Движение осесимметричное

Найти решение уравнений движения осесимметричного волчка с закрепленной точкой (случай Ж. Лагранжа). [c.226]

Найти гамильтониан движения осесимметричного спутника относительно центра масс. [c.244]

Рассмотрим гиперзвуковые скорости. В работе [15] приведены зависимости для коэффициента волнового сопротивления, учитывающие особенности движения осесимметричных тел с такими скоростями. Для острого конуса [c.505]

Аналогично эта модель строится для плоских движений осесимметричных тел (например, для качения диска по кривой). При этом вектор = перпендикулярен плоскости движения. [c.72]

Смольников Б. А., Степанова М. В., Салтыков Ю. Д., Чернявская С. С., Ликвидация прецессионного движения осесимметричного гвердого тела с помощью двигателей-маховиков, в сб, Некоторые задачи автоматического управления движением , Киев, Наукова думка , 1974, стр. 217—222. [c.204]

Плоское движение. Осесимметричное движение. Векторные линии. Краткий обзор этих понятий, которым мы заканчиваем вводный пункт данного раздела, имеет своей главной целью установить терминологию. [c.50]

Движение — осесимметричное. Такое движение целесообразно рассматривать в системе координат (х, г), где ось ОХ направлена вдоль оси трубы, а г — радиус точки в нормальном к оси сечении. [c.147]

Расчетные характеристики пограничного слоя использованы для решения интегрального уравнения количества движения осесимметричного пограничного слоя на теле вращения. [c.463]

Рассмотрим движение относительно центра масс осесимметричного тела на начальном атмосферном участке полёта. После входа в атмосферу статически устойчивое тело начинает испытывать действие восстанавливающего аэродинамического момента, который стремится совместить продольную ось с вектором поступательной скорости. Однако движению по тангажу противодействуют гироскопические силы, вызывающие вынужденную прецессию вектора кинетического момента Р относительно вектора скорости центра масс. Вектор кинетического момента отклоняется в ту сторону, куда направлен вектор восстанавливающего аэродинамического момента. На рис. 1.9 изображены различные случаи вращательного движения осесимметричного тела на начальном атмосферном участке полёта, даны проекции траекторий, описываемых носовой точкой тела, на плоскость, перпендикулярную к вектору скорости центра масс. [c.46]

Рис. 1.9. Возможные случаи прецессионного движения осесимметричного тела на начальном атмосферном участке полёта а) обратная прецессия б) обратная прецессия ( быстрая прецессия) в) прямая прецессия г) прямая

Рассмотрим возмущённое движение осесимметричного тела. В этом случае правые части уравнений движения (1.31) зависят только от одной быстрой переменной — пространственного угла атаки а [c.83]

ВОЗМУЩЁННОЕ ДВИЖЕНИЕ ОСЕСИММЕТРИЧНЫХ ТЕЛ [c.90]

Гл. 3. Возмущённое движение осесимметричных тел [c.92]

Учитывая соотношения для коэффициентов аэродинамических сил и моментов (3.2)-(3.4), исходную систему уравнений возмущённого движения осесимметричного тела в атмосфере (3.1) представим в виде [36 [c.92]

Усреднённые уравнения (3.18), (3.19) описывают движение осесимметричного тела произвольной конфигурации, имеют гладкие правые части, их численное интегрирование не требует больших объёмов вычислений. Сравнительные расчёты по исходным уравнениям (3.5) и усреднённым (3.18)-(3.19) показывают совпадение результатов для случаев, когда критерий применимости асимптотических методов (1.52) для задачи спуска ju > 1. [c.97]

Усреднение уравнений (4.14) по второй фазе у приводит к виду, совпадающему с усреднёнными уравнениями возмущённого движения осесимметричных тел, рассмотренными в гл. 3. [c.115]

Рассмотрим неуправляемое движение осесимметричного тела относительно центра масс при спуске в атмосфере. Будем полагать, что параметры, определяющие поступательное движение тела, известны. Движение тела относительно центра масс при спуске в атмосфере описывается системой уравнений (3.1), которую представим в следующем виде [c.150]

Это выражение с точностью до множителя определяет собой полную энергию вращательного движения осесимметричного тела в атмосфере. Таким образом, найдена совокупность трёх медленно меняющихся функций (5.21), зависящих от измерений (5.15). [c.152]

Предполагая движение осесимметричным и происходящим в плоскости гг, полагаем пространственное изменение скалярного [c.194]

Предполагая движение осесимметричным и происходящим в меридиональной плоскости цилиндра гг, рассматриваем пространственное изменение потенциала, входящего в решение (9.3.22), в цилиндрических координатах фу = фу (/ , г). Тогда уравнение (9.3.23) принимает вид [c.296]

Так как мы считаем движение осесимметричным, то 1/9 = 0. а и <7 могут зависеть только от х и г. поэтому предыдущие уравнения принимают вид [c.640]

Предельные движения осесимметричного тела с подвесом на оси симметрии [c.303]

Если же точка подвеса О2 принадлежит главной центральной оси инерции тела, задача об исследовании стационарных движений в об-ш,ем случае сводится к рассмотрению стационарных движений осесимметричного тела с точкой подвеса на оси симметрии. [c.320]

Множество возможных установившихся движений осесимметричного тела [c.341]

Закон сохранения интеграла действия при больших л может быть использован и для исследования движения осесимметричного КА, обладаюш,его двумя устойчивыми балансировочными углами атаки а = 0° и а = 180° и неустойчивым балансировочным углом атаки а = а . В этом случае угол атаки в плотных слоях атмосферы попадает в окрестность а = 0° с вероятностью Р1 и в окрестность а = 180° с вероятностью Р2, где совершает колебательное движение. При этом фазовая картина а (а) вначале может быть односвязной, а затем разделиться на две области. В [6] получены формулы для определения указанных вероятностей, которые приобретают очень простой вид в [c.378]

Решение. При исследовании движения осесимметричных тел li = l2 h) удобно воспользоваться проскальзывающим репером. Орт Пз направим по оси симметрии тела. Он образует угол 6 с осью Z. Другой орт Hi направим по линии узлов в плоскости ху. Он образует угол ф с осью х неподвижной референционной системы координат, третий орт П2=[ПзП1]. Обозначим е,, [c.199]

Фамуларо [14] также рассматривал случай сферической частицы, осаждающейся внутри сферического контейнера, используя метод отражений. Первое отражение было получено для случая, когда частица может занимать любое положение внутри контейнера. Для этого было использовано решение Ламба [39] уравнений медленного течения в сферических гармониках (см. разд. 3.2), а также преобразования координат, подобные тем, которые обсуждались выше в этом разделе. Для облегчения расчетов мгновенное движение частицы в произвольной точке разлагалось на (а) дви> жение по направлению к центру сферического контейнера и (б) движение в перпендикулярном направлении. В частном случае, когда движение осесимметрично, можно получить точное решение в биполярных координатах для любого отношения радиусов внутренней и внешней сфер. [c.369]

Если обратиться с этой точки зрения к задаче об устойчивости прп сжатии оболочки со стесненными торцами, то здесь следовало бы считать основным движением осесимметричное деформирование в процессе ползучес и оболочки с искривлением образующих и далее исследовать устойчивость этого процесса по отношению к возмущениям несимметричного типа. Попытка ввести несимметричный начальный прогиб в такой задаче была сделана Самуэлсоном [290], но прогиб был выбран неудачно (с одной полуволной по длине оболочки) и интересных результатов получено не было. [c.289]

В книге рассматривается в нелинейной постановке движение вращающегося твердого тела в атмосфере под действием синусоидального или бигар-монического восстанавливающего момента, зависящего от времени, и малых возмущающих моментов. Приведены факторы, определяющие возмущения, в виде медленно меняющихся параметров и параметров малой асимметрии. Даны аналитические решения уравнений невозмущенного движения в эллиптических функциях Якоби. Построены усредненные уравнения возмущенного движения осесимметричного тела и в ряде частных случаев найдены приближенные аналитические решения. Для случая возмущенного движения асимметричного тела найдены новые виды нелинейных резонансов, исследована устойчивость возмущенного движения в окрестности резонансов. Рассмотрена задача идентификации характеристик высокочастотного движения тела по сравнительно малому числу измерений. [c.1]

В гл. 3 на основе асимптотических методов получены усреднённые уравнения возмущённого движения осесимметричного тела и найдены их приближённые аналитические решения. [c.6]

Форма уравнений движения, используемых в численных расчётах или аналитических вычислениях, во многом предопределяет возможность успешного и экономного решения задачи. Естественно, что каждому варианту постановки задачи соответствует своя, наиболее рациональная форма записи уравнений. Поэтому здесь не будет использована некая универсальная система уравнений. Так, при решении задачи о движении тела в линейной постановке удобно использовать систему уравнений, записанную в связанных координатах. При исследовании движения тела с плоскостью симметрии предпочтительнее использовать уравнения в полусвязанной системе координат, а при изучении движения осесимметричного тела при больших углах атаки удобно записать уравнения в осях, связанных с пространственным углом атаки, что облегчает применение аналитических и асимптотических методов. Наконец, для тела произвольной формы, совершаюш,его свободное движение в атмосфере при произвольных углах атаки, наиболее экономичной, с точки зрения объёма вычислений при интегрировании, является система уравнений в направляюш,их косинусах, которая впервые была представлена в работе [41. [c.20]

Центр давления результирую-гцего гидродинамического воздействия при плоском движении осесимметричного тела 29 [c.220]

В [17] указано на существование второго типа стационарных движений осесимметричного тела, подвешенного в точке на оси симметрии. Это регулярные прецессии, отличающиеся от перманентных вращений наличием дополнитеьного собственного вращения тела относи-тельноего оси симметрии. [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...