Наклонное падение

НАКЛОННОЕ ПАДЕНИЕ ЛУЧЕЙ НА ДИФРАКЦИОННУЮ [c.148]

По-прежнему ограничимся случаем плоских волн. Рассмотрим нормальное падение волны на границу раздела, а затем исследуем наклонное падение и выведем законы отражения и преломления электромагнитных волн. Введем основные понятия и обозначения и получим фазовые и амплитудные соотношения на границе раздела двух диэлектриков (формулы Френеля). Используя полученные соотношения, решим ряд задач, научное и прикладное значение которых весьма велико. Распространяя метод на случай границы раздела диэлектрик — проводник, получим основные сведения об электромагнитной волне в проводящей среде. В заключение рассмотрим возникновение светового давления. Таким образом еще раз убедимся, что теория Максвелла позволяет получить информацию о весьма разнообразных физических явлениях. [c.71]

Наклонное падение лучей на решетку [c.204]

Следует иметь в виду, однако, что проделанный расчет относился к схемам, где пучки, образующие главное и дополнительное изображение, не разделены (см. рис. 11. 4,6). В более употребительных расположениях с наклонным падением пучков, необходимым для разделения двух изображений, используются только кольца высокого порядка (см. рис. 11.4,в) и роль фотослоя увеличивается. Поэтому в голографии Френеля с наклонным падением разрешающая сила, как правило, определяется фотоматериалом. [c.259]

В случае наклонного падения на нелинейную пластинку соотношения (236.4) сохраняют силу, но толщину пластинки й в выражении для разности фаз о/ следует заменить на длину пути д/ соз ф, проходимого волной вдоль направления ее распространения (ф — угол преломления исходной волны). В свете сказанного легко объяснимы колебания мощности второй гармоники, изображенные на рис. 41.7 изменение угла падения ф приводит к изменению угла преломления, что, в свою очередь, изменяет разность фаз ш. Расстоянию между двумя соседними минимумами отвечает изменение г/г на л с помощью графика рис. 41.7 можно вычислить разность Д/г, которая оказывается равной Д/г = 0,025, что согласуется с хорошо известными значениями дисперсии показателя преломления. [c.841]

Указание. Пользуясь результатами упражнения 190, рассмотреть наклонное падение отдельно для -компоненты и для -компоненты, приняв во внимание соотношение сечений падающего, отраженного и преломленного потоков. [c.897]

Рассмотренная задача аналогична задаче о распространении электромагнитных волн при наклонном падении на линейный слой ионосферы. [c.36]

Тип УЗК выбирают следующим образом. Продольными и поперечными волнами контролируют изделия значительной толщины — в несколько раз большей длины волны. Волны в пластинах применяют для контроля листов, оболочек, труб с толщиной стенки, соизмеримой с длиной волны. Волнами в стержнях проверяют проволоки и прутки, диаметр которых соизмерим с длиной волны. Поверхностными волнами выявляют дефекты на поверхности изделия чувствительность уменьшается с увеличением глубины и практически достигает нуля на глубине, равной длине волны. Сложная форма поверхности изделия не является препятствием для контроля, поскольку поверхностная волна следует за всеми ее изгибами. Для выявления подповерхностных дефектов применяют продольные подповерхностные волны, возникающие при наклонном падении УЗК на поверхность изделия под углом, равным первому критическому. Эти волны нечувствительны к неровностям и дефектам на поверхности изделия и достигают максимума чувствительности на глубине 5—10 мм от поверхности. [c.254]

Эта формула характеризует условие резонанса колебаний при наклонном падении. В случае нормального падения [c.15]

Различные моды нормальных волн в стержне возбуждают путем наклонного падения продольной волны из внешней среды, а крутильную волну — электромагнитно-акустическим методом (см. подразд. 1.3). [c.19]

Формулы для вычисления коэффициентов отражения и прозрачности в случае двух твердых тел или жидкости и твердого тела получены Д. Б. Диановым [37] путем строгого решения задачи на границе раздела двух сред при следующих граничных условиях равенство нормальных и отсутствие касательных напряжений. Эти формулы при прямом падении аналогичны (1.32) и (1.33). При наклонном падении продольной волны [c.27]

При наклонном падении ультразвуковой волны на границу раздела двух твердых сред I и II (рис. 1.3) происходит отражение, преломление и расщепление (трансформация) волны. Так, если в среду II падает из среды I продольная волна i (см. рис. 1.3, а) под углом р то в общем случае возникают еще четыре волны две отраженные (продольная [c.22]

Растровый метод. Если на испытуемую поверхность наложить стеклянную пластинку с нанесенными на ней близко друг от друга штрихами (т. е. с растровой сеткой), то при наклонном падении лучей отраженная картина растровой сетки накладывается на штрихи самой сетки и наблюдаются муаровые полосы. На основе этого явления предложена методика измерения высот неровностей и степени шероховатости с помощью растрового микроскопа. [c.115]

Для определения а, и Оа необходимо получение трех рентгенограмм, из которых первая (при перпендикулярном падении луча) служит для определения меж-плоскостного расстояния с/ в ненапряженном состоянии, а две другие (при наклонном падении луча) — для определения с1 и с1 . Значения этих межплоскостных расстояний подставляют в следующие формулы, из которых находят напряжения и а., [c.217]

При изучении распространения вибраций по инженерным конструкциям определенное место занимают задачи о прохождении вибраций из пластины в пластину через различные препятствия. Таким препятствием можно считать ребро жесткости, жестко укрепленное на пластине. Виброизоляция ребра жесткости при нормальном падении изгибной волны на него рассматривалась в работах [1, 2]. Виброизолирующие свойства ребра жесткости для наклонного падения волны изучались в работе [3] в диапазоне частот, когда высота ребра много меньше длины изгибной волны. Ниже рассматривается виброизоляция одиночного ребра жесткости, имеющего форму тонкой полосы, при наклонном падении плоской изгибной волны в широком диапазоне частот. [c.9]

При поглощении или отражении света свободны.ми носителями в полупроводниках (и металлах) поверхностный Ф. э. возникает при наклонном падении света, а также и при нормальном падении, если нормаль к поверхности не совпадает с одной из главных осей кристалла вследствие передачи импульса фотонов электронам. [c.344]

Распространение гармонических волн в упругих телах при наличии границы. Существование двух типов волн в неограниченной упругой среде вызвало большой интерес к проблеме влияния граничных поверхностей на процесс распространения гармонических волн. По существу, задача об отражении и преломлении упругих волн на границе раздела двух полупространств — одна из основных задач в упругой теории света — раскрыла интересные проявления факта наличия двух типов волн в упругом теле. Так, оказалось, что при наклонном падении на свободную поверхность упругого полупространства продольной волны кроме отраженной под тем же углом продольной возникает и поперечная волна. Более того, при определенном угле падения продольной волны всю энергию уносит только отраженная поперечная волна. [c.11]

Рис. 4.9. Отражение ультразвуковых волн на плоской границе двух сред при перпендикулярном (а) и наклонном падении луча (б, в) (б — зеркальное отражение, в — диффузное отражение)

Как пам уже известно, в оптическом диапазоне коэффициент отражения при нормальном падении луча для границы воздух — стекло равен примерно 0,04. Увеличение R при наклонном падении луча не является достаточным для получения резкой многолучевой иитерс )еренционной картины в проходящем свете. Коэффициент отражения, близкий к единице, можно получить и при почти нормальном падении света — путем нанесения соответствующих многослойных диэлектрических покрытий или частично прозрачного слоя металла. [c.103]

Сравнение (6.26) с (6.27а) показывает, что угол дифракции (6 — фт) при наклонном падении вычисляется так же, как при нормальном падении света, но с уменьшенным значением d = d os б) периода решетки. Следовательрю, при довольно большом наклоне (б як 90°) луча кажущ,аяся постоянная решетки (d os б) становится весьма малой и на решетке (d > i) при таком освеш,ении можно будет наблюдать четкую дифракционную картину. [c.149]

При исследованиях в короткой ультрафиолетовой области выгодно работать с очень малой не шчиной d. В этом случае существует отгюсительно простой способ эффективного увеличения дисперсии, заключающийся в использовании наклонного падения света на решетку. При наклонном падении света условие образования главных максимумов для пропускающей решетки, как известно (см. рис. 6.36), имеет вид [c.315]

В звуковой волне наряду с плотностью и давлением испытывает периодические колебания около своего среднего значения также и температура. Поэтому вблизи твердой стенки имеется периодически меняющаяся по величине разность температур между жидкостью и стенкой, даже если средняя температура жидкости равна температуре стенки. Между тем на сймой поверхности температуры соприкасающихся жидкости и стеики должны быть одинаковыми. В результате в топком пристеночном слое жидкости возникает большой градиент температуры температура быстро меняется от своего значения в звуковой волне до температуры стенки. Наличие же больших градиеЕнов температуры приводит к большой диссипацнп энергии путем теплопроводности. По аналогичной причине к большому поглощению звука приводит при наклонном падении волны также li вязкость жидкости. При таком падении скорость жидкости в волне (по направлению распространения волны) имеет отличную от нуля компоненту, касательную к поверхности стенки. Между тем на самой поверхности жидкость должна полностью при.г и-пать к стенке. Поэтому в пристеночном слое жидкости возникает большой градиент касательной составляющей скорости. ), что и приводит к большой вязкой диссипации энергии (см. задачу 1). [c.426]

Наклонное падение параллелыюго пучка на дифракционную решетку. [c.205]

Опыт, выполненный по схеме рис. 11.4, в, позволяет сделать два интересных вывода. Во-первых, можно было вообиге не экспонировать участок голограммы, закрытый впоследствии диафрагмой. Но это означает, что голограмму можно изготавливать и при наклонном падении сферической волны на экран Н и фотопластинку, т. е. на первом этапе голографирования работать по схеме, аналогичной рис. 11.4, в. Восстановленная волна порядка т = —1 все равно будет иметь центром схождения точку 5, совпадающую с положением источника 5 во время экспонирования. Во-вторых, в схеме с наклонным падением (в отличие от рис. 11.4, а, б) происходит пространственное разделение пучков, образующих действительное и мнимое изображения источника. Это обстоятельство представляет несомненное практическое преимущество, вследствие чего в большинстве голографических приборов осуществляется наклонное падение опорных световых пучков. [c.241]

Использование наклонного падения на плоские решетки позволило определить длину волны рентгеновских лучей с большой точностью. Повторяя те же измерения с пространственной решеткой каменной соли, можно было по известной длине рентгеновского излучения точно определить период решетки.каменной соли, т. е. расстояние между составляющими эту решетку ионами. Отсюда удалось найти точное значение числа молекул в одном моле, т. е. число Авогадро. Эти определения числа Авогадро считаются самыми надежными. Согласно им значение числа Авогадро рекомендовано (в 1974 г.) считать равным 6,022045-10 мoль" вместо прежнего 6,0247-10 моль" (1955 г.). [c.412]

Рис. 7. Отражение волны от слоя при наклонном падении (а) и расчетные зависимости (6) и (в) от толщины диэлектрического слоя на металлической осноее

Трансформация УЗ-колебаний. При наклонном падении (под углом Р) продольной волны из одной твердой среды на границу с другой твердой средой на границе раздела происходят отражение, преломление и трансформация волны и в общем случае возникают еще четыре волны (рис. 1.10, а) две преломленные — продольная и поперечная (скорости i и j) и две отраженные — продольная и поперечная (скорости Сц и Сц). Направления распространения отраженных и преломленных волн отличаются от направления распространения падающей волны. Однако все эти направления лежат в одной плоскости —плоскости падения. Плоскостью падения называют плоскость, образованную падающим лучом и нормалью к отражающей поверхности, восстановленной в точке падения луча. Углы, образованные с этой нормалью, называют соответственно углами падения, отражения и преломления (рис. 1.10, б). Эти углы можно определить исходя из следующих рассуждений. При падении плоской волны под углом Р с фронтом AD на границу раздела двух сред она отражается под углом 0отр с фронтом BE и после преломлеппя под углом 0 p распространяется во второй среде с фронтом ВС. Времена распространения волны в первой среде от точки D до точки В и от точки А до точки Е в первой среде и от точек В А до точки С во второй среде равны между собой. Рассмотрев треугольники AB , ABD и АВЕ, найдем [c.24]

Действенный способ выделения рассмотренных ложных сигналов основан на изменении их амплитуды при нажатии пальцем нли тампоном, смоченными в масле, на точку, в которой отражается луч или через которую проходит поверхностная волна, вызывающая ложный сигнал. Таким образом очень хорошо демпфируются поверхностные волны релеевского типа, несколько хуже — поперечные волны 5У-типа при наклонном падении и продольные волны при перпендикулярном падении на поверхность. Однако нажатие практически не влияет на поперечные волны, в которых колебания происходят параллельно демпфируемой поверхности, например на. Si/-волны, падающие на демпфируемую поверхность перпендикулярно, и 5Я-волны. Во всех дру- [c.282]

Сыпучесть — способность порошка равномерно высыпаться в прессформы — зависит от гранулометрического состава пресспорош-ка, его влажности и наклона падения. [c.154]

Рис. 58. Отражение от пло-скопараллельпон пластины при наклонном падении луча лазер л

Непериендикулярность канала к обрабатываемой поверхности может возникать по нескольким причинам, и прежде всего из-за того, что нормаль к поверхности не совпадает с геометрической осью фокусирующей системы, а также из-за наклонного падения лазерного луча на фокусирующий объектив. В этих случаях причины очевидны и легко устраняются настройкой оптической системы и обрабатываемой заготовки. [c.148]

ЛИ взаимодействует с плазмой преломляется, отражается, поглощается и рассеивается. Осн. механизмы поглощения тормозное резонансное, связанное с возбуждением плазменных колебаши вблизи продольной (вдоль градиента плотности) компонентой электрич. поля ЛИ, возникающей при наклонном падении лазерного луча на. мишень аномальные (нелинейные, параметрические) процессы (напр., распад лазериого фотона на два плазмона). [c.562]

В общем случае скорость в границы раздела может отличаться от скоростей сред по обе стороны от неё, что наблюдается, напр., для ударных волн в потоках газа. Возникает т. н. нормальный разрыв скорости движения сред. На рис, 3 приведены схемы отражения и преломления эл.-ыагн, волн при их наклонном падении [c.424]

О. с. от прозрачных диэлектриков при наклонном падении с учётом разделения падающего пучка на две равнозначные компоненты, у к-рых электрич. вектор Ж перпендикулярен (а-компоыента) и параллелен (р-ком-понента) плоскости падения, описывается Френеля формулами [c.511]

О. с. от поглощающих поверхностей при наклонном падении может быть проанализировано с помощью ф-л Френеля при подстановке в них комплексного показателя преломления и учёте Снелля закона преломления JSШф = зшЭ. В результате получаются сложные выражения, связывающие коэф. отражения Л и оптич. постоянные м и X, к-рые для преломлённого луча имеют смысл эфф. величин т. к, они уже зависят от угла [c.511]

При рассмотренном выше О. с. предполагалось наличие идеально гладкой плоской отражающей границы. Реальная поверхность имеет микронеровности конечной высоты, трещины, адсорбиров, воду и т. п. Для точного измерения параметров отражённого света, на к-рые влияют тончайшие поверхностные слои, необходимы исключительно тщательная хим. очистка поверхности и устранение дефектов и нарушений структуры, вызванных обработкой. Наличие микрорельефа приводит к нерегулярному рассеянию света по разным нанравле-ниям, причём для высококачеств. полировки потери па рассеяние могут составлять 2-10 от мощности падающего света. Если высота микронеровностей А 0,2 , то отражение диффузное при Х 0,0031 отражение зеркальное. Коэф. зеркального О. с. от поверхности при нормальном падении в хорошем приближении описывается ф-лой Я = Яо Р(—где — отражение идеально гладкой поверхности. Металлич. зеркало, у к-рого потери на диффузное отражение составляют не более 0,1%, должно иметь А 0,0031 в видимом диапазоне. При наклонном падении и при переходе в ИК-область требования к качеству полировки снижаются. [c.512]

Раеемотрим здееь в качестве дальнейшей иллюстрации елучай наклонного падения иглы, используя терминологию разд. 5.7 [c.261]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...