Струнка элементарная

Пусть плоская струя жидкости вытекает в газовое пространство из отверстия или сопла площадью Sq со скоростью и встречает на своем пути преграду в виде криволинейной цилиндрической стенки (рис. 6.37). Струя делится этой стенкой на две неравные части и сходит с нее со скоростями и v , направления которых предполагают совпадающими с соответствующими касательными к стенке. Чтобы определить эти скорости, выделим вдоль поверхности струи элементарную струйку и запишем уравнение Бернулли для сечений 0-0 и /-/, не учитывая силы сопротивления и тяжести [c.184]

Можно предположить, что основная часть потерь энергии элементарной струйки, существующей в пределах шаровой ячейки, — это затраты энергии на расширение основной массы ядра струи и обмен массы с застойными зонами, а потери энергии от сжатия, поворота струи и от трения на поверхности шаровых элементов незначительны. [c.52]

С этой целью были проведены математические исследования для определения (ем. рис. 10.18), исходя из границ распада струи эжекционного элемента и границ взаимного влияния потоков и V, , расположенных на вершинах гофрированной тарелки. Для упрощения каждую элементарную просечку рассматривают [c.308]

При расчете стационарных течений совершенного газа в случае двух независимых переменных приходится иметь дело с решением элементарных задач, связанных с определением неизвестных величин во внутренних и граничных узлах характеристической сетки. Границей области могут быть поверхность обтекаемого тела (или иначе жесткая стенка ), ось симметрии, граница струи и ударная волна. [c.113]

Рассмотрение типичных задач внутренних течений, течений в струях, обтекания тел газом показывает, что они могут быть представлены в виде суперпозиции более простых задач. Эти задачи, являющиеся элементами различных газодинамических течений и представляющие, как правило, самостоятельный интерес, будем называть элементарными. [c.219]

До сих пор мы считали, что при истечении жидкость вытекает полным сечением, т. е. поперечное сечение струи по выходе из отверстия равно сечению самого отверстия, а скорости отдельных элементарных струек в плоскости отверстия параллельны между собой. В действительности, однако, это наблюдается лишь в тех случаях, когда стенки сосуда имеют при подходе к отверстию плавные очертания, как это изображено на рис. 129. [c.187]

Необходимо учесть, что ввиду непараллельности траекторий и кривизны элементарных струек жидкости для участка струи между отверстием и сжатым сечением уравнение Бернулли в его обычной форме применять нельзя. Поэтому при выводе формул для определения скорости истечения это уравнение следовало бы составлять не для сечения в самом отверстии, как это было сделано в предыдущих параграфах, а для сжатого сечения, находящегося [c.188]

После разложения (П.4.5) на элементарные дроби и интегрирования в пределах от —1 до +1 находим длину пластинки, а после интегрирования по бесконечно малой полуокружности вокруг точки t = [ определяем толщину струи б. [c.77]

Итак, сумма трех членов уравнения Бернулли есть сумма трех удельных энергий удельной кинетической энергии, удельной потенциальной энергии давления и удельной потенциальной энергии положения. Для идеальной жидкости сумма трех удельных энергий (полная удельная энергия) по длине элементарной струнки постоянна. [c.117]

Струйка элементарная 70 Струя затопленная 326 [c.410]

Струйка, элементарная 39, 41, 45 Струя 40. 118 [c.297]

Наиболее строго уравнения одномерного течения записываются для элементарной струи, параметры газа в которой изменяются только от перехода от одного сечення к другому. Если параметры меняются в пределах поперечного сечения струи, то в уравнения вводят их средние значения. [c.83]

Приведенные уравнения не учитывают влияния потерь энергии при поворотах элементарных струй потока жидкости в случае перехода с радиального на осевое направление (вблизи источников) и с осевого на радиальное (вблизи стоков). Допущение незначительности таких потерь основано на достаточно большой ширине набивки, определяющей отсутствие резких поворотов. [c.92]

Принимая угол раскрытия факела в ограниченном пространстве а , легко из элементарных геометрических соображений найти связь между средним диаметром факела d и начальным диаметром газовой струи do [c.162]

Уравнение (18-11) можно применять к струе конечных размеров, суммируя величины каждого члена уравнения для всех элементарных трубок тока, составляющих общую струю. В таком случае сумма членов F будет выражать собой вектор силы, приложенной к струе на ее поверхности между сечениями 7 и 2. Сумма членов ра будет равнодействующим вектором для всех элементарных векторов нормальных сил в сечении. Сумма членов Sa будет иметь аналогичное значение для касательных сил в сечении. Сумма членов yV будет вектором потока количества движения, пересекающего в единицу времени сечение струи. [c.176]

Измеренные величины коэффициента трения могут быть использованы для определения характеристик потока жидкости, протекающей по каналу заданных размеров. Для элементарного участка струи установившегося потока можно написать [c.178]

Воздействие воздушного потока на струю и отдельные капли вызывает их деформацию и ускорение. Напишем уравнение движения для элементарного объема жидкости, равного [c.40]

Имея в виду высокое давление среды (особенно в ЦВД турбин на сверхкритические параметры пара) и сравнительно небольшие перепады на гребнях, принимаем среду несжимаемой. Из [156] следует, что струя, входящая в камеру между гребнями через зазор в уплотнении, направлена под углом к оси турбины. Рассматривается элементарный объем, на который действуют силы давления вдоль камеры между гребнями и силы трения по поверхностям ротора и статора, ограничивающим этот объем. [c.225]

Наиболее распространена в настоящее время активная ковшовая турбина (турбина Пельтона). Элементарную теорию ковшовой гидротурбины создал Леонард Эйлер. Он впервые показал, анализируя плоское обтекание криволинейной поверхности тонкой струей, что лопасть такой турбины при тангенциальном подводе струи должна поворачивать обтекающий поток в относительном движении на угол Ра = 180° и двигаться со скоростью, в два раза меньшей, чем скорость струи (рис. III. 17, а и б). [c.168]

Пусть сверхзвуковой поток движется между параллельными стенками, причем верхняя в точке А имеет излом (рис. 5.8). Нижняя стенка заканчивается в точке В. Давление в окружающем пространстве равно давлению в канале = р. Отрезок АС изображает элементарную волну сжатия, которой в плоскости годографа соответствует характеристика 12, выбранная из условия, что поворот потока происходит по часовой стрелке, а скорость его должна уменьшаться (площадь, через которую идет сверхзвуковой ноток, уменьшается). Отрезок ВС изображает границу струи, которая также называется свободной границей. Давления по обе стороны свободной границы, т. е. в потоке и окружающем пространстве, должны быть равны, что в данном случае соблюдается по условию задачи. После прохождения элементарной волны сжатия АС поток в области 2 имеет более высокое давление, чем в окружающем пространстве (скорость 02 меньше скорости 01). Следовательно, прежде чем поток образует дальнейший участок свободной границы, давление в нем должно понизиться до давления в окружающем пространстве. [c.107]

Важное значение имеют разрабатываемые в ЦНИИС Минтрансстроя аэро-изыскательские методы гидрометрического обследования мостовых переходов . Эти методы позволяют без производства наземных измерений на основе аэрофотосъемки в сочетании с азронивелированием определять поверхностные скорости течения воды и направления поверхностных струй, элементарные расходы на вертикалях, а также глубины и отметки уровня воды на вертикалях .и планы мостовых переходов с сечением рельефа до 1 л . [c.24]

Можно представить себе следующую схему движения газа в какой-либо элементарной шаровой ячейке, т. е. в элементарном объеме, ограниченном сферическими поверхностями элементов. Максимальная скорость Vq жидкости в струйке возникает в наиболее узком сечении ячейки (просвете), относительная площадь минимального сечения обозначается п. Распространяясь в пространстве между щарами, струя расширяется, отрывается от сферических стенок и подмешивает к себе частицы относительно неподвижного газа, находящиеся в застойной зоне у поверхности шаров. Расширение основной струи происходит до встречи с последующим рядом шаров, отстоящим от предыдущего на величину высоты ячейки /г, после чего начинается сужение сечения и разгон струи. Присоединенные массы могут при этом частично отслаиваться от ядра струи и совершать возвратное движение к устью струи. Конечно, при своем движении через шаровые твэлы отдельные струи могут сливаться или, наоборот, дробиться на несколько отдельных струек, на можно себе всегда представить такую элементарную шаровую ячейку, где происходит именно такой процесс разгона и торможения элементарной струйки. [c.40]

Фазовый переход второго рода приводит к возникновению в неравновесной кристаллизующейся системе следующего масштабного уровня иерархической самоорганизации стру[оуры. Каждый масштабный уровень организации иерархической структуры имеет свои "элементарные кирпичики, которые являются конечными структурами предыдущего уровня. Поскольку при кристаллизации происходит процесс уплотнения вещества, назовем эле- [c.132]

Как уже указывалось выше, формула (2.2.28) получена для единичной газовой струи, контактирующей с жидкостью. Данный элементарный акт имеет ме сто при работе контактного устройства в виде ситчатой или провальной тарелки при таких расстояниях между отверстиями, когда взаимным влиянием отверстий можно пренебречь. В этом случае уравнения Навье-Стокса и конвективной диффузии, записанные в виде (2.2.1)-(2.2.3) для одинхэчной струи, будут также практически справедливы и для группы отверстий. Таким образом, чтобы формулу (2.2.28) применить к массовому барботажу, которое имеет место при работе в массообменных аппаратах с сит хатыми тарелками, необходимо изучить характер изменения массопередачи при переходе от единичного акта контактирования к массовому барботажу. [c.63]

Здесь G — секундная масса газа (или жидкости), протекающая через произвольное поперечное сечение струи. Go — то же в начальном сеченип струи, dG = pudF — секундная масса элементарной струйки в произвольном сечении. Из уравнения (23) получаем [c.377]

Элементарной струйкой называется струйка, боковая поверх-HO Tb Wro poH образов а линиями тока, прохбдящйми через точки очень малого (в пределе — бесконечно малого) замкнутого контура. Таким образом, эта струйка оказывается изолированной от окружающей ее массы ж идкости и имеет малую площадь поперечного сечения До (в пределе da), которая может меняться по длине. Длина этой стру] ки неограниченна. Боковая поверхность струйки непроницаема для жидкости, т. е. ее можно представить в виде трубки, внут зи которой течет жидкость. [c.65]

Вторая типичная задача —это расчет методом характеристик течения в области DA E (рис. 8.1—8.3). Левой границей области является характеристика одного из семейств, на которой заданы все газодинамические параметры. Границы AD и СЕ могут быть жесткой стенкой, линией тока, свободной границей или ударной волной. В пакет включены две элементарные задачи. Одна из них реализует расчет течения между ударной волной и боковой поверхностью тела (рис. 8.3, б). Вторая элементарная задача включает остальные типы границ AD и СЕ. На рис. 8.3, а приведена схема течения в кольцевом сопле на нерасчетном режиме, здесь AD — граница струи. [c.220]

Непрерывно движущуяся жидкость, ограниченную твердыми стенками, образующими русло, называют потоком жидкости. Поток жидкости состоит из элементарных струек, которые скользят одна по другой, не перемешиваясь. По характеру движения жидкости потоки подразделяют на напорные, безнапорные и струи. [c.31]

Пусть имеется отверстие площадью шо в дне сосуда (рис. 145) обозначим давление над свободной поверхностью жидкости через / д, причем будем считать это давление постоянным во все время истечения, через 2 обозначим поперечное сечение сосуда, через/г — глубину воды в сосуде, через — скорость жидкости в сечении на ее поверхности в сосуде ) и через 2 1 — скорость истечения жидкости в сечении вытекающей струи, расположенном несколько ниже отверстия. Отметим при этом, что если отверстие имеет остпые кпая. то направления скорости отдельных - струек вблизи отверстия и в самом отверстии будут различны, и происходит сжатие вытекающей струи поэтому лишь на некотором малом расстоянии от отверстия вытекающая струя жидкости принимает цилиндрическую форму и скорости отдельных элементарных струек становятся параллельными между собой. Величина и представляет. собой среднюю [c.259]

По способу производства элементарные стеклянные волокна подразделяют на непрерывные, получаемые путем непрерывного вытягиванля из стеклянного расплава волокон (диаметром 3—100 мкм, длпно11 до нескольких километров), и штапельное волокно, получаемое разделением струи расплавленного стекла на короткие волокна (длиной 1 50 мм прн диаметре 0,5—20 мкм). [c.408]

Напишем уравнение движения для элементарного объема жидкости, равного nR4z, где R — текуш,ий радиус границы струи, dz — элемент длины, — скорость жидкости, с — коэффициент сопротивления струи (капли) при движении ее в воздухе, v — относительная скорость движения сред [c.101]

Для проведения реакции получения элементарного фосфора из среднего фосфата кальция — эндотермической реакции с участием двух твердых веществ автор [Л. 467] попытался применить другой вариант ллазменного слоя со струей плазмы, направленной вниз (ipH . 5-30). Генератор плазмы был с открытой дугой и расположен был над псевдоожи-женным слоем еэлектропро-водных частиц АЬОз так, что плазма и продукты реакции могли быть направлены вниз на поверхность слоя. В таком варианте плазменного слоя по сравнению с первым улучшалась стабилизация дуги, так как не было существенных флуктуаций давления в ней. [c.183]

Граничное условие заключается в том, что давление на границе струн должно быть равно давлению в окружающем пространстве. Поскольку течение в струе изоэнтропнйно, то это равносильно условию постоянства величины скорости. Точка I в плоскости годографа (см. рис. 5.13) изображает всю область течения до первой элементарной волны Маха АС. Центрированная волна нзображается эпициклоидой 1234. [c.112]

Скорость Б области 2 выше, а давление ниже, че.м на границе струи. Поэтому первая элементарная волна разрежения отражается от свободной границы элементарной волной сжатия, которая изображается эпициклоидой 25. Точка 5 лежит на окружности радиуса 01 и, следовательно, в соответствующей ей области 5, которая граничит с окружающим пространством, давление такое же, как в области 1. Дальнейшее построение очевидно из принятой нумерации. Очевидно, что построение проводится таким образом, что давление в областях 1, 5, 7, 10 постоянно (1—10 в плоскости годографа — дуга округкности) и равно давлению в окружающей среде. Участки границы струи для областей 5, 7, 10 строятся параллельно векторам 05, 07, 010. Падающая волна разрежения. 4 D (пунктир) отражается от границы струи волной сжатия DEF (сплошные линии). В области интерференции DG харак-зеристпки в действительности криволинейны, также в действительности криволинейна и граница струн на участке D. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...