Теоретические результаты

Решение задачи о преобразовании профилей скорости при протекании жидкости через насыпной слой (см. гл. 5) дано [23, 24] совершенно иным методом. В частности, расчет по этому методу показывает, если граница слоя имеет параболическую форму, то профиль скорости за слоем имеет параболический провал , максимальный в центре канала (рис. 10.14). В этом примере поток, равномерный внутри слоя, на выходе из него становится вихревым, что ведет к существенной деформации поля скоростей в сечениях за слоем. Этот результат полностью совпадает, с одной стороны с уже полученным теоретическим результатом для решетки параболической формы (рис. 10.14 и 5.11), ас другой стороны, с измерениями [1001. [c.278]

Полученная в данном разделе теоретическая зависимость отношения длин полуосей эллипсоида, форму которого принимает газовый пузырек под действием электрического поля, от величины напряженности поля была экспериментально проверена в [52]. На рис. 50 точками показаны полученные экспериментальным путем значения у (Е) для пузырьков воздуха в бензоле, деформирующихся под действием электрического поля. Для сравнения на том же рисунке приводится теоретический вид зависимости у (Е), рассчитанной по формуле (4. 4. 32). Хорошее совпадение экспериментальных и теоретических результатов является под- [c.147]

К сожалению, аналитическое решение кинетического уравнения для функции распределения пузырьков газа по размерам (4. 9. 9) и уравнения для моментов функции распределения (4. 9. 10) в общем виде получить невозможно. В ряде случаев, когда константы коалесценции и дробления можно считать постоянными, удается найти явный вид функции распределения. Однако полученные таким образом теоретические результаты не согласуются с экспериментальными данными. [c.183]

Профиль скорости жидкости, полученный в рамках турбулентной модели А, как показано на рис. 62, находится в удовлетворительном согласии с экспериментальными данными для малых значений а. Однако для больших значений а такого совпадения теоретических результатов с экспериментальными данными не происходит. [c.218]

Сравним результаты численного решения (5. 6. 1)—(5. 6. 3), (5. 6. 13), (5. 6. 14) с экспериментальными данными [77]. На рис. 67, а показан профиль средней скорости V, рассчитанный для скорости истечения газа из отверстия гу = 1.6 м/с, на рис. 67, б — по экспериментальным данным. Видно, что совпадение экспериментальных II теоретических результатов довольно хорошее. Отметим, что использование /с-в-модели с соответствующими условиями на стенках трубы приводит к лучшему совпадению теоретических результатов с экспериментальными, особенно вблизи стенок, чем простая процедура расчета, в которой значение эффективной вязкости считается постоянным. [c.226]

Сравнение теоретических и экспериментальных зависимостей средней скорости от радиальной переменной для различных сечений трубы. можно провести по рпс. 69 а—г). Видно, что наиболее удовлетворительным является совпадение результатов вдали от отверстия (г=0) и от верхней границы жидкости (2 = //). Расхождение результатов вблизи этих точек (г=0, з = Я), вероятно, объясняется сложностями расчета и упрощающими допущениями о величине средней скорости в этих точках (см. (5. 6. 9)—(5. 6. 11)). В области пространства, занятой двухфазным потоком и форму которой будем считать конической (см. рпс. 66), пространственное распределенпе средней скорости движения газожидкостной смеси оказывается гауссовским (рис. 70). Этот теоретический результат подтверждается экспериментальными данными [78]. [c.228]

Как видно из рис. 90, совпадение теоретических результатов и зкспериментальных данных удовлетворительное. [c.307]

Мы видим, что в области относительно высоких температур теоретический результат (8.8) не очень далек от истины. Но при понижении температуры расхождение между теорией и экспериментом становится катастрофическим. Оказывается, причина этого расхождения является очень фундаментальной она связана с несостоятельностью классической картины мира. [c.174]

Максимальные и минимальные значения освещенности можно вычислить с помощью спирали Корню. К аналогичным результатам можно прийти также путем аналитического вычисления. Теоретические результаты хорошо согласуются с экспериментальными данными (при использовании точечных источников света). Необходимость точечного источника света вызвана тем, что все вышеприведенные теоретические выводы получены для сферической волны, которая, как известно, порождается точечным источником. [c.135]

В начале текуш его столетия были заложены основы квантовой физики. Вскоре после этого Эйнштейн [75], Борн и Карман [76] и Дебай [77] применили принципы квантовой теории для объяснения результатов, полученных при измерении теплоемкости твердых тел. Б несколько более поздней работе Эйнштейн [78] признал, что его первоначальное предположение о наличии одной частоты колебаний у всех атомов твердого тела не может рассматриваться как точная физическая модель. Тем не менее его первую работу характеризует глубокое понимание основных особенностей теплоемкости, что полностью оправдывает использование в качестве первого приближения сравнительно грубой первоначальной модели. Теоретическим результатом первостепенной важности было введение представления о свойственной каждому веществу характеристической температуре 0, выше которой тепловое движение полностью нивелирует индивидуальные особенности любой решетки и поэтому действительна универсальная классическая формула Е = 31 кТ. При температурах ниже в теплоемкость, а также многие другие экспериментально определяемые свойства твердых тел весьма критическим образом зависят от особенностей данной решетки. Так, например, аномальная теплоемкость алмаза, значительно меньшая классического значения, в свете этой теории получает прямое объяснение как результат высокой характеристической частоты колебаний решетки v (это подтверждается также исключительной твердостью алмаза). Характеристическая температура алмаза в (A 0=/zv) много выше комнатной температуры, а потому и его теплоемкость при комнатной температуре много ниже значения, которое следует из закона Дюлонга и Пти. Иными словами, алмаз при комнатной температуре находится в низкотемпературной области . [c.186]

На рис. 3 1 представлены некоторые экспериментальные данные работы /85/, подтверждающие основные теоретические результаты /46/, касающиеся вопросов пластической неустойчивости сосудов давления. [c.90]

Теоретические результаты, полученные для гипотетической сплошной среды, тем больше приближаются к результатам наблюдений, чем полнее и точнее учтены в ней свойства реальных жидкостей и газов. К сожалению, идеализацию среды во многих случаях не удается ограничить только допущением ее сплошности. Из-за сложности изучаемых явлений приходится не учитывать и некоторые другие свойства реальных сред. [c.11]

Для выбора эффективных моделей при решении различных задач гидрогазодинамики необходимо знать истинные свойства жидкостей и газов. От полноты учета этих свойств зависит правильность теоретических результатов и обоснованное определение границ их применимости. [c.11]

Теоретические результаты, полученные для гипотетической сплошной среды, тем лучше совпадут с результатами наблюдений, чем полнее и точнее учтены в ней свойства реальных жидкостей и газов. К сожалению, идеализацию среды во многих случаях не удается ограничить только допущением ее сплошности. Сложность изучаемых явлений заставляет отказываться от учета и некоторых других свойств реальных сред. В зависимости от тех свойств, которые приписываются гипотетической сплошной среде, получают различные ее модели. Всякая идеализация среды имеет границы применимости, в которых получаются результаты, удовлетворительные с точки зрения запросов практики. При использовании результатов, полученных для идеализированной среды, важно поэтому знать границы их применимости и точность в этих границах. Установление границ применимости является непростым делом, требующим знания существа явлений или хотя бы интуитивно правильного их понимания. [c.13]

В книгу включено несколько разделов, разработка которых еще только начата и по изложенным методам возможны дискуссии, а по мере выявления новых фактов теория может претерпеть существенные изменения. К таким разделам относятся теоретическая схема взаимодействия падающих и отраженных дисперсных частиц при обтекании тел газовзвесью ( 8 гл. 4), некоторые теоретические результаты по аномально сильным осцил- [c.4]

Таким образом, малый промежуток интегрирования в (6.1.1) обеспечивает лучшее соответствие теоретических результатов экспериментальным данным на начальном участке кривой отклика [c.265]

Многочисленные эксперименты подтвердили теоретические результаты Герца для материалов, следующих по закону Гука, и при напряжениях, не превышающих предела упругости ). [c.416]

Сопоставление полученного теоретического результата с экспериментальными данными (рис. 3.1) показывает удовлетворительное совпадение для двухатомных газов (азота N , кислорода Oj и водорода в некотором диапазоне температур. Молярная теплоемкость двухатомного газа по формуле (3.13) [c.30]

Сопоставление полученного теоретического результата с экспериментальными данными (рис. 3.1) показывает значительное расхождение. [c.30]

Сопоставление теоретических результатов (3.15), (3.16) с экспериментальными (рис. 3.1) показывает, что может быть они будут совпадать при высоких температурах, однако при комнатных совпадения нет. Расхождение теоретических и экспериментальных результатов можно объяснить и устранить с помощью квантовой теории. [c.31]

В данной работа содержатся новые теоретические результаты силового взаимодействия круглого цилиндра о идеальной несжимаемой жидкостью. Рассмотрим установившееся плоскопараллельное движение круглого цилиндра в покоящейся идеальной несжимаемой жидкости со скоростью в направлении оси Л (рио.2). При движении в жидкой ореде сэада цилиндра образуется "свободное" пространство, мгновенно заполняемое как вытесняемой жидкостью, гак и. увлекаемой цилиндром. При этом вокруг цилиндра образуется некоторый слой жидкооти, двикущейоя относительно поверхности цилиндра /2/. В связанной с цилиндром системе ко-52 [c.52]

О—круговая частота, 2а — диаметр, V — коэффициент кинематической вязкости жидкости), но пренебрег дисперсией звука и влиянием скольжения и теплообмена между фазами [697, 792]. Было обнаружено расхождение между теорией Сьюэлла и экспериментальными данными. Экспериментальные данные по поглощению звука [449] располагаются значительно ниже теоретических результатов Сьюэлла, а экспериментальные данные работы [319]— существенно выше. [c.256]

Проще всего провести это исследование графически, предварительно <обезразмерив> входящие в уравнение (6.19) величины Р, Т, V. Кстати говоря, такое обезразмеривание всегда полезно проводить при графическом представлении теоретических результатов. [c.137]

Перейдем теперь к сравнению теоретических результатов с данными опыта. Наблюдается несомненная аналогия между изменением показателя преломления (рис. 4.6), найденным по формулам (4. 25), и упоминавшимися выше результатами экспериментальных исследований поглощения и преломления света различными красителями (см. рис.4.2). В согласии с данными Кундта и других участок ВС кривой AB D, где показатель преломления убывает с частотой дп1да> < 0), совпадает с максимумом коэффициента поглощения. Таким образом, в рамках электронной теории дисперсии решена еще одна важная задача и установлена связь коэффициента поглощения и показателя преломления света вблизи линии поглощения. [c.151]

С таким механизмом связаны, по-впди-мому, и аномалии в поведении теплоемкости разбавленных парамагнитных солей (см. п. 35). В случае редкоземельных элементов точный анализ явления сильно усложняется в связи с магнитным взаимодействием. Паркинсон и др. из результатов измерений на гидратированных сульфатах рассматриваемых редкоземельных элементов вычислили соответствующее расщепление уровней и связанный с ним вклад в теплоемкость, которую сравнили затем с экспериментально измеренными значениями избыточной теплоемкости. Учитывая всю сложность такого рода расчетов, названные авторы нашли, что предложенное ими объяснение, по-видимому, правильно, так как теоретические результаты достаточно хорошо согласуются с данными калориметрических измерений. [c.343]

Теоретические результаты подробно сопоставляются с зкспо-риментальными, приводятся многочисленные табличные данные по свойствам и характеристикам газов и жидкостей, важные дли конкретных расчетов. [c.940]

На рис. 2.1.2, б представлено сопоставление теоретических результатов расчетов коэффициентов абсорбции по предложенным формулам. (2.1.25), (2.1.26) с экспериментальными данными работы [7], в которой изучалась скорость абсорбции СО2 водой от времени контакта (//по). Как следует из рисунка, экспериментальные данные при больших временах контакта, а следовательно, при (, = onst, меньших расстояний от входа, согласуются лучше с теоретическими резуль гатами на входном участке. Это объясняется тем, что эффект входного участка при расчете коэффициента массоотдачи струи заметен чем более, чем ближе к отверстию проводились замеры в опытах. [c.56]

Сравнение значений осевой скорости, вычисленных но формуле (100), с результатами измерений скорости в сверхзвуковых нерасчетных струях газа представлено на рис. 7.26 и 7.27. Экспериментальные данные, приведенные яа рис. 7.26, получены для сопла, рассчитанного на число Маха Ма= 1,5 (Ха = 1,37), при следуюптих значениях параметра нерасчетности iV = 0,8 1 2 5 10. Опытные значения скорости на рис. 7.27 соответсгвуют истечению из сопла, рассчитанного на число Маха М = 3, при = 1 и iV = 2. Из рассмотрения этих рисунков следует, что теоретические результаты в первом приближении удовлетворительно согласуются с опытными данными, хотя в отдельных случаях наблюдается заметное количественное расхождение между ними. Отмеченное несоответствие может являться следствием иопользо- [c.405]

Как мы видели, трещина в деформируемом теле создает очаг возмущения напряженного состояния, характерный сильной концентрацией напряжений у ее острия. На первый взгляд любая малая трещина благодаря стремлению напряжений к неограниченному росту с приближением к кончику трещины должна была бы породить прогрессирующий процесс разрушения. Однако такой теоретический результат следует из модели идеально упругой сплошной среды и не соответствует реальным физическим свойствам материала. Дискретная структура реального материала и нелинейность механических соотношений для него в сильной степени изменяют картину фиаико-меха-нического состояния, следующую из линейной теории упругости. В результате, как показывает опыт, в одних условиях трещина может устойчиво существовать, не проявляя как-либо себя, а в других — происходит взрывоподобный рост треш ины, приводящий к внезапному разрушению тела. Существуют попытки проанализировать это явление на атомном уровне методами физики твердого тела. Они представляют определенное перспективное направление в этой проблеме, но, к сожалению, до сих пор полученные здесь результаты далеки от уровня прикладных инженерных запросов. [c.383]

При больших числах Рейнольдса (Ке >> 1) функция связи х -. х,к становится аналогом константы Прандтля-Кармана, определяемой до сих пор по результатам экспериментов (х = 0,4 12751). Здесь % = 0,4085 (для двухслойной модели) определяется теоретически по формулам (3.30, 3.33, 3.39) /33 - 56/. Возможность непосредственной проверки константы X по реультатам экспериментов следует из (3.48), а именно при (и-и)/г>. - I следует у. - или у = ехр(--х) =0,6648. По результатам экспериментов (рис. 3.7) при (11 и)1 0, --1 координата =0,66-0,67, что вполне соответствует полученному теоретическому результату. Следует отметить, что так называемая динамическая [c.74]

Полученный теоретический результат хорошо соответствует экспериментам, где по данным И. Госса /302/ около оси трубы /и.Л = 0,08, Г. Базина-0,078 /266/, А. Фортье - 0,071 /296/ и И. Лауфера 0,07 [c.87]

Как известно, капельные жидкости являются малосжима-емыми средами, поэтому для широкого круга теоретических и прикладных задач пренебрежение сжимаемостью вполне допустимо и мало влияет на вид получаемых решений и степень совпадения теоретических результатов с данными измерений. Но все же существуют случаи движения жидкостей, которые нельзя достаточно достоверно описать, если не учитывать сжимаемость Примером может служить явление гидравлического удара в тру бах, рассматриваемое далее. [c.22]

В книге, написанной известными советским и болгарским учеными по программе спецкурса, читаемого для сту-дентов-механиков, излагаются основные теоретические результаты о течениях вязкой жидкости. Рассматриваются краевые задачи, возникающие при математическом описании обтекания тел, внутренних течений и течений с поверхностями раздела. Приводятся решения методами сведения к автомодельным переменным, асимптотическими разложениями, численными конечно-разностными и прямыми методами. Наряду с известными результатами отражены также новые разработки. [c.296]

Общая система уравнений, описывающих процессы тепло- и массообмена, является весьма сложной, даже в случае применения приближений пограничного слоя. Аналитическое решение этой системы удается получить лишь в отдельных, достаточно редких случаях. Решение многих задач затруднительно и Ьри использовании численных методов. Часто приходится прибегать к экспериментальному способу исследования явлений. Экспериментальные данные кроме самостоятельного значения важны также для подтверждения теоретических результатов. Однако в эксперийенте, как правило, не удается провести измерения во всем интересном для практики диапазоне изменения параметров задачи. Это вызвано обычно высокой стоимостью эксперимента, а в ряде случаев невозможностью повторения интересующих [c.36]

История определения критической силы для сжатого стержня берет начало от работ Г Эйлера. Определенная им критическая сила кр.з была подвергнута экспериментальной проверке, и было сделано заключение, что она дает сильно завышенные результаты. Однако, как выяснилось позже, ее применяли для случая X < Х,пред.э. что было ошибкой. Когда же стали брать гибкости %, не выводящие материал за пределы пропорциональности, то результаты теории, т. е. значения кр. ) = п Е]х/Р, хорошо согласовались с экспериментом. Теперь встал вопрос об определении теоретическим путем критической силы для случая работы материала -la пределом пропорциональности. В конце XIX в. Энгессером было предложено заменить в формуле Эйлера модуль Е касательным модулем Е(. Это дало хорошее совпадение с экспериментом, но такая замена не была обоснована теоретически. При изучении вопроса появилась мысль о двух зонах деформирования Ах и. 42, которая была высказана Ясинским (1894) и затем Карманом (1910). Формула Ясинского — Кармана хотя и приблизила теоретический результат к эксперим( нту, однако давала стабильно завышенный результат. [c.360]

Возникает естественный вопрос можно ли хотя бы в принципе полностью определить форму ядерных межнуклонных сил по полной совокупности данных о задаче двух тел. Теоретические исследования дают на этот вопрос следующий ответ. Если для системы двух бесспиновых частиц известны все связанные состояния и дифференциальное сечение рассеяния при всех энергиях, то силы взаимодействия, т. е. квантовый гамильтониан взаимодействия, можно восстановить по этим данным точно, но лишь тогда, когда эти силы не зависят от скоростей. Можно ожидать, что наличие у частиц спинов не повлияет на этот теоретический результат, хотя и сильно осложнит как экспериментальные измерения, так и математические расчеты. [c.169]

Представляет интерес сравнение полученных выше теоретических данных и известных экспериментальных результатов [31]. Обращает на себя внимание тот факт, что максимумы температуры внутри пограничного слоя были зафикси -рованы и в результате термопарных измерений [31]. В то же время в согласии с теоретическими результатами при достг - [c.421]

Актуальной задачей экспериментальных исследований является проверка новых расчетных моделей турбулентности. Обычно они содержат некоторый набор коэффициентов, значения которых необходимо определить из опыта (таковы, например, числовые константы в формулах для длины пути смешения, а также значения числа Ргт). Варьируя искомые константы, добиваются наилучшего совпадения расчетно-теоретических результатов и экспериментальных данных по теплортдаче. Решение Получающейся задачи многомерной оптимизации предполагает многократное численное интегрирование системы дифференциальных уравнений пограничного слоя. Исследовательская работа такого характера требует, с одной стороны, точной, целенаправленной постановки эксперимента и, с другой, владения эффективными методами численного анализа. [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...