Энергия первичная

Среднее число нейтронов на деление V зависит от энергии первичных нейтронов , вызывающих деление. В табл. 9. 2 [c.14]

Каскадная стадия процесса взаимодействия. Множественность. Каскадная стадия процесса взаимодействия первичной частицы с нуклонами ядра представляется последовательностью попарных случайных взаимодействий. Поэтому описание этой стадии процесса может быть проведено методами статистических испытаний (методом Монте-Карло), Расчеты требуют больших вычислений, однако использование ЭВМ позволяет проводить такие расчеты и получать результаты с достаточной точностью. Наиболее полные характеристики каскада, рассчитанные методом Монте-Карло, получены в работах [13—16]. Рассчитан [13, 14] каскад для ядер АР , Си , Ри °°, Се °, ВР , и энергий первичных протонов от 82 Мэе до 2 Гэв. Расчеты проведены при некоторых упрощающих предположениях [11]. Так, не учитывали диффузную границу ядра ядро рассматривали как однородную сферу радиусом = в качестве импульсного [c.245]

Внутриядерный каскад в тяжелых ядрах включает в себя большое число нуклонов, однако энергия, приходящаяся на долю каждой каскадной частицы, меньше, чем в легких ядрах. Поэтому сравнительно небольшое число нуклонов имеет возможность покинуть пределы ядра. С увеличением энергии первичного нуклона возрастает средняя энергия, приходящаяся на один каскадный нуклон в ядре, и тем самым облегчаются усло- [c.246]

ВИЯ выхода большего числа каскадных частиц из ядра. При достаточно больших энергиях первичной частицы основную роль уже играет общее число нуклонов, участвующих в развитии внутриядерного каскада, в связи с чем выход каскадных частиц при таких энергиях с увеличением атомного номера ядра-мише-ни возрастает. [c.247]

Отношение числа каскадных нейтронов к числу каскадных протонов зависит как от атомного номера ядра-мишени, так и от энергии первичной частицы. Возрастание отношения л/р (табл. Т5.10) объясняется тем, что сечение взаимодействия [c.247]

Образование п-мезонов происходит, когда энергия первичной частицы больше порогового значения (- 300 Мэе). Число я-мезонов, образованных на одно неупругое взаимодействие, сильно зависит от начальной энергии и возрастает с увеличением энергии. При энергиях, больших 30 Гэв, выход я-мезонов составляет около 80% общей множественности (табл. 15.11). В результате неупругого взаимодействия образуются я+-, я -и я°-мезоны. Время жизни нейтрального я°-мезона очень мало (т=2,1-10 сек). Практически он сразу же распадается на два у-кванта. Поэтому при расчете защиты я°-мезоны не рассматриваются, однако распадные у-кванты инициируют электронно-фотонный каскад в защитных средах, и в некоторых случаях необходимо учитывать дозу фотонного излучения. я -Мезоны теряют свою энергию на ионизацию атомов среды кроме того, они могут испытывать неупругие взаимодействия с ядрами среды и, в [c.247]

Каскадная стадия процесса взаимодействия. Спектрально-угловые распределения каскадных частиц. Энергетическое распределение каскадных частиц характеризуется широким спектром. В нем имеются частицы с энергиями, близкими к энергии первичной частицы, и частицы с энергией вплоть до некоторого минимального значения, с которой они могут покинуть ядро. Очевидно, что минимальная энергия различна для протонов и нейтронов из-за кулоновского барьера. Считается, что в спектре каскадных частиц имеется хотя бы одна частица с энергией, близкой к энергии падающей частицы. Так как такая частица обычно совпадает с сортом падающей частицы, ее называют лидирующей частицей. [c.249]

Коэффициент неупругости определяется как доля полной энергии первичной частицы, расходуемая на образование вновь рожденных вторичных частиц в одном акте взаимодействия [c.252]

Для взаимодействия частиц высоких энергий характерно постоянство среднего значения коэффициента неупругости — независимость этого коэффициента от начальной энергии первичной частицы и массового числа ядра-мишени. Коэффициент неупругости для протонов составляет 0,3—0,4, а для пионов 0,15—0,2. На рис. 15.10 в качестве примера приведены рассчитанные [c.252]

По мере увеличения энергии первичного фотона доля энергии, передаваемой электронам отдачи, возрастает. [c.35]

Средняя энергия первичных космических частиц около 10 эв, однако энергия отдельных частиц достигает значений 10 — 10 и даже 10 эв. Первичная космическая частица высокой и сверхвысокой энергии, попадая в атмосферу, дает начало большой серии взаимодействий и приводит к образованию большого числа вторичных частиц. Среди этих частиц наиболее многочисленными являются фотоны и электроны-позитроны. Это явление называется широким атмосферным ливнем. [c.73]

При наличии значительной оптической неоднородности среды определенная часть электромагнитных волн, излучаемых обратно возбужденными атомами и молекулами, является некогерентной по отношению к первичным волнам и рассеивается во все стороны. В результате такого рассеяния энергия первичного пучка света постепенно уменьшается, так же как и при необратимом переходе энергии возбужденных атомов в другие формы энергии. [c.98]

Характеристики эффективных эмиттеров вторичных электронов приведены в табл. 25.22—25.24 и на рис. 25.39—25.43, где Ер п— энергия первичных электронов, при которой достигается максимальное значение коэффициента вторичной электронной эмиссии От- [c.582]

Рис. 25.32. Зависимость коэффициента ВЭЭ а (сплошные линии) и коэффициента неупругого отражения электронов Т от энергии первичных электронов для калия, кальция, скандия, титана и кремния [22]

Рис. 25.31. Зависимость коэффициента ВЭЭ о (сплошные линии) и коэффициента неупругого отражения электронов т) от энергии первичных электронов для бора, углерода, бериллия, магния и алюминия [22]

Таблица 25.24. Коэффициенты ВЭЭ для эффективных эмиттеров при малых энергиях первичных электронов Е [24]

Рис. 25.40. Зависимость коэффициента ВЭЭ от энергии первичных электронов для алюминий-магниевого и медно-магниевого сплавов [15]

Рис. 25.41. Зависимость коэффициента ВЭЭ от энергии первичных электронов для моно- f/) и поликристаллического (2) GaP— sO-эмиттеров

Рис. 25.43. Зависимость коэффициента ВЭЭ от энергии первичных электронов для Si— sO-эмиттеров на отражение (/) и на прострел (d=4-i-5 мкм) (2) [251

Энергия первичных ионов, кэВ [c.590]

Рис. 25.52. Зависимость коэффициента ионно-электронной эмиссии V при бомбардировке мишеней ионами аргона Аг+ от энергии первичных р [23]

Таблица 25.31. Относительные коэффициенты вторичной ионной эмиссии наиболее распространенных металлов при бомбардировке ионами Аг+, Не" " и 0+ (энергия первичных ионов 8 кэВ, за эталон принято железо при бомбардировке ионами Аг [34], элементы расположены по латинскому алфавиту)

Плотность энергии первичных КЛ в межзвездном пространстве, Дж/м ..... [c.1173]

ЭТОЙ пары в свою очередь порождают по одному тормозному кванту и т. д. В результате энергия первичного электрона распределяется между большим количеством вторичных электронов, позитронов и квантов. Наконец, энергии отдельных электронов и позитронов уменьшаются настолько, что ионизационные потери начинают преобладать над радиационными, после чего ливень прекращается. Заметим, что все компоненты ливня летят практически в том же направлении, что и первичная частица, из-за ультрарелятивистского характера процесса (см. гл. VII, 4). При наличии ливней поток частиц, попадая в вещество, сначала резко усиливается и, только пройдя некоторое расстояние, начинает падать. [c.456]

Увеличение V с повышением энергии первичных нейтро210в Е, а также соотношение (9.7), выражающее связь между Е и V, указывают на то, что средняя энергия нейтронов деления Е для возрастает примерно на 0,03 Мэе при увеличении энергии первичных нейтронов Е на I Мэе. [c.15]

Спектр вторичных частиц зависит также от угла вылета частиц. Угловое распределение вторичных каскадных частиц отличается сильной анизотропией — вылетом большинства частиц в узкий конус по направлению движения первичной частицы. С повышением энергии первичнЬй частицы увеличивается и анизотропия. Экспериментально наблюдаемый факт большой ани- [c.250]

Измерения показали, что в опыте действительно образуется радиофосфор, который мог возникнуть только за счет взаимодействия с серой нейтронов с энергией Тп> 0,95 Мэе. Так как максимальная энергия первичных нейтронов источника всего [c.363]

Описанный процесс носит название электронно-фотонной лавины или электронно-фотонного ливня, так как в каждом цикле число частиц в лавпне удваивается. Быстрое (лавинообразное) нарастание числа частиц, участвующих в процессе, приводит к тому, что первоначальная энергия первичной частицы быстро, распределяется между многими последовательно возникающими -фотонами i электронами лавины, в результате чего быстрая частица перестает существовать как таковая, т. е. поглощается. [c.109]

В первых опытах по генерации второй гармоники в энергию второй гармоники превращалось около 10 энергии первичного излучения. Такая малая доля перехода энергии ко второй гармонике объясняется небольшой когерентной длиной 2za в кварце (22q 10 см). Для более интенсивного обмена энергией необходимо удовлетворить условию волнового синхронизма (оз) =n (2(u). Это равенство невозможно удовлетворить для изотропной среды в прозрачной области, так как показатель преломления (со) монотонно возрастает с ростом частоты. Условию п(ш) =/гД2ш) можно удовлетворить, если частота со взята в прозрачной области (область нормальной дисперсии), а 2со — в области сильного поглощения (область аномальной дисперсии) или наоборот. Но это невыгодно, так как одна из волн будет сильно поглощаться. [c.304]

Рис. 25.33. Зависимость коэффициента ВЭЭ <т (сплош- Рис. 25.36. Зависимость коэффициента ВЭЭ а (сплошные линии) и коэффициента неупругого отражения ные линии) и коэффициента неупругого отражения элек-электронов т) от энергии первичных электронов для же- тронов ti от энергии первичных электронов для олова, леза. никеля, меди, галлия и германия [22] сурьмы, теллура, цезия, бария и лантана [22]

Рис. 25.42. Зависимость коэффициента ВЭЭ для GaAs— sO-эмиттеров от энергии первичных электронов на отражение (1) и на прострел> (d=3- 4 мкм) (2) [26]

Энергия оже-пика характеризует данный атом, поэтому анализ спектров оже-электронов позволяет получить информацию о составе приповерхностной области твердого тела, откуда происходит ЭОЭ. Энергия оже-электронов лежит в диапазоне 30—2000 эВ. Средняя длина свободного пробега электронов с такими же энергиями составляет 0,5—2 нм, так что спектры оже-электронов отражают свойства приповерхностного слоя толщиной до пяти монослоев. Амплитуда оже-пика пропорциональна концентрации ато.мов данного сорта на поверхности твердого тела и эффективности оже-переходов, которая характеризуется величиной, называемой оже-чувстви-тельностью. Она определяется числом вторичных оже-электронов с данной энергией, испущенных данным элементом, в расчете на число первичных электронов и зависит от энергии первичных электронов. Анализ спектров оже-электронов лежит в основе электронной оже-спектроскопии (ЭОС) — основного метода изучения состава поверхности твердых тел. [c.587]

Рис. 43.9. Вариации относительной плотности потока я дерном компоненты галактических КЛ по усредненным за 27 дней показаниям нейтронного монитора станции Клаймакс (географическая широта 39,37°, долгота 253,82°). Средняя энергия первичных КЛ за пределами атмосферы примерно равна 6 ГэВ/нуклон. За нулевой уровень выбрана плотность потока в период минимума солнечной активности (1954 г.) [27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...