Стационарная теория

Стационарная теория возмущений в случае вырожденных собственных значений [c.231]

Стационарная теория возмущений 233 [c.233]

Стационарная теория возмущений 237 [c.237]

Результаты стационарной теории теплового взрыва могут быть использованы для анализа самовоспламенения как реагирующих газов, так и взрывчатых конденсированных веществ. Некоторые данные по экспериментальной проверке стационарной теории теплового взрыва приведены в [46]. Более полный обзор исследований по стационарной теории теплового взрыва имеется в [46—48]. [c.279]

Вопросы расчета различных конструкций, объективов и аппаратов на нагрузки, которые возникают при их транспортировании автомобильным, железнодорожным и другим транспортом, относятся к малоизученным. Имеются работы, в которых рассмотрены вопросы подрессоривания транспортных машин, расчета амортизаторов, колебания жесткого кузова многоопорных машин и влияния неровностей дороги на нагрузки, действующие на мотор. В последние годы разрабатывалась спектральная теория подрессоривания транспортных машин [75], в основу которой положена стационарная теория случайных процессов. Нет надобности доказывать, что неровности всех видов автомобильных и железных дорог носят случайный характер. Поэтому все задачи определения транспортных нагрузок и построение расчетов, связанных с оценкой напряжений в перевозимых конструкциях, должны опираться на теорию случайных процессов и вероятностные методы расчета как наиболее подходящий математический аппарат. [c.123]

Заканчивая этот экскурс в область слабых полей, еще раз отметим, что наиболее важный вывод состоит в том, что результаты, полученные в этой области методом КХ, аналогичны ранее известным результатам, полученным в рамках не стационарной теории возмущений. Этот результат является веским аргументом в пользу справедливости тех результатов, которые дает метод КХ для сильного внешнего поля. [c.286]

Стационарная теория теплового взрыва..........................348 [c.343]

Рис. 2. К стационарной теории теплового взрыва (для сферического сосуда параметр р достигает максимума при 0ц = 1,60),

Вид критерия для кондуктивной теплоотдачи совпадает, с точностью до численных множителей, с видом критерия для чисто конвективной теплоотдачи. Это позволяет стационарную теорию Франк-Каменецкого применять к нестационарным задачам, для которых получен критерий Семенова. [c.350]

О связи между временной и стационарной теориями рассеяния см. [49]. [c.169]

В нестационарной теории, как уже было отмечено в предыдущей главе, многие этапы необходимых математических расчетов требуют использования волновых пакетов для обеспечения сходимости соответствующих выражений. В стационарной теории невозможно использовать волновые пакеты, не вводя сложных весовых функций и очень громоздких интегрирований по энергии. Без этого же в стационарной теории неизбежны трудности, связанные с вопросами сходимости. [c.171]

Общее рассмотрение стационарной теории рассеяния можно найти в книгах [628, 376, 437, 927], а также в большинстве современных книг по квантовой механике. Следует указать дополнительно общие обзоры по формальной теории 215, 112, 547, 361] см. также важные работы Меллера [609, 610]. [c.203]

Изменение непрерывных спектров под действием возмущений рассматривается в следующих математических статьях [295, 467, 468, 731, 27, 981, 508, 509]. См. также [997, 998]. Строгому рассмотрению стационарной теории рассеяния посвящены также работы [492, 493, 418, 590, 444, 1015, 50, 602]. [c.204]

Из формулы (10.11) легко виден физический смысл верхнего индекса + у функции ф с точки зрения стационарной теории. Функция отличается от яро на больших расстояниях только наличием расходящейся сферической -волны. Это соответствует ее физическому смыслу и смыслу индекса + с точки зрения нестационарной теории. Волновая функция свободной частицы г )о описывает специально приготовленный коллимированный пучок, посланный в данном направлении. Точная волновая функция отличается от нее на больших расстояниях только наличием расходящейся сферической волны. Далее, сферическую волну на большом расстоянии г от мишени можно рассматривать как локально плоскую , и из (10.11) следует, что отношение рассеянного потока частиц с проекцией спина v к падающему потоку равно [c.256]

Если рассмотреть физически реальный случай столкновения двух взаимодействующих друг с другом частиц (при отсутствии внешних сил) и попытаться применить метод, аналогичный изложенному в гл. 10, 1, п. 1 для рассеяния одной частицы во внешнем поле, то мы сразу столкнемся с трудностями, которые типичны для всех случаев, когда имеется не одна, а несколько взаимодействующих частиц. Если имеется связанное состояние с энергией Есв в системе отсчета, связанной с центром масс, то оно будет проявляться в любой системе отсчета при всех энергиях Е, превышающих св, поскольку разность — Есв может быть просто равна кинетической энергии связанной системы. Из этого следует, что в стационарной теории, фиксируя полную энергию таким образом, чтобы она отличалась от Есв, теперь более невозможно считать связанные состояния безвредными , как в случае рассеяния одной частицы. Для всех энергий Е > Есв однородное уравнение Липпмана — Швингера теперь имеет решение и, следовательно, решение неоднородного уравнения определено неоднозначно. [c.261]

Отклонение значений макропараметров от их значений, соответствующих стационарной теории 6, связаны, в частности, и с отклонением от величины [c.179]

Постановка задачи. В стационарной теории возмущений рассматривается постоянно существующее возмущение. Нестационарная теория возмущений позволяет изучить процесс появления возмущения. Поскольку в этом случае полный гамильтониан (включающий возмущение) зависит от времени, энергия не сохраняется и поэтому стационарных состояний не существуеп. Следовательно, в этом случае задача о нахождении поправок к собственным значениям энергии не возникает. Задача состоит в приближенном вычислении волновых функций уравнения [c.241]

Величину б называют взрывным пределом, и задачей стационарной теории теплового взрыва является опреаеле-ние этой величины. [c.278]

Довольно общий приближённый метод К. м.— возмущений теория, применимая в случаях, когда дополннт. взаимодействие, рассматриваемое как возмущение, может считаться малым. При этом постановка задачи различна для возмущений, зависящих и не зависящих от времени. В последнем случае с помощью аппарата т. н. стационарной теории возмущений обычно ищут сдвиги дискретных уровней энергии или их расщепления (когда имеется вырождение) и соответствующие волновые ф-ции. Для возмущений, зависящих от времени, обычно ставится задача определения вероятностей переходов между разл. состояниями системы под влиянием возмущения. Между состояниями, принадлежащими сплошному спектру энергии, подобного рода переходы могут возникать и под действием возмущений, не зависящих от времени. В обоих случаях используется т. в, нестационарная теория возмущений. Одним из распространённых применений этой теории к задачам рассеяния является борновское приближение. [c.292]

Таким образом, п-я гармоника циркуляции присоединенного вихря порождает гармонику индуктивной скорости такого же номера, причем при постоянной по радиусу циркуляции индуктивная скорость также не зависит от радиуса. По 1ученное выражение распространяет на общий случай известный результат стационарной теории. Представим теперь силу тяги винта и виде Tn = TriQ + Tn , где — квазистатическое значение этой [c.473]

Рис. 14.23. Сравнение несущих свойств треугольного KpLuiii (X = 1,0) в различные моменты времени 1—без носовй пелены (1 —стационарная геория) 2 — с носовой пеленой (2 — стационарная теория)

Теоретическое описапие изменения энергии связанных электронных состояний в постоянном электрическом поле осуществляется с помощью стационарной теории возмущений, в рамках которой за исходный базис принимается иевозмущенный спептр, а действие поли сводится к малым поправкам к невозмущенным энергиям связанных состояний [1]. Таким образом рассчитывается коэффициент, связывающий 6S" с Ес или е1. В соотношении бй = d E величина — постоянный дипольный момент системы. В соотношении [c.32]

Динамическам гиперполмризуемость. Третий порядок теории возмущений по напряженности электрического поля не вносит вклада в штарковский сдвиг (в отсутствие вырождения состояний). Вклад четверто-го порядка находится достаточно просто, используя результат стационарной теории возмущений и метод квазиэнергий, описанный выше. Результат имеет достаточно громоздкий вид и приведен, например, в книгах [4.5, 4.6]. Определенная таким образом гиперполяризуемость является тензором четвертого ранга. [c.107]

Это сопоставление показывает, что в слабом внешнем поле, когда акол < энергетический спектр атома в потенциале КХ совпадает с энергетическим спектром атома с учетом динамического штарковского сдвига уровней, следующим из нестационарной теории возмущений. Таким образом, в слабом поле метод КХ является альтернативным методу не стационарной теории возмущений, не дающим дополнительной информации о возмущении атомного спектра внешним полем. [c.285]

Стационарная теория теплового взрыва. Руководствуясь обш,ими представлениями тепловой теории взрыва Н. Н, Семенова, Д. А. Франк-Каменецкий (1939) рассмотрел второй предельный случай, в котором теплоотдача определяется теплопроводностью (кондукцией) реагируюш,его вещества. В общем виде эта задача впервые была поставлена Т. А. Конто-ровой и О. М. Тодесом (1933). [c.348]

Оператор Н подвергается предварительному преобразованию, заключающемуся в приведении Н к виду Я, диагональному в базисе колебательных волновых функций. Для фиксированного колебательного состояния оператор Й является чисто вращательным оператором. Эта процедура позволяет искусственно разделить колебательную и вращательную задачи, которые могут быть решены независимо. Для выполнения описанного приема применяются различные операторные методы и разновидности матричной теории возхмущений (сформулированные в общем случае в терминах операторов проектирования). Схема классификации множества общих методов стационарной теории возмущений предложена в [18] там же детально обсуждаются особенности каждого из общих методов, включенных в схему [18, 38, 42, 43] и взаимосвязь между ними. [c.31]

Из других статей по формальной стационарной теории рассеяния отметим 251, 340, 341, 362, 240, 216, 715, 268, 322, 323, 747], а также статьи Уиллера [900], Гейзенберга [372, 373], Липпмана и Швингера [541 ], а также Гелл-Манна и Гольдбергера [321]. Соотношение между нестационарной и стационарной теориями рассеяния обсуждается в работе [49]. [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...