Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Процессы необратимые

При расширении газа будем наблюдать явления в обратном порядке. Непосредственно у поршня давление газа будет меньше, чем в остальном объеме, и потребуется некоторое время для того, чтобы газ равномерно расширился и занял весь объем цилиндра. Таким образом, процессы расширения и сжатия с конечными скоростями являются процессами необратимыми.  [c.61]

Конечная скорость протекания необратимого процесса всегда связана с дополнительной затратой энергии на преодоление сил трения. Следовательно, наличие трения является признаком необратимости процесса. Необратимыми процессами являются также процессы, протекающие при конечной разности температур между рабочим телом н источниками тепла, процессы диффузии, процесс расширения в пустоту и ряд других.  [c.61]


Действительно, нельзя распространять действие второго закона термодинамики, дающего достоверные результаты в земных условиях для конечных адиабатных систем, на всю вселенную. В мире происходят не только процессы необратимого рассеяния энергии, ио и обратные процессы, в результате которых происходят возрождение энергии и ее концентрация. Возникают новые звездные миры, о чем свидетельствуют исследования за последние годы.  [c.132]

Наличие сил трения делает адиабатный процесс необратимым. Кинетическая энергия потока, затраченная на преодоление сил трения, переходит в теплоту, которая воспринимается газом и увеличивает энтальпию рабочего тела при выходе из канала.  [c.212]

Намагничение ферромагнитного образца, имеющего нулевой результирующий магнитный момент при Н = 0, происходит за счет изменения формы и ориентации доменов (рис. 10.18). В слабых полях наблюдается увеличение объема выгодно расположенных относительно внешнего поля доменов, за счет доменов с невыгодной ориентацией, т. е. имеет место процесс смещения границ доменов. Процесс намагничения в слабых полях обратим. Если внешнее поле снять, то домены восстановят исходную форму и размеры. Увеличение поля приводит к тому, что рост выгодно ориентированных доменов осуществляется тоже за счет необратимых процессов. Обратимому смещению границ доменов могут, например, препятствовать дефекты кристаллической структуры. Чтобы преодолеть их действие, граница домена должна получить от внешнего поля достаточно большую энергию. Если снять намагничивающее поле, то дефекты помешают границам доменов вернуться в исходное положение. Процессы необратимого смещения границ доменов обусловливают эффект Баркгаузена, заключающийся в том, что  [c.344]

Так, например, неравновесный процесс изменения объема тела, при котором давления тела и окружающей среды различны, является процессом необратимым, поскольку произведенной в результате процесса работы будет недостаточно для возвращения тела в начальное состояние. К подобным процессам относятся расширение тел в пустоту, расширение и сжатие при наличии трения и т. и. Необратимость, в частности, первого из этих процессов связана с тем, что при расширении тела в пустоту работа равняется нулю, а для сжатия тела до исходного состояния необходимо затратить работу.  [c.24]


Необратимый изобарический процесс. Необратимый изобарический процесс характеризуется постоянством внешнего давления р на тело, причем давление самого тела р не равно внешнему давлению р, т. е. р ф р. Другими словами, давление тела может принимать при необратимом изобарическом процессе различные значения.  [c.168]

Если процессы необратимы, то полезная работа будет меньше на величину T AS, где  [c.601]

Дросселирован нем называется термодинамический процесс необратимого понижения давления струи рабочего тела при прохождении через сужение в канале без совершения внешней работы.  [c.18]

Знаки неравенства в уравнениях (5.20) и (5.21) справедливы для реальных процессов (т. е. процессов необратимых), а знаки равенства — для обратимых процессов.  [c.67]

В связи с наличием необратимых потерь работы ау г-2>0 процесс дросселирования является процессом необратимым.  [c.111]

Малые упругопластические деформации. Наиболее простой и исторически первый путь построения физических соотношений для малых упругопластических деформаций состоит в следующем. Экспериментами установлено, что изменение объема и в области пластического деформирования строго следует закону упругости, т. е. соотношению (8.4). В то же время механизм пластического деформирования связан со скольжением одних частей материала по другим по так называемым плоскостям скольжения (линии Чернова— Людерса) и, следовательно, пластическая деформация представляет собой процесс необратимого изменения формы.  [c.155]

Итак, член (T Vze ) всегда положительный, а это значит, что во всех потоках жидкости происходит деградация механической энергии в тепловую и поэтому реальные процессы необратимы. При отсутствии члена (f.Va ) все формы энергии, включенные в уравнение (2.34) —кинетическая, внутренняя и потенциальная, могут полностью переходить из одной в другую. Присутствие членов р (V. w) и (т Vw) в уравнении (2.34) говорит о том, что в жидкости может происходить внутреннее нагревание (охлаждение). Следовательно, когда говорят изотермическая система , то имеют в виду такую, в которой теплота генерируется (поглощается) так, что.не заставляет значительно изменяться температуру.  [c.22]

Чем медленнее развиваются процессы, тем меньше влияние необратимости. Обратимым процесс будет при условии, если время его осуществления стремится к бесконечности. (Все реальные процессы необратимы.)  [c.21]

В процессе необратимого взаимодействия (энергообмена) качество энергии ухудшается, т. е. снижается ее (энергии) работоспособность. При неизменном количестве качество энергии совокупности взаимодействующих тел может снизиться до уровня, при котором будет утрачена возможность преобразования ее в работу.  [c.59]

Энергия единицы массы, веса или объема движущейся жидкости равна сумме механической и внутренней энергии. По закону сохранения энергии в рассматриваемом случае суммарное количество энергии остается постоянным. При течении жидкости от одного сечения канала к другому происходит процесс необратимого превращения части механической энергии во внутреннюю (тепловую). Следовательно, вдоль потока при отсутствии подвода тепла или механической энергии извне механическая энергия потока снижается и соответственно увеличивается внутренняя энергия.  [c.99]

Изменение энтальпии воздуха в процессе необратимого политропного сжатия  [c.116]

Следовательно, при адиабатическом изменении состояния тела энтропия его не изменяется, если процесс обратимый, и возрастает, если процесс необратимый при адиабатическом процессе энтропия уменьшаться не может.  [c.79]

Для сжатия воздуха в газовых турбинах применяют не поршневые, а преимущественно центробежные и аксиальные (лопаточные) компрессоры в них, а также на лопатках газовых турбин рабочее тело движется с большими скоростями, что сопровождается трением как в самом газе, так и между газом и стенками. Часть кинетической энергии движущегося газа затрачивается на трение эта энергия превращается в тепло и усваивается газом. Как было сказано, трение — процесс необратимый сжатие и расширение газа по адиабате при наличии трения сопровождаются ростом энтропии, и эти процессы в Ts-диаграмме не будут изображаться прямыми, параллельными оси ординат.  [c.167]


В /s-диаграмме (рис. 4-22) конечная точка процесса необратимого адиабатного расширения (с учетом потерь) также будет лежать на той же изобаре р.2, но правее. Сам же процесс расширения условно изображен прямой 1-2 . Работа пара внутри двигателя составит Wi — отр. 1-3 — = i i — 12Д, а внутренний относительный к. п. д. определится так  [c.180]

Термодинамические процессы бывают обратимые и необратимые. Обратимым термодинамическим процессом называют процесс, допускающий возвращение рабочего тела в первоначальное состояние без того, чтобы в окружающей среде произошли какие-либо изменения. Невыполнение этого условия делает процесс необратимым. Любой процесс сопровождается энергетическими превращениями.  [c.8]

Процесс теплообмена, т. е. передачи внутренней энергии в форме теплоты от тела с температурой Ti к телу с температурой Т2 < Ти также является процессом необратимым и протекает с возрастанием энтропии в системе. В самом деле, в этом процессе энтропия горячего тела уменьшается на величину bq/Ti, а холодного, наоборот, увеличивается на величину bq/T и, следовательно, энтропия системы ds = = dS] 4- d 2 = -8q/Ti + 8 /Гг = q l/T2 — l/Ti) > 0, т. e. возрастает.  [c.54]

Все реальные процессы являются процессами необратимыми и все они протекают с потерей энергии на необратимость, т. е. с понижением работоспособности и возрастанием энтропии системы. Необратимость реальных процессов связана с потерей энергии на компенсацию градиентов параметров, характерных для данного процесса. Так необратимость гидродинамических процессов (движение вязкой жидкости и газа по каналам, смешение и перемешивание этих рабочих тел и т. д.) связана с потерей энергии на компенсацию градиента давления необратимость массообменных процессов связана с потерей энергии на компенсацию градиента концентрации и т. д.  [c.54]

Если значение потери отложить вверх по адиабате 1-2 (рис. 5.7) и провести горизонталь до пересечения с изобарой р , то полученная точка 2д будет характеризовать состояние пара за соплом при действительном процессе истечения, а штриховая кривая 7-2д условно изобразит процесс необратимого адиабатного истечения .  [c.90]

Изложенное показывает, что обратимый процесс является тем предельным процессом изменения состояния, когда в каждой его точке рабочее тело находится в термическом и механическом равновесии с окружающей средой. Все реальные процессы необратимы.  [c.107]

Таким образом, хотя весь процесс происходил без теплообмена (dQ = 0), энтропия рабочего тела в рассмотренном процессе необратимого сжатия самопроизвольно возросла. Разобранный частный случай показывает, что для необратимых процессов равенство (8.7) превращается в неравенство  [c.118]

Так как удельная энтропия — однозначная функция состояния, а начальное и конечное состояния в обоих процессах (необратимом и обратимом) одинаковы, то написанное выше значение показывает изменение удельной энтропии и в необратимом процессе течения жидкости. В случае адиабатного потока 6(7 = 0 и  [c.223]

Рассмотрим произвольный необратимый цикл, составленный из двух процессов — необратимого /-й-2 и обратимого 2-Ь-1 (рис. 16). Интеграл Клаузиуса для рассматриваемого цикла может быть записан в виде суммы двух интегралов  [c.57]

Смешение газов в потоке, как и другие способы смешения, представляет собой необратимый процесс, всегда сопровождаюш,ийся возрастанием энтропии. Это явление объясняется тем, что при смешении происходит расширение газа без совершения работы. Кроме того, смешение газов в одном сосуде сопровождается их диффузией, которая является процессом необратимым, и при этом возрастает энтропия. Если, наоборот, требуется разделить смесь различных газов на отдельные компоненты, то для этого необходимо затратить минимальную работу, равную потере работоспособности TqAs при смешении газов (см. пример 14-6).  [c.231]

Дросселирование — процесс необратимый, поэтому он не может быть изображен в тергмодинамической диаграмме каким-либо графиком.  [c.215]

Последующее поведение локального объема и процесс образования несплош-ности в этом объеме можно рассматривать как взаимосвязанную цепь элементарных процессов разрыва связей. Так, например, пересечение дислокаций, которое становится возможным при достижении некоторой пороговой плотности дислокаций, приводит к следующим связанным процессам образование порогов на дислокациях —> движение дислокаций с порогами —> порождение точечных дефектов -> объемная самодиффузия диффузия моновакансий и внедренных атомов. Таким образом, процесс необратимого разрыва межатомных связей можно рассматривать как цепную реакцию, состоящую из взаимосвязанных элементарных процессов, а следовательно удовлетворяющую функции самоподобия  [c.196]

Часть энергии жидкости, равная этой работе, необратимым образом переходит из механической 4юрмы в тепловую, т. е. представляет собой потерю механической энергии. Поэтому величину На называют потерей энергии. Указанный процесс необратимого преобразования механической энергии в тепловую называется диссипацией.  [c.95]

В простейшей системе (например, однородной, не имеющей специальных устройств для регулирования скорости протекания процессов) неравновесный процесс изменения состояния будет необратимым, а необратимый процесс— неравновесным и нестатичным. Так, неравновесный процесс изменения объема тела, при котором давление тела и окружающей среды различно, является процессом необратимым, так как произведенная в результате протекания процесса работа недостаточна для возвращения тела в начальное состояние. К подобным процессам относятся расширение тел в пустоту, расширение и сжатие при наличии трения и т. п. Необратимость, в частности, первого из этих процессов связана с тем, что при расширении тела в пустоту L = О, а при сжатии тела до исходного состояния необходимо затратить определенную работу. Необратимым является также любой процесс, в котором отсутствует тепловое равновесие. Температуры взаимодействующих тел (или их частей) в таком процессе различны, и поэтому передача теплоты будет происходить лишь от тел большей температуры к телам с меньшей  [c.26]


Из этих уравнений видно, что трение приводит к уменьшению располагаемой работы, идущей на увеличение кинетической энергии. При этом на такую же величину снижается и приращение энтальпии, так что соблюдается равенство йк ——тйш), которое представляет собой уравнение (7.28), в котором трение учтено. Остается справедливой и основная расчетная формула (7.36). Процесс необратимого истечения (расширения) рассмотрен в 24. Здесь отметим лишь, что действительная скорость истечения Шд ниже скорости истечения, определяемой по формуле (7.36), и это снижение учитывается скоростным коэффициентом т — Шц1ш = = 0,95—0,98.  [c.183]

Проведем сравнение различных процессов расширения в потоке на основе эксергетического анализа. Эксер-гетическнй КПД обратимого адиабатного истечения 3—а (см. рис. 7.5,6) согласно формулам (3.61), а также (3.59) и (3.60) равен единице, поскольку /п,з а=Аез а= ——Акз-а- Процесс необратимого истечения 3—Ь можно заменить изоэнтропным процессом 3—с и необратимым процессом дросселирования с—Ь полезная работа  [c.185]

Необходимо иметь в виду, что выведенный нами термический к. п. д. цикла Карно относится к обратимому круговому процессу, состоящему из обратимых термодинамических процессов. Необратимость процесса связана с потерей работы, и поэтому термический к. п. д. необрати-  [c.61]

Все действительные или pi альные процессы являются процессами необратимыми и поэтому oi ровождаются потерями работоспособности.  [c.340]

Изучение природы скачков давления представляет большой практический интерес. Различают прямые н косые скачки уплотнения. В и р я м о м скачке уплотнения угол между плоскостью ударной волны н направлением скорости газа до н после скачка прямой в к о с о м скачке у п л о т н е н и я этот угол отличается от прямого. Сжатие газа в скачке является процессом необратимым, протекающим с возрастанием энтропии, что всегда приводит к необратимым потерям энергии. Поэтому при проектировании реактивных двигателей, сверхзвуковых дис1зфузоров, газовых турбин и сверхзвуковых летательных аппаратов необходимо уметь определять состояние газа при течении сквозь скачок уплотнения.  [c.245]


Смотреть страницы где упоминается термин Процессы необратимые : [c.555]    [c.194]    [c.434]    [c.309]    [c.57]    [c.79]    [c.72]    [c.38]    [c.142]    [c.26]    [c.12]    [c.262]   
Основы термодинамики (1987) -- [ c.50 ]

Термодинамика (1991) -- [ c.53 , c.143 ]

Термодинамика и статистическая физика (1986) -- [ c.44 ]

Механика композиционных материалов Том 2 (1978) -- [ c.108 , c.130 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.41 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.51 ]

Техническая термодинамика Издание 2 (1955) -- [ c.22 , c.63 , c.67 , c.71 , c.79 , c.86 , c.87 , c.191 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.41 ]



ПОИСК



Анализ необратимых процессов и циклов

ВТОРОЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ Необратимые процессы

Взаимодействие необратимых процессов

Взаимодействие необратимых процессов в стационарном состоянии

Влияние необратимых процессов на работоспособность изолированной системы

Второе начало термодинамики для необратимых процессов

Второе начало термодинамики. Обратимые и необратимые процессы

Второй закон термодинамиОбратимые и необратимые процессы

Г лава четырнадцатая Термодинамика линейных необратимых процессов Линейный закон. Соотношения взаимности Онсагера и принцип Кюри

ДОПОЛНЕНИЕ Кубо. Некоторые вопросы статистическо-механической теории необратимых процессов (Перевод Н. М. Плакиды)

Диссипации энергии при необратимых термомеханических процессах

Диссипация энергии при необратимых термомеханических процессах Кувыркин, В.Э.Наумов)

Изменение свободной энергии при необратимых процессах . 33. Условия равновесия системы

Изменение энтропии в необратимом процессе перехода между устойчивыми состояниями

Изменение энтропии в обратимых и необратимых процессах

Изменение энтропии в произвольных необратимых процессах

Изменение энтропии при необратимых процессах

Конструктивная роль необратимых процессов

Критерий необратимости процесса

Линейная термодинамика необратимых процессов

Линейная термодинамика необратимых процессов Термодинамические силы и потоки. Соотношения Онсагера

Линейные необратимые процессы

Линейные феноменологические соотношения термодинамики необратимых процессов

Н а к а д ж и м а. Квантовая теория необратимых процессов (Перевод Е. Е. Тареевой)

Некоторые замечания относительно второго начала термодинамики и необратимых процессов

Необратимость

Необратимость и работа реальных процессов

Необратимость процесса в потоке

Необратимость процесса в потоке газа с твердыми частицами

Необратимость тепловых процессо

Необратимые процессы в непрерывных и прерывных (вентельных) системах

Необратимые процессы и общие условия равновесия

Необратимые процессы производящие энтропию

Необратимые циклические процессы с одним резервуаром и их связь с циклическим ВД

Необратимый процесс, потеря работоспособност

Необратимых процессов сопряжение

Новые направления в развитии термодинамики Основы термодинамики плазмы и необратимых процессов

ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ НЕОБРАТИМЫХ ПРОЦЕССОВ Основные понятия термодинамики необратимых процессов

Обратимость и необратимость процессов

Обратимые и необратимые круговые процессы (циклы)

Обратимые и необратимые электрохимические процессы

Обсуждение бесконечно малых необратимых. процессов

Общие положения о возрастании энтропии и о скоростях необратимых процессов

Общие положения термодинамики необратимых процессов и теории поля

Основные категории необратимых процессов

Основные положения линейной термодинамики необратимых процессов в связи с термоупругими средами

Основные положения термодинамики необратимых процессов в связи с термоупругим деформированием неравномерно нагретого тела

Основные положения термодинамики необратимых процессов в связи с термоупругим деформированием твердого тела

Основные постулаты термодинамики необратимых процессов

Основные свойства обратимых и необратимых циклов Карно и круговых процессов

Основы термодинамики необратимых процессов

Особенности протекания необратимых циклических процессов

Первая теорема о потерянной работе — потеря полной получаемой (или избыток затрачиваемой) работы вследствие необратимости конечного процесса перехода между заданными устойчивыми состояниями

Первый и второй законы термодинамики для конечных объемов сплошной среды. Производство энтропии в некоторых необратимых процессах

Поведение энтропии в необратимых процессах. Второй закон как принцип возрастания энтропии

Понятие о равновесных и неравновесных, обратимых и необратимых процессах

Понятие об обратимых и необратимых процессах

Потери работы вследствие необратимости процесса

Потеря полезной работы вследствие необратимости процесса

Потеря полезной работы при необратимых процессах

Потеря полезной работы при необратимых процессах Статистическое толкование второго начала термодинамики

Потеря эксергии от необратимости процесса

Потеря эксергии потока в необратимых процессах

Предмет и метод термодинамики необратимых процессов

Приложение теории необратимых процессов

Приложения термодинамики необратимых процессов (термоэлектрические явления, движение и перенос теплоты в жидкости, термомеханические явления)

Применение методов термодинамики необратимых процессов к исследованию тепло- и массопереноса в пограничном слое

Примеры изменений энтропии, вызванных необратимыми процессами

Принцип возрастания энтропии. Уменьшение работоспособности системы вследствие необратимости процессов

Принципы вариационные термодинамики необратимых процессов

Проблема необратимости макроскопических процессов

Процесс адиабатический необратимый

Процесс баротропный необратимый

Процесс деформации равновесный необратимый

Процесс необратимый равновесный

Процесс пластического деформирования, равновесность, необратимость

Процесс термодинамический необратимый обратимый

Процессы необратимые обратимые

Процессы необратимые переходные — Примерные кривы

Равновесные (обратимые) и неравновесные (необратимые) процессы

Скорости реакций парциальные необратимых процессов

Соотношения термодинамики необратимых процессов неизотермического деформирования материала с внутренними параметрами состояния Кувыркин)

Статистическая механика необратимых процессов г (Перевод Е. Е. Тареевой)

Статистическая необратимость стационарного эргодического гауссова процесса

Степень необратимости процесса

Теория необратимых процессов

Теория необратимых процессов И. Пригожина

Теория необратимых процессов линейная

Теория необратимых процессов упругости

Тепло . Необратимые процессы

Терегулов И. Г. Математическое моделирование необратимых многопараметрических процессов и определяющие соотношения для сплошных сред

Термодинамика необратимых процессов

Термодинамика необратимых процессов деформирования

Термодинамика неравновесная (необратимых процессов)

Термодинамическая мера устойчивости необратимого стационарного процесса

Термодинамическая равновесность, обратимые и необратимые процессы

Термодинамическая теория необратимых процессов

Термодинамические процессы необратимые

Термодинамическое описание необратимых процессов. Основные соотношения термодинамики необратимых процессов

Термодинамическое тождество необратимых процессов

Требования симметрии при взаимодействии необратимых процессов

Третья теорема о потерянной работе — потеря получаемой (или избыток затрачиваемой) внутренней работы вследствие необратимости процесса перехода между заданными бесконечно близкими состояниями

Устойчивость стационарных состояний, принцип Ле Шателье и невозможность упорядочения в области линейных необратимых процессов

Феноменологические законы. Взаимодействие необратимых процессов

Формула второго закона термодинамики для необратимых процессов

Формулировка определяющих уравнений на основе теории необратимых процессов

Цикл с необратимыми процессами

Частные случаи необратимых процессов

Четвертая теорема о потерянной работе — связь между потерями полной и внутренней получаемых (или избытками затрачиваемых) работ вследствие необратимости бесконечно малых процессов

Энтропия в обратимых и необратимых процессах

Энтропия необратимых процесса

Энтропия реального газа. Изменение энтропии в необратимых процессах

Энтропия. Вычисление энтропии идеального газа для обратимых и необратимых процессов



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте