Среда вязкая

Развитое турбулентное движение в трубах рассматривается как движение, состоящее из двух сплошных сред вязкой и турбулентной /33-56/. Эти среды отличаются друг от друга физико-механическими свойствами, т.е. вязкостью, теплопроводностью и диффузией. Между этими двумя средами имеется кинематическое и динамическое взаимодействие. При очень больших местных числах Рейнольдса влияние вязкого движения на суммарный поток очень незначительное, например, около оси трубы. В таких случаях влиянием вязкого движения можно пренебречь. При малых местных числах Рейнольдса, например, непосредственно возле стенки, можно пренебречь влиянием турбулентной среды. В таких случаях вязкая среда может рассма+риваться как вязкий подслой всего потока. [c.54]

Физико-механические свойства вязкой среды (вязкий подслой) возле твердой поверхности характеризуются параметрами молекулярного переноса, которые имеют постоянные значения. Турбулентная среда хар- [c.55]

Рассмотрим элементы теории свободных турбулентных струй. Будем считать жидкость (газ) в струе и в среде вязкой и несжимаемой, а распределение осреднен-ных скоростей на выходе струи из отверстия или насадка равномерным. Первое условие полностью удовлетворяется в расчетах систем вентиляции промышленных и гражданских зданий второе — при устройстве плавно сходящихся насадков. [c.327]

При турбулентном движении почти все сечение трубы заполнено турбулентно текущей жидкостью. У стенки же образуется вязкий подслой. При больших числах Re толщина подслоя составляет ничтожную часть диаметра трубы. Несмотря на это, для малотеплопроводных сред вязкий подслой является основным термическим сопротивлением. [c.201]

Максвелла среда вязко-упругая релаксирующая 176 Матрица преобразования координат 20 прямого 20 обратного 20 Метод верхней оценки 304 [c.348]

Способность пластины несущая 244 Среда вязко-пластическая 306 [c.323]

Поршневые кольца для гидроцилиндров (ОСТ 2 А54—1 —72) применяют в гидросистемах станкостроения в среде вязких масел (v5o = 15...50 мм с) при [c.178]

Систему уравнений (11) можно переписать в несколько ином виде, которым удобно пользоваться для описания движения частных случаев бингамовских сред — вязких жидкостей (то = 0) и пластических сред ( 1 = 0). Для этого левую и правую части этих уравнений разделим на число Рейнольдса К. После этого данная система уравнений примет следующий вид [c.66]

Некоторые из указанных подробностей, по-видимому, будут полезны для составления мнения о многочисленных прежних попытках, которые были предприняты с целью ввести новые функции течения. Мы можем утверждать, что с этой точки зрения закон гиперболического синуса охватывает наиболее общим образом многие частные законы течения, которые были независимо предложены исследователями для истолкования законов истечения из труб сред, вязких в обобщенном смысле. [c.451]

Среды вязко-пластические Бингама 144, 145 — Течение в трубах 145, 146 [c.825]

Течение сред вязко-пластических 145, 146 [c.830]

Будем называть сплошную среду вязкой однородной средой, если она несжимаема и девиатор 8 тензора [c.14]

СЛОЖНЫЕ СРЕДЫ. ВЯЗКО-ПЛАСТИЧНОСТЬ [c.393]

СЛОЖНЫЕ СРЕДЫ. ВЯЗКО-ПЛАСТИЧНОСТЬ [гл. XII [c.398]

СЛОЖНЫЕ СРЕДЫ. ВЯЗКО-ПЛАСТИЧНОСТЬ [гл. хц [c.402]

При движении различных физических систем — твердого тела, сплошной деформируемой среды (вязкой жидкости) — часть энергии упорядоченного процесса переходит в энергию неупорядоченного процесса, например тепловую. Такой переход называется диссипацией энергии. Диссипация энергии в механических системах является результатом действия сил трения. При течении вязких жидкостей за счет сил трения между слоями жидкости и между [c.10]

Растекание струи до бесконечности возможно только при установке решетки в неограниченном пространстве (рис. 3.4, а). Если решетка находится в трубе (канале) конечных размеров (рис. 3.4, б), структура потока за ней будет иная. Так, например, в случае центрального (фронтального) набегания жидкости на решетку в виде узкой струи, последняя, растекаясь радиально и достигая за решеткой стенок трубы (канала), неизбежно изменит свое направление на 90° и дальше будет перемещаться вдоль стенок в виде кольцевой струи. При этом в центральной части сечения за решеткой поступательная скорость будет равна нулю. В условиях реальной (вязкой) среды, вследствие турбулентного перемешивания, жидкость, подходя к стенкам трубы (канала), будет увлекать за собой неподвижную часть жидкости из центральной части сечения (рис. 3.4, б). На освободившееся место из более удаленных от решетки сечений будут поступать другие массы жидкости, и, таким образом, в центральной части сечений за решеткой возникнут обратные токи, а профиль скорости за решеткой по сравнению с начальным профилем струи (до решетки, рис. 3.5, а) будет иметь перевернутую форму (см. рис. 3.4, б, а также 3.5, б). [c.81]

Настоящая монография является одной из попыток среди такого рода работ подойти к проблеме разрушения, базируясь на системном подходе, лежащем на стыке механики деформируемого твердого тела, механики разрушения и физики прочности и пластичности. В книге изложены разработанные авторами физико-механические модели хрупкого, вязкого и усталостного разрушений, позволяющие анализировать повреждение материала при сложном нагружении в условиях объемного напряженного состояния. Приведены подходы к описанию кинетики трещин при статическом, циклическом и динамическом нагружениях элементов конструкций. Кроме того, в работе рассмотрены методы и алгоритмы численного решения упруговязкопластических задач при квазистатическом (длительном и циклическом) и динамическом нагружениях. [c.3]

Тело массы 5 кг подвешено к концу пружины жесткости 20 Н/м н помещено в вязкую среду. Период его колебании в этом случае равен 10 с. Найти постоянную демпфирования, логарифмический декремент колебаний и период свободных колебаний. [c.252]

Система дифференциальных уравнений, в которую входят дифференциальные уравнения теплообмена между твердым телом и внешней средой, энергии или теплопроводности в движущейся жидкости, движения вязкой несжимаемой жидкости (или уравнение Навье — Стокса) и сплошности, позволяет выявить структуру этих критериев. [c.418]

Выражение для приведенной силы взаимодействия между несущей средой и включениями записать в общем случае не представляется возможным, ибо такое общее выражение не получена даже для случая движения одиночной сферы в однородном потоке вязкой несжимаемой жидкости с переменной скоростью. Следует отметить, что даже в этом случае сила взаимодействия зависит от предыстории движения. Оставляя пока вопрос об имеющихся выражениях для силы взаимодействия фаз (об этом см. гл. 2—4), остановимся на структуре формул. Силу взаимодействия целесообразно представить в виде суммы нескольких составляющих разной природы. В первую очередь следует разделить на две части на составляющую из-за воздействия макроскопического поля давлений — а р, которая не связана со скоростной неравновесностью между фазами, и составляющую, которая связана именно со скоростной неравновесностью между фазами (несовпадение и г,) [c.35]

Первое слагаемое представляет обычную обратимую работу сжатия материала фазы, а второе — диссипируемую энергию в г-й фазе из-за внутренних вязких сил, проявляющихся как за счет градиентов в поле скоростей Г , так и за счет взаимодействия с другой фазой. Так как непосредственное определение истинного тензора скоростей деформации в рассматриваемом случае является затруднительным, следует попытаться описать диссипируемую энергию в фазе с помощью используемых средних макроскопических параметров и воспользоваться некоторыми допущениями, вытекающими из анализа движения включений в несущем потоке среды и анализа уравнения баланса внутренней энергии фазы [c.37]

Для рассматриваемых в данном параграфе дисперсных гетерогенных сред с учетом выражения (1.3.34) для вектора с, характеризующего работу поверхностных сил, и выражения (1.3.11) для тензоров поверхностных сил, если пренебречь действием вязких напряжений и теплопроводности вне поверхности разрыва, соотношения (1.3.35) примут вид [c.43]

Развитое пристенное турбулентное движение рассматривается как движение двух кинематически и динамически взаимосвязанных вязкой и турбулентного сред, отличающихся друг от друга физико-механическими свойствами (вязкостью, теплопроводностью и диффузией). При определенных условиях образуется как бы двухфазная среда вязкая возле твердой поверхности и турбулентная - в основном потоке, при этом поверхность сред покрыта сложной системой волн (табл. 3.1, по Ф. Г. Галимзянову). Волновая поверхность раздела имеет пространственную трехмерную структуру. Волны сильно изменяются по дтине и амплитуде. Некоторые волны могут иметь амплитуду большутэ, чем толщина вязкой среды возле твердой поверхности. При движении турбулентной среды по кривым линиям тока, образованным волнами (рис. 3.1), возникают центробежные силы, которые уравновешиваются град- [c.48]

Сопротивление среды 11 Сопряжённость касательных напряжений 57 Состояния агрегатные 25 Сплошность жидкой среды 15 Среда вязкая 68 [c.517]

Предположим, что рассматриваемая среда является 1) однородной, 2) несжимаемой, 3) изотропной. Предположим далее, что 4) рассматриваемая среда ведет себя совершенно аналогичным образом при перемене знака напряжений на обратный, т. е. в этом случае компоненты скорости деформации также лишь меняют знак. Предположим, что 5) суш,ествует вполне определенная связь между тензорами ( ij) и Tij), характеризуемая единственной постоянной fi. Наконец 6) будем считать среду вязкой, предполагая справедливость закона Ньютона (1). [c.102]

В последующей части обзора освещены далеко не все аспекты динамики неупругих сред. Она посвящена динамическим задачам пластичности и вязкопластичности. В ней вовсе не затрагиваются вопросы, касающиеся моделирования, неоднородных и анизотропных сред, вязко-упругих сред, явлений разрушения, эффектов сверхвысоких (порядка модуля упругости) давлений, а также эффектов проникания почти не упоминаются экспериментальные исследования. [c.304]

Изотропные неньюто- Отличительной особенностью ньютоновских новские среды вязких жидкостей является линейная зависи- [c.394]

Модель Био (1956), введенная в рассмотрение почти одновременно с моделью Гассмана (1951), вошла в теорию волн в пористых средах как первый законченный формализм неупругого поглощения при насыщении таких сред вязкой жидкостью. В основе модели Био лежит положение о нерелаксированности флюида, т.е. о возникновении заметных градиентов порового давления при распространении волн, сопровождающемся относительными перемещениями флюида и скелета, рис. 5.37. При вязком флюиде эти перемещения сопровождаются вязким трением и, следовательно, потерями энергии. К этим потерям энергии и сводится механизм поглощения в модели Био. Отметим сразу же два обстоятельства. [c.155]

В предлагаемой вниманию советского читателя книге двух известных специалистов по гидромеханике и реологии неньютоновских жидкостей сделана попытка в достаточно полном и систематизированном виде изложить основные подходы к построению физикомеханических моделей реологически сложных жидких сред, поведение которых отличается от поведения классической вязкой жидкости. [c.5]

Исакян С. М., Падение шарика в вязкой среде, Материалы Всесоюзной межвузовской научной конференции по процессам в дисперсных сквозных потоках, ОТИЛ, Одесса, 1967. [c.406]

OM и энергией на межфазной границе, капиллярные эффекты, хаотическое движение, вращение и столкновения частиц, дробление, коагуляция и т. д.) и, в результате, число возможных процессов, которые должны быть отражены в уравнениях, многокрахно расширяется. Поэтому очень важным является описать в едином виде возможные способы учета ряда основных эффектов, привлекая, где это можно, данные теоретического анализа, а где необходимо-эмпирические соотношения и параметры. Именно такой способ изложения дан в гл. 4, где представлены наиболее обш ие замкнутые системы уравнений некоторых движений гетерогенных смесей, построенные с учетом анализа осреднения уравнений движения в гл. 2 и 3. Анализ осреднения позволил более обоснованно и однозначно привлечь замыкающие гипотезы для дисперсных смесей вязких сжимаемых фаз, концентрированных дисперсных смесей с хаотическим движением и столкновениями твердых частиц и обладающих прочностью насыщенных жидкостью пористых сред. [c.7]

Дисперсные смеси двух сжимаемых фаз с фазовыми превращениями. Рассмотрим подробнее гетерогенную смесь двух сжимаемых жидкостей т = 2), в каждой из которых отсутствуют эффекты нрочностп. Пусть вторая фаза (i = 2) присутствует в виде отдельных. одинакового размера включений, непосредственными взаимодействиями (например, столкновениями) между которыми можно пренебречь первая фаза (i = 1) является несущей средой, описываемой моделью вязкой жидкости. В этом случае при достаточно малых объемных содержаниях дисперсной фазы будем полагать, что воздействие вдоль граничной поверхности выделенного объема смеси, описываемое тензором, приходится на несущую фазу, а воздействие на дисперсную фазу определяется силой со стороны несущей фазы на целое число частиц, находящихся в этом объеме. Таким образом, примем [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...