более простой задача, состоящая в вычислении коэффициента лобового сопротивления для течения обобщенных ньютоновских жидкостей (т. е. жидкостей, для которых напряжение задается уравнением (2-4.1)), оказывается практически более сложной для решения из-за нелинейности члена, описывающего вязкие напряжения даже для тела простейшей геометрии (сфера) получены лишь оценки для несовпадающих верхней и нижней границ решения [18]. [c.277]

Вдали от точки отрыва напряжения вязкого трения пренебрежимо мало по сравнению с напряжением турбулентного трения для жсех расстояний от стенки, превышающих некоторую определенную величину, которая называется толщиной ламинарного подслоя. Внутри этого подслоя напряжение вязкого трения достигает больших значений, так как производная duldy здесь велика. Однако в точке отрыва ди ду) = 0 (при у = 0) и напряжение вязкого трения будет малым даже у стенки. Поэтому вязким трением можно пренебречь во всем сечении. Тогда из [c.335]

Вычислим теперь касательную состав-1тивление трения ляющую т напряжения вязкого трения на [c.261]

Напряжение вязкого сдвига для граничных поверхностей рявно [c.131]

Выражению 6 1Fh o6p может быть придан более законченный вид, если представить напряжения вязких сил через скорости деформаций по формулам Навье. После использования этих формул выражение работы примет вид [c.45]

Выражение тензора напряжений может быть разделено на напряжения упругих деформаций — p8ij и напряжения вязких деформаций. [c.83]

Эти уравнения отличаются от уравнений Навье — Стокса для нетурбулентного потока только наличием дополнительных членов, включающих пульсации скорости. Поскольку девять произведений ри. и. обычно называют рейнольдсовыми напряжениями, следует подчеркнуть, что объединение членов, выражающих только ускорение, с членами, относящимися к вязким напряжениям, делается лишь для иллюстрации того влияния, которое оказывают на поток пульсации вместо мгновенных вязких напряжений, исчезающих в процессе осреднения. Хотя эти средние напряжения могут быть намного больше по величине, чем среднее значение напряжения вязкого сдвига, они не могут диссипировать (рассеивать) энергию как средняя, так и турбулентная полная энергия потока неизбежно диссипируется только под действием вязкости. Механизм этого явления может быть выражен модификацией предыдущих равенств (см. п. 72). [c.252]

В работах Э. Зибеля, В. В. Швейкина указывается, что разрушение происходит в результате интенсивной пластической деформации сердцевины металла под воздействием скалывающих напряжений (вязкое разрушение). [c.31]

Осредненные составляющие турбулентного течения отличаются от соответствующих уравнений ламинарного течения присутствием членов, которые добавляются к напряжениям вязкого течения в осредиенное уравнение количества движения и действуют на раз-витие течения как дополнительные напряжения. Величины [c.85]

Наиболее бросающимся в глаза свойством, разделяющим жидкости, описываемые уравнением (6-4.47), и простые жидкости с затухающей памятью, является их поведение под действием внезапного изменения приложенных напряжений. В экспериментах по изучению последействия наблюдается движение жидкости после внезапного прекращения действия напряжений. Если пренебрегать инерцией, то чисто вязкая жидкость прекратила бы деформацию сразу после снижения напряжений. Простая жидкость со свойствами гладкости, описанными в разд. 4-4, обнаружила бы некоторое мгновенное последействие (т. е. скачкообразному снятию напряжений будет соответствовать скачок деформации). Жидкость, описываемая уравнением (6-4.47), тоже проявила бы последействие, но не мгновенное, а происходящее с некоторым запаздыванием (т. е. скачок напряжений вызвал бы скачок скорости деформации). К сожалению, инерцией нельал пренебречь в случаях, когда имеется тенденция к мгновенному последействию. Следовательно, нельзя привести и непротиворечивого экспе- [c.244]

Для чисто вязких жидкостей имеются удовлетворительные корреляции [22] для падения давления при турбулентном течении в круглых трубах. Обобщенное число Рейнольдса определяется так, чтобы данные по ламинарному течению на графике коэффициент трения — число Рейнольдса лежали на ньютоновской линии (см. ypaBHejane (2-5.25)). В турбулентном течении коэффициент трения оказывается зависящим как от числа Рейнольдса, так и от параметра п , определенного уравнением (2-5.13), и оценивается но уровню касательного напряжения на стенке. [c.280]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...