Течение жидкости пространственное

Будем предполагать, что Reg -> 0. Это означает, что течение жидкости не изменяет пространственного распределения электрического поля Е. Жидкость считаем ньютоновской с постоянными физико-химическими свойствами. Предполагаем, что присутствие ПАВ не влияет на величину межфазной электрической проводимости. [c.78]

Перейдем к анализу условий применимости допущений об однородности и изотропности турбулентности. Однородность означает отсутствие пространственных изменений. турбулентного течения жидкости. Любые твердые поверхности (например, стенка трубы) нарушают однородность турбулентного течения. Этим объясняется тот экспериментальный факт, что большинство газовых пузырьков дробится в прилегающей к стенкам трубы области. [c.140]

Рассмотрим теперь некоторые вопросы пространственного течения жидкости в лопаточных машинах. [c.102]

Такой мерой является нарушение симметрии системы. В рассматриваемом случае полиморфного превращения кристалла при понижении температуры возможна утрата симметрии, поскольку кубическая решетка обладает более высокой симметрией. Аналогично, кристалл, возникающий после охлаждения жидкости, менее симметричен (более упорядоченная система), чем исходная жидкость жидкость после возникновения в ней конвекционных течений в задаче Бенара менее симметрична, чем та же покоящаяся жидкость ферромагнетик, где все магнитные моменты отдельных атомов ориентированы в одном направлении, менее симметричен парамагнетика со случайным направлением этих моментов. И вообще, возникновение любой пространственной или временной структуры нарушает однородность среды, т. е. симметрию по отношению к трансляциям в пространстве или во времени. Поэтому турбулентное течение жидкости, возникающее при сильной неравновесности и характеризуемое появлением сложной структуры (самоорганизация), является более упорядоченным (менее хаотическим), чем ламинарное течение. [c.373]

Метод ЭГДА может применяться для исследования как плоских, так и пространственных течений жидкостей и газов с дозвуковыми скоростями. Моделирование плоских течений несжимаемых жидкостей осуществляется преимущественно на электропроводной бумаге, а иногда в ванне с электролитом. Для моделирования пространственных течений используют ванны с электролитом, а для моделирования плоских течений газа с дозвуковыми скоростями — ванны с электролитом переменной глубины, при этом толщина слоя электролита изменяется в соответствии с изменением плотности газа. [c.91]

Если жидкость, наоборот, притекает из неограниченного пространства в точку, где непрерывно исчезает, течение называется пространственным стоком. В случае, если течение происходит в одной плоскости, имеем плоские источники (рис. 48, а) и сток (рис. 48, б). [c.84]

Задачу решаем в применении к гидротрансформатору типа насос—турбина—направляющий аппарат. Течение жидкости рассматривается в системе криволинейных координат зкд, указанной на рис. 40. Составляющие скорости и давления в данной точке для пространственного течения в случае установившегося движения являются функциями трех ее координат [c.93]

Кроме этого, на практике невозможно дать точные гидродинамические расчеты пространственных течений жидкостей и газов в различных агрегатах, составляющих в целом газовую машину. В связи с этим развиваются инженерные методы гидравлических расчетов, в которых поток жидкости или газа в каждом рассматриваемом сечении характеризуется небольшим числом глобальных характеристик. Эти характеристики можно вводить как некоторые средние действительных неравномерно распределенных характеристик течения, которые можно измерять в опытах. [c.89]

Определение пространственных гидродинамических параметров потока (поля скоростей, давления, плотности), как правило, позволяет вскрыть физическую картину рассматриваемой конкретной задачи. Для практических гидродинамических расчетов конкретных типов аппаратов и их оптимизации необходимо знать силу трения на поверхности, обтекаемой потоком жидкости или газа, что позволяет определить потери давления (при течении жидкости в канале) или потери кинетической энергии потока (при внешнем обтекании тел) с позиций одномерной модели течения. [c.17]

За прошедшее со дня создания отдела время решены многие вопросы теории и разработаны новые эффективные методы профилирования рабочих колес. В первую очередь сюда следует отнести методы решения пространственных задач течения жидкости в гидротурбине, новый метод построения плоских решеток с заданным распределением скоростей на профиле и теоретические исследования профильных и концевых потерь в рабочих колесах поворотнолопастных турбин. [c.167]

Теория. Сказанное обосновывает необходимость установления количественных связей локальных характеристик течения в массообменной установке с условиями на ее входе и выходе. Для этого необходимо знать физические законы сохранения и особенности течения жидкостей относительно друг друга в данной установке. В результате получаем два типа соотношений 1) алгебраические уравнения, связывающие характеристики в объемах фаз различных потоков (как вблизи концов установки, так и в промежуточных секциях) 2) дифференциальные уравнения, связывающие локальные скорости пространственного изменения свойств жидкости с локальными проводимостями и движущими силами. [c.282]

Положим далее, что ширина пластины А существенно больше ее длины /ив пределе стремится к бесконечности. Это позволяет пренебречь боковым течением жидкости в зазоре и свести более сложную пространственную задачу к плоской с осями х и у, сохраняя интересующую нас физику явления. [c.335]

Необратимый процесс — физический процесс (диффузия, теплопроводность, вязкое течение жидкости и др.), который может самопроизвольно протекать только в одном направлении пространственно-временных координат. [c.25]

Любопытно, что во многих реологических исследованиях пространственному многообразию на самом деле отдается особое предпочтение, иногда явное, но чаще всего неявное. По этой причине читатель может сначала испытывать некоторые затруднения при попытках мысленного представления телесных координатных систем и полей. Нет необходимости указывать способы и приемы выбора телесной координатной системы (сама возможность ее установления является свойством идеализированного материала). Все же отметим, что в некоторых экспериментальных исследованиях по деформации твердого тела и течению жидкостей среда помечается линиями или струйками красителя, которые воссоздают телесную координатную систему или часть ее. [c.388]

Классы решений нестационарных пространственных уравнений движения несжимаемой жидкости и газовой динамики, когда компоненты вектора скорости — линейные функции от всех пространственных координат, хорошо известны и изучались в [1, 2 для несжимаемой среды ив [3, 4] для газа. В групповой терминологии такие классы течений являются iif-инвариантными решениями [5], они нашли ряд содержательных интерпретаций [4]. Нетривиален вопрос о существовании пространственных течений жидкости и газа с линейной зависимостью компонент вектора скорости х, Х2,, t) от части пространственных координат (одной или двух). [c.197]

Таким образом, следует отличать число степеней свободы, необходимое для приемлемого описания процессов временного изменения, от числа мод, требуемых для пространственного описания. Для квазилинейных систем определяющая роль числа степеней линейной неустойчивости теоретически обоснована. Для сильно нелинейных систем такое теоретическое обоснование отсутствует, но все же можно думать, что и для них эта определяющая роль в какой-то мере сохраняется. Что же касается числа учитываемых мод, то оно может быть очень большим, по-видимому, тем большим, чем меньше радиус пространственной корреляции. При описании турбулентных течений жидкости это число может достигать очень больших значений. [c.37]

При рассмотрении газа как вязкой несжимаемой жидкости интегрирование системы уравнений движения и уравнения неразрывности может быть проведено лишь для некоторых частных случаев. В качестве примеров ниже указывается методика интегрирования этой системы уравнений для несжимаемой вязкой жидкости в двух случаях при установившемся пространственном ламинарном течении жидкости по цилиндрическому каналу круглого сечения или по зазору между стержнем и втулкой и при аналогичном течении жидкости по зазору между торцом сопла и заслонкой (см. рис. 23.4, а). В связи с особенностями рассматриваемых течений при выводах первоначально приходится учитывать изменение скорости вдоль каждой данной линии тока и нельзя сразу же приближенно считать, что течение подчиняется уравнению элементарной струи газа, как это иногда делалось ранее для одномерных потоков газа. В первом из рассматриваемых случаев решение доводится до квадратур (формула Пуазейля), во втором случае решение представляется в виде бесконечного ряда. Рассмотрим каждый из этих случаев. [c.462]

Таким образом, плоскопараллельное и осесимметричное движение можно рассматривать как простейшие частные случаи движения жидкости в пленках, расположенных на плоскостях, толщина которой в первом случае постоянна, а во втором случае в плоскости z, г меняется по закону Нз=г, Однако подчеркнем еще раз, что эти простейшие случаи двумерных движений являются частными случаями пространственных течений жидкости. [c.149]

Вибрационная сила [2], описывается подчеркнутым двумя чертами снизу членом шестого уравнения системы (9). Пространственная вибрационная сила, возникающая благодаря колебаниям свободной поверхности, определяется подчеркнутыми тремя чертами членами второго, четвертого и шестого уравнений. Как видим, несмотря на то что колебания полости происходят строго вертикально, в течении возникают не зависящие от времени силы, обусловливающие перемещения пузырей в горизонтальной плоскости. Причиной такого эффекта является пространственная неоднородность поля течения жидкости, обусловленная колебаниями свободной поверхности. [c.321]

Большой интерес представляют турбулентные течения и с чисто теоретической точки зрения как примеры нелинейных механических систем с очень большим числом степеней свободы. В самом деле, движения любой непрерывной среды, строго говоря, описываются бесконечным числом обобщенных координат (в качестве которых можно принять, например, коэффициенты разложения поля скорости по какой-либо полной системе функции от пространственных координат). Однако в случае ламинарных движений эти координаты обычно можно выбрать таким образом, что лишь небольшое число отвечающих им степеней свободы будет возбуждено, т. е. будет реально участвовать в движении. В случае же развитого турбулентного движения возбужденным оказывается большое число степеней свободы, в результате чего изменения во времени любой физической величины описываются функциями, содержащими много компонент Фурье, т. е. имеющими очень сложный характер. Здесь практически безнадежно пытаться описать индивидуальные изменения во времени всех обобщенных координат, соответствующих возбужденным степеням свободы (т. е. математически выразить зависимость от времени полей скорости, давления и т. д. одного отдельного течения). Единственно возможным в теории турбулентности представляется статистическое описание, опирающееся на изучение статистических закономерностей, присущих большим совокупностям однотипных объектов. Таким образом, теорией турбулентности может быть лишь статистическая гидромеханика, изучающая статистические свойства ансамблей течений жидкостей или газов, находящихся в макроскопически одинаковых внешних условиях. [c.8]

Действительное течение в пространственных решетках турбомашин существенно трехмерное и нестационарное. Исследование этого течения с учетом эффектов реального газа представляет собой основную современную проблему теории решеток, к необходимости решения которой подводят как общее развитие этой теории, так и ряд новых задач, возникающих при проектировании и использовании турбомашин. Только сложность непосредственного решения соответствующих задач заставляет обращаться к упрощенным моделям течения идеализированных жидкостей и с меньшим числом независимых переменных. Применение упрощенных моделей [c.143]

Совокупность значений температуры во всех точках объема, занятого жидкостью, называется температурным полем жидкости. Представление о температурном поле в потоке жидкости можно получить, если вообразить, что в жидкость помещена неподвижная пространственная решетка из тонкой проволоки, которая почти не создает помех при течении жидкости. Если в узлах такой решетки разместить измерители температуры (например, термопары), то их показания и дадут количественную информацию о температурном поле в движущейся жидкости. [c.214]

Следует указать на полную аналогию между описанной картиной теплопроводности и кинематической картиной плоского течения невязкой жидкости. Изотермам соответствуют там линии постоянного потенциала скорости, линиям теплового тока — линии функции тока и вектору теплового тока — скорость течения жидкости. Подобно тому как перемещение жидкого элемента происходит в направлении местной скорости, распространение тепла идет вдоль вектора теплового тока, и это направление является действительным направлением теплопроводности. Применительно к другим направлениям речь может идти не более чем о проекциях скорости или проекциях вектора теплового тока, причем эти проекции, взятые в отдельности, не дают представления об истинном перемещении жидкости или истинном переносе тепла в пространстве. Только располагая двумя проекциями (в случае плоской задачи) или тремя проекциями (в пространственном поле) можно определить действительную скорость жидкости и, соответственно, вектор теплового тока до, дающий по направлению и по величине полный эффект переноса теплоты путем теплопроводности. [c.18]

Перейдем к пространственным течениям жидкости, возникающим вследствие удара тел о поверхность жидкости. В постановке работы [19] рассмотрим вертикальный удар круглого диска радиуса Ь, плавающего на поверхности идеальной несжимаемой жидкости конечной глубины к — глубина жидкости). Введем цилиндрическую систему координат ог (ось оу направлена вниз, а ось ог лежит на свободной плоской поверхности жидкости). Тогда задача, как и при ударе диска, плавающего на поверхности жидкости бесконечной глубины, сведется к решению уравнения Лапласа при следующих граничных условиях [c.41]

Наконец, можно заметить, что поведение решения с конечным затуханием имеет сильное сходство со структурой турбулентности, исследованной Бэтчелором и Таунсендом 1). Движение жидкости имеет характер быстрых колебаний в конечной части поля и очень медленно меняется в другой его части. Это снова демонстрирует часто подчеркиваемое фундаментальное свойство движения вязкой жидкости при больших числах Рейнольдса. В некоторых случаях среда ведет себя как идеальная жидкость в других случаях действием вязкости пренебрегать нельзя, даже если она очень мала. Все более тонкая пространственная структура течения жидкости как раз достаточна для того, чтобы уравновесить исчезание вязкости и сохранить влияние вязких членов в уравнениях Навье—Стокса. [c.172]

Современные вычислительные машины дают возможность рассчитывать некоторые трехмерные течения жидкости. В случае пространственного течения несжимаемой вязкой жидкости уравнения Навье — Стокса, соответствующие уравнениям (3.509) — (3.510), имеют вид [c.309]

Методы конечных элементов и конечных разностей имеют ряд существенных отличий. Прежде всего методы различны в том, что в МКР аппроксимируются производные искомых функций, а в МКЭ — само решение, т. е. зависимость искомых функций от пространственных координат и времени. Методы сильно отличаются и в способе построения сеток. В МКР строятся, как правило, регулярные сетки, особенности геометрии области учитываются только в околограничных узлах. В связи с этим МКР чаще применяется для анализа задач с прямолинейными границами областей определения функций. К числу традиционных задач, решаемых на основе МКР, относятся исследования течений жидкостей и газов в трубах, каналах с учетом теплообменных процессов и ряд других. В МКЭ разбиение на элементы производится с учетом геометрических особенностей области, процесс разбиения начинается от границы с целью наилучшей аппроксимации ее геометрии. Затем разбивают на элементы внутренние области, причем алгоритм разбие- [c.49]

Механизм высокоэластичной деформации [22]. Высокоэластичное состояние является промежуточным физическим состоянием между жидким (текучим) и стеклообразным, поэтому в комплексе механических свойств эластомера можно обнаружить элементы свойств жидкого и стеклообразного тела. В простой жидкости молекулы легко перемещаются тепловым движением. Внешнее силовое поле дает преимущество перемещению в направлении поля, что приводит к возникновению макроскопически наблюдаемого течения жидкости. Развитие высокоэластичной деформации можно рассматривать как течение звеньев или групп звеньев макромолекулы под влиянием внешних сил. С этой точки зрения полимеры (и, в частности, эластомеры) близки к жидкостям. Однако, поскольку все звенья в цепи связаны, а цепи сшиты в пространственную сетчатую структуру, то их течение ограничено связями и не является необратимым. Это соответствует твердому состоянию тела. Таким образом, при высокоэластичном состоянии возможность свободного перемещения имеют только участки цепных макромолекул при отсутствии заметных перемещений макромолекулы в целом. Тепловые движения п эиводят к многочисленным-конформациям этих участков, при которых расстояние между узлами цепей пространственной сетки намного меньше контурной длины участков цепи. Под действием внешней силы цепи изменяют свои конформации, причем проекции участков в направлении деформации удлиняются (или сокращаются). Деформация развивается путем последовательного перемещения сегментов этих участков из одного положения в другое, т. е. протекает во времени [4, 49]. Этим объясняется отставание высокоэластичной деформации от изменения внешней нагрузки. Процесс перегруппировки сегментов сопровождается преодолением внутреннего трения и, следовательно, рассеянием механической энергии. После прекращения действия внешней силы участки цепи под действием теплового движения вновь вернутся в наиболее вероятное состояние сильно свернутых конформаций. По терминологии термодинамики переход в более вероятное состояние системы связан с возрастанием энтропии. Поэтому эластомеры имеют энтропийный характер деформации деформация связана с уменьшением энтропии, а возвращение в начальное положение — с увеличением ее. На основе законов термодинамики разработана статистическая (кинетическая) теория деформации и прочности полимеров, устанавливающая связь механических характеристик с температу-4 51 [c.51]

Задачи вязкого течения жидкостей и газов в пограничном слое при внешнем обтекании тел. Этот класс объединяет все задачи ламинарного и турбулентного, стационарного и нестационарного режимов течения однородных и миогокомионентных газов и жидкостей при свободном и вынужденном обтекании плоских и пространственных тел с произвольным распределением скоростей в потенциальном или завихренном потоке при произвольных условиях на границах и на поверхностях разрывов, Задачи данного класса описываются системой дифференциальных уравнений параболического типа, содержащей по крайней мере одну одностороннюю пространственную или временную координату, вдоль которой протекающий процесс зависит только от условий на одной из границ рассматриваемой области. Например, для задач теплообмена при неустановившемся ламинарном или турбулентном двумерном движении однородного газа система, состоящая из уравнений неразрывности движения и энергии, имеет вид [c.184]

Благодаря этому рассеянию (диссипации) энергии структуры и получили подобное наименование. По внешним проявлениям, по характеру упорядоченности диссипативные структуры могут быть подразделены на временные, пространственные и пространственно-временные. В качестве примеров приведем часто упоминаемые в литературе по неравновесной термодинамике переход от диффузионного механизма передачи тепла к конвективному ячеистому, переход от ламинарного течения жидкости к турбулентному и образование сверхрешетки пор в металлах при их облучении. [c.22]

Шабловский О.Н., Глазунов В.И. Динамический гистерезис при скольжении жидкости на стенке //Тез, докл. Всес. сем. по динамике пространственных и неравновесных течений жидкостей и газов. - Челябинск-Миасс ВНИИ технич. физики, 1991. - С. 82-84. [c.134]

Турбулентный режим течення жидкости - это такой режим течения, при котором частицы Жидкости перемещаются по случайным траекториям, имеющим неопределенную, случайную пространственную форму. Турбулентное течение имеет беспорядочный, стохастический характер, сопровождается посто.чнными поперечными и продольными пульсациями давления с переменными амплитудами и частотами. Слово турбулентное от латинского слова turbulentus — "беспорядочный". [c.22]

Для численного решения практических задач, связанных с теплопе-реносом, течением жидкости и другими аналогичными явлениями, требуется, как правило, интегрирование системы нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных по пространственным координатам и времени. Хотя существуют численные методы для получения такого решения, задача написания и использования общих вычислительных программ для всех практически важных процессов тепломассопереуноса достаточно трудна. Подобная задача может оказаться просто пугающей, особенно для начинающего. Более приемлемое начало исследований в сфере численного моделирования может быть обеспечено с помощью уже готовой к использованию вычислительной программы, ограниченной подмножеством решаемых задач теплопереноса и течения жидкости. Автор стремится показать [c.19]

Данная глава представляет собой первый шаг в этом направлении и посвящена анализу линейных двумерных задач теории стационарных потенциальных течений, т. е. течений с неизменными во времени характеристиками, удовлетворяющими в двумерной области линейным уравнениям. Основные дифференциальные уравнения в частных производных для таких задач являются эллиптическими (уравнение Лапласа или уравнение Пуассона) и относятся К простейшим математическим моделям гидравлики, электро- и теплопроводности и т. д. В каждой из этих задач дифференциальному уравнению удовлетворяет потенциальная функция р (электрический или гидравлический потенциал либо температура), пространственный градиент которой через параметр проводимости или проницаемости линейно связан с потоком или расходом (соответ-ственпо плотностью электрического тока, скоростью течения жидкости или потоком тепла). [c.53]

Несмотря па многообразие конкретных проявлений временной синхронизации, все они состоят в согласованных между со- бой изменениях отдельных подсистем динамической системы с внешним периодическим воздействием, приводящих к периодичности изменения состояния вне зависимости от того, дискретная -эта система или распределенная. Явления пространственного порядка исслед01вапы гораздо меньше и используются не столь широко, как явления временной синхронизации. Более того, если явление временной синхронизации четко определено [89, 90], то в отношении пространственного порядка такого определения нет и все ограничивается относительно скромным набором конкретных, лишь отчасти, теоретически изученных, примеров ячеек Шелли-Холла и Бенара в конвективных течениях жидкости, вихрей Тейлора в вязкой жидкости между вращающимися цилиндрами и некоторых систем, в которых экспериментально наблюдается четкая пространственная структура устойч ивых само-возбуждающихся стоячих волн, вихрей Кармана за обтекаемым жидкостью телом, сокращений возбудимой мышечной ткани сердца, пространственпо ременных перестроек ансамблей биологических клеток и др. В последних случаях говорится не только о пространственном порядке, но и о пали ши определенной пространственной структуры и самоорганизации и в связи с этой трактовкой о синергетике как новой науке о самоорганизации [355, 356, 487]. [c.53]

Рассмотрим два класса осесимметричных решений уравнений Навье — Стокса, обладающих рядом необычных свойств. Один класс касается движений с пространственным ускорением вдоль оси симметрии г и применяется для изучения течения в по-рпстой вращающейся трубе. Другой относится к движениям с пространственным ускорением по г и используется для описания течения жидкости между пористым вращающимся диском и неподвижной плоскостью. Отметим, что обе постановки имеют плоские аналоги, которые сливаются в одну задачу о плоском течении, между двумя пористыми параллельными пластинами. [c.189]

Перейдем к выводу дифференциальных уравнений переноса, описывающих эволюцию одноточечных вторых моментов < А "В > турбулентных пульсаций термогидродинамических параметров химически активной многокомпонентной среды с переменной плотностью и переменными теплофизическими свойствами. Такие уравнения для однородной жидкости в приближении Буссинеска Буссинеск, 1877) лежат в основе метода инвариантного моделирования во многих современных теориях турбулентности различной степени сложности (см. (Турбулентность Принципы и применения, 1980)). Несмотря на полуэмпирический характер уравнений для моментов, в которых при описании корреляционных функций высокого порядка используются приближенные выражения, содержащие эмпирические коэффициенты, следует признать достаточную гибкость основанных на них моделей. Они позволяют учесть воздействие механизмов конвекции, диффузии, а также возникновения, перераспределения и диссипации энергии турбулентного поля, на пространственно-временное распределение усредненных термогидродинамических параметров среды. Поэтому, подобные уравнения нашли широкое применение при численном моделировании таких течений жидкости, для которых существенно влияние предыстории потока на характеристики турбулентности в точке (Турбулентность Принципы и применения, 1980 Иевлев, 1975, 1990). С другой стороны, ими можно воспользоваться для нахождения коэффициентов турбулентного обмена в свободных потоках с поперечным сдвигом (градиентом скорости), в том числе применительно к специфике моделирования природных сред (Маров, Колесниченко, 1987). [c.168]

Вследствие физической невозможности даже упомянуть здесь все публикации по механике турбулентности за последние 20 лет мы были вынуждены ограничиться обновлением материалов и библиографии лишь в ряде мест — там, где это представлялось нам, возможно, субъективно, наиболее интересным и полезным. Разумеется, это связано в первую очередь с изложением в настоящем издании появившихся принципиально новых идей. Крупнейшей из них является идея о возникновении турбулентности или о стоха-стизации течений жидкостей и газов вследствие появления в их фазовых пространствах странных аттракторов (как это выяснено математиками, типичного для большинства динамических систем) без требования случайности в начальных условиях или во внешних силах (при этом рассмотрение стохастизации пространственной структуры течений возвращает нас к привлекающим в последнее время много внимания когерентным структурам). Ради этой идеи здесь пришлось полностью переписать и существенно расширить главу 2, посвященную возникновению турбулентности теперь она, возможно, содержит начала новой теории, о которой говорилось выше. [c.4]

В п. 2.8—2.9 обсуждались пути возникновения хаоса при эволюции динамических систем, описываемых функциями от времени (непрерывного или дискретного — первый случай сводится ко второму, если вместо всего фазового потока рассматривать создаваемое им отображение последования Пуанкаре некоторого трансверсального подмножества фазового пространства). В течениях жидкостей и газов такими функциями от времени являются значения их термогидродинамических характеристик в той или иной фиксированной точке пространства. Однако течения обладают также и пространственной структурой, которая у ламинарных течений упорядочена, а у турбулентных — хаотична, и возникновение хаотической эволюции во времени еще не означает возникновения пространственного хаоса, т. е. перехода к турбулентности. Так, например, стохастизация течения Лоренца, описываемого динамической системой (2.114), не меняет его упорядоченной пространственной структуры — конвективных роликов (2.113). [c.155]

Пространственное течение в окрестности критической точки. Совершенно аналогичным способом можно получить точцое решение уравнений Навье — Стокса и для пространственного осесимметричного течения в окрестности критической точки. При таком течении жидкость набегает на стенку перпендикулярную к направлению течения, и оттекает от критической точки вдоль этой стенки во все стороны по радиусам. Такое течение получается также при обтекании тела вращения в направлении, параллельном оси вращения, в ближайшей окрестности передней точки тела, являющейся в данном случае критической точкой. [c.98]

Одноразмерное, двухразмерное и трехразмерн ае течение. Существуют течения, состояние которых меняется, главным образом, вдоль некоторой линии, в то время как в направлении, перпендикулярном к этой линии, оно в существенном остается неизменным такие течения (потоки) называются одноразмерными (пример движение жидкости в трубе). В большинстве весьма важных технических задач, составляющих предмет гидравлики, течение жидкости может рассматриваться как одноразмерное. В других же случаях Течение происходит так, что картина потока одна и та же во всех параллельных плоскостях примером может служить обтекание цилиндрического тела, бесконечно длинного в направлении оси или же ограниченного с боков плоскими стенками, между которыми жидкость протекает. Изучение таких двухразмерных, или плоских, потоков гораздо легче, чем изучение потоков трехразмерных, или пространственных. [c.403]

Выше было показано, что при вынужденном течении кипящей насыщенной жидкости могут иметь место различные режимы течения, начиная от течения жидкости с пузырьками пара и кончая течением потока пара, содержащего каяельки жадкости. Эти режимы течения различают или по механизмам передачи тепла (феноменологическое описание), или по характерному пространственному распределению различных фаз (визуальное описание). Визуальное описание не всегда связано с изменением основных механизмов передачи импульса, тепла или массы, и наоборот. Кроме того, переходная область от одного режима течения к другому часто бывает неустойчивой, что делает точное выделение различных режимов затруднительным. Перечислим факторы, которые могут повлиять на изменение режима течения 1) условия на входе в капал 2) размеры трубы, ее форма и наклон 3) скорость течения 4) свойства жидкости 5) способ, посредством которого разные фазы вводятся в канал. [c.114]

Поле скорости жидкости. Скорость является важнейшим понятием, которое наряду с законом движения характеризует течение жидкости. В лагранжевых координатах при наличии закона движения (1.12) скорость 1> Х,0 жидкой частицы по определению V = Ьх/Ы. Она вычисляется для фиксированной частицы и численно равна расстоянию, прдходимому за единицу времени, поэтому здесь берется частная производная от х по Однако задание скорости в лагранжевых координатах при описании движения жидкости встречается крайне редко. Кроме того, такое задание не позволяет просто определить пространственные градиенты скорости в точках жидкости. Поэтому при анализе течения основной независимой переменной выступает векторная функция и(х, 1) — скорость жидкости в точке х в момент времени /. В эйлеровых координатах она определяется как объем жидкости, проходящей за единицу времени через единичную площадку, которая перпендикулярна направлению потока. Отыскание векторного поля скоростей к(х, 1) наряду со скалярными полями давления р(х,0 и плотности р(х, /) является основной задачей гидромеханики. [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...