Характеристики течения

Нарушение газодинамических соотношений [698], а также соотношений потенциального движения, вызываемое присутствием дискретной фазы, обусловливает интересные характеристики течений и термодинамические свойства многофазных систем. [c.16]

Здесь Сх — коэффициент сопротивления прямолинейного профиля аЬ. Контур профиля № 25 изображен на рис. 3.30. Там же показаны некоторые характеристики. Точка к находится на пересечении последней характеристики течения Прандтля—Майера и характеристики второго семейства, проходящей через точку Ь, при обтекании прямолинейного профиля аЬ. [c.131]

Правая часть уравнения (154.31) может быть преобразована к такому виду, чтобы в нее в явном виде входила важная характеристика течения — завихренность il. Тогда уравнение (154.31) приобретает вид [c.244]

Заметим, что все вышеприведенные расчеты выполнены без учета нарастания пограничного слоя на обтекаемых поверхностях. Влияние пограничного слоя может быть учтено введением поправки в контур тела на толщину вытеснения б. Для этого необходимо применить какой-либо численный или интегральный метод расчета ламинарного или турбулентного пограничного слоя (гл. VI) совместно с изложенным выше методо<м сквозного счета. При наличии интенсивных скачков уплотнения в сверхзвуковом потоке возможен отрыв пограничного слоя (гл. VI, 6). Отрыв пограничного слоя приводит к картине течения в канале, существенно отличающейся от идеального расчета. Оставаясь в рамках приведенной выше методики расчета, можно попытаться в первом приближении учесть влияние отрыва на характеристики течения. С этой целью предлагается использовать зависимости для отношения давлений в зоне отрыва дг/ро и для длины отрывной зоны Ь/б (гл. VI, 6). При расчете течения методом сквозного счета от сечения, где начинается отрывная зона, как и в случае струи, на границе задается давление, равное давлению в зоне отрыва. Заметим также, что при расчете струи, вытекающей из сопла во внешний поток, возможно учесть влияние спутного потока, решая соответствующую задачу о взаимодействии двух сверхзвуковых потоков на границе струи. [c.293]

В гидромеханике широко применяется понятие циркуляции скорости — кинематической характеристики течения жидкости или газа, служащей мерой завихренности. [c.39]

Метод касания основан на непосредственном измерении толщины пленки с помощью зонда. Установив острие зонда на поверхность стенки, на координатной шкале прибора фиксируют нулевую отметку. Перемещая зонд к поверхности пленки со стороны газовой среды, фиксируют момент касания и определяют по шкале прибора толщину пленки. Момент соприкосновения острия зонда с поверхностями стенки и пленки определяется электрическим способом по падению напряжения в цепи зонд — пленка — стенка или изменению сопротивления в момент контакта. Применение усилителей в сочетании с малоинерционными регистрирующими приборами (шлейфовые и электронные осциллографы) позволяет методом касания определять не только локальную толщину пленки, но и некоторые волновые характеристики течения. Основные недостатки метода касания связаны с возмущениями, вносимыми зондом в исследуемую среду, и трудоемкостью получения информации о состоянии обширной поверхности пленочного течения. [c.252]

Нетрудно вычислить другие характеристики течения. Касательное напряжение [c.293]

Эта зависимость позволяет вычислить все другие характеристики течения, В частности, расход [c.297]

При таком режиме толщина вязкого подслоя становится настолько малой, что он практически не влияет на характеристики течения. Этот режим соответствует квадратичной зоне сопротивления на графике Никурадзе (см. рис. 65). [c.176]

Эта зависимость позволяет вычислить все другие характеристики течения. В частности, расход выражается формулой [c.331]

Рассмотрите геометрические характеристики течения, комплексный потенциал которого задан в виде уравнения W = + го/г). [c.44]

Поскольку многие жидкости и в первую очередь наиболее распространенные — вода и воздух — характеризуются весьма малой вязкостью, то в практически важных задачах силы вязкости достаточно часто играют ничтожную роль почти во всем поле течения. Мерой отношения инерционных и вязкостных сил является число (критерий) Рейнольдса Re = рн // 1, где w и / — характерные для рассматриваемой задачи масштабы скорости и длины. При Re 1 силы вязкости несущественны во всей области течения, кроме тонкого пограничного слоя (хотя влияние этого слоя на характеристики течения и, в частности, на сопротивление, испытываемое движущимся в жидкости телом, в общем случае весьма существенно). Если пограничный слой не отрывается от обтекаемой поверхности, то поле скоростей и давлений за пределами погранслоя может быть найдено методами классической механики идеальной жидкости. Важную область применения теории невязкой жидкости представляют собой течения со свободной поверхностью. Такой тип течений был рассмотрен в гл. 3 применительно к анализу устойчивости границы раздела жидкости и газа. В настоящей главе методы теории течений со свободной поверхностью будут использованы при рассмотрении движения паровых (газовых) пузырьков в жидкости. [c.183]

Как отмечалось ранее, важной интегральной характеристикой течений жидкости в трубах является коэс ициент трения, который позволяет связать потери давления в канале со средней скоростью течения или расходом [c.431]

На последних стадиях сжатия пузырька вязкость может оказать существенное влияние на характеристики течения. Поэтому рассмотрим способ учета вязкости в дифференциальных уравнениях движения границы пузырька. В связи с тем что проявление вязкости жидкости происходит сложным образом и связано с сжимаемостью жидкости, рассмотрим сначала несжимаемую жидкость. [c.31]

Таким образом, при решении гидравлических задач изучается изменение основных характеристик течения жидкости только вдоль потока, что сводит все задачи гидравлики к исследованию одномерных потоков. [c.165]

Значение Век зависит от условий входа в трубу, шероховатости поверхности стенок, интенсивности теплообмена, формы сечения трубы (канала), наличия внешних массовых сил, сжимаемости и некоторых других факторов. Локальные и средние характеристики течения [c.102]

Кроме этого, на практике невозможно дать точные гидродинамические расчеты пространственных течений жидкостей и газов в различных агрегатах, составляющих в целом газовую машину. В связи с этим развиваются инженерные методы гидравлических расчетов, в которых поток жидкости или газа в каждом рассматриваемом сечении характеризуется небольшим числом глобальных характеристик. Эти характеристики можно вводить как некоторые средние действительных неравномерно распределенных характеристик течения, которые можно измерять в опытах. [c.89]

Проектировщиков гидромашин, как правило, интересуют осредненные характеристики течений на тех или иных режимах работы между тем ряд причин заставляет отнестись более внимательно к изучению пульсационных компонент. Во-первых, осредненные характеристики течений тесно связаны с пульсационными компонентами. Дополнительные турбулентные напряжения в уравнениях Рейнольдса для осредненных компонент представляют собой корреляции пульсационных компонент скоростей потока. Во-вторых, интенсивные пульсационные компоненты являются источником возмущений, вызывающим деформационные колебания различных элементов конструкции гидромашин. Указанные обстоятельства заставляют разрабатывать методы исследования турбулентного потока жидкости в элементах гидромашин, которые позволяют вместе с осредненными вычислить также и пульсационные характеристики потока. [c.103]

Расчет неравномерностей температуры по периметру стержневого твэла. Неравномерность температуры стержневого твэла зависит от геометрических размеров, шага расположения стержней, коэффициентов теплопроводности материала стержня, его оболочек и теплоносителя, а также характеристик течения последнего. Особое значение имеет расчет неравномерностей температуры в тесных пучках. [c.96]

Если характеристики течения не зависят от времени, т.е. могут изменяться лишь от точки к точке, то течение назьшается установившимся. Если в данной точке пространства характеристики течения изменяются со временем, то течение называется неустановившимся. [c.52]

В общем случае связь между пульсационными (и, L) и осред-ненными й>, характеристиками течения можно записать [c.114]

Глава 4 посвящена анализу физико-математического описания течений с закруткой. При этом акцент сделан на моделях, объясняющих эффект Ранка. Рассмотрена взаимосвязь между турбулентными характеристиками течения и процессом энергоразде-ления. Дано физическое объяснение влияния масштабного фактора на процесс. Приведены алгоритм расчёта и результаты численного эксперимента. [c.5]

Пяралнпюмлв ШЛ., Бараяовспй Б.В. Анализ влияния турбулентных характеристик течения в вихревых трубах на геометрию трубы и термодинамику процесса энергоразделения. Рыбинск, 1991. Деп. в ВИНИТИ 07.03.91, №1011-891. [c.406]

Хотя расчеты по модели авторов работы (39 и модели Левина 38 мало различаются, модель (1.3.29) интересна тем, что подзверждает наличие двух характерных размеров при течении систем с поверхносг1)Ю раздела, что было доказано ранее. Причем, один из характерных размеров обусловлен физико-химическими свойствами поведения поверхности пленки жидкости и, вероятно, является одной из важных характеристик течений с поверхностью раздела фаз. [c.27]

Турбулентное течение по самой своей сущности — течение нестационарное. Однако во М1ЮГИХ практически важных случаях можно пользоваться усредненными по времени характеристиками течения и условно рассматривать его как стационарное течение. [c.146]

При Ig (u. A/v) > 1,7 величина Bi не зависит от г/. , A/v и согласно графику В 8,5. Б этом случае профиль скорости не зависит от вязкости и в координатах и/и и ig у/А изображается прямой (рис. 6.23). При таком режиме толш,ина вязкого подслоя становится настолько малой, что он практически не влияет на характеристики течения.. Этот режим соответствует квадратичной зоне сопротивления на графике Никурадзе (см. рис. 6,12). [c.163]

В формулы (7-70), (7-75) входят физические параметры Q и Oq и математические параметры /г н Ь, причем 0 < Л < 1, 1 < < й < со (см. рис. 137). Естественно было бы считать, что заданы все геометрические характеристики течения — ширина канала 2L, длина пластинки 21, абсцисса X точки С, а также расход 2Q. Однако в математическом отношении удобнее задавать h и Ъ, а затем находить геометрические характеристики течения и сопротивление пластинки D i. [c.279]

Изложены общие принципы ноетроення математического описания многофазных систем особое внимание уделено 1)ормулировке универсальных и специальных условии совместности на межфазных границах. Анализируется гидростатическое равновесие газожидкостных систем волновое движение на поверхности тяжелой жидкости, классические неустойчивости Тейлора и Гельмгольца гидродинамика гравитационных пленок. Рассмотрены закономерности стационарного движения дискретной частицы (капли или пузырька) в несущей фазе, механизм и количественные характеристики роста паровых пузырьков в объеме равномерно перегретой жидкости и на обогреваемой твердой стеикс. Приводятся характеристики течения газожидкостных потоков в канале, методы расчета истинного объемного паросодержания и трения в потоках различной структуры методы расчеты теплообмена и кризисов при пузырьковом кипении в трубах. [c.2]

Нигматулин Б. И. (1973). Исследсвание характеристик течения двухфазных дисперсно-кольцевых потоке j в обогреваемых трубах Ц ПМТФ.— [c.341]

Вторая типичная задача —это расчет методом характеристик течения в области DA E (рис. 8.1—8.3). Левой границей области является характеристика одного из семейств, на которой заданы все газодинамические параметры. Границы AD и СЕ могут быть жесткой стенкой, линией тока, свободной границей или ударной волной. В пакет включены две элементарные задачи. Одна из них реализует расчет течения между ударной волной и боковой поверхностью тела (рис. 8.3, б). Вторая элементарная задача включает остальные типы границ AD и СЕ. На рис. 8.3, а приведена схема течения в кольцевом сопле на нерасчетном режиме, здесь AD — граница струи. [c.220]

Число Рейнольдса является важной характеристикой течения. Оно определяет относительную роль сил инерции и сил трения потока. При малых числах Рейнольдса вязкость оказывает существенное влияние на поток в целом, сглаживая возникающие в потоке мелкие пульсации скорости. Поэтому изменения характеристик течения (скорости пульсации) от точки к точке при малых числах Рейнольдса оказываются довольно плавными. При больших числах Рейнольдс преобладающее влияние оказывают си-лькинерции, действие которых приводит к передаче энергии от одного элемента к другому. [c.51]

Дальше мы принимаем, что при достаточно больших I имеются линии тока, вдоль которых изменения скорости очень малы (размеры возмущаюгдих тел и вихревых областей малы по сравнению с Z). Отсюда ясно, что характеристики течения за решеткой при достаточно больших I отвечают решению системы (8.30), близкому к характеристикам течения перед решеткой. Поэтому при переходе к пределу, когда I <х>, будем иметь [c.86]

Развитие новой техники требует изучения локальных, интегральных и турбулентных свойств закрученного потока в специфических условиях—в каналах с изменяющейся по длине площадью поперечного сечения, при диафрагмировании выходного сечения и т. д. Между тем закономерности течения, тепло -и массообмена в осесимметричных каналах с местной закруткой потока изучены недостаточно. Имеющиеся в литературе результаты в подавляющем большинстве относятся к исследованию осредненных характеристик течения и теплообмена в непроницаемых трубах с частными законами начальной закрутки. Так мно- гочисленные результаты исследований по гидравлическому I сопротивлению и среднему теплообмену достаточно полно от-( ражены в [ 67]. [c.7]

Полученные в гл. 2 зависимости для локальньпс и интегральных параметров закрученного потока можно использовать только для расчета изотермических течений. Однако и в этих случаях они не позволяют вычислить некоторые важные характеристики. Более широкими возможностями обладают методы, основанные на решении интегральных соотношений импульсов в совокупности с граничными условиями и эмпирическими уравнениями для некоторых интегральных параметров потока (законы трения и теплообмена, формпараметры потока). Кроме того, интегральные методы являются наиболее удобным инженерным средством для вычисления характеристик течения и теплообмена при нагшчии комплекса воздействий (неизотермичность, закрутка, вдув и т. д.). [c.173]

В неизотермическом потоке диссоциирующей четы-рехокиси азота образуются поля концентраций компонентов системы наряду с полями скоростей и температур. При течении в обогреваемом канале у стенки повышается содержание компонентов с меньшим молекулярным весом (в соответствии с реакциями диссоциации), а в ядре потока — более тяжелых компонентов. В случае охлаждения у стенки повышается концентрация тяжелых компонентов. Различие концентраций компонентов у стенки и в ядре потока приводит к переносу массы путем концентрационной диффузии. Одновременно с диффузионным происходит и турбулентный перенос массы, зависящий от характеристик течения. Так как массоперенос осуществляется в неизотермическом потоке, процесс сопровождается протеканием экзо- и эндотермических реакций. Так, например, в условиях нагрева молекулы с большим молекулярным весом переносятся к стенке, где диссоциируют с поглощением теплоты реакции на более легкие компоненты, которые, перемещаясь в ядро потока, рекомбинируют с выделением теплоты реакции. В связи с высокими значениями теплоты реакций реакционная составляющая суммарного коэффициента теплообмена в системе N2O4 может в несколько раз превышать уровень теплообмена в химически инертной смеси данных компонентов. [c.49]

Таким образом, использование нормативного метода расчета потерь полного напора [1, 2, 8] при подъемном движении двухфазного потока в каналах на основе данных, полученных при заданных характеристиках течения по потерям напора на трение в горизонтальной трубе и истинному объемному паросодержа-нию ср в горизонтальном или вертикальном канале (при непосредственном измерении ф), может привести при проектировании соответствующего оборудования к совершенно неоправданному завышению высоты циркуляционных контуров (при естественной циркуляции) или мощности питательных насосов (при прямоточной схеме движения двухфазного теплоносителя). [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...