Плотность тока Электрического

Одним из основных требований, предъявляемых к любому методу накачки лазеров, является однородное, а в случае непрерывной генерации и стабильное во времени возбуждение рабочего тела. Это означает, что используемая в качестве активной среды плазма газового разряда должна быть не только по возможности однородна, но и устойчива относительно всегда присутствующих в реальных условиях флуктуаций различных параметров. В определенных ситуациях эти вначале малые, случайные флуктуации могут начать нарастать необратимым образом, в результате чего плазма переходит в новую, так называемую неустойчивую фазу, характеризующуюся неоднородным распределением в пространстве концентраций частиц, плотности тока, электрических полей, плотности выделяемой энергии и других параметров. [c.84]

В общем случае распределение плотности тока электрического поля, смещения потенциалов и изменения скорости коррозии по поверхности участков неравномерно и зависит от их формы, пространственного расположения относительно друг друга, электрических характеристик металла и электролита как объемных проводников и параметров кинетики электродных процессов. Для того, чтобы найти эти распределения после электрического соединения участков, введем функции 1/ и (/ , характеризующие электрическое поле постоянных токов в электролите и металле и удовлетворяющие уравнению Лапласа [c.16]

Второе слагаемое в (32.25) определяет перпендикулярное к плотности тока электрическое поле, которое называют полем Холла. Оно меняет знак при изменении знака магнитного поля. [c.196]

В соответствии с необходимостью применения высоких плотностей тока для сварки плавящимся электродом используют проволоку малого диаметра (0,6—3 мм) и большую скорость ее подачи. Такой режим сварки обеспечивается только механизированной подачей проволоки в зону сварки. Сварку выполняют на постоянном токе обратной полярности. В данном случае электрические свойства дуги в значительной степени определяются наличием ионизированных атомов металла электрода в столбе дуги. Поэтому дуга обратной полярности горит устойчиво и обеспечивает нормальное формирование шва, в то же время ей соответствуют повышенная скорость расплавления проволоки и производительность процесса сварки. [c.197]

При разности потенциалов на электродах происходит ионизация межэлектродного промежутка. Когда напряжение достигнет определенного значения, в среде между электродами образуется канал проводимости, по которому устремляется электрическая энергия в виде импульсного искрового или дугового разряда. При высокой концентрации энергии, расходуемой за 10" —10 с, мгновенная плотность тока в канале проводимости достигает 8000—10 ООО А/мм , в результате чего температура на поверхности обрабатываемой заготовки-электрода возрастает до 10 ООО—12 ООО °С. При этой температуре мгновенно оплавляется и испаряется элементарный объем металла и на обрабатываемой поверхности заготовки образуется лунка. Удаленный металл застывает в диэлектрической жидкости в виде гранул диаметром 0,01—0,005 мм. [c.401]

Как ранее было указано, электрохимическая реакция присоединения электрона к иону водорода требует некоторой энергии активации, т. е. для того, чтобы процесс разряда ионов водорода шел на электроде с определенной скоростью, необходимо сообщить ему некоторый избыточный (против равновесного) потенциал, который определяется величиной перенапряжения водорода. Потенциал разряда водородных ионов с определенной скоростью к равен сумме равновесного потенциала водородного электрода и величины перенапряжения водорода, обозначаемой г]. Под величиной перенапряжения водорода понимают сдвиг потенциала катода при данной плотности тока 1п в отрицательную сторону по сравнению с потенциалом водородного электрода в том же растворе, в тех же условиях, но при отсутствии тока в системе. Поэтому расход электрической энергии на получение водорода электролизом больше, чем это определяется термодинамическими подсчетами. [c.42]

Виды сварочных дуг. Источником теплоты при дуговой сварке является сварочная дуга — устойчивый электрический разряд в сильно ионизированной смеси газов и паров материалов, используемых при сварке, и характеризуемый высокой плотностью тока и высокой температурой. [c.9]

Другой подход к измерению поляризации — определение потенциалов при разных расстояниях от носика L до В с последующей экстраполяцией до нулевого расстояния. Как показано в разделе 4.4, подобная поправка необходима только при. измерениях, требующих большой точности, а также при необычно высоких плотностях тока или при необычно низкой проводимости электролита, например в дистиллированной воде. Однако эта поправка не учитывает возможной ошибки из-за высокого сопротивления пленки продуктов реакции, которой может быть покрыта поверхность электрода. Предложен специальный электрический контур для электролитов с высоким сопротивлением. Он позволяет измерять потенциал с поправками на падение напряжения в электролите и в электродных поверхностях пленках. [c.50]

Во II области при дальнейшем росте тока и ограниченном сечении электродов столб дуги несколько сжимается и объем газа, участвующего в переносе зарядов, уменьшается. Это приводит к меньшей скорости роста числа заряженных частиц. Напряжение дуги становится мало зависящим от тока, а характеристика — пологой. Первые две области токов охватывают дуги с так называемым отрицательным электрическим сопротивлением. Падающая и пологая характеристики типичны для дуги при ручной дуговой ДР) и газоэлектрической (ГЭ) сварке, а также вообще для сварки при малых плотностях тока, в том числе и дугой под флюсом (ДФ). [c.39]

Электроны при плотности тока i от электрического поля F получают в I м за 1 с энергию [c.49]

Плотность тока j в плазме будет равна сумме электрических зарядов, пересекающих единичную площадку за 1 с. [c.55]

Конструктивно-подобным рядом называется счетное множество ЭМП, элементы которого сохраняют подобие конструктивных данных и расположены в определенном порядке, например по возрастающей мощности. Подобие конструктивных данных обычно понимается как геометрическое, т. е. элементы ряда имеют одинаковые конструктивные рещения и одинаковое отнощение геометрических размеров. Проектирование элементов геометрически подобного ряда осуществляется при дополнительных предположениях, которые приводят к достаточно общим, но зато приближенным расчетным соотношениям. Например, при постоянстве плотности тока и индукции удается получить простые зависимости между главными размерами и некоторыми показателями электрических машин, с одной стороны, и мощностью — с другой [47]. [c.204]

Стабильный уровень и практическая независимость от мощности характерны также для электромагнитных нагрузок, представленных на рис. 7.2, г. Удельные тепловые нагрузки, выражаемые произведением линейной нагрузки на плотность тока Aj, зависят в основном от режима работы. Такая закономерность справедлива для электрических машин с интенсивным охлаждением в отличие от машин с естественным охлаждением, для которых произведение Aj возрастает с увеличением мощности. Это объясняется тем, что расход охлаждающего воздуха увеличивается пропорционально возрастанию мощности, а уровень температур нагревания обмоток остается неизменным из-за необходимости работы в предельных температурных режимах. [c.207]

До сих пор, рассматривая электропроводность твердых тел, мы считали, что время релаксации т не зависит от электрического поля. В этих условиях плотность тока пропорциональна напряженности поля j=aS , т. е. электропроводность а является величиной, не зависящей от поля. Опыт показывает, однако, что независимость <г от наблюдается лишь в полях, напряженность которых меньше некоторого критического значения. При электропроводность изменяется по мере роста т. е. закон Ома перестает выполняться, Это является следствием изменения либо концентрации носителей заряда, либо их подвижности. [c.256]

Одним из наиболее распространенных ионных лазеров является аргоновый лазер. Условия его возбуждения характерны для ионных лазеров, в которых верхний лазерный уровень заселяется благодаря двум последовательным столкновениям атомов аргона с электронами в электрическом разряде. При первом столкновении образуются ионы из нейтральных атомов, а при втором происходит возбуждение этих ионов, т. е. накачка представляет собой двухступенчатый процесс. Для того чтобы ионный лазер действовал эффективно, плазма газового разряда должна быть высокоионизированной. Такая плазма создается при использовании сильноточного дугового разряда. Газоразрядная трубка имеет малый диаметр (1—10 мм), что позволяет получать большие плотности тока в разряде (порядка сотен ампер на 1 см ). [c.290]

Поверхностный импеданс Z определяется как отношение комплексной величины ( )), описывающей переменное электрическое поле с частотой (о на поверхности, к проинтегрированной комплексной плотности тока J x) [c.751]

Плотность электрического тока J—векторная величина, равная пределу отношения силы тока сквозь некоторый элемент поверхности, нормальный к направлению движения носителей заряда, к площади этого элемента поверхности, когда этот элемент поверхности стремится к пулю. Модуль плотности тока [c.121]

Удельное электрическое сопротивление р — величина, равная отношению модуля напряженности электрического поля к модулю плотности тока, скалярная для изотропного вещества и тензорная для анизотропного вещества [c.122]

Проводимость электролита G — отношение электролитической плотности тока к напряженности электрического поля [c.217]

Распределение электрического тока принято представлять с помощью линий тока в каждой точке поля направление вектора плотности тока касательно к линии тока. [c.184]

Исключим из дифференциальных уравнений Максвелла векторы плотности тока j и напряженности электрического тока Е. Для этого воспользуемся законом Ома (54), преобразовав его в уравнение завихренности поля плотности тока [c.195]

Если электроды замкнуты накоротко (сопротивление внешней цепи В = 0), то напряженность электрического тока равна нулю Eq = 0) и плотность тока [c.216]

Заменим в выражениях (125) для составляющих плотности тока компоненты напряженности электрического поля Е ) производными электрического потенциала (йВ/йа , dV dz), воспользовавшись выражениями (131) и (133) [c.220]

При выбранных знаках поперечная составляющая плотности тока ]г, обусловленная электрическим полем, как было указано, направлена снизу вверх дУ/дг<сО). Продольная составляющая плотности тока /д, в верхней части канала положительна, а в нижней отрицательна на оси канала ]х = 0. [c.220]

Понятие единичная струйка в магнитной гидрогазодинамике не имеет такого универсального применения, как в обычной газовой динамике, ибо лишь в немногих случаях можно считать неизменными в поперечном сечении струйки величины и направления векторов электрической напряженности и магнитной индукции, а вместе с ними и векторов плотности тока и электромагнитной силы. [c.223]

В идеальном полупроводнике, если все электроны находятся в наинизшем энергетическом состоянии, в зоне проводимости не должно быть электронов. Такое положение теоретически возможно лишь при абсолютном нуле. При обычных температурах в зоне проводимости всегда найдется некоторое количество электронов, заброшенных туда из валентной зоны путем термического возбуждения. Мгновенная плотность электрического тока ], связанного с движением какого-либо электрона, пропорциональна его скорости у. Плотность тока, связанного с движением одного электрона в объеме Й, может быть представлена в виде [c.88]

Сила, или плотность, тока пропорциональна градиенту электрического потенциала г ), т. е. напряжению электрического поля вдоль проводника (закон Ома) [c.235]

Электрический ток. Электрический ток представляет собой поток электрических зарядов его величина характеризуется плотностью электрического тока. [c.349]

Изменением объема проводника при прохождении электрического тока будем пренебрегать из-за малости этого изменения, а плотность тока будем считать медленной функцией времени, чтобы можно было не учитывать электромагнитного излучения. Внутреннюю энергию и энтропию проводника [c.357]

Моделирование граничных условий II рода осуществляется путем задания плотности электрических токов, пропорциональных тепловым потокам [условие (4.30)]. Ток плотностью i подается непосредственно к поверхности модели с делителя напряжений или через регулируемые сопротивления Rg, которые включаются между границей модели и делителем напряжения. При этом плотность тока t определяется либо с помощью миллиамперметра, либо непо- [c.79]

Вдесь А —постоянная Больцмана, е — внутренняя энергия, Л — плотность атомов и ионов,, р, Т — давление и температура атомов и ионов, — плотность электронов. Ре и Те — давление и температура электронов, / — плотность тока, —электрическое поле, возникающее благодаря разделению зарядов, р — тепловой поток. [c.112]

Электрический зардд, поверхностная плотность заряда, напряженность электрического поля, электрическое смещение, поток электрического смещения, потенциал, алектрический момент диполя, емкость, диэлектрическая проницаемость, диэлектрическая восприимчивость, сила тока, плотность тока, электрическое сопротивление, удельная проводимость [c.17]

Закон Ома в дифференциальной форме j=—agradf аналогичен закону Фурье (8.1). Соответственно аналогичными получаются и решения задач теплопроводности и электропроводности для тел одинаковой формы. Каждому тепловому параметру в этих решениях соответствует вполне определенный электрический аналог плотности теплового потока q — плотность тока j, тепловому потоку Q — сила тока /, температуре t — электрический потенциал , теплопроводности X — электропроводность а. [c.76]

На макроуровне используют математические модели, описывающие физическое состояние и процессы в сплошных средах. Для моделирования применяют аппарат уравнений математической физики. Примерами таких уравнений служат дифференциальные уравнения в частных производных—уравнения электродинамики, теплопроводности, упругости, газовой динамики. Эти уравнения описывают поля электрического потенциала и температуры в полупроводниковых кристаллах интегральных схем, напряженно-деформированное состояние деталей механических конструкций и т. п. К типичным фазовым переменным на микроуровне относятся электрические потенциалы, давления, температуры, концентрадии частиц, плотности токов, механические напряжения и деформации. Независимыми переменными являются время и пространственные координаты. В качестве операторов F и У в уравнениях (4.2) фигурируют дифференциальные и интегральные операторы. Уравнения (4.2), дополненные краевыми условиями, составляют ММ объектов на микроуровне. Анализ таких моделей сводится к решению краевых задач математической физики. [c.146]

Уравнения (4.7) —(4,8) показывают, что причинами изменения концентрации носителей могут быть неодинаковость числа носителей, втекающих (и вытекающих) в элементарный объем полупроводника (тогда dlvJ O), и нарушение равновесия между процессами генерации и рекомбинации носителей. Уравнения (4.9) и (4.10), называемые уравнениями плотности тока, характеризуют причины протекания электрического тока в полупроводнике электрический дрейф под воздействием электрического поля (grad tp= 0) и диффузию носителей при наличии градиента концентрации. Уравнение Пуассона характеризует зависимость изменений в пространстве напряженности электрического поля Е=—gгadф от распределения плотности электрических зарядов pi [c.156]

В первом случае автономная система стремится сохранить свое первоначальное состояние за счет направленного изменения физических параметров процесса без учета электрических н мехапических характеристик. сварочных машин. Так при точечной сварке самопроизвольное увеличение сварочного тока, связанное с гойышением напряжения питающей сети, вызывает uepei рев свариваемого металла, что приводит к росту температуры в зоне сварки, снижению сопро-тивлеиия пластической деформации, увеличению размеров контактов, снижепиго плотности тока я соответственно температуры и размеров соединений (диаметра ядра) до значений, близким к первоначальным по следующей схеме [c.112]

Создание неравновесных условий в микродуговом режиме обеспечивается постоянным подводом энергии (разность электрического потенциала) и вещества (анноны электролита) и регулируется управляющими параметрами прикладываемой плотностью тока dj и соот-ноп ением катодного и анодного токов Последние выступают в [c.168]

Рис, 7,26. Зависимость плотности тока от напряженности электрического поля для полупроводника, имеющего зонную структуру, нзобрал<енную на рис, 7,25 [c.257]

Основные уравнения теории Лондона. Уравнения Лондона связывают плотность тока в некоторой точке с электрическим и магнитным полем н той же точке. Следует проводить различие между сверхпроводящим током jg, связанным с диамагнитными свойствами конденсированной фазы, и нормальным током j, , который главным образом обусловлен движеписм пнднви-дуалыгых возбужденных частиц. Полная плотность тока равна [c.691]

Поперечный компонент плотности тока внутри канала на участке с электродами в зоне х- оо (где В<0) направлен от отрицательного электрода к положительному (сверху вниз), так как здесь доминирует ток, индуцируемый магнитным полем на участке изолированных стенок (В = 0) индуцируемого магнитным полем тока нет, и поэтому здесь вектор имеет противоположное направление (снизу вверх). Таким образом, при входе жидкости в магнитное поле возникает зона замкнутой циркуляции электрического тока, в которой последний меняет свое направление на противоположное. [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...