Зона волновая

Кольцевой структуре течения предшествует расслоенная с волновой границей раздела поверхности. По мере увеличения скорости газового потока зона волновой структуры расширяется вследствие того, что силы взаимодействия фаз на поверхности раздела выше сил поверхностного натяжения. [c.122]

Таким образом, Й1 = и на краю зоны волновые функции имеют вид [c.81]

Френеля 208, 239 Зона волновая 39 Зоны Френеля 271 [c.509]

В дальней зоне (зоне Фраунгофера), расположенной за ближней зоной, волновой пучок расходится, при этом угол расхождения ф связан с характеристиками ультразвуковой волны соотношением [c.152]

Чтобы глубже понять причины неприменимости подобного приближения, рассмотрим подробнее свойства волновых функций ионного остова и валентной зоны. Волновые функции остова имеют значительную величину лишь в непосредственной окрестности иона, где они обладают характерным осциллирующим видом атомных волновых функций (фиг. 11.2, а). В осцилляциях проявляется высокая кинетическая энергия электрона внутри иона ), которая в сумме с большой отрицательной потенциальной энергией равна полной энергии уровней ионного остова. Поскольку валентные электроны имеют более высокие полные энергии, чем электроны ионного остова, их кинетические энергии тоже более высоки, так как потенциальная энергия и валентных и ионных кристаллов одинакова. Поэтому внутри иона осцилляции волновых функций электронов валентной зоны должны быть выражены даже сильнее, чем у волновых функций электронов остова. [c.197]

В заполненной зоне все энергии лежат ниже р ). Электроны заполненной зоны, волновые векторы которых занимают область -пространства объемом ( к, дают вклад с к/4я в полную электронную плотность [см. (12.7)]. Поэтому число таких электронов в области координатного пространства объемом г равно [c.224]

Так как длина волны видимого света порядка 5000 Л, волновой вектор фотона д обычно имеет величину порядка 10 см . Типичные размеры зоны Бриллюэна, с другой стороны, оказываются порядка кр 10 см . Поэтому слагаемое д в (15.4) может сдвинуть волновой вектор к лишь на десятые доли процента от размеров зоны Бриллюэна. Поскольку два уровня в одной и той же энергетической зоне, волновые векторы которых отличаются на вектор обратной решетки, фактически идентичны, смещением на К также можно пренебречь, и мы приходим к важному выводу, что волновой вектор блоховских электронов практически не меняется при поглощении фотона. [c.294]

Если Р<Я, то знак кривизны изменяется и пучок становится сходящимся. Пример фокусировки гауссова пучка, сформированного в резонаторе с плоским выходным зеркалом, показан на рис. 17.21. Поскольку в дальней зоне волновой фронт близок к сферическому, новое положение перетяжки определяется по [c.274]

Р и с. 12. Схема зоны волновых векторов, в которой волна Стокса с волновым вектором 1с1 неустойчива. [c.155]

Самоподъемное основание — установка с выдвижными опорами, служащими для подъема буровой платформы над уровнем моря за зону волнового воздействия. [c.164]

В случае импульсного нагружения элемента конструкции за счет волновых процессов в зонах концентрации напряжений может реализовываться циклическое упругопластическое деформирование. Данный эффект во многих случаях является причиной уменьшения критической деформации по сравнению с идентичным параметром при статическом нагружении. [c.49]

Волновые передачи кинематически представляют собой планетарные передачи с одним из колес в виде гибкого венца. Гибкий венец / (рис. 10,44) деформируется генератором волн <7 и входит в зацепление с центральным колесом 2 в двух зонах. [c.220]

Как известно из курса электричества, колеблющийся диполь является источником сферической электромагнитной волны, векторы напряженности которой на больших расстояниях от источника , в так называемый волновой зоне, равны по величине и взаимно перпендикулярны. В этом легко можно убедиться , если воспользоваться сферической системой координат. Положим, что радиус-вектор R, проведенный из точки О в точку наблюдения М, составляет угол О с направлением дипольного момента р (рис. 2.5). Решая волновое уравнение для волновой зоны, можно получить следующие выражения для (t) и Н (t) [c.30]

Исследование проведем для достаточно больших расстояний г Х/(2л) [вектор г исходит из центра осциллятора в точку 0 (x,y,z), где наблюдается поле рис. 1.19]. Эта область значений г названа волновой зоной — быстро спадающее статическое поле мало при достаточно больших значениях г. В электродинамике [c.56]

Из выражения (1.34) следует, что каждый движущийся с ускорением заряд излучает электромагнитную волну", а напряженность поля излучения спадает обратно пропорционально первой степени расстояния от источника. На большом расстоянии от источника (в волновой зоне) поле излучения можно рассматривать как плоскую волну, что позволяет сразу найти и магнитное поле излучаемой электромагнитной волны, у которой Е (О = = Н ff)l, а направление Е и Н определяется правилом правого винта. В сферических координатах (см. рис. 1.20) векторы Е и Н определяют следующими выражениями [c.58]

Следовательно, три величины D, р и X определяют условия дифракции и соотношение между ними оказывается решающим при переходе от волновой оптики к геометрической. Для удобства введем понятие параметра дифракции р =VpX/B. Физический смысл этой величины совершенно ясен. Параметр дифракции показывает, каково соотношение между линейными размерами зоны Френеля и введенного препятствия (или отверстия). [c.269]

Если D то р —> О. В этом случае будем считать щель (или другое отверстие) широкой. Если D = Vp/., т.е. р О, то щель узка (препятствие мало). Очевидно, что при р —> О трудно выявить дифракцию и можно говорить о соблюдении законов геометрической оптики. При D V( , когда р Q, учет волновых свойств должен играть основную роль. Так, например, если открыта только одна зона Френеля, то освещенность в центре дифракционной картины в четыре раза больше освещенности, создаваемой полностью открытым фронтом. [c.269]

Протяженность ближней зоны Лб = а / 1 = а //С. Увеличение диаметра пьезопластины, сужая направленность пучка излучения, увеличивает ближнюю зону волнового поля. Направленность поля удобно представить в виде графика в полярных координатах, называемого диаграммой направленности и характеризующего угловую зависимость амплитуды поля в дальней зоне. По мере увеличения отношения а/к увеличивается направленность поля при а/Х. 0,6 на диаграмме, кроме основного лепестка, возникают боковые. [c.24]

В переходной зоне волновой конвективный перенос понижен, влияние же турбулизации еще невелико, в связи с чем коэффициент аг имеет более низкие значения. Для восходящегося потока, увлекаемого воздухом, как видно из рис. 4-11, существует давление, при котором достигается максимальный коэффициент теплоотдачи. [c.165]

У берегов водохранилищ, озер, морей земляное полотно располагают вне зоны волнового воздействия. Если линия проходит вдоль рек и в зоне водохранилищ, то бровка насыпи, как и на подходах к мостам через большие реки, должна быть выше наибольшего уровня воды с учетом наката волны на 0,5 м. Такая высота насыпей у рек и водохранилищ необходима для предохранения от смачивания основной площадки и предотвращения воздействия высокой воды непосредственно на лселезнодорожный путь. [c.27]

Взаимодействие различных механизмов неустойчивости отчетливо проявляется в структуре нейтральных кривых. Пример, представленный на рис. 74, интересен наличием волновой неустойчивости. Верхние области соответствуют обычной водпювой моде (нарастающие температурные волны), дестабилизированной влиянием вибрации, нижние области — монотонной вибрационно-статической моде. При Ка = 1040 на верхней границе статической области зарождается еще одна зона волновой неустойчивости (на рисунке заштрихована), расширяющаяся с ростом Ка . Слияние верхней и нижней волновых зон наступает при Кау = 1740. Картина, таким образом, весьма сходна с описанной в 14 (см. рис. 63). [c.114]

Авторы начинают с определения самосопряжённого поля Хартри Д.1Я валентных электронов в металле, пользуясь хартриевскнм полем атома Л1Я (15) -оболочки. Следует отметить, что все вычисления были проделаны для значеннй г , т. е, радиуса атомной сферы, большего, меньшего и равного экспериментальному значению [2,Ъ7а . После этого былн вычислены волновые-функции для некоторых точек в й-про-странстве. Для точек, близких к середине зоны, волновые функцнн были вычислены методом, использованным при вычислении фд в случае щелочных металлов для точек, близких к границам зон, — методом возмущений, исходящим из метода свободных электронов ( 73). Из значений энергии, соответствующих полученным функциям, были найдены кривая плотности уровней н средняя фермнезская энергия. Вычисления осложнялись необходимостью учёта обменного взаимодействия валентных электронов с электронами остова, как в случае калия. На рнс. 175 кривая распределения сравнивается с распределением для совершенно свободных электронов и для свободных электронов с эффективной массой т, определённой из кривизны графика s(ft) вблизи точки й = 0 ). Вертикальные линии обозначают границу области заполненных уровней для каждого из трёх случаев. Из рис. 175 можно видеть, что действительное распределение плотности уровней имеет режий минимум для значения е, близкого к верхнему краю заполнен- [c.391]

Под действие.м постоянной силы волновой вектор электрона будет непрерывно увеличиваться с течением времени. Но когда k t), возрастая, достигнет границы зоны, волновой вектор испытает переброс (см. рис. 9.9) на противоположную границу. Это движение будет происходить вновь и вновь, но не приведет к какому-либо рез льтирующему ускорению, в чем легко убедиться, еслн провести усреднение по всем состояниям зоны ). [c.331]

В применяемом здесь обычном приближении электроны считаются независимыми частицами, подчиняюш 1шися статистике Ферми— Дирака. В приближении нулевого порядка твердое тело рассматривается как ящик или сосуд, внутри которого электроны движутся, как газ это так называемая модель Зоммерфельда. Более реалистично влияние кристаллической решетки учитывается в приближении первого порядка, где периодический потенциал решетки рассматривается как возмущение состояния почти свободных электронов. Можно исходить из противоположного допущения, а именно считать, что электроны достаточно жестко связаны с атомными ядрами в твердом теле, но способны двигаться через решетку благодаря некоторому перекрытию орбиталей, принадлежащих близко расположенным атомам. Как то, так и другое рассмотрение приводят к одним и тем же результатам в кристалле существуют области близко расположенных уровней энергии (энергетические зоны), разделенные запрещенными зонами (энергетическими щелями). Эти зоны соответствуют областям, для которых волновое уравнение Шредингера имеет или не имеет решения. Линия раздела между разрешенными и запрещенными уровнями носит название границы зоны. Волновые функции "ф всегда могут быть представлены как волновые функции свободных электронов, модулированные функцией, имеющей периодичность решетки. [c.457]

Увеличение показаний радиометра после появления кавитации может быть объяснено, по-видимому, тем, что после прохождения кавитационной зоны, волновой фронт частично теряет свою сферичность, а создавшиеся акустические потоки — соответственно свое радиальное направление, поэтому поправка на сферичность фронта, которая вводилась при чисто сфери- [c.204]

При рассмотрении сильно легированных полупроводников необходимо учитывать хвосты зон. В области хвостов зон флуктуации потенциала нарушают трансляционную симметрию кристалла и так деформируют волновые функции, что они перестают быть подобными плоским волнам, и поэтому правило й-отбора становится неприменимым. Однако при больших энергиях фотонов, превышающих ширину запрещенной зоны, переходы будут происходить между состояниями невозмущенных зон, где правило А-отбора выполняется. Поэтому Стерн использовал матричный элемент, который нри больших энергиях фотонов соответствует переходам, для которых справедливо правило -отбора, а при малых энергиях описывает не подчиняющиеся этому правилу переходы между локализованными состояниями хвоста зоны и состояниями в невозмущенной зоне, волновые функции которых подобны плоским волнам [И, 51]. Выражение для такого матричного элемента получается при нредноложении, что огибающая функция имеет вид [c.175]

Зонная структура твердого тела является результатом взаимодействия волновой функции электрона с рещеткой. Зонная структура позволяет найти частоты и направления, для которых волновая функция электрона может или не может проходить через решетку. Отражение электронной волны под углами Брэгга от кристаллографических плоскостей является идеально упругим и не вносит вклада в электрическое сопротивление. Для каждого кристалла и каждой электронной конфигурации условия Брэгга налагают определенные ограничения на направление волнового вектора и значения энергий, которые может принимать электронная волна. Эти ограничения в направлениях и значениях энергий приводят к появлению щелей в почти непрерывном спектре энергий и направлений. Именно эти щели (порядка 1 эВ для полупроводников и 5 эВ или больше для хороших диэлектриков) обусловливают сильнейшие различия между металлами, полупроводниками и диэлектриками (рис. 5.2). Для металлов характерно, что уровень Ферми оказывается внутри зоны, имеющей вакантные энергетические уровни. Полупроводники имеют полностью заполненную разрешенную зону. Ширина запрещенной зоны у них невелика, н поэтому ие большое число электронов при тепловом возбуждении может перейти в расположенную выше разрешенную зону. Диэлектрик отличается от полупроводника тем, что его запрещенная зона очень велика, и практически ни один возбужденный электрон не может ее преодолеть. [c.190]

Волновая передача состоит из трех основных элементов двух зубчатых колес (одногос внутренним, а другого с наружным зацеплением) и генератора волн, деформирующего одно из этих колес. На рис. 222, а показана принципиальная схема одноступенчатой волновой передачи. Генератор волн Н (обозначение по аналогии с планетарными механизмами) — вращающееся звено с двумя роликами деформирует гибкое звено — колесо а,., которое принимает форму эллипса. В зонах большой оси эллипса зубья гибкого колеса входят в зацепление с зубьями жесткого колеса на полную рабочую высоту, а в зонах малой оси полностью выходят из зацепления. Такую передачу называют двухволновой (по числу волн деформации гибкого звена в двух зонах зацепления). Очевидно, что передачи могут быть одноволновые, трехволновые и т. д. При вращении ведущего вала волна деформации гибкого звена перемещается вокруг геометрической оси генератора, а форма деформации изменяется синхронно с каждым новым его положением, т. е. генератор гонит волну деформации. [c.349]

В волновых передачах осуществляется многопарное зацепление зубы. в в зонах контакта, количество которых равно числу волн дефоомации гибкого звена. Поэтому нагрузка на зубья значительно снижается по сравнению с другими видами передач, повышается плавность работы и кинематическая точность зацепления. Чаще применяют передачи с двухволновым генератором. Трехволновые передачи целесообразны при передаточном отношении i > 150. [c.351]

Малая величина деформации Wy определяет малую разницу делительных радиусов жесткого колеса и гибкого колеса до деформации и ма.чую разность чисел зубьев колес, а соотношение величин Wq и (i соответствует большому числу зубьев. При таких соотношениях величин Wq, z,, Zj зазоры между зубьями в зоне верплины волны деформации малы и в значительной степени исчезают при нагружении и даже при сборке передачи. Благодаря этому в волновой передаче очень болыпое число пар зубьев (до 40%) одновременно находится в зацеплении. [c.430]

При вращении водила деформация венца гибкого колеса перемещается по его окружности в виде бегущей волны. Поэтому передачу называют волновой, а водило — генератором волн. Так как зацепление зубчатых колес происходит в двух зонах, то радиальные перемещения венца гибкого колеса по окружности образуют две волны. Поэтому такую передачу называют двухволновой. Возможны трехволновые передачи. Вращение генератора волн (ведущего звена) вызывает вращение гибкого колеса, которое, обкатываясь по неподвижному колесу, вращает ведомый вал. Ведущи.м звеном может быть также любое зубчатое колесо. Материал гибких колес стали 40Х, 40ХНМА, ЗОХГСА и др,, а для передачи небольших мощностей — пластмассы. [c.371]

Если вращать водило, которое обычно является входным звеном, то зоны зацепления зубьев будут также вращаться, образуются бегущие волновые деформации гибкого колеса (отсюда и название передачи). Водило называется генератором волн (волнообразователем). При двух роликах на водиле передача называется двухволновой, при трех роликах — трехволновой. Наряду с такими генераторами свободной деформации применяются генераторы принудительной деформации (рис. 20.7, ) в виде кулачка эллиптического или другого профиля, которые создают определенную деформацию гибкого колеса. Передачи с генератором принудительной деформации более долговечны. [c.237]

При 0 = onst получим = 1/R. Следовательно, излучаемая осциллятором волна является сферической. На основании третьего вывода можно обосновать выбор волновой зоны. Как известно, поле статического диполя уменьшается при удалении от его центра согласно закону /R , т. е, (.тат 1/ в отличие от Е 1/ . Следовательно, именно в области волновой зоны можно избавиться от влияния стап т. е. можно его не учитывать. [c.31]

При Го = 1м, Я = 5-10 см (зеленый свет) Дсг = 1 мм Следовательно, в результате интерфере1щин действие всех зон, кроме первой, сводится к нулю и распространение света от S к В происходит так, будто световой поток идет внутри узкого канала вдоль SB, т. е. прямолинейно. Следовательно, волновой при тип Гюйгенса — Френеля позволяет объяснить прямолинейное распространение света в однородной среде. [c.123]

Применим графический метод для исследования очень важного случая — дифракции световых волн на крае экрана. Здесь возникает трудность при разбиении на зоны поверхности волнового фронта. На кольцевые зоны делить нельзя, так как экран отрежет по половине от каждой из них. Поэтому попробуем разделить поверхность сферического волнового фронта плоскостями, параллельными ребру экрана (рис. 6.9). Проведем эти плоскости так, чтобы по-прежнему излучение проходило от каждой последующей зоны в противофазе с излучением предыдущей. Для этого положим М Р — MqP = Х/2, М2Р — Ml = л/2 и т. д. Очевидно, что отрезки дуг не равны между собой, т. е. MqM М1М2 [c.265]

Совокупность тождественных частиц может находиться в состояниях только с определенным видом симметрии, т. е. система находится либо в симметричном состоянии (волновая функция симметрична), либо в состоянии антисимметричном (волновая функция антисимметрична). Свойства симметрии обусловлены природой самих частиц, образующих систему, и они сохраняются во времени (так как НР12 — 12 = О)- Это означает, что если в начальный момент времени система находилась в симметричном или антисимметричном состоянии, то никакие последующие воздействия lie изменяют характера симметрии системы. Состояния разного типа симметрии не смешиваются между собой. Различие в симметрии волновых функций или ij) ) проявляется Б различии статистических свойств совокупности частиц, и это оказывается связанным со спином частиц. В. Паули удалось показать, что частицы, обладающие целым спином О, ], 2,... (л-мезоны s = О, К-ме-зоны S = О, фотоны S = 1), описываются симметричными волновыми функциями и подчиняются статистике Бозе—Эйнштейна. Эти частицы часто называют бозонами. Согласно статистике Бозе— Эйнштейна, в каждом состоянии может находиться любое число частиц (бозонов) без ограничения. Частицы же с полуцелым спином Va, /2,. . . (электроны — S = V2, протоны — s = Vj, нейтроны — S = мюоны — S = Vj) — описываются антисимметричными волновыми функциями и подчиняются статистике Ферми— Дирака. Часто их называют фермионами. Согласно статистике Ферми—Дирака в каждом состоянии, характеризуемом четырьмя квантовыми числами (п, /, т, s) (полным набором), может находиться лишь одна частица (принцип Паули). [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...