Общее уравнение энергии

Уравнения энергии многофазной системы включают соотношения, характеризующие обмен энергией в смеси и обмен энергией между твердыми частицами, а также влияние излучения. Применительно к смеси суммирование по всем компонентам с использованием уравнения (6.18) с учетом различий между жидкой и дискретной фазами дает следующее общее уравнение энергии [c.284]

Общее уравнение энергии должно включать теплоотдачу от стенки с отрезка длиной dx, если она имеет место, [c.300]

Б. 10. ОБЩЕЕ УРАВНЕНИЕ ЭНЕРГИИ [c.112]

ОБЩЕЕ УРАВНЕНИЕ ЭНЕРГИИ ДЛЯ ЖИДКОЙ СРЕДЫ [c.122]

При выводе общего уравнения энергии (см. 10 гл. 5) вместо потенциальной энергии поля массовых сил введена эквивалентная ей работа этих сил. [c.429]

Из общего уравнения энергии для процесса без подвода тепла извне dQ = 0) [уравнение (151)] получаем dL = di j. Следовательно, [c.88]

При выводе уравнения энергии не учитывались также внутренние источники тепла (например, тепловыделения в резисторе, через который пропускается электрический ток). В более общем уравнении энергии (приводится ниже) внутренние тепловыделения учитываются путем введения функции источника 5, вт/м , которую при желании можно добавить и к уравнению (4-25). Заметим, однако, что тепло химических реакций уже включено в энтальпийные члены уравнения энергии посредством определения внутренней энергии. [c.53]

Общее уравнение энергии вязкой жидкости. Рассмотрим теперь в декартовых координатах пространственную задачу нестационарного движения вязкой жидкости с источниками. Для определения работы, которую совершает над контрольным объемом единица массы жидкости, пересекающая контрольную поверхность, воспользуемся полными уравнениями для нормальных напряжений (3-4) — (3-6). Используем также полные уравнения для касательных напряжений (3-1) — (3-3). Это приводит к значительному алгебраическому усложнению задачи, но принципиально ход вывода полного уравнения энер-54 [c.54]

Путем последовательных упрощений общего уравнения энергии вязкой жидкости покажите, как оно сводится к классическому у рав нению теплопроводности в твердом теле и, наконец, к уравнению Лапласа. [c.60]

Полученный результат является следствием того, что при изоэнтропийном течении интегралы уравнений количества движения и энергии совпадают и для изучения таких течений из трех законов сохранения необходимы только два (массы и количества движения). Необходимо, однако, подчеркнуть справедливость уравнений (2.37) и (2.58) не только для изоэнтропийного течения, но и для течения с трением, так как в последнем случае вся работа трения переходит в тепловую энергию и эти две составляющие общего уравнения энергии взаимно компенсируются. В результате полная энергия частиц, движущихся при установившемся течении вдоль своей линии тока, остается неизменной. [c.50]

ОБЩЕЕ УРАВНЕНИЕ ЭНЕРГИИ В ИНТЕГРАЛЬНОЙ И ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЙ ФОРМАХ [c.65]

Таким образом, поток тепла в систему и поток энергии, входящей с массой, включая обратимую работу потока равны сумме потока внутренней энергии, потока энергии, который покидает систему вместе с массой, включая обратимую работу потока, и потока полезной работы, за исключением обратимой работы потока. В тепловой член можно включить все виды передачи тепла радиацию, конвекцию и теплопроводность. В работу при необходимости можно включить все взаимодействия с окружающей средой, не входящие в члены переноса тепла и массы. Можно учесть не только механические эффекты, но и взаимодействия полей, например, электромагнитного. В члены переноса массы должны быть включены все виды энергии, связанные с переходом массы через границы нашей системы, в том числе энергия, связанная с химическими превращениями, если таковые имеют место. В определенном смысле конкретная запись общего уравнения энергии может явиться выражением наших современных знаний, если только последние не являются менее полными, чем мы считаем на самом деле [c.65]

Общее уравнение энергии в интегральной и дифференциальной формах. Турбулентность и ее основные статистические характеристики. Конечно-разностные формы уравнений Навье-Стокса и Рейнольдса. Общая схема применения численных методов и их реализация на ЭВМ. Одномерные потоки жидкостей и газов. Расчет трубопроводов. [c.186]

Общее уравнение энергии в интегральной и дифференциальной формах. Турбулентность и ее основные Статистические характеристики. Конечноразностные формы уравнений Навье-Стокса и Рейнольдса. [c.187]

ОБЩЕЕ УРАВНЕНИЕ ЭНЕРГИИ [c.76]

Для того чтобы вывести общее уравнение энергии при движении жидкой среды, объединим принцип сохранения механической энергии с первым законом (началом) термодинамики. [c.76]

Теперь мы можем написать общее уравнение энергии в виде [c.81]

Предполагая теперь, что потенциальная энергия вп определяется только полем силы тяжести, мы получаем для такого случая общее уравнение энергии вида [c.81]

Общие уравнение энергии для установившегося одномерного течения было дано в виде (4-21). Если опустить работу на валу и слагаемое, учитывающее высоту положения (которое мало по сравнению с другими слагаемыми), то уравнение (4-21,а) примет вид [c.310]

Подставим в уравнение (3.11) полученное значение работы проталкивания общее уравнение энергии газового потока примет вид [c.70]

Пусть 5 — площадь поперечного сечения трубки. Из общего уравнения энергии (13.20) следует, что в рассматриваемом случае это уравнение с учетом (14.7) запишется в виде [c.162]

Тепловой поток 4д/1) будет соответствовать div д в общем уравнении энергии. [c.25]

Общим уравнением при расчете теплообменника любого типа является уравнение теплового баланса — уравнение сохранения энергии. Тепловой поток Qi, отданный в теплообменнике горячим теплоносителем (индекс 1), например, при его охлаждении от температуры t до t , равен [c.106]

С помощью изменения энтальпии Н общий баланс энергии стационарного процесса на единицу массы жидкости может быть представлен уравнением [c.39]

Самопроизвольное смешивание идеальных газов можно исследовать количественно, если рассматривать изолированный сосуд, разделенный на две части Л и В выдвижной перегородкой. Предполагается, что первоначальные температура и давление одинаковы во всей системе. Так как общая внутренняя энергия остается постоянной для изолированной системы, температура при смешивании идеальных газов не изменится. Применяя уравнение (6-1), определяем для каждой части объема [c.193]

Уравнение энергии является независимым, так как рассматривается случай несжимаемого газа. Описание сжимаемого пограничного слоя в общем виде (для любых значений скоростей потока) осложняется из-за функциональной зависимости скорости звука, определяемой уравнением (6.57). [c.345]

Уравнение (10.163) характеризует изменение общей кинетической энергии на единицу длины [c.484]

В этом случае стандартное изменение энергии Гиббса AG будет для всех реакций выражаться общим уравнением . [c.314]

Придадим общему уравнению энергии еще одну форму, дополнительно поясняющую процесс трансформации энергии в жидкой среде. Учтем, что индивидуальную производную dSldt полной энергии можно представить как сумму локальной и конвективной используем также уравнение неразрывности div и = = 0. Тогда [c.117]

На основе изложенного может быть сформулировано обобщенное уравнение энергии с учетом различных видов теплообмена (лучеиспускание, конвекция, теплопроводность), связанных с движением среды, наличием источников и стоков тепла, нестаци-онарности режима и работы объемных сил и сил трения. Задача о лучистом теплообмене, таким образом, является частным случаем этой весьма широкой постановки вопроса. Определение отдельных функций, входящих в общее уравнение энергии, строго математическим путем пока представляет непреодолимые трудности. В частности, при решении задач по лучистому теплообмену необходимо знать температурное поле и поле коэффициентов поглощения. Первое из них является результатом одновременно протекающих процессов тепловыделения и теплоотдачи, связанных с процессами горения и движения среды, т. е. с явлениями как кинетического, так и диффузионного характера, чаще всего не поддающихся точному математическому описанию. [c.198]

Обычно dL трактуется как потеря энергии благодаря трению . Поскольку от жидкости к стенке никакой энергии я результате трения не передается, приведенная фраза неточна. Сравнивая уравнение (а) с общим уравнением энергии (4-46), для 1ади1аба-тических условий, т. е. dh+Vjg dV=0, мы найдем, что dL в уравнении (а) опреде- [c.179]

В этой главе мы получим систему основных уравнений тепло- и массообмена для поля потока жидкости, обтекающего тело. Используя закон сохранения массы, получим дра уравнения — уравнение неразрывности в уравнение диффузии. С помощью теоремы имйульсов выведем уравнения движения пограничного слоя и уравнения Навье — Стокса. И, наконец, на основании закона сохранения энергии получим различные формы уравнения энергии пограничного слоя и общее уравнение энергии потока вязкой жидкости. [c.33]

При каких условиях общее уравнение энергии вязкой жид-кскти сводится к уравнению (4-24) [c.59]

Тепловой поток AqlD будет соответствовать div дв общем уравнении энергии. [c.31]

К спорным вопросам методики изложения, принятой в настоящем курсе, мы относим, например, предлагаемый авторами способ вывода общего уравнения энергии на основе первого начала термодинамики ( 4-2). Нам представляется, что традиционный способ использования первого начала термодинамики при выводе уравнения энергии, принятый в лучших отечественных курсах газовой динамики, является более корректным и дает возможность яснее представить сущность делаемых при этом термодинамических допущений. Недостаточно ясна с математической точки зрения трактовка понятий материального метода и метода контрольного объема в 3-6. Оба метода опираются на эйлерово представление о движении жидкой среды. Их противопоставление, как нам кажется, носит иногда искусственный характер. При выводе общих уравнений движения вязкой жидкости — уравнений Навье — Стокса — авторы, видимо, следуя Г. Шлихтингу , опираются на аналогию с напряженным состоянием упругого тела. При этом предполагается знание читателем некоторых вопросов теории упругости. Вряд ли такой способ вывода фундаментальных гидродинамических уравнений будет удобен для любого читателя. Еще одним спорным в методическом отношении местом является то, что изложение теории турбулентного пограничного слоя опережает изложение представлений о турбулентном течении в трубах. Между тем, как известно, теория пограничного слоя использует некоторые зависимости, устанавливаемые при изучении течений в трубах. Поэтому, может быть, естественнее начинать изложение вопроса [c.7]

При течении сжимаемых жидкостей, когда существенны изменения плотности, потери, обусловленные переходом механической энертии в тепло благода(ря действию трения, нельзя явно выделить, если использовать общее уравнение энергии в полученной выше форме (это уже было отмечено в 4-2.2) . [c.86]

В гл. 5 приводится общая теория истечения газов п паров. В этой главе рассматриваются следующие темы общая теория истечения адиабатическое истечение гипотеза Сен-Венана и Вентцеля диаграмма Молье проволакивание пара сопротивление движению при истечении расчет инжектора опыты Томсона и Джоуля над истечением газов отличие действительных газов от идеальных. В первых параграфах этой главы выводятся общее уравнение энергии газового потока, формулы скорости истечения, секундного расхода кри- [c.204]

Преобразуем общее дифференциальное уравнение энергии дисперсных потоков (1-48) применительно к не-продуваемому слою с учетом того, что dtrld x = dt nldx, а радиационная составляющая отсутствует. Пренебрегая также величиной (1—ip) y по сравнению с Рст7т= [c.317]

А. Н. Крайко и Л. Е. Стернин [9] обобщили уравнения X. А. Рахматулина,использовав уравнения энергии смеси и частиц, на случай нереагирующей смеси газа с несжимаемыми частицами, когда в общем случае нельзя пользоваться условием баротронии. Аналогичные, но более частного вида уравнения гидромеханики газовзвесей использовал ранее Кэриер [28]. [c.27]

Задача 388. Воспользовавшись общим уравнением динамики, вывести теорему об изменении кинетической энергии систегяы материальных точек. [c.415]

Динамика системы материальных точек сначала излагается для случая, когда движение стеснено произвольными дифференциальными связями. Из принципа Даламбера-Лагранжа (общее уравнение динамики) с использованием свойств структуры виртуальных перемещений [68] выводятся общие теоремы динамики об изменении кинетической энергии (живой силы), кинетического момента (момента количеств движения), количества движения. Изучается динамика системы переменного состава [1]. На основе принципа Гаусса наи-меньщего принуждения выводятся уравнения Аппеля в квазикоординатах. Получены также уравнения Воронца и, как их следствие, уравнения Чаплыгина. Установлено, что воздействие неголономных связей включает реакции, имеющие гироскопическую природу [44]. [c.12]

Совокупность уравнений движения и уравнения энергии обеспечивает ковариаитиость общих уравнений движения точки относительно преобразований Лоренца, [c.295]

На основании соотношений (120) и (121) общее уравнение динамики (119) при неголоиомных связях выразится через энергию ускорений следующим образом [c.380]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...