Температурное поле

Горячая штамповка является циклическим процессом. Продолжительность термического цикла штамповки (ТЦШ) не постоянна и меняется как в зависимости от типоразмера днищ, так и в пределах партии штампуемых днищ одного типоразмера. Операции ТЦШ приведены на рис. 3.10. Температурное поле (абсолютная величина температуры и ее градиент) влияет также на характер, особенности ТЦШ и качество отштампованных днищ. Оно в произвольной точке системы в определенный момент времени характеризует зна- [c.38]

Таким образом, определение и установление температурного поля является необходимым условием для обоснования технологического процесса и управления термическим циклом штамповки. [c.39]

Шаровая стенка. При постоянных температурах i и 2 на внутренней (радиусом Г ) и наружной (радиусом rt) поверхностях шаровой стенки температурное поле одномерно в сферических координатах, т. е. температура изменяется только по радиусу. Следовательно, [c.75]

Это и есть нестационарное дифференциальное уравнение теплопроводности. Для его интегрирования необходимо задать начальные условия, определяющие температурное поле в рассматриваемом теле в начальный момент времени т = 0, и граничные условия, определяющие температуру или законы переноса теплоты на границе тела. [c.112]

По условиям симметричности температурного поля при х 0 [c.112]

При соблюдении геометрических, динамических и тепловых условий подобия можно получить данные на стадии проектирования по гидродинамическому сопротивлению, температурным полям твэлов, провести оптимизацию их геометрических размеров, определить режимы течения. Условием подобия для сия трения и сил инерции газового теплоносителя является равенство чисел Re для модели и натуры [c.47]

Рис. 3.15. Температурное поле системы поверхность—первый ряд

При подобии межкомпонентного теплообмена гидродинамически подобные потоки газовзвеси подобны и в тепловом отношении (т. е. относительно температурных полей и тепловых потоков). Критерии, определяющие последние условия, получим, рассматривая при Tji = T уравнение энергии (1-49) н уравнение теплообмена. Дополнительные к гл. 4 условия однозначности [c.160]

Исходя из найденного температурного поля, в (Л. 350] была получена зависимость для оценки локального теплообмена с дисперсным потоком [c.200]

Вопросы расчета температурных полей в движущемся слое применительно к шахтным, доменным печам и т. п. установкам с учетом больших Bi, источников (стоков) тепла, различий в форме тел и пр. детально анализируются в специальной литературе. [c.324]

Наиболее существенное влияние оказывает расход насадки. С его ростом увеличивается количество тепла, отбираемого в верхней камере, и снижается температура газов и насадки на выходе из нее. При этом неравномерность распределения температур по сечению заметно увеличивается. Так, при небольших расходах насадки (200—600 кг/ч) поле выходных температур практически равномерно, а при расходах более 1 500 /сг/ч неравномерность достигает 300—400° С. Характер температурного поля насадки определяет процесс нагрева воздуха в нижней камере. При прямоточном движении газов и воздуха и неравномерном распределении температур насадки воздух успевает нагреться в первых (по ходу) горячих слоях насадки и последующие, слои работают с очень низким температурным напором. При достаточно больших расходах насадки (свыше 1 ООО кг/ч) этот температурный напор становится отрицательным, что приводит к обратному теплообмену, т, е. к переходу тепла 380 [c.380]

Изменения, внесенные холодной деформацией в структуру и свойства металла, не необратимы. Они могут быть устранены, например, с помощью термической обработки (отжигом). В этом случае происходит внутренняя перестройка, при которой за счет дополнительной тепловой энергии, увеличивающей подвижность атомов, в твердом металле без фазовых превращений из множества центров растут новые зерна, заменяющие собой вытянутые, деформированные зерна. Так как в равномерном температурном поле скорость роста зерен по всем направлениям одинакова, то новые зерна, появившиеся взамен деформированных, имеют примерно одинаковые размеры по всем направлениям. [c.56]

Определение ОСН и деформаций при сварке низколегированными материалами проводили по следующим двум технологическим схемам сварка с предварительным подогревом и без него. В случае сварки с предварительным подогревом исходное распределение температур соответствовало подогреву кромок до Т — 150°С. Температурное поле при предварительном подогреве было определено по зависимостям, предложенным в работе [42]. [c.306]

Если расположить начало координат так, как показано на рис, 1-21, уравнение температурного поля в пластине имеет вид [c.30]

Подобие температурных полей вала и модели будет иметь место при равенстве критериев для образца и модели [c.53]

При температурах, превышающих верхнюю границу применения водяных термостатов, в качестве теплоносителя до 200 °С используются легкие минеральные масла, а до 300 °С — тяжелые. Верхний предел использования масел определяется либо температурой вспышки, либо началом окисления, а для силиконовых масел — выделениями вредных веществ при температурах, превышающих 200 °С. Нижний предел для использования любых масел — температура, при которой вязкость становится слишком большой для обеспечения эффективного теплообмена. Так, вблизи комнатных температур, когда использование воды по тем или иным причинам исключается, существует диапазон, где удобно применение легких парафиновых или силиконовых масел. Однородность температурного поля вблизи нижней границы применения у масляных термостатов заметно хуже, чем у водяных. Выше 100 °С лучшая однородность находится в пределах 10 мК при изменении глубины погружения 50 см, а выше 200 °С — на уровне 50 мК при тех же изменениях. [c.141]

При температуре выше 600 °С, где термостаты с перемешивающейся жидкостью не могут обеспечить удовлетворительную однородность температурного поля в пределах вставок со сравниваемыми термометрами, используются другие устройства. Одним из таких устройств является проточный термостат, показанный на рис. 4.3. Использование одного теплоносителя в широком температурном интервале — существенное преимущество подобного термостата. Так, в термостате, показанном на рисунке, для работы в интервале температур от комнатной до 900 °С используется порошок АЬОз, обдуваемый воздухом. [c.141]

К недостаткам таких термостатов следует отнести, во-первых, крайнюю трудность избежать перемещения порошка, приводящего к неравномерности засыпки, и, во-вторых, худшую, чем в термостатах с перемешивающейся жидкостью или печах, однородность температурного поля. В термостате, показанном на рис. 4.3, при 400 °С разность температур в пределах 25 см может достигать 0,4 С. При 900 °С это различие возрастает по меньшей мере до 1 °С. При сравнении термометров, естест- [c.142]

Существуют различные способы выравнивания температурного поля в зоне сравниваемых термометров. В последние годы для этой цели стало применяться новое устройство, основанное [c.146]

Термопары очень широко применяются для измерения температуры в самых различных условиях. В этой главе будут рассмотрены лишь наиболее важные аспекты термометрии, использующей термопары. Термопара остается основным прибором для измерения температуры в промышленности, в частности в металлургии и нефтехимическом производстве. Прогресс в электронике способствовал в последнее время росту числа применений термометров сопротивления, так что термопару уже нельзя считать единственным и важнейшим прибором промышленного применения. Преимущества термометра сопротивления по сравнению с термопарой вытекают из принципа действия этих устройств. Термометр показывает температуру пространства, где расположен его чувствительный элемент, и результат измерения мало зависит от подводящих проводов и распределения температуры вдоль них. Термопара позволяет найти разность температур между горячим и холодным спаями, если измерена разность напряжений между двумя опорными спаями. Эта разность напряжений возникает в температурном поле между горячим и холодным спаями. Разность напряжений идеальной термопары зависит только от разности температур двух спаев, однако для реальной термопары приходится учитывать неоднородность свойств электродов, находящихся в температурном поле она и является основным фактором, ограничивающим точность измерения температуры термопарами. [c.265]

Применение термопар в ядерных реакторах сталкивается со многими трудностями, и пока нет достаточных оснований для создания термопар со сроком службы более 20 лет. Однако конструирование и технология производства термопар для реакторов быстро развивается и ниже будут рассмотрены специфические проблемы, возникающие при работе термопар в потоке нейтронов. Прежде чем перейти к рассмотрению конкретных типов термопар и их применениям, остановимся кратко на основах теории термоэлектрических явлений, возникающих в металлах и сплавах, помещенных в неоднородное температурное поле. [c.267]

На диаграмме рис. 6.1 показано распределение потенциала Е(Т) для пары проводников из разных материалов А и В, спаи которых имеет температуру Гг, а оба свободных конца — одинаковую температуру Го. Рабочий спай и свободные концы находятся в области с постоянной температурой, а оба проводника проходят через одинаковое температурное поле. Для измерения термоэлектрической разности потенциалов между свобод- [c.268]

Рис. 6.1. Распределение потенциала вдоль проволоки термопары, изготовленной из электродов А и В п имеющей горячий спай в области постоянной температуры Т . Электроды присоединены к одинаковым проводам С в области холодного спая при постоянной температуре То. Проводники С присоединены к детектору в области постоянной температуры Г]. Полагая, что величина Ес(То—>Т ]) одинакова для обоих проводников С, получаем измеренную э. д. с. [ а—Яв](7 о—>Т г)- Электроды Л и В проходят через одно и то же температурное поле.

При исследовании термопарой температурного градиента в печи всегда затруднительно ответить на вопросы о причине изменения показаний температуры после перемещения термопары. Этой причиной могут быть как неоднородное температурное поле в печи, так и неоднородность электродов самой термопары. К счастью, обычно удается найти верхнюю границу влияния неоднородностей. Если наблюдаемые изменения э.д.с. в зависимости от положения термопары явно больше, чем эта граница, то можно быть уверенным в наличии неоднородного температурного поля в печи. В противном случае определенного заключения об источнике изменений э.д.с. и форме температурного поля в печи сделать нельзя. [c.270]

Рис. 6.5, Распределение родия в чехле и электродах термопары Р1—13 % КЬ/Ш, заключенной в чехол из Р1—10 % РЬ после испытаний при 1450 "С в течение 1400 ч [53]. I — содержание родия в платиновом электроде 2 — содержание родия в чехле Р1— 10% РН 3 — содержание родия в Р1—13% РЬ электроде 4 — температурное поле печи.

Повторную градуировку такой термопары, предпринимаемую с целью учета смещения характеристик вследствие изменения состава, следует выполнять в печи, имеющей такое же температурное поле, как в реакторе. Выполнить это требова- [c.295]

Завершая рассмотрение вопросов градуировки, вновь отметим важность проблемы неоднородности термопар. Измеряемая э. д. с. термопары возникает в той ее части, которая находится в области температурного градиента. Неоднородности материала термопар приводят к тому, что измеренная э.д. с. оказывается зависящей не только от разности температур между спаями, но и от расположения неоднородностей в температурном поле. Практически это означает, что градуировка термопары точна лишь для той печи или ванны, где она выполнялась, и даже только для момента исходной градуировки. При извлечении термопары из печи часто возникает достаточное число вакансий в решетке для заметного сдвига градуировки. Окисление или фазовые превращения (например, в термопаре типа К) также приводят к неравномерным изменениям свойств, зависящим от температурного градиента градуировочной печи [8]. [c.303]

Размеры сварного соединения влияют на характер температурного поля и термического цикла, определяя также существенные для формирования механических свойств металла шва характеристики наибольшую температуру нагрева Т ах, длительность выдержки лгеталла в иптервале температур выше критических /д и скорость ого охлаждения охл- [c.199]

Температурное поле — это со-вокупнос1ь значений температуры во всех точках тела в данный момент времени. Математически оно описывается в виде t = f x,y,z,T). Различают стаци- [c.70]

Решение (14.17) можно испол. зовать и для расчетов температурного поля в бесконечном стержне прямоугольной формы и даже в параллелепипеде. Такие тела рассматриваются как образсванные [c.113]

В 1969 г. В. К. Ламба провел экспериментальное определение стационарного температурного поля в оболочке модели твэла и разработал методику теоретического расчета его с учетом распределения локального коэффициента теплоотдачи по поверхности сферы. Условия обтекания шарового электрокалориметра, диапазон чисел Re и размеры были сохранены теми же, что и в предыдущих опытах по определению локальных коэффициентов теплоотдачи. В качестве материала оболочки [c.84]

Для исследования была выбрана одна четвертая частЬ ОК--ружности, расположенная в горизонтальной плоскости, где находились две точки касания шарового калориметра е соседними шарами. Опыты проводились при Re = 7-10 средний коэффн-циент теплоотдачи для этого режима был равен 343 Вт/(м -° С) температурная разность в металлической обрлочке при мощности электронагревателя 500 Вт составляла - 62° С измерен-кая разность температур в тангенциальном направлении по поверхности между точкой касания и точкой поверхности с мак- симальным локальным коэффициентом теплоотдачи была равна 6°С влияние неоднородности локального коэффициента теплопередачи практически не сказывалось на температурном поле в оболочке уже на расстоянии 12,5 мм от поверхности. Минимальная температура поверхности получалась в области с максимальным коэффициентом теплоотдачи, максимальная— в месте контакта с соседним шаром. При среднем перепаде в оболочке 62°С измеренная разность температур на поверХ ности электрокалориметра, вызванная наличием переменного коэффициента теплоотдачи, составляла 6° С, что не превышает 10% этого перепада. Полученное экспериментальным путем температурное поле было проверено с помощью расчетных- методов. В частности, был разработан метод, основанный на уравнении теплового баланса в форме конечных разностей, и составлен алгоритм для расчета, распределения температур в объеме на ЭВМ. [c.85]

В опытах были использованы пять типов теплообменных каналов цилиндрические, труба в трубе, оребренные, коаксиальные (с двухсторонним отводом тепла) и оребренные коаксиальные. Температура газовзвеси контролировалась с помощью перпендикулярно расположенных гребенок из девяти хромель-алюмелевых термопар, смонтированных попарно на входе и выходе из теплообменного участка. В большинстве случаев (рис. 6-2) имело место практически безградиентное температурное поле. Раздельное измерение температур твердых частиц в газовзвеси проводилось с помощью специально разработанного прибора [Л. 71]. Принцип действия его основан на периодическом наборе порции движущихся в потоке частиц в чашечку, несущую внутри термочувствительный датчик. Согласно рис. 6-3 для графитовых частиц с й(т<0,5 мм. температуры компонентов потока практически совпадают. Для dr<0,5 мм температура определялась как средневзвешенная величина [c.217]

Ре сл = 4 000 с учетом влияния гсл/ ст- Такое влияние симплекса LjDt на теплообмен следует объяснить процессом тепловой стабилизации движущегося слоя. Вследствие сравнительно низкой эффективной теплопроводности сыпучей среды вначале все падение температуры происходит в пристенной зоне. Повтому снижение температурного напора происходит медленнее, чем температурного градиента асл заметно падает по ходу слоя. Этот процесс протекает до момента стабилизации температурного поля, граница которого пока не установлена, хотя диапазон исследованных L/D = 42,5- 276. Подчеркнем, что длина участка тепловой стабилизации всегда значительно превышает длину участка стабилизации скорости слоя ( 9-6). Это должно свидетельствовать о существенной неэквивалентности температурных и скоростных полей в движущемся слое. [c.340]

В качестве насадки использовались фарфоровые цилиндрики длиной 11,5 мм, диаметром 7 мм (при температурах до 900 С), а в основном — твердый теплоноситель марки Г-70 Богдановического завода огнеупоров шарообразной формы ( т = 9,35 мм). В связи неравног мерностью температурного поля температуры газов, возг духа и насадки в каждом сечении замерялись в 3—бточг ках. [c.379]

Расчет температурного поля твердых частиц на выходе из камеры возлшжен с использованием методики, предложенной Нуссельтом для расчета локальных температур греющей среды при перекрестном токе [Л. 374]. Проведенные в ОТИЛ проработки высокотемпературного нагревателя твердого теплоносителя (fi=l850° "т=1550°С) показали, что для одно-, двух- и трехходовой (по газу) схем Д соответственно равно 55, 42 и 21%. [c.384]

Погрешность фс)рл ы обработанных поверхностей возрастает из-за непостояпсгиа температурного поля по объему заготош и в процессе обработки (рис. 6.15, а), и после охлаждения обработанной заготовки возникают дополнительные погрешности обработанной поверхности (рис. 6,15, б). Температурные погрешности следует учитывать при иалад.че станков. Для определения погрешностей необходимо знать температуру инструмента и заготовки или количество теплоты, переходящей в них (см. рис. 6.14). [c.270]

Во всех исследуемых соединениях — тавровом, стыковом, штуцерном — распределение собственных ОСН крайне неоднородно по толщине листа, что обусловлено спецификой температурных полей, возникающих при многопроходной сварке. В случае применения многопроходной сварки, выполняемой по методу отжигающего валика, структурные превращения практически не оказывают существенного влияния на ОСН в области сопряжения шва с основным металлом собственные ОСН для всех сварных узлов практически одинаковы и составляют примерно 0,8ат Е поперечном и (0,8-Ь 1,0) а в продольном направлениях. На основании исследования собственных ОСН в различных сварных узлах установлено, что источниками реактивных напряжений являюся те узлы, швы которых перерезают несущий элемент и образуют замкнутый контур. [c.326]

Относительная координата максимальной температуры в плас- тине при <7 = onst, X= onst,. несимметричном температурном поле и граничных условиях третьего рода [c.32]

Простейшей и наиболее распространенной ванной сравнения является ванна с перемешивающейся жидкостью с концентрическими (рис. 4.1) или параллельными (рие. 4.2) трубами. Существенная особенность этих устройств — отделение нагревателя от камеры е термометрами. Расстояние между термометрами и точкой, в которой выделяется тепло, делается по возможности большим. Ванны с концентрическими трубами наиболее удобны для диапазона не ниже —150 °С при использовании в качестве теплоносителя изопентана. В диапазоне от 80 до 300 °С в таких ваннах используются минеральные масла, а в диапазоне от 200 до 600 °С — смеси соляных расплавов. В диапазоне от 1 до 100 °С весьма эффективны параллельнотрубчатые ванны с перемешивающейся водой и электрическим нагревателем, помещенным в нижней части нагреваемой трубки. Однородность температурного поля при 50 °С находится на [c.139]

Герметичные ячейки, подробно здесь рассмотренные, приспособлены для градуировки термометров капсульного типа. Для градуировки стержневых термометров в тройной точке аргона, являющейся в настоящее время альтернативной точке кипения кислорода, создана эквивалентная герметичная ячейка [14]. На рис. 4.21 показана такая ячейка вместе с устройством для охлаждения и реализации тройной точки аргона. Пр и комнатной температуре давление аргона в ячейке составляет около 56 атм. Она заполнена аргоном таким образом, чтобы в тройной точке нижняя чаеть ячейки была заполнена твердым или жидким веществом. В процессе работы ячейка первоначально погружается в жидкий азот так, чтобы аргон замерзал в ее нижней части. Когда это происходит, ячейка полностью заливается азотом. Затем сосуд с азотом герметизируется и в нем устанавливается давление, соответствующее температуре тройной точки аргона (83, 798 К). Для этой цели в верхней части сосуда имеется клапан. При такой процедуре давление азота возрастает от 101 325 Па при 77,344 К до 130 кПа при 83,798 К. Этим методом можно реализовать тройную точку аргона, используя для наблюдения за ней стержневой платиновый термометр. Для уменьщения влияния неоднородности температуры ванны жидкого азота ячейка покрывается слоем пенопласта. Точность реализации тройной точки аргона описанным методом не столь высока, как в ячейках для капсульных термометров, из-за недостаточной однородности температурного поля ванны. Тем не менее она находится в пределах 1 мК, и поэтому ячейка типа показанной на рис. 4.21 представляется хорошим конкурентом аппаратуре для реализации точки кипения. кислорода. [c.166]

Теплотехника (1991) -- [ c.70 ]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.141 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.260 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.112 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.80 ]

Теплотехника (1980) -- [ c.73 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.8 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.115 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.182 ]

Теплотехнический справочник (0) -- [ c.264 ]

Теплотехнический справочник Том 2 (1976) -- [ c.129 ]

Термическая обработка в машиностроении (1980) -- [ c.610 ]

Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) -- [ c.129 ]

Технология обработки конструкционных материалов (1991) -- [ c.41 ]

Теплотехнический справочник Том 1 (1957) -- [ c.264 ]

Расчет на прочность деталей машин Издание 3 (1979) -- [ c.293 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.115 ]

Сварка и свариваемые материалы Том 1 (1991) -- [ c.32 , c.36 , c.37 , c.48 , c.52 , c.55 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.13 ]

Теплотехника (1985) -- [ c.21 , c.115 , c.428 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...