Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Жидкости Пограничный слой

Профиль скорости жидкости не изменяется вплоть до окрестности носовой части газового пузырька, в которой появляются два новых источника завихренности, вызванные взаимодействием жидкости с поверхностью пузырька и изменением движения жидкости относительно стенок трубы вблизи границы раздела между газом и жидкостью. Пограничные слои, возникающие при этом, обозначены на рис. 60, б линиями увеличенной толщины. Можно показать, что число Рейнольдса Ке = 2рн/ /р. в этом случае велико  [c.210]


При пузырьковом кипении теплообменная поверхность омывается жидкостью, пограничный слой которой разрушается образующимися пузырьками пара. Пузырьки пара при достижении определенных размеров отрываются от поверхности и всплывают, увлекая за собой столб перегретой жидкости, турбулизируют жидкость, интенсифицируя теплообмен.  [c.196]

Из этих формул видно, что функции и Ф зависят от производной кривизны линии тока. На участках интенсивного изменения кривизны должна происходить резкая перестройка (местная) профиля скоростей, которая может привести в вязкой жидкости к отрыву потока и увеличению потерь течения. Вследствие этого надо каналы профилировать с плавным изменением кривизны контура и избегать скачкообразного изменения кривизны. Не следует забывать, что данный результат получен при изучении потенциального потока. В реальной вязкой жидкости пограничный слой как бы сглаживает скачки в кривизне контура сте-208  [c.208]

Взаимодействие конвекции и диффузии в потоке вязкой жидкости. Пограничный слой. Уравнение Прандтля  [c.439]

Как будет показано в дальнейшем, образовавшийся из-за наличия внутреннего трения в жидкости пограничный слой не выдерживает резкого восстановления давления при О > 90°, отрывается и искажает всю картину обтекания. Об этом подробно будет рассказано в главе о движении вязкой жидкости.  [c.243]

Как показывает фотография (фиг. 90), в первые моменты времени после начала движения линии тока (а следовательно, и распределение скоростей вне пограничного слоя) близки к полученным теоретически из уравнений движения идеальной жидкости. Рассмо рим частицу жидкости пограничного слоя в зоне  [c.337]

Сжимаемая жидкость. Пограничный слой для произвольного профиля, в случае криволинейного профиля мы должны обратиться К уравнениям (35.25) и (35.28). Если ограничиться случаем, когда теплопередача отсутствует, т. е. когда  [c.627]

Это изменение картины обтекания происходит из-за наличия в реальной (вязкой) жидкости, пограничного слоя. Как будет ниже показано (гл. XI), в результате отсасывания внутрь цилиндра пограничного слоя можно получить картину обтекания, почти соответствующую потенциальному потоку (см. фиг. 5.19).  [c.117]

Как будет показано в дальнейшем (гл. IX), образовавшийся из-за наличия внутреннего трения в жидкости пограничный слой не выдерживает резкого восстановления давления, отрывается и искажает теоретическую картину обтекания.  [c.211]

Аэродинамические исследования основываются, ках известно из предыдущего, на разделении потока около обтекаемых тел на два вида движения свободное (внешнее) невязкое течение и пограничный слой. Каждому виду движения посвящается самостоятельный раздел аэродинамики, а именно свободному течению — аэродинамика невязкой (идеальной) жидкости, пограничному слою — аэродинамика пограничного слоя.  [c.10]


Теория пограничного слоя разделяет решение общей сложной задачи об обтекании твердого тела потоком вязкой жидкости на две более простые обтекание твердого тела лишь тонким слоем вязкой жидкости и обтекание твердого тела несколько увеличенного в размерах (на величину пропорциональную толщине пограничного слоя) идеальной жидкостью. Пограничный слой возникает при всех реальных течениях в лопаточных машинах и двигателях и существенно влияет на их работу. Теория пограничного слоя позволяет управлять сознательно этими течениями, а также рассчитывать их.  [c.20]

Вместе с тем 6 характеризует уменьшение расхода жидкости через сечение слоя, нормальное к стенке, обусловленное вытеснением жидкости пограничным слоем, и поэтому носит название толщины вытеснения.  [c.237]

Классическая теория течения ньютоновских жидкостей в пограничном слое хорошо развита, и лучше всего этот предмет изложен в книге Шлихтинга [4]. Мы хотим обсудить здесь очень кратко только некоторые фундаментальные понятия, относяш,иеся к двумерным пограничным слоям, для того, чтобы проанализировать возможные обобщения этой теории на неньютоновские жидкости.  [c.258]

Уравнения (7-1.16) и (7-1.17) снова можно считать основными уравнениями двумерного пограничного слоя для течения неньютоновской жидкости. Разумеется, их решение требует введения частных уравнений состояния.  [c.259]

В литературе часто встречается несколько иная точка зрения, основанная на концепции утолщения пограничного слоя в жидкостях с пониженным сопротивлением. В этом подходе внимание сосредоточивается на структуре пристенной турбулентности, а не на скорости диссипации во всем ноле течения. Для обоснования такого подхода очевидна важность экспериментов по снижению лобового сопротивления в шероховатых трубах, однако опубликованные до сих пор результаты до некоторой степени противоречивы. Корреляции, основанные на этом подходе, часто появляются в литературе и представляются обычно в терминах критического касательного напряжения на стенке Ткр, ниже которого снижение сопротивления не наблюдается. Если для коэффициента трения при отсутствии эффекта снижения сопротивления использовать  [c.284]

С увеличением толщины теплового пограничного слоя при ламинарном течении жидкости у поверхности пластины интенсивность теплоотдачи уменьшается. В переходной зоне общая толщина пограничного слоя продолжает возрастать, однако значение а при этом увеличивается, потому что толщина ламинарного подслоя убывает, а в образующемся турбулентном слое тепло переносится не только теплопроводностью, но и конвекцией вместе с перемещающейся массой, т. е. более интенсивно. В результате сум-.марное термическое сопротивление теплоотдачи убывает.  [c.80]

При течении жидкости в трубе толщина пограничного слоя вначале растет симметрично по всему периметру, как на пластине (рис. 9.4, а), до тех пор, пока слои с противоположных стенок не сольются на оси трубы. Дальше движение стабилизируется и фактически гидродинамический (аналогично и тепловой) пограничный слой заполняет все сечение трубы. В зависимости от конкретных условий пограничный слой на начальном  [c.80]

Термическое сопротивление Rk можно уменьшить различными способами, воздействуя на любую из составляющих Ru / 2- Как отмечалось в 9.2, интенсифицировать конвективный теплообмен и уменьшить можно путем увеличения скорости движения теплоносителя, турбулизации пограничного слоя и т. д. Термическое сопротивление теплопроводности Rx зависит от материала и толщины стенки. Однако прежде чем выбирать методы воздействия на процесс теплопередачи, необходимо установить вклад отдельных составляющих Ra, Ri. и Ra2 в суммарную величину Rk. Естественно, что существенное влияние на Rk будет оказывать уменьшение наибольшего из слагаемых. В широко используемом в технике процессе передачи теплоты от капельной жидкости к газу через металлическую стенку наибольшее термическое сопротивление имеет место в процессе теплоотдачи от газа к стенке Ra2, а остальные термические сопротивления Ra.[ и Rx пренебрежимо малы по сравнению с ним (см. пример 12.2).  [c.100]


Определение симплекса скоростей v jv вызывает трудности, особенно для сред с Ргп>1 (капельные жидкости). Для газов выбор метода оценки этой величины не может вносить заметной погрещности, так как комплекс согласно (6-16) меньше единицы всего на несколько процентов и в первом приближении может вообще не учитываться. Как известно, для однородных потоков по Прандтлю и7 = 0,3, а по Лейбензону при параболическом изменении скорости в ламинарном пограничном слое v jv = 0,33. Известны рекомендации иного рода, например u /v = l,74 Re- или в более общем виде по Гофману v lv=, 5 Re- / Pr / .  [c.190]

В (6-32) последний член призван отражать перенос тепла за счет турбулентности твердых частиц. Упрощенная модель процесса предполагает равномерное распределение частиц не только по сечению, но и по длине потока, а так же полностью игнорирует взаимодействие несущей среды и частиц. При этом не учитываются возможные изменения толщины пограничного слоя, профиля скорости и турбулентности жидкости, скольжение компонентов потока по осредненной и пульсационной скорости и пр.  [c.199]

Таким образом, при Рг 10 толщина диффузионного пограничного слоя составляет примерно десятую часть слоя Прандтля. Поэтому, как следует из теории, касательная слагающая скорости движения жидкости на границе диффузионного пограничного слоя составляет около 10% значения скорости движения жидкости вдали от твердой поверхности.  [c.210]

Вследствие вязкости жидкости и ее прилипания к стенкам происходит резкое падение скорости до нуля в непосредственной близости к стенкам, т. е. образуется тонкий пограничный (пристеночный) слой, толщина которого возрастает с удалением от входного сечения (рис. 1.2, а—в). Так как количество протекающей жидкости остается неизменным, торможение потока в пограничном слое обусловливает соответствующее повышение  [c.18]

При этом над центрами па-рообразования возникают цепочки паровых пузырей и J циркуляционные токи жид-кой фазы (рис. 7-4). Основ- ная часть поверхности на-грева омывается при этом жидкостью, пограничный слой которой интенсивно перемешивается движущимися паровыми пузырями. Вследствие этого интенсивность теплоотдачи при пузырьковом кипении весьма велика и растет с увеличением скорости парообразования, пропорциональной плотности теплового потока.  [c.192]

Такой метод упрощения уравнений движения и энергии вязкой жидкости особенно эффективен применительно к потокам несжимае.мой жидкости, в которых поле скоро стей не зависит от температурного поля. Сложнее дело обстоит с потоком сжимаемой жидкости, где уравнения движения и энергии взаимосвязаны вследствие зависимости плотности, вязкости и теплопроводности от температуры. Кроме того, здесь само температурное поле зависит от теплообмена у стенки и от числа М внешнего потока. В потоке сжимаемой жидкости пограничные слои не являются единственными областями, в которых существенно влияние вязкости и теплопроводности это влияние важно также внутри ударных волн и в некоторых случаях за ударными волнами, где течение может быть вихревым, а соответствующие градиенты скорости могут в крайних случаях быть сравнимыми с градиентами скорости в пограничных слоях.  [c.35]

По-видимому, заслуживает упоминания тот факт, что Аста-рита [6] привел качественные аргументы, согласно которым размер области вблизи точки торможения, в которой приближения пограничного слоя перестают действовать, является для ненью-топовских жидкостей величиной, возможно, намного большей, чем для ньютоновских жидкостей.  [c.259]

В этом разделе обсудим задачи обтекания погруженных тел непью-тоновскими жидкостями. Обсуждение подразделяется на две части вначале рассмотрим течения с низкими числами Рейнольдса, т. е. течения, в которых инерционные силы не доминируют над внутренними напряжениями затем проведем анализ пограничного слоя, который представляет интерес в задачах обтекания с высоким числом Рейнольдса и для которого кинематика вне пограничного слоя и области следа определяются уравнениями Эйлера (7-1.6).  [c.275]

Исследования течений в пограничном слое неньютоновских жидкостей довольно обширно представлены в научной литературе. Однако все они явно или неявно относятся к вязкому пограничному слою. Сривастава и Маити [19] исследовали течение в пограничном слое жидкости второго порядка. Выбор такого уравнения состояния был, по-видимому, нодсказан приближением для низких чисел Вейссенберга, т. е. приближением вязкого пограничного слоя. Главный результат их работы состоит в доказательстве того, что точка отрыва смещается в направлении передней критической точки при росте числа We.  [c.279]

Как уже отмечалось, части1(ы жидкости, непосредственно соприкасающиеся с поверхностью, адсорбируются ( прилипают ) к ней. Соприкасаясь с неподвижным слоем, тормозятся и более удаленные от поверхности слои жидкости. Зона потока, и которой наблюдается уменыпение скорости (ш <№), ), вызванное вязким взаимодействием жидкости с поверхностью, называется гидродинамическим пограничным с л о-ем. 3.4 пределами пограничного слоя течет невозмущенный поток. Четкой границы между ними нет, так как скорость W по мере удаления от поверхности постепенно (асимптотически) возрастает до Шж. Практически за толщину гидродинамического пограничного слоя условно принимают расстояние от поверхности до точки, в которой скорость W отличается от скорости невозмущенного потока ау незначительно (обычно на 1 %).  [c.79]

Аналогичным обр ом осуществляется и тепловое взаимодействие потока с пластиной. Частицы жидкости, прилипшие к поверхности, имеют температуру, равную температуре поверхности 1с. Соприкасающиеся с этими частип.ами движу циеся слои жидкости охлаждаются, отдавая им свою теплоту. От соприкосновения с этими слоями охлаждаются следующие более удаленные от поверхности слои потока—так формируется тепловой пограничный слой, в пределах которого температура меняется от t на поверхности до в невозмущенном потоке. По аналогии с гидродинамическим пограничным слоем толщина теплового по1 раничного слоя бт принимается равной расстоянию от поверхности до точки, в которой избыточная температура жидкости отличается от избыточной температуры невозмущенного потока Ож = ж — (г на малую величину (обычно на 1 %).  [c.79]


При ламинарном течении тен ловой поток от охлаждаюп1енся в пограничном слое жидкости переносится к поверхности пластины только за счет теплопро-  [c.79]

Локальный коэффициент теплоотдачи от трубы к теку[цей в ней жидкости изменяется лишь на начальном участке (рис. 9.4,6), а на участке стабилизированного течения air = onst, поскольку толщина пограничного слоя (6т=г) постоянна. С увеличением скорости течения теплоносителя в трубе аст возрастает из-за уменьшения толщины ламинарного подслоя, а с увеличением диаметра тру-  [c.81]

Безразмерные комплексы обычно не являются точным отношением каких-то сил, а лишь качественно характеризуют их соотношение. В данном случае сила вязкого трения между соседними с.лоями движущейся в пограничном слое жидкости, действуюихая на единичную площадку, параллельную плоскости у —О, равна по закону Ньютона F = i (dw/dy). Заменяя производную отношением конечных разностей (dw/dy) получим цЯ р,Шж/бг, где 6г —толщина гидродинамического пограничного слоя. Принимая во внимание, что йг- /, получаем выражение  [c.82]

При малых числах Re преобладают силы вязкости и режим течения жидкости ламинарной (отдельные струи потока не перемешиваются, двигаясь параллельно друг другу, и всякие случайные завихрения быстро затухают под действием сил вязкости). При турбулентном течении в потоке преобладают силы инерции, поэтому завихрения интенсивно развиваются. При продольном обтекании пластины (см. рис. 9,2) ламинарное течение в пограничном слое нарушается на расстоянии Хкр от лобовой точки, на котором Re p = ЮжХкр/v 5 10 .  [c.82]

При Re >ReKp режим течения жидкости в пограничном слое турбулентный и расчетная зависимость для локального коэффициента теплоотдачи имеет вид  [c.84]

Необходимо отметить, что и в случае турбулентного гидродинамического пограничного слоя неиосредствеино у стенки имеется очень тонкий слой жидкости, движение в котором имеет ламинарный характер. Этот слой называют вязким, или ламинарным, подслоем 3.  [c.404]


Смотреть страницы где упоминается термин Жидкости Пограничный слой : [c.100]    [c.368]    [c.243]    [c.100]    [c.101]    [c.280]    [c.285]    [c.79]    [c.80]    [c.83]    [c.235]    [c.156]    [c.210]    [c.404]    [c.405]   
Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.681 ]



ПОИСК



Взаимодействие конвекции и диффузии в потоке вязкой жидкости Пограничный слой. Уравнение Прандтля

Влияние на теплоотдачу необогреваемого начального участка и неизотермичности поверхности при обтекании тела потоком жидкости с переменной скоростью вне пограничного слоя

Глава двенадцатая. Приближенные методы расчета трения и теплообмена в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости

Глава тринадцатая. Трение и теплообмен при турбулентном пограничном слое в сжимаемой жидкости

Движение вязкой жидкости и пограничный слой

Движение тел в вязких жидкостях. Формула Стокса. Пограничный слой

Дифференциальные уравнения движения жидкости в пограничном слое

Жидкости Пограничный слой ламинарный

Жидкости Пограничный слой тепловой

Жидкости Пограничный слой турбулентный

Жидкости Теплообмен в турбулентном пограничном слое

Жидкости несжимаемые — Движение ламинарном пограничном слое Уравнения

Критерии подобия для температурно-неОдиородной жидкости температурный пограничный слой

Критерии подобия для температурно-неоднородной жидкости температурный пограничный слой

Кшивоблоки — Пограничный слой в жидкостях

Ламинарное движение газа и жидкости в пограничном слое с поверхностью разрыва. Черный

Ламинарный пограничный слой на пластинке, продольно обтекаемой несжимаемой жидкостью. Неизотермическое движение

Ламинарный пограничный слой несжимаемой жидкости

Логарифмический закон стенки в пограничном слое несжимаемой жидкости с массообменом при

Логарифмический закон стенки в пограничном слое сжимаемой жидкости с массообменом при

М Боришанский, Е. Д. Федорович, Расчет теплообмена в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости в широком диапазоне чисел Прандтля

Некоторые важные эффекты движения вязкой жидкости в пограничном слое

Обобщение метода К- Польгаузена на ламинарный пограничный слой несжимаемой жидкости с отсасыванием

Обтекание тел жидкостью и газом при больших значениях числа Рейнольдса. Основные уравнения теории ламинарного пограничного слоя

Обтекание тел потоком жидкости Пограничный слой и начальный участок течения

Основная особенность движений вязкой жидкости при больших рейнольдсовых числах. Пограничный слой

Отсасывание жидкости из пограничного слоя

Пограничный слой в несжимаемой жидкости вдоль плоской пластинки

Пограничный слой в сжимаемой жидкости. Обтекание пластинки. Метод Дородницына

Пограничный слой газа ламинарный жидкости и газа

Пограничный слой газа ламинарный жидкости несжимаемой ламинарны

Пограничный слой газа ламинарный жидкости несжимаемой теплово

Пограничный слой газа ламинарный жидкости несжимаемой турбулентный

Пограничный слой жидкости и газа

Пограничный слой несжимаемой жидкости при больших скоростях отсасывания

Пограничный слой несжимаемой жидкости с сильным отсасыванием

Пограничный слой при обтекании вязкой жидкостью плоской пластинки

Пограничный слой при обтекании несжимаемой жидкостью плоской пластинки. Задача Блязиуса

Преобразование уравнений ламинарного пограничного слоя в газе к форме уравнений для несжимаемой жидкости

Приближенные методы расчета трения и теплообмена в ламинарном пограничном слое сжимаемой жидкости

Приближенный метод расчета бинарного ламинарного пограничного слоя в сжимаемой жидкости

Приближённые решения уравнений движения вязкой жидкости в случае больших чисел Рейнольдса Общая характеристика течений при больших числах Рейнольдса. Вывод основных уравнений теории пограничного слоя

Продольное обтекание полубесконечной пластины с произвольным распределением плотности теплового потока по длине потоком жидкости с постоянной скоростью вне пограничного слоя

Расчет колеблющегося пограничного слоя для несжимаемой жидкости

Расчет трения в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости в потоках

Расчет трения в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости на основе интегрального уравнения кинетической энергии

Расчет трения в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости по методу Д-. А. Спенса

Расчет трения в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости по методу М. Р. Хэда

Расчет турбулентных струйных пограничных слоев нестратифицированной жидкости на основе метода замыкания ПОС и интегральных соотношений

Рейнольдса пограничного слоя для сжимаемой жидкости

Рейнольдса. Пограничный слой Волны на поверхности жидкости

Решения уравнений ламинарного пограничного слоя несжимаемой жидкости

Свободное взаимодействие и устойчивость пограничного слоя в несжимаемой жидкости

Сжимаемая жидкость. Пограничный слой для произвольного профиля

Сравнение методов расчета турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости на теплоизолированной поверхности

ТЕЧЕНИЯ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ПРИ БОЛЬШИХ ЧИСЛАХ РЕЙНОЛЬДСА Основные предположения и система уравнений пограничного слоя

Температурный и диффузионный пограничные слои при ламинарном движении несжимаемой жидкости

Температурный и концентрационный пограничные слои в несжимаемой жидкости

Теплообмен в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости

Теплообмен при ламинарном пограничном слое в несжимаемой жидкости

Теплообмен при малых скоростях в пограничном слое несжимаемой жидкости

Течение жидкости вращательное пограничном слое на плоской пластине

Точные решения уравнений ламинарного пограничного слоя несжимаемой жидкости без теплообмена

Трение и теплообмен в ламинарном пограничном слое сжимаемой жидкости на непроницаемой поверхности

Турбулентный пограничный слой несжимаемой жидкости

Турбулентный пограничный слой сжимаемой жидкости. Основные свойства турбулентного течения

Уравнения движения жидкости для плоского пограничного слоя

Уравнения теории пограничного слоя для сжимаемой жидкости

Ш у л ь м а н, Приближенный расчет ламинарного пограничного слоя в несжимаемой жидкости при наличии тепло- и массообмена



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте