Скорость дозвуковая

Путем непосредственной подстановки в уравнение для потенциала скоростей можно убедиться в том, что найденная ф ункция ср от источника действительно является интегралом этого уравнения. При. этом не имеет значения, будут ли скорости дозвуковыми (Мос < 1) или сверхзвуковыми > 1). Для последнего случая [c.357]

Очевидно, что / = F /f, где F — площадь минимального сечения струйки тока (сопла). Зависимость q X) при различных v представлена на рис. 2.6, откуда видно, что каждому значению F = FIF соответствуют два значения коэффициента скорости дозвуковое (> <1) и сверхзвуковое (Л>1). Из (2.70) и (2.71) следует, что в дозвуковом потоке скорость увеличивается, а давление уменьшается в направлении уменьшения площади попе- [c.55]

Пропускная способность канала при любых скоростях потока всегда определяется площадью минимального сечения канала. При конфузорных каналах — это последнее полное сечение канала на выходе из него потока, если скорости дозвуковые (УИ < 1). При звуковых (М = 1) и сверхзвуковых скоростях (Л1 > 1) — это минимальное сечение канала, соответствующее достижению числом М значения 1. В 11 подробно рассмотрен данный вопрос для случая сопловых каналов, а в 13 — для случая каналов рабочих венцов. В 14 книги [5] вопрос расхода рабочего агента в каналах с криволинейной осью рассмотрен и с позиций экспериментального определения коэффициента расхода jx. Там дана формула для действительного расхода [c.216]

Рис. 2.28. Треугольник скоростей дозвуковой ступени осевого компрессора

Для анализа формул (8.53)—(8.55) сравним их с формулами, выведенными для газа (см. разд. 3.5, табл. 3.1, первый столбец), которые в данном случае применяются для расчета переохлажденного пара. Формулы для приращения скорости в обоих случаях совпадают, однако при одинаковых скоростях потока число М во влажном паре будет больше из-за меньшей скорости звука. Следовательно, при равновесном течении скорость дозвукового потока будет возрастать несколько быстрее. Это является результатом действия нескольких факторов отвод массы пара при конденсации н затрата энергии на разгон капель уменьшают скорость потока, однако выделение теплоты конденсации увеличивает скорость дозвукового потока. Как видно, последний фактор воздействует более сильно. [c.212]

Скорость дозвукового потока на входе в трубу заданной приведенной длины не может превышать значения, определяемого уравнением [c.67]

Условия в точке торможения . Для количественной оценки влияния сжимаемости на установившееся движение рассмотрим измерение скорости дозвукового потока сжимаемой жидкости трубкой полного давления (трубкой Пито), показанной на рис. 6-Г2. Уравнение (14-37) можно применить к линии тока, проходящей между областью невозмущенного движения со скоростью С/о и носиком трубки, где скорость равна нулю. Тогда [c.358]

Предельное распределение скоростей (дозвуковые скорости, Ф=1) [c.305]

Следовательно, чтобы на 1% увеличить скорость дозвукового воздушного потока, нужно сечение струи сузить, хотя и меньше чем на 1%. [c.25]

Таким образом, если увеличение скорости дозвукового потока газа достигается в сужающейся струе, то сверхзвуковой поток можно получить и дальше разогнать только в струе с расширяющимся проход- У "О ным сечением—настолько сильно при сверхзвуковых скоростях увеличивается объем газа, т. е. проявляется его сжимаемость. [c.26]

Если у летчика появилось опасение, что самолет сорвется в штопор (очень сильная срывная тряска, перебрасывание самолета с крыла на крыло), ему следует немного отдать ручку от себя, т, е, перейти на меньшие углы атаки. Значит, полет На повышенных углах атаки достаточно безопасен и его можно производить при малых и средних приборных скоростях дозвукового режима во всех случаях, когда требуется максимально искривить траекторию при форсированных маневрах, при выполнении переворотов на малых скоростях, если надо потерять минимум высоты, и. т. д. Особенно такое пилотирование целесообразно для сокращения радиуса переворота на больших высотах. Пренебрежение большими углами атаки приводит к тому, что маневр полу- [c.55]

ТРАНСЗВУКОВЫЕ СКОРОСТИ — дозвуковые и сверхзвуковые скорости, близкие к скорости звука. [c.227]

Внизу на рис. 3 показано, каков перепад давлений в скачке, когда воздух набегает на переднюю кромку и образуется скачок. Так как скорость набегания на разных радиусах разная, то и скачок будет различной интенсивности. Ввиду того, что окружная скорость на различных радиусах разная, то наверху относительная скорость при встрече большая, а потом все меньше и меньше, и скачок давлений совершенно пропадает. Скорость встречи больше скорости звука на г = 0,6 и выше. На относительном радиусе г = 0,6 скорость дозвуковая, а на внешнем диаметре число М = 1,5. Внизу на рис. 3 показана кривая повышения давления, в зависимости от прямого удара. На внешнем диаметре прямой удар может дать повышение давления в 2,5 раза. Максимальное давление, которое может быть получено в верхней части и в нижней части лопасти ступени с осевым входом, совершенно различно, и в таком сверхзвуковом колесе нельзя у втулки сжать воздух в такой же мере, как он сжимается вверху, и поэтому такие колеса всегда получаются с неодинаковой работой, отданной воздуху на разных радиусах. Вдоль по всему радиусу можно давать постоянную работу воздуху в таком колесе только при значительной, превышаюш,ей окружную скорость, закрутке воздуха в направлении враш,ения колеса, у втулки. [c.119]

Мы предполагаем, что линия перехода — гладкая и что вдоль нее скорости дозвукового и сверхзвукового течений склеиваются непрерывно как по величине, так и [c.150]

На плоскости годографа скорости дозвуковая область изобразится кругом с центром в начале координат п радиусом, равным критической [c.378]

При увеличении сечения трубки (ёР О) скорость дозвукового потока уменьшается ( л.< 0), а сверхзвукового—увеличивается ( > 0). Следовательно, характер изменения скорости вдоль трубки тока принципиально различен для дозвуковых и сверхзвуковых течений. В первом случае поток газа ведет себя так же, как и поток несжимаемой жидкости. [c.128]

В настоящей работе мы охватим только одну сторону задачи — обычные скорости надеемся, что в дальнейшем нам удастся разработать проблемы 1в области больших скоростей (дозвуковых и сверхзвуковых). [c.3]

Если в начальном состоянии до подвода к газу тепла его скорость дозвуковая, то соответствующая т-прямая наклонена к оси и более полого, чем касательная к адиабате Пуассона в точке О (прямая ОСг на рис. 1.5.7). При подводе тепла к газу его энтропия [c.104]

Если в автомодельном решении за скачком скорость дозвуковая всюду или в области, прилегающей к обтекаемой поверхности, то при обтекании конуса конечных размеров автомодельным решением можно пользоваться лишь локально в окрестности вершины конуса. [c.325]

С теоретической точки зрения интерес к изучению течений с переходом через скорость звука обусловлен тем, что уравнения стационарных движений газа в области определения решения принадлежат в этом случае к смешанному типу эллиптическому—там, где скорость дозвуковая, и гиперболическому—при сверхзвуковой скорости. [c.384]

А. Обозначим через Т точку изменения выпуклости ударной волны по отношению к внешней нормали. Если на ударной волне существует точка Т, то из соотношений на скачке уплотнения следует, что перемещению вдоль ударной волны мимо точки Т соответствует перемещение по ударной поляре с точкой возврата в образе точки Т. Если в Т скорость дозвуковая, то, в соответствии с правилом обхода, образ ударной волны в некоторой окрестности I будет разрезом в образе области за ударной волной (рис. 8.28). [c.245]

Если клин является передней частью составного тела, то скорость дозвуковая только на стенке клина. [c.249]

Такой Э. наз. звуковым. По выходе из сопла струя эжектирующего газа продолжает расширяться, скорость ее становится сверхзвуковой, а площадь увеличивается — образуется бочка перерасширения (рис. 2). Сечение Ъ, где площадь струи максимальна, паз. сечением запирания. За счет стеснения проходного сечения камеры расширяющейся струей увеличивается также скорость дозвукового потока эжектируемого газа. В сечении запирания образуется горловина, в к-рой скорость эжектируемого потока максимальна, но не превосходит скорости звука (к 1). Режим Э., при к-ром = 1, наз. критическим и обычно является наивыгоднейшим, т. к. при этом для заданных размеров Э. получается наибольшее значение и, а при заданном п — наи- большее раз (рис. 3). [c.432]

Из этого неравенства следует (см. график функции (Я) на рис. 5.21), что при наличии гидравлических сопротивлений (нри G = onst, F = onst, Т — onst) скорость дозвукового потока по длине трубы возрастает, а скорость сверхзвукового потока уменьшается. [c.240]

Это выражение дает тем лучшее приближение к точному выражению (29), чем больше число скачков т в системе. При использовании многоскачковой системы интенсивность каждого скачка относительно невелика, а это означает, что скорость дозвукового течения за замыкающим прямым скачком близка к скорости звука (Мп 1). Но при этом достаточно небольшого сужения струи, обычно происходящего перед входным отверстием диффузора, для того чтобы в этом отверстии установилась кри- [c.470]

На рис. 9.9 режим работы эжектора докритический. Ядросверхзвуковых скоростей в эжектирующем потоке уменьшается, на выходе из эжектора скорость дозвуковая. При незначительном увеличении давления перед соплом режим работы становится критическим, причем картина течения резко изменяется (рис. 9.12) характеристики, пересекающие поток, свидетельствуют о наличии сверхзвуковых скоростей, соответствующих 1,6. Поток смеси при этом эксперименте оставался сверхзвуковым и на выходе из камеры. [c.531]

Как известно, метод Христиановича пригоден при условии, что всюду на профиле скорость дозвуковая. Критическое число М набеганзщего потока также можно найти по методу [c.172]

Известно, что устойчивая нормальная схема пересечения двух косых скачков осуществляется до того момента, пока углы вторых скачков и меньше предельных Рт, определяемых по скорости в зоне II. При снижении начального перегрева угол Pi увеличивается (так как число Mi уменьшается) и соответственно возрастает угол Pg - При некотором начальном перегреве Рвс = Р " система пересекающихся скачков преобразуется в мостообразный скачок. За элементом прямого скачка в области III скорости дозвуковые. Дальнейшее снижение начального перегрева и переход в зону влажности уменьшают число Mi настолько, что угол первых скачков Pi становится равным р . Тогда мостообразный скачок преобразуется в отошедший криволинейный, смещающийся против потока при увеличении начальной влажности. Естественно, что на- [c.196]

При Х<1 ( дозвуковой или докритиче-ский поток) с уменьшением сечения трубки тока (df<0) скорость увеличивается, а при к> 1 (сверхзвуковой или сверхкри-тический поток) — уменьшается. При увеличении сечения трубки (dF>Q) скорость дозвукового потока уменьшается (dX0). [c.22]

Рассмотрим теоретический случай истечения из суживающегося сопла (ji=l) при фиксированных значениях давления и температуре в резервуаре н переменном давлении средьг ра. До тех пор, пока давление среды больше критического, а скорость дозвуковая, изменения ра распространяются по потоку и против потока (внутрь сопла). В этом случае расход газа изменяется в соответствии с формулой (8.3). Когда уменьшающееся давление достигает критического значения р , в выходном сечении устанавливается критическая скорость и дальнейшие изменения давления среды не могут прон[И нуть внутрь сопла. Следовательно, фактический перепад давления, создающий расход газа через сопло при ра р, вне завнснмости от давления внешней среды будет критическим, а расход газа— максимальным и постоянным. Отсюда следует, что формула (8.3) при ра<р только в том случае дает правильные значения расхода, если в нее подставляется критическое давление. Следовательно, если еа=ра/Ро>е, для расчета скорости истечения и расхода используются формулы (8.1) и (8.3) или (8.3а). Если eas e, скорость истечения равна критической, а расход рассчитывается по формуле (8.5). На характер зависимости т от га оказывает влияние распределение скоростей в выходном сечении сопла. Полученные выше формулы справедливы только в том случае, если профиль сопла выполнен плавным. Плавно суживающееся сопло приближает распределение скоростей в выходном сечепии к равномерному. С этой целью профиль степки сопла должен быть особым образом рассчитан. [c.207]

Как известно (гл. 5), при обтекании угловой точки А (рис. 8.5,а) звуковым потоком, вытекающим в среду с пониженным давлением еа<е, возникает волна разрежения miAB, состоящая из множества характеристик. При пересечении волны граничная линия тока в точке А отклоняется на угол б. Слабые волны разрежения, попадающие на линию перехода в точках В, С, D под углом, меньшим л/2, отражаются от нее с обратным знаком, т. е. в виде волн уплотнения, так как внутри язычка скорости дозвуковые. От свободной границы струи (точки Е, F и т. д.) волна уплотнения отражается в виде волны разрежения, например ED, которая вновь попадает на линию перехода и снова отражается от нее волной уплотнения. [c.213]

Сверхзвуковым течениям посвящено большое количество работ как теоретического, так и прикладного характера, в которых решено много важных задач особенно плодотворным оказалось применение электронных вычислительных машин. Тем. н 1бнее многие явления, связанные с движениями со скоростями выше звуковой, остались неисследованными. Особенно мало изучены движения, у которых в одних зонах — скорости дозвуковые, а в других — сверхзвуковые. Здесь мы рассмотрим несколько значительно более простых для исследования моделей систем уравнений с частными производными, на которых видны некоторые явления, присущие уравнениям газовой динамики в сверхзвуковом и переходном режимах. [c.127]

Величина М называется критическим числом М набегающего потока. Из определения критического числа следует, что эта величина разграничивает дозву-коиые режимы обтекания тела на две групны. Первая группа докритических режимов характеризуется тем, что во всех точках поля потока местные скорости дозвуковые (Л1 <1). Ко второй группе > относятся режимы обтекания с местными сверхзвуковыми скоростями. [c.128]

Па выходе из канала скорость дозвуковая. Поэтому прпходягцпе сюда К- п б -волны могут отражаться в впде Ь-волн. В соответствии с этим граничное условие при х = запишем в виде [c.623]

При увеличении интенсивности подходящего скачка 30 построенная для сверхзвукового потока за скачком поляра перестает пересекаться с детонационной полярой, а затем поток за скачком становится дозвуковым. В этом случае нет автомодельного решения задачи о превращении скачка в волну детонации. Точно так же задача неавто-модельна в случае, когда за волной детонации скорость дозвуковая. [c.45]

Функция К называется функцией Чаплыгина, При любой связи между и р эта функция положительна при дозвуковых скоростях и отрицательна — при сверхзвуковых. Отсюда следует, что уравнение (6.3) имеет эллиптический тип, если соответствующая течению область плоскости годографа лежит внутри окружности V = и гиперболический тип, если эта область лежит вне окружности У = Если область в плоскости годографа содержит участок линии V = т. е. если в части области течения скорость дозвуковая, а в части — сверхзвуковая, то уравнение (6.3) является уравнением смешанного типа — эллиптико-гиперболическим. [c.270]

Отметим, что найденную осесимметричную волну разрежения нельзя соединить со следующим за ней потоком с помощью конического скачка уплотнения, так как в волне нормальная к лучу Ф = onst составляющая скорости дозвуковая. [c.321]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...