Силы поверхностные внешние

Давление, представляющее полное напряжение сжат 1я от действия всех внешних сил (поверхностных и массовых), приложенных к жидкости, называется абсолютным давлением. [c.7]

Решение. Воспользуемся уравнением (39 ) в проекции на ось Ог, считая движение воды плоским. Так как в силу симметрии центр тяжести воды, заполняющей все каналы, лежит на оси Ог, то момент массовых сил (сил тяжести) относительно этой оси равен нулю. Поверхностные внешние силы давления во входном и выходном сечениях направлены вдоль радиусов и их моменты относительно оси Ог тоже равны нулю. Таким образом, в правой части уравнения (39 ) [c.300]

Возможность свободного перемещения молекул относительно друг друга обусловливает свойство текучести жидкости. Тело в жидком состоянии, как и в газообразном, не имеет постоянной формы. Форма жидкого тела определяется формой сосуда, в котором находится жидкость, действием внешних сил и сил поверхностного натяжения. Большая свобода движения молекул в жидкости приводит к большей скорости диффузии в жидкостях по сравнению с твердыми телами, обеспечивает возможность растворения твердых веществ в жидкостях. [c.83]

От тела отрывается тонкий слой (толщиной К) приложенными к нему внешними силами, действующими против сил поверхностного натяжения на поверхности отрыва. При заданных внешних силах устанавливается равновесие с определенными величиной поверхности отрыва и формой отрываемой пластинки (рис. 5). Вывести формулу, связывающую величину поверхностного натяжения с формой отрываемой пластинки. [c.69]

Силы поверхностные, действующие только на частицы, лежащие на внешней поверхности объема, как, например, силы давления на поверхность а со стороны окружающей жидкости [c.143]

Рис. 2.20. К выводу интегральных уравнений законов сохранения а) рассматриваемый объем V с поверхностью S, б) скорость, поверхностная сила И внешняя нормаль к злементу поверхности dS

Для возможности образования и существования в жидкости парового пузырька необходимо, чтобы давление насыщенного пара р внутри пузырька стало равным общему давлению на пузырек, которое складывается из 1) внешнего давления р на жидкость 2) капиллярного давления ра, обусловленного действием сил поверхностного натяжения на границе парового пузырька с жидкостью и равного, как было показано в 4.6, для сферического пузырька 2о/а 3) гидростатического давления hpg, которым мы вследствие малости глубины /г в дальнейшем пренебрегаем [c.224]

Если внешние силы являются результатом непосредственного, контактного взаимодействия данного тела с другими телами, то они приложены только к точкам поверхности тела в месте контакта и называются поверхностными силами. Поверхностные силы могут быть непрерывно распределены по всей поверхности тела или ее части например давление пара в котле, ветровая и снеговая нагрузки, давление газа в цилиндре двигателя. Величина нагрузки, приходящаяся на единицу площади, называется интенсивностью нагрузки. Ее обозначают обычно р и измеряют в паскалях (Па) или кратных ему единицах (кПа, МПа, ГПа). Часто нагрузку, распределенную по поверхности (рис. 36, а), приводят к главной плоскости (рис. 36, б), в результате чего получается нагрузка, распределенная по линии, или погонная нагрузка. Интен- [c.42]

Если обозначим г радиус-векторы центров элементарных объемов dU и площадок ds, к которым приложены векторы импульса, массовых и поверхностных внешних сил, то уравнение (II 1.26) примет вид [c.68]

Силы, действующие на ограниченный объем жидкости, в гидравлике, как и в теоретической механике, принято делить на внутренние и внешние. Внутренние силы представляют собой силы взаимодействия между отдельными частицами рассматриваемого объема жидкости внешние силы делятся на силы поверхностные, приложенные к поверхностям, ограничивающим объем жидкости (например, силы, действующие на свободную поверхность, силы реакции стенок и дна сосудов) и силы объемные, непрерывно распределенные по всему объему жидкости (например, сила тяжести). [c.8]

Уравнения (18) или (19) должны удовлетворяться во всех точках по объему тела. Компоненты напряжения меняются по объему рассматриваемой пластинки. При достижении ее границы они должны быть такими, чтобы находиться в равновесии с внешними силами, приложенными на границе пластинки. В силу этого внешние силы можно рассматривать как продолжение распределения внутренних напряжений. Условия равновесия на границе можно получить из уравнений (12). Рассмотрим малую треугольную призму РВС (рис. 12), такую, что ее сторона ВС совпадает с границей пластинки, как показано на рис. 20. Обозначая через X и Y компоненты поверхностных сил, отнесенных к единице площади в этой точке границы, получаем [c.46]

Различают поверхностные, как на рис. В2, и объемные внешние силы. Поверхностные силы могут быть приложены к малым участкам поверхности (это сосредоточенные силы, например Pi и Рп на рис. В2) или к конечным участкам поверхности (это распределенные силы, например q к q . на. рис. В2 и ВЗ). Они характеризуют взаимодействие конструкции с другими конструкциями или с внешней средой, например взаимодействие конструкций с потоком воздуха (см. рис. ВЗ, Вб) или [c.17]

Первый интеграл представляет собой работу объемных сил, а второй — поверхностных внешних сил. [c.46]

Для возникновения парового пузырька и существования его в дальнейшем необходимо, чтобы сила давления пара внутри него была не меньше суммы всех внешних сил, действующих на паровой пузырек. В момент образования пузырька на него действуют две основные силы сила давления р окружающей его жидкости и сила поверхностного натяжения на поверхности пузырька. Условие равновесия сил для парового пузырька сферической ормы определяется уравнением Лапласа [c.295]

Кроме распределенных внешних сил (поверхностных и объемных) на брус могут действовать и сосредоточенные силы и моменты. Пусть в пределах сечения i (г = г,) имеется точек приложения сосредоточенных сил и сосредоточенных моментов. Тогда все они могут быть приведены к центру сечения. Главный вектор и главный момент в сечении i, эквивалентные всем действующим в этом сечении внешним сосредоточенным силам и моментам, могут быть представлены при помощи составляющих в системе осей хуг, т. е. при помощи стандартной системы внешних сосредоточенных сил Pix, Ply, Piz, приложенных к центру сечения (к оси стержня в рассматриваемом сечении), и стандартной системы внешних сосредоточенных моментов 30t,-2, действующих относительно осей, проходящих через центр тяжести поперечного сечения (одна из таких осей совпадает с осью г и две другие параллельны осям X у). [c.48]

Таким образом, любая система внешних сил, поверхностных и объемных (сосредоточенных и распределенных), сводится к стандартной системе трех внешних распределенных вдоль оси силовых нагрузок с интенсивностями qx, qy и q , трех внешних распределенных вдоль оси моментных нагрузок с интенсивностями Шх, и трех внешних сосредоточенных сил Pix, Piy, Ри, приложенных [c.48]

В случае иной формы поперечного сечения призматического бруса картина деформации в целом остается аналогичной описанной выще, а именно замкнутые поперечные линии, плоские до деформации, остаются плоскими и после деформации, и плоскости их поворачиваются друг относительно друга. Продольные линии искривляются и при этом две из них, лежащие в некоторой плоскости (нейтральная плоскость), перпендикулярной плоскости действия приложенных к торцам моментов, длины своей не изменяют. Все другие продольные линии, искривляясь в процессе деформации, изменяют свою длину и тем в большей мере, чем дальше эта линия расположена от нейтрального слоя. Торцы при чистом изгибе и в стержнях непрямоугольного профиля остаются плоскими. Как и в описанном выше случае, строго такая картина наблюдается всюду лишь при линейном распределении на торцах нормальных поверхностных сил, создающих внешние моменты, под действием которых происходит изгиб стержня. При другом законе распределения на торцах поверхностных нормальных сил описанная картина деформации нарушается, при этом вблизи торцов в большей мере, чем в остальной области, где это нарушение практически очень невелико. [c.102]

Если на систему действуют только поверхностные внешние силы а ,, то их работа [c.27]

Ртуть в малом зазоре ё между цилиндрами (кольцами) (рис. 13) будет удерживаться силами поверхностного натяжения. Для усиления этих сил поверхность меди (наружного и внутреннего колец) амальгамирована, чем достигается полное смачивание меди ртутью. Внешние части колец покрыты никелем, в результате чего края колец полностью не смачиваются ртутью. [c.436]

Здесь f,g, - векторы объемных сил, поверхностных нагрузок и перемещений V - вектор внешней нормали к поверхности тела индекс (i, [c.142]

Раздробление струи происходит под воздействием внешних сил аэродинамического сопротивления газовой среды, в которую истекает топливо, внутренних сил поверхностного натяжения топлива, а также под влиянием начальных возмущений, возникающих при истечении топлива из сопла. [c.238]

Коаксиальные ЦТТ отличаются от описанных выше конструкций тем, что конденсация паров рабочей жидкости происходит на внешней стороне вращающегося цилиндра, охлаждаемого изнутри. Аналогично процессу конденсации на нижней поверхности горизонтальной плиты [103 при достаточно большой по сравнению с отдельными каплями поверхностью охлаждения стекание конденсата здесь осуществляется путем отрыва от пленки отдельных капель. Поскольку вероятность образования капель одинакова для всех частей зоны охлаждения, то средняя во времени толщина пленки конденсата не зависит от протяженности поверхности конденсации, а определяется соотношением сил поверхностного натяжения и центробежных. [c.103]

Критерий Q v dja характеризует отношение инерционных сил воздушного потока к силам поверхностного натяжения, т. е. учитывает взаимодействие деформирующейся струи с внешней средой. [c.39]

Поскольку распыливание получается в результате взаимодействия сил поверхностного натяжения, вязкостных сил и сил, обусловленных внешним воздействием среды, то критерии, определяющие распыливание, могут быть получены из учета соотношения перечисленных сил. [c.72]

Некоторые авторы [Л. 8, 9 и др.] полагают, что распад струи происходит в результате воздействия внешних сил на ее поверхность. Внешним силам, которые определяются энергией потока, противодействуют силы поверхностного натяжения жидкости. [c.5]

Если выбрать на свободной поверхности жидкости некоторую линию длиной I и приложить к поверхности распределенную по этой линии и нормальную к ней, но касательную к поверхности внешнюю силу F , то сила поверхностного натяжения Fg будет препятствовать разрыву (разделу) поверхности вдоль этой линии. Пусть в результате действия такой внешней силы поверхность по нормали к линии длиной I растянулась на величину dh. Тогда изменение поверхностной энергии dUg = adS = a/d/i должно равняться работе приложенной силы Fidh = Fgdh, т. е. [c.18]

Если выбрать на свободной поверхности жидкости некоторую линию I и приложить к поверхности распределенную по линии I нормальную к ней, но касательную к поверхности внешнюю силу F , то сила поверхностного натяжения будет препятствовать разрыву (разделу) поверхности вдоль этой линии. Пусть в результате действия такой внешней силы поверхность по нормали к 7 растянулась на величину М. Тогда изменение поверкностной энергии [c.20]

Так называемая линейная механика разрушения приписывает физически невозможной сингулярности реальный смысл. Подобная ситуация для механики сплошной среды не столь уж необычна, достаточно вспомнить, например, вихревые нити с нулевым поперечным сечением п конечной циркуляцией. Как оказывается, работа продвижения трещины, которая совершается либо в результате увеличения внешних сил, либо за счет уменьшения упругой энергип тела при увеличении размера трещины, непосредственно выражается через коэффициент при сингулярном члене в формуле для напряжений. Этот коэффициент называется коэффициентом интенсивности и играет для всей теории фундаментальную роль. Работа продвижения трещины может быть связана с преодолением сил поверхностного натяжения (концепция Гриффитса), с работой пластической деформации в малой области, примыкающей к концу трещины, либо с чем-нибудь еще. Важно при этом одно размеры той области, где соотношения линейной теории упругости так или иначе нарушаются, должна быть весьма малой. Тогда способность трещины к дальнейшему продвижению определяется единственной характеристикой — ра-бс.той на единицу длины пути, илп критическим коэффициентом интенсивности. [c.9]

Силы поверхностные. Эти силы приложены к поверхности, ограни-чиваюгпей рассматриваемый объем жидкости, выделенный, например, внутри покоящейся или движущейся жидкости (см. объем AB D жидкости на рис. 1-9). При равномерном распределении этих сил по данной поверхности величина их пропорциональна площади этой поверхности. К числу таких сил относятся, например, атмосферное давление, действующее на так называемую свободную поверхность жидкости, а также силы трения, о которых говорили в 1-3 (действующие по поверхности, намеченной внутри жидкости). Изучая механическое действие жидкости на поверхность какого-либо твердого тела, можно говорить о реакции этой поверхности, т. е. реактивной силе, приложенной к жидкости со стороны твердого тела. Такая сила также должна рассматриваться как внешняя поверхностная сила (по отношению к объему жидкости, ограниченному поверхностью упомянутого твердого тела). В общем случае плотность распределения поверхностной силы (т. е. напряжение) в различных точках рассматриваемой поверхности может быть различной. В частном случае, когда поверхностная сила Р распределяется равномерно по рассматриваемой поверхности площадью S, величина этой силы [c.22]

Различные доменные структуры в тонкой пластинке ортоферрита показаны на рис. 13, а - в. Пользуясь этим рисунком, можно объяснить процесс перехода лабиринтных магнитных доменов в цилиндрические (ЦМД). Для этого проведем формальную аналогию между каплей жидкости, находящейся на твердой подложке, и доменами. На каплю действуют сила тяжести, под действием которой она растекается по поверхности, и силы поверхностного натяжения, стремящиеся придать ей сферическую форму. При отсутствии внешнего магнитного поля на домен действуют магнитос7 атические силы, стремящиеся растянуть его, и силы, связанные с наличием доменной [c.26]

Наличие ангармонизма сближает твердое тело с реальными Д газами, так как асимметричность колебаний атомов обусловливает некоторое кинетическое давление соседних атомов друг на друга. До приложения внешних сил это давление уравновешивается внутри тела (с участием сил поверхностного натяжения). Поэтому твердое тело ведет себя подобно реальному газу в соответствии с изотермой типа Ван-дер-Ваальса. Отличие состоит лишь в том, что коэффициент термического расширения полностью обусловлен ангармонизмом. Всестороннее растяжение уменьшает это кинетическое давление и потому в адиабатных условиях может вызвать охлаждение тела, как и в случае расширяюш егося газа. Поскольку энергия, связанная с ангармонизмом, весьма мала (т. е. мал коэффициент термического расширения), обнаружить такое охлаждение можно только высокочувствительными приборами. [c.14]

Чтобы избежать опасной путаницы, мы тотчас же условиися, что эта вторая классификация сил не зависит от первой. Для некоторых частных систем, как, например, для свободного твер дого тела, находящегося под действием силы тяжести и поверхностных растягивающих или сжимающих сил, обе классификации приводят к одному и тому же распределению сил в этом случае активные силы (вес и поверхностные силы) являются внешними, а реакции (силы связей твердого тела) — внутренними. Но достаточно подумать о связях, осуществляемых посредством соединенил системы, с внешними по отношению к ней телами (например, подвешенное или опертое твердое тело), а с другой стороны, о силах, происходящих не от связей, но возбуждаемых искусственными приспособлениями или возникающих в естественных физических условиях (например, ньютонианское притяжение между материальными элементами движущейся системы), чтобы видеть, что, вообще говоря, и активные силы, и силы реакции могут быть как внешними >шк и внутренними. [c.255]

Левая часть уравнения (2-2-1) учитывает силы инерции, первый член правой части — массовые силы, обусловленные внешними оило-выми полями ( внешние массовые силы) второй член — поверхностные силы, являющиеся следствием воздействия внешних к рассматриваемой системе объектов (внешние поверхностные силы) Рп — вектор напряжения поверхностных сил, приложенный к площадке dF с нор- [c.28]

После отрыва паровой пузырек движется в паровое пространство через перегретую жидкость. При своем движении он получает от нее тепло за счет теплопроводности и конвекции и увеличивается по объему в несколько раз. Одновременно с этим при своем движении он дополнительно перемешивает жидкость. При возникновении парового пузырька его размер равен радиусу центра парообразования— Ро- В момент отрыва он приобретает размер do-При зарождении пузырька на него действуют капиллярные силы (силы поверхностного натяжения) и силы внешнего давления. Условия возможности существования зародыша парового пузьгрька приводят следующей зависимости для минимального радиуса его кривизны [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...