Жидкость невязкая

Проектируя силы давления и силу тяжести на направление касательной к линии тока и считая жидкость невязкой, получим [c.336]

Массовые силы, действующие в жидкости, имеют потенциал. Движущаяся жидкость невязкая. Определенный интеграл, взятый вдоль замкнутого контура, равняется нулю. Следовательно, вдоль замкнутого контура, проходящего через одни и те же частицы жидкости, цир- [c.146]

Будем считать жидкость невязкой. Тогда баланс сил, действующих на выделенный отсек жидкости, будет [c.360]

При гидравлическом ударе приращение давления, вызванное торможением потока, пропорционально его плотности, скорости распространения в нем звука и скорости течения до торможения. Эта формула была получена Н. Е. Жуковским и носит его имя. Рассмотрим теперь схему распространения фронта волны давления. Примем, что жидкость невязкая и распространение волны давления осуществляется без рассеивания механической энергии. [c.365]

Заметим, что это заключение зависит от предположений, которые приводят к уравнению (2) жидкость невязкая, силы консервативные, давление является функцией плотности. [c.91]

Примером вышеизложенной теории можно считать случай двухмерных гравитационных волн малой амплитуды, движущихся вдоль свободной поверхности. Предполагается, что жидкость невязкая и несжимаемая, а поток безвихревой. Начало координат взято в спокойной точке на свободной поверхности, ось х горизонтальна и перпендикулярна фронту волны, ось у направлена вертикально вверх. Требуется решить двухмерное уравнение Лапласа [c.99]

Последний случай представлен на фиг. 5.5, где показана двумерная струя, натекающая на твердую поверхность под углом а со средней скоростью Уь Падающая струя разделяется на две части, растекающиеся параллельно твердой поверхности (фиг. 5.5). Распределение расхода, отнесенного к единице ширины плоской струи, Qi между двумя образовавшимися струями определяется хорошо известным способом, основанным на использовании уравнений неразрывности, энергии и количества движения. Если течение одномерное, а жидкость невязкая, то эти три уравнения сводятся к следующим [c.194]

Если считать жидкость невязкой, то течение в криволинейном канале, подобном изображенному на фиг. 7.8, можно описать уравнениями движения Эйлера. В случае плоского установившегося течения при использовании естественных координат 5 и п с соответствующими скоростями и и Vn, показанными на фиг. 7.8, уравнения движения имеют вид [c.332]

Условимся, что на отсек действуют только силы тяжести и силы гидродинамического давления (силы внутреннего трения отсутствуют, поскольку жидкость невязкая). [c.82]

Членами можно пренебречь, если жидкость невязкая. В этом случае [c.142]

Связь между вязкостью и завихренностью. Рассмотрим в невязкой несжимаемой жидкости объем в виде сферы, первоначально находящейся в состоянии покоя. Изменение сил, действующих внутри жидкости, вызывает появление некоторых поверхностных сил на сфере. Поскольку жидкость невязкая, эти поверхностные [c.157]

Как уже отмечалось (см. гл. 4) потерями давления в сечениях перед решеткой и за ней можно пренебречь по сравнению с потерями в решетке, г. е. жидкость в этих областях можно считать идеальной (невязкой) и учитывать только потерн давления и нарушения потока, обусловленные решеткой. Безразмерная потеря давления в решетке в данном случае выражается через нормальную составляющую скорости [c.122]

Полученное уравнение является обобщенным уравнением Бернулли для неустановившегося одномерного движения невязкой несжимаемой жидкости. В уравнении (XII—1) выражение [c.336]

Хинце [337] следующим образом определил критическое условие при внезапном воздействии газового потока, имеющего постоянную скорость, на невязкую жидкость [c.146]

Бондаренко Ю. А. Инерционные трехмерные движения невязкой несжимаемой жидкости // Вопросы атомной науки и техники. Серия Математическое моделирование физических процессов. 1994. Вып. 3. С. 41-46. [c.231]

При рассмотрении связи между скоростью и давлением в потоке жидкости мы будем полагать, что силы вязкости отсутствуют, т. е. будем рассматривать идеальную (невязкую) жидкость. В дальнейшем мы выясним (правда, только качественно), как влияют силы вязкости на результаты нашего рассмотрения. [c.523]

Изменение характера обтекания цилиндра при переходе от невязкой к вязкой жидкости влечет за собой существенное изменение распределения давления текущей жидкости на поверхность цилиндра. [c.548]

Рассмотрим вначале простейший случай обтекания равномерным потоком идеальной жидкости шарообразного тела (рис. 115). Не обладающая вязкостью идеальная жидкость должна скользить по поверхности шара, полностью обтекая его. Когда шар помещен в поток, то первоначально прямые линии тока вблизи шара окажутся изогнутыми симметрично относительно поверхности шара. В соответствии с уравнением Бернулли распределение давлений тоже будет симметричным, поэтому результирующая сил давления на поверхность шара равна нулю. Такой же результат получается и для тел другой формы. Поэтому и в обратной задаче тело, равномерно движущееся в неподвижной невязкой жидкости, не должно испытывать сопротивления движению (парадокс Эйлера) [c.147]

Заметим, что, как уже указывалось (гл. II), вследствие нереальности такого давления безотрывное обтекание становится невозможным, и с передней острой кромки пластины происходит срыв струй. Поэтому применение описанных выше математических методов для определения обтекания невязким потоком пластины или других профилей с острыми передней и задней кромками, строго говоря, носит несколько условный характер. Исключение составляет только случай обтекания профиля под таким углом атаки, при котором точка разветвления струй совпадает с острой передней кромкой ). В этом случае обе острые кромки, передняя и задняя, лежат на линии раздела потоков, обтекающих верхнюю и нижнюю стороны профиля, и струи жидкости плавно входят и сходят с него. [c.27]

ДИНАМИКА НЕВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.51]

Поэтому сначала рассмотрим динамику некоторой абстрактной жидкости, не имеющей свойства вязкости. Такую абстрактную жидкость, у которой, следовательно, при движении не будут возникать касательные напряжения (не будет трения), назовем невязкой жидкостью. [c.51]

Следовательно, дифференциальные уравнения движения невязкой жидкости выразятся такой системой [c.52]

Из кинематики известно, что все движения невязкой жидкости могут быть подразделены на [c.53]

Общий интеграл уравнения (4-8) получается весьма просто для тех случаев течения невязкой жидкости, для которых правая часть уравнения обращается в нуль. Для таких случаев, т. е. когда определитель [c.54]

Подчеркнем, что выражение (4-10), как это видно из его вывода, справедливо лишь для тех случаев, для которых определитель (4-9) равен нулю. Поэтому необходимо выяснить, при каких же случаях движения жидкости это будет иметь место. Рассмотрим это в следующем параграфе. Пока лишь отметим, что сумма членов в уравнении Бернулли (4-10), как будет показано в 4-6, представляет собой удельную энергию (потенциальную и кинетическую), т. е. энергию,приходящуюся на единицу массы движущейся частицы жидкости. Уравнение Бернулли в форме (4-10), следовательно, выражает закон постоянства удельной энергии в потоке невязкой жидкости при наличии условий (4-9). [c.54]

Значит, уравнение Бернулли (4-10), выражающее закон постоянства удельной энергии частиц невязкой жидкости, действительно лишь при наличии одного из следующих условий [c.54]

В предыдущих главах рассмотрено движение идеальных жидкостей, т. е. жидкостей невязких. Все реальные жидкости обладают определенной вязкостью, которая приводит к появлению внутреннего трения при дефорлгации частиц жидкости. [c.139]

Принимая во внимание, что поток магнитной жидкости — без вихревой (rot у 0) и жидкость невязкая (л = О и v= grad Ф), нз выражений (7.7) и (7.8) получаем [c.224]

Задачу о движении жидкости при захлопывании пузырька решал еще Дж. В. Рейли(РЫ1, Mag., 1917,34 200, 94—98), который считал жидкость невязкой и несжимаемой пузырек считался пустым (давление на границе равно нулю). Предельное движение, когда радиус пузырька становится гораздо меньше начального, сводится к автомодельному, однако это — автомодельность первого рода, так как в задаче имеются параметры полная энергия Е и плотность р. Радиус пузырька R Е/р) (—i) /s, R (-i)-3/6. [c.242]

Такой приём разделения течения па газом, так и к течению жидкостей и относит, скольжение ч-ц жидкости, невязкую и вязкую части применим и к газов внутри каналов разной формы. В то же время большинство жидкостей изучению движения сжимаемых сплош- Четвёртой задачей явл. исследование оказывает значит, сопротивление сжа-ных сред (газов), легко изменяющих движения воздуха в атмосфере и воды тию, и они практически не изменяют свой объём, а следовательно и плот- в морях и океанах, к-рое произво- свой объём под действием всесторонность, под действием сил давления дится в геофизике (метеорология, фи- них сил давления, нормальных к или при изменении темп-ры (в отличие зика моря) с помощью методов и ур-ний поверхности, ограничивающей рассмат-от несжимаемых жидкостей). Раздел Г. К ней примыкают задачи о распро- риваемый объём. В теор. Г. для опи-Г., в к-ром изучается движение ежи- странении взрывных и ударных волн сания движения несжимаемой жид-маемых сплошных сред, наз. газовой и струй реактивных двигателей в кости, обладающей сплошностью и динамикой. воздухе и воде. текучестью, а также вязкостью, ха- [c.118]

В предельном случае мгновенного полного закрытия трубопровода (рис. XII—7) инерционное (ударное) повышение давления легко определить энергетическим методом. Рассматривая невязкую жидкость, получим, что при полном торможении всего столба, жидкости в трубо- [c.345]

Наконец, сделаем еще следуюн1 ее замечание. Здесь, как и везде, говоря о крыле, мы подразумеваем, что оно расположе1Ю своими кромками перпендикулярно к движению. Обобщение на случай любого угла у между направлением движения и кромкой угол скольжения) вполне очевидно. Ясно, что силы, действующие на бесконечное крыло постоянного сечения, зависят только от нормальной к его кромкам составляющей скорости натекающего потока в невязкой жидкости составляющая скорости, параллельная кромкам, не вызывает никаких сил. Поэтому силы, действующие на крыло со скольх<ением в потоке с числом Mi,— такие же, какие действовали бы на то же крыло без скольжения в потоке с числом Мь равным Mi sin у. В частности, если Mi > 1, но М] sin Y < 1, то специфическое для сверхзвукового обтекания волновое сопротивление будет отсутствовать. [c.654]

Чтобы выяснить особегпюсти обтекания тела вязкой жидкостью, вернемся к уже рассмотренному случаю обтекания цилиндра невязкой жидкостью и посмотрим, какие изменения в эту картину должны внести силы вязкости. В набегающем потоке (рис. 326) картина будет такой же, как и при обтекании цилиндра невязкой жидкостью, т. е. аналогичная изображенной па рис, 324. Однако при дальнейшем течении жидкости от точки А к точкам А и А", вследствие действия сил вязкости в пограничном слое, частицы жидкости, идущие из области АА и АА", теряют скорость и приходят в области jB и С с меньшими скоростями, чем в случае отсутствия сил вязкости. Потеря скорости на участках АА и А А" приводит к тому, что поток, обтекающий цилиндр, не может проникнуть в области D D и D"D. В результате вблизй точек D и D" происходит отрыв потока от поверхности цилиндра. В этом и заключается существенное изменение картины обтекания цилиндра, вносимое силами вязкости. В отличие от невязкой жидкости, полное обтекание цилиндра вязкой жидкостью оказывается невозможным. Позади цилиндра образуется область, в которую потоки, обтекающие цилиндр, не проникают и в которой движение жидкостей носит совсем особый характер —возникают вихревые [c.547]

В отличие от силы лобового сопротивления подъемная сила может возникать и тогда, когда тело обтекается невязкой жидкостью (например, при обтекании полусферы идеальной жидкостью рис. 119). Если полусфера расположена в потоке так, что ее плоская поверхность пара,плельна линиям тока, то при полном обтекании тела линии тока будут сгущаться вблизи точки А. Это приводит к тому, что, по закону Бернулли, давление в точке А меньше, чем в точке В. Поэтому и возникает подъемная сила, перпендикулярная линиям тока в невозмущенном потоке. [c.150]

В случае идеальной невязкой жидкости рассматриваемое течение является плоским. Это означает, что по всей высоте лопатки, в том числе и по плоскостям, ограничивающим решетку, имеется один и тот же двумерный ноток, не зависящий от величины удлинения к = 11Ъ лспаток, со ставляющих данную решетку. [c.103]

При обычных углах ата ки давление на выпуклой стенке профиля вс згда мень ше, чем на вогнут ой. В потоке невязкой жидкости и газа этот градиент [c.103]

В случае невязкой несжимаемой жидкости (ц = 0, р = onst) можно вместо (90) получить другую форму уравнения энергии для единичной струйки. Используем для этой цели уравнение движения (82а), которое в проекции на направление струйки (1И= Ы, v = w = 0) при поперечном магнитном поле (В = By, Вх = Bz — 0) имеет следующий вид [c.227]

Изучение основ динамики невязкой жидкости позволит нам в следующей главе перейти к рассмотрению динамики реально существующих в природе жи.дкостей, характеризующихся то11 или иной степенью вязкости. [c.51]

Следовательно, для решения задачи о движении невязкой жидкости недостает еще одного уравнения, нехватает еще одного условия. Таким условием является уравнение неразрывности (3-21) [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...