Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Жидкость невязкая

Проектируя силы давления и силу тяжести на направление касательной к линии тока и считая жидкость невязкой, получим  [c.336]

Массовые силы, действующие в жидкости, имеют потенциал. Движущаяся жидкость невязкая. Определенный интеграл, взятый вдоль замкнутого контура, равняется нулю. Следовательно, вдоль замкнутого контура, проходящего через одни и те же частицы жидкости, цир-  [c.146]


Будем считать жидкость невязкой. Тогда баланс сил, действующих на выделенный отсек жидкости, будет  [c.360]

При гидравлическом ударе приращение давления, вызванное торможением потока, пропорционально его плотности, скорости распространения в нем звука и скорости течения до торможения. Эта формула была получена Н. Е. Жуковским и носит его имя. Рассмотрим теперь схему распространения фронта волны давления. Примем, что жидкость невязкая и распространение волны давления осуществляется без рассеивания механической энергии.  [c.365]

Заметим, что это заключение зависит от предположений, которые приводят к уравнению (2) жидкость невязкая, силы консервативные, давление является функцией плотности.  [c.91]

Примером вышеизложенной теории можно считать случай двухмерных гравитационных волн малой амплитуды, движущихся вдоль свободной поверхности. Предполагается, что жидкость невязкая и несжимаемая, а поток безвихревой. Начало координат взято в спокойной точке на свободной поверхности, ось х горизонтальна и перпендикулярна фронту волны, ось у направлена вертикально вверх. Требуется решить двухмерное уравнение Лапласа  [c.99]

Последний случай представлен на фиг. 5.5, где показана двумерная струя, натекающая на твердую поверхность под углом а со средней скоростью Уь Падающая струя разделяется на две части, растекающиеся параллельно твердой поверхности (фиг. 5.5). Распределение расхода, отнесенного к единице ширины плоской струи, Qi между двумя образовавшимися струями определяется хорошо известным способом, основанным на использовании уравнений неразрывности, энергии и количества движения. Если течение одномерное, а жидкость невязкая, то эти три уравнения сводятся к следующим  [c.194]

Если считать жидкость невязкой, то течение в криволинейном канале, подобном изображенному на фиг. 7.8, можно описать уравнениями движения Эйлера. В случае плоского установившегося течения при использовании естественных координат 5 и п с соответствующими скоростями и и Vn, показанными на фиг. 7.8, уравнения движения имеют вид  [c.332]

Условимся, что на отсек действуют только силы тяжести и силы гидродинамического давления (силы внутреннего трения отсутствуют, поскольку жидкость невязкая).  [c.82]

Членами можно пренебречь, если жидкость невязкая. В этом случае  [c.142]


Связь между вязкостью и завихренностью. Рассмотрим в невязкой несжимаемой жидкости объем в виде сферы, первоначально находящейся в состоянии покоя. Изменение сил, действующих внутри жидкости, вызывает появление некоторых поверхностных сил на сфере. Поскольку жидкость невязкая, эти поверхностные  [c.157]

Как уже отмечалось (см. гл. 4) потерями давления в сечениях перед решеткой и за ней можно пренебречь по сравнению с потерями в решетке, г. е. жидкость в этих областях можно считать идеальной (невязкой) и учитывать только потерн давления и нарушения потока, обусловленные решеткой. Безразмерная потеря давления в решетке в данном случае выражается через нормальную составляющую скорости  [c.122]

Полученное уравнение является обобщенным уравнением Бернулли для неустановившегося одномерного движения невязкой несжимаемой жидкости. В уравнении (XII—1) выражение  [c.336]

Хинце [337] следующим образом определил критическое условие при внезапном воздействии газового потока, имеющего постоянную скорость, на невязкую жидкость  [c.146]

Бондаренко Ю. А. Инерционные трехмерные движения невязкой несжимаемой жидкости // Вопросы атомной науки и техники. Серия Математическое моделирование физических процессов. 1994. Вып. 3. С. 41-46.  [c.231]

При рассмотрении связи между скоростью и давлением в потоке жидкости мы будем полагать, что силы вязкости отсутствуют, т. е. будем рассматривать идеальную (невязкую) жидкость. В дальнейшем мы выясним (правда, только качественно), как влияют силы вязкости на результаты нашего рассмотрения.  [c.523]

Изменение характера обтекания цилиндра при переходе от невязкой к вязкой жидкости влечет за собой существенное изменение распределения давления текущей жидкости на поверхность цилиндра.  [c.548]

Рассмотрим вначале простейший случай обтекания равномерным потоком идеальной жидкости шарообразного тела (рис. 115). Не обладающая вязкостью идеальная жидкость должна скользить по поверхности шара, полностью обтекая его. Когда шар помещен в поток, то первоначально прямые линии тока вблизи шара окажутся изогнутыми симметрично относительно поверхности шара. В соответствии с уравнением Бернулли распределение давлений тоже будет симметричным, поэтому результирующая сил давления на поверхность шара равна нулю. Такой же результат получается и для тел другой формы. Поэтому и в обратной задаче тело, равномерно движущееся в неподвижной невязкой жидкости, не должно испытывать сопротивления движению (парадокс Эйлера)  [c.147]

Заметим, что, как уже указывалось (гл. II), вследствие нереальности такого давления безотрывное обтекание становится невозможным, и с передней острой кромки пластины происходит срыв струй. Поэтому применение описанных выше математических методов для определения обтекания невязким потоком пластины или других профилей с острыми передней и задней кромками, строго говоря, носит несколько условный характер. Исключение составляет только случай обтекания профиля под таким углом атаки, при котором точка разветвления струй совпадает с острой передней кромкой ). В этом случае обе острые кромки, передняя и задняя, лежат на линии раздела потоков, обтекающих верхнюю и нижнюю стороны профиля, и струи жидкости плавно входят и сходят с него.  [c.27]

ДИНАМИКА НЕВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ  [c.51]

Поэтому сначала рассмотрим динамику некоторой абстрактной жидкости, не имеющей свойства вязкости. Такую абстрактную жидкость, у которой, следовательно, при движении не будут возникать касательные напряжения (не будет трения), назовем невязкой жидкостью.  [c.51]

Следовательно, дифференциальные уравнения движения невязкой жидкости выразятся такой системой  [c.52]

Из кинематики известно, что все движения невязкой жидкости могут быть подразделены на  [c.53]

Общий интеграл уравнения (4-8) получается весьма просто для тех случаев течения невязкой жидкости, для которых правая часть уравнения обращается в нуль. Для таких случаев, т. е. когда определитель  [c.54]


Подчеркнем, что выражение (4-10), как это видно из его вывода, справедливо лишь для тех случаев, для которых определитель (4-9) равен нулю. Поэтому необходимо выяснить, при каких же случаях движения жидкости это будет иметь место. Рассмотрим это в следующем параграфе. Пока лишь отметим, что сумма членов в уравнении Бернулли (4-10), как будет показано в 4-6, представляет собой удельную энергию (потенциальную и кинетическую), т. е. энергию,приходящуюся на единицу массы движущейся частицы жидкости. Уравнение Бернулли в форме (4-10), следовательно, выражает закон постоянства удельной энергии в потоке невязкой жидкости при наличии условий (4-9).  [c.54]

Значит, уравнение Бернулли (4-10), выражающее закон постоянства удельной энергии частиц невязкой жидкости, действительно лишь при наличии одного из следующих условий  [c.54]

В предыдущих главах рассмотрено движение идеальных жидкостей, т. е. жидкостей невязких. Все реальные жидкости обладают определенной вязкостью, которая приводит к появлению внутреннего трения при дефорлгации частиц жидкости.  [c.139]

Принимая во внимание, что поток магнитной жидкости — без вихревой (rot у 0) и жидкость невязкая (л = О и v= grad Ф), нз выражений (7.7) и (7.8) получаем  [c.224]

Задачу о движении жидкости при захлопывании пузырька решал еще Дж. В. Рейли(РЫ1, Mag., 1917,34 200, 94—98), который считал жидкость невязкой и несжимаемой пузырек считался пустым (давление на границе равно нулю). Предельное движение, когда радиус пузырька становится гораздо меньше начального, сводится к автомодельному, однако это — автомодельность первого рода, так как в задаче имеются параметры полная энергия Е и плотность р. Радиус пузырька R Е/р) (—i) /s, R (-i)-3/6.  [c.242]

Такой приём разделения течения па газом, так и к течению жидкостей и относит, скольжение ч-ц жидкости, невязкую и вязкую части применим и к газов внутри каналов разной формы. В то же время большинство жидкостей изучению движения сжимаемых сплош- Четвёртой задачей явл. исследование оказывает значит, сопротивление сжа-ных сред (газов), легко изменяющих движения воздуха в атмосфере и воды тию, и они практически не изменяют свой объём, а следовательно и плот- в морях и океанах, к-рое произво- свой объём под действием всесторонность, под действием сил давления дится в геофизике (метеорология, фи- них сил давления, нормальных к или при изменении темп-ры (в отличие зика моря) с помощью методов и ур-ний поверхности, ограничивающей рассмат-от несжимаемых жидкостей). Раздел Г. К ней примыкают задачи о распро- риваемый объём. В теор. Г. для опи-Г., в к-ром изучается движение ежи- странении взрывных и ударных волн сания движения несжимаемой жид-маемых сплошных сред, наз. газовой и струй реактивных двигателей в кости, обладающей сплошностью и динамикой. воздухе и воде. текучестью, а также вязкостью, ха-  [c.118]

В предельном случае мгновенного полного закрытия трубопровода (рис. XII—7) инерционное (ударное) повышение давления легко определить энергетическим методом. Рассматривая невязкую жидкость, получим, что при полном торможении всего столба, жидкости в трубо-  [c.345]

Наконец, сделаем еще следуюн1 ее замечание. Здесь, как и везде, говоря о крыле, мы подразумеваем, что оно расположе1Ю своими кромками перпендикулярно к движению. Обобщение на случай любого угла у между направлением движения и кромкой угол скольжения) вполне очевидно. Ясно, что силы, действующие на бесконечное крыло постоянного сечения, зависят только от нормальной к его кромкам составляющей скорости натекающего потока в невязкой жидкости составляющая скорости, параллельная кромкам, не вызывает никаких сил. Поэтому силы, действующие на крыло со скольх<ением в потоке с числом Mi,— такие же, какие действовали бы на то же крыло без скольжения в потоке с числом Мь равным Mi sin у. В частности, если Mi > 1, но М] sin Y < 1, то специфическое для сверхзвукового обтекания волновое сопротивление будет отсутствовать.  [c.654]

Чтобы выяснить особегпюсти обтекания тела вязкой жидкостью, вернемся к уже рассмотренному случаю обтекания цилиндра невязкой жидкостью и посмотрим, какие изменения в эту картину должны внести силы вязкости. В набегающем потоке (рис. 326) картина будет такой же, как и при обтекании цилиндра невязкой жидкостью, т. е. аналогичная изображенной па рис, 324. Однако при дальнейшем течении жидкости от точки А к точкам А и А", вследствие действия сил вязкости в пограничном слое, частицы жидкости, идущие из области АА и АА", теряют скорость и приходят в области jB и С с меньшими скоростями, чем в случае отсутствия сил вязкости. Потеря скорости на участках АА и А А" приводит к тому, что поток, обтекающий цилиндр, не может проникнуть в области D D и D"D. В результате вблизй точек D и D" происходит отрыв потока от поверхности цилиндра. В этом и заключается существенное изменение картины обтекания цилиндра, вносимое силами вязкости. В отличие от невязкой жидкости, полное обтекание цилиндра вязкой жидкостью оказывается невозможным. Позади цилиндра образуется область, в которую потоки, обтекающие цилиндр, не проникают и в которой движение жидкостей носит совсем особый характер —возникают вихревые  [c.547]

В отличие от силы лобового сопротивления подъемная сила может возникать и тогда, когда тело обтекается невязкой жидкостью (например, при обтекании полусферы идеальной жидкостью рис. 119). Если полусфера расположена в потоке так, что ее плоская поверхность пара,плельна линиям тока, то при полном обтекании тела линии тока будут сгущаться вблизи точки А. Это приводит к тому, что, по закону Бернулли, давление в точке А меньше, чем в точке В. Поэтому и возникает подъемная сила, перпендикулярная линиям тока в невозмущенном потоке.  [c.150]


В случае идеальной невязкой жидкости рассматриваемое течение является плоским. Это означает, что по всей высоте лопатки, в том числе и по плоскостям, ограничивающим решетку, имеется один и тот же двумерный ноток, не зависящий от величины удлинения к = 11Ъ лспаток, со ставляющих данную решетку.  [c.103]

При обычных углах ата ки давление на выпуклой стенке профиля вс згда мень ше, чем на вогнут ой. В потоке невязкой жидкости и газа этот градиент  [c.103]

В случае невязкой несжимаемой жидкости (ц = 0, р = onst) можно вместо (90) получить другую форму уравнения энергии для единичной струйки. Используем для этой цели уравнение движения (82а), которое в проекции на направление струйки (1И= Ы, v = w = 0) при поперечном магнитном поле (В = By, Вх = Bz — 0) имеет следующий вид  [c.227]

Изучение основ динамики невязкой жидкости позволит нам в следующей главе перейти к рассмотрению динамики реально существующих в природе жи.дкостей, характеризующихся то11 или иной степенью вязкости.  [c.51]

Следовательно, для решения задачи о движении невязкой жидкости недостает еще одного уравнения, нехватает еще одного условия. Таким условием является уравнение неразрывности (3-21)  [c.52]


Смотреть страницы где упоминается термин Жидкость невязкая : [c.109]    [c.45]    [c.631]    [c.16]    [c.106]    [c.304]    [c.30]    [c.64]    [c.15]   
Аэрогидродинамика технологических аппаратов (1983) -- [ c.122 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.23 ]

Гидравлика и гидропривод (1970) -- [ c.17 , c.43 ]



ПОИСК



Гидромеханика упругой невязкой жидкости

Громеки для движения жидкости невязкой

Громеки для движения жидкости невязкой вязкой

Громеки для движения жидкости невязкой движения грунтовых вод

ДВУМЕРНЫЙ НЕПЛОСКИЙ ПОТОК НЕВЯЗКОЙ жидкости Осредненный осесимметричный поток в турбомашинах

ДИНАМИКА НЕВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ Основные положения кинематики и динамики жидкости

ДИНАМИКА НЕВЯЗКОЙ жидкости Дифференциальное уравнение Эйлера

Динамика невязкой жидкости

Дифференциальное уравнение движения идеальной (невязкой) жидкости

Дифференциальное уравнение относительного безвихревого движения невязкой жидкости

Дифференциальные уравнения безвихревого (потенциального) движения невязкой жидкости

Дифференциальные уравнения движевня невязкой жидкости

Дифференциальные уравнения движения и баланса энергии для невязкой жидкости

Дифференциальные уравнения движения идеальной (невязкой) жидкости (уравнения Эйлера)

Дифференциальные уравнения движения невязкой жидкости (уравнения Эйлера)

Дифференциальные уравнения динамики невязкой жидкости в форме Эйлера

Жидкость невязка (идеальная)

Задача Рэлея о сферической каверне в невязкой несжимаемой жидкости, находящейся в состоянии покоя на бесконечности

Идеальная среда невязкие жидкость и газ

Интегрирование основной системы дифференциальных уравнений движения невязкой жидкости

Интерпретации уравнения Д. Бернулли для струек невязкой и реальРой жидкостей

Интерпретация уравнения Д. Бернулли для струек невязкой и реальной жидкости

МОДЕЛЬ ИДЕАЛЬНОЙ (НЕВЯЗКОЙ) ЖИДКОСТИ

Метод расчета движения невязкой жидкости

Момент невязкая жидкость

Напряженное состояние движущейся невязкой жидкости

Невязка

Невязкая (идеальная) жидкость

Несжимаемая невязкая жидкость

Неустановившееся движение тела в невязкой жидкости Понятие о присоединенных массах

Область применения законов потенциального движения невязкой жидкости

Общие свойства вторичных течений. Вторичные течения в потоке невязкой жидкости

Общие свойства течения невязкой жидкости

Основные дифференциальные уравнения движения невязкой жидкости

Основные уравнения кинематики и динамики невязкой жидкости

П7Сравнения движения Л. Эйлера для идеальной (невязкой) жидкости

СТАЦИОНАРНОЕ ДВИЖЕНИЕ НЕСЖИМАЕМОЙ И НЕВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ

Тело вращения, ось которого расположена перпендикулярно направлению потока невязкой жидкости

Теорема о давлении в невязкой жидкости

Тепловая релаксация в невязкой теплопроводящей жидкости

Уравнение Бернулли для струйки невязкой (идеальной) жидкоГеометрический и энергетический смысл уравнения Бернулли для струйки невязкой (идеальной) жидкости

Уравнение Бернулли для установившегося движения невязкой несжимаемой жидкости при действии массовых сил, имеющих потенциал

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной (невязкой) жидкости

Уравнение Бернулли для элементарной струйки невязкой жидкости

Уравнение движения невязкой жидкости

Уравнение динамики невязкой жидкости

Уравнения гипергеометрические невязкой жидкости

Уравнения движения и широкодиапазонные уравнения состояния невязкой жидкости

Уравнения движения невязкой жидкости в форме Громеки

Эйлера для движения невязкой жидкости

Эйлера для движения невязкой равновесия жидкости



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте