Линии теплового тока

Линии теплового тока 263 Логарифмический профиль скорости 371. [c.459]

Лабиринтное уплотнение 192 Линии теплового тока 80 Лопатка рабочая 180, 190—192 — сопловая (направляющая) 180, 190 [c.422]

Рис. 1-2. Изотермы и линии теплового тока.

Линии, касательные к которым совпадают с направлением вектора q, называются линиями теплового тока. Линии теплового тока ортогональны к изотермическим поверхностям в точках пересечения с ними. [c.183]

Линии теплового тока 183 Линии тока — Дифференциальные уравнения 667 [c.717]

Наглядное представление о мгновенном распределении токов тепла могут дать линии, касательные к которым в каждой точке температурного поля совпадают с соответствующими нормалями к изотермическим поверхностям. Такие линии называются линиями теплового тока. Изобразим получающуюся картину для случая, когда температура зависит только от двух [c.13]

На рис. 1-2 показана для примера некоторая сетка взаимно ортогональных линий. Одни из них представляют собой сечение цилиндрических изотермических поверхностей, причем образующие последних считаются нормальными к плоскости чертежа. Другие линии являются линиями теплового тока. В своей совокупности они также образуют семейство цилиндрических поверхностей с образующими, нормальными чертежу. [c.14]

Следует отметить аналогию между описанной картиной теплопроводности и кинематической картиной плоского течения невязкой жидкости. Изотермам соответствуют там линии постоянного потенциала скорости, линиям теплового тока — скорость течения жидкости. Некоторые практические соображения по поводу другой аналогии, а именно между теплопроводностью и прохождением электрического тока, будут приведены ниже. [c.15]

Изучение температурного поля с помощью электрической модели показывает, что параллельность изотермических поверхностей будет довольно сильно нарушаться вблизи зоны раздела и расстояние, с которого нарушение практически вырождается, равно примерно шагу между двумя контактными пятнами. Изменение температуры в канале по оси микровыступа будет представляться кривой MNK, при этом в точке N, соответствующей месту фактического контакта, наблюдается равенство температур обоих тел. Незначительная толщина поверхностного слоя металла, где происходит интенсивная перегруппировка линий теплового тока, позволяет изобразить распределение температур вблизи клеевой зоны прямыми ММ и КК с условным скачком температуры АГ. Величина его может быть легко определена опытным путем с помощью метода экстраполяции распределения температур в телах до поверхности склеивания. Определение скачка температуры ДТ в сочетании [c.19]

Линии теплового тока ортогональны к изотермическим поверхностям в точках пересечения с ними. [c.264]

Огибающие нормалей к изотермическим поверхностям на пути переноса тепла при последовательном переходе от одной изотермической поверхности к другой представляют собой линии теплового тока. Совокупность таких линий тока в теле представляет тепловой поток. [c.152]

Ребро с минимальным весом [Л. 279]. Существо вопроса сводится к тому, чтобы каждая часть ребра использовалась с одинаковым эффектом, т. е. удельный тепловой поток д должен оставаться постоянным по всему поперечному сечению ребра. Это значит, что линии теплового тока должны быть параллельными оси ребра. При этих условиях температура вдоль линий теплового тока будет изменяться по линейному закону (рис. 2-17). [c.57]

Ф — коэффициент стягивания линий теплового тока в местах фактического контакта т — коэффициент заполнения профиля микронеровностей [c.6]

Наличие температурного перепада между контактирующими поверхностями характеризует величину контактного термического сопротивления Як. Термическое сопротивление контакта является следствием процесса стягивания линий теплового тока к пятнам непосредственного контакта и наличия малотеплопроводной межконтактной среды. Таким образом, контактное термическое сопротивление на границе раздела твердых тел обусловливается несовершенством их контакта. [c.8]

Наглядное представление о мгновенном распределении токов тепла могут дать линии, касательные к которым в каждой точке температурного поля совпадают с соответствующими нормалями к изотермическим поверхностям. Такие линии называются линиями теплового тока. Изобразим получающуюся картину для случая, когда температура зависит только от двух пространственных координат, т. е. когда изотермические поверхности являются цилиндрическими. [c.17]

Рис. 1-2. Изотермические линии и линии теплового тока.

Следует указать на полную аналогию между описанной картиной теплопроводности и кинематической картиной плоского течения невязкой жидкости. Изотермам соответствуют там линии постоянного потенциала скорости, линиям теплового тока — линии функции тока и вектору теплового тока — скорость течения жидкости. Подобно тому как перемещение жидкого элемента происходит в направлении местной скорости, распространение тепла идет вдоль вектора теплового тока, и это направление является действительным направлением теплопроводности. Применительно к другим направлениям речь может идти не более чем о проекциях скорости или проекциях вектора теплового тока, причем эти проекции, взятые в отдельности, не дают представления об истинном перемещении жидкости или истинном переносе тепла в пространстве. Только располагая двумя проекциями (в случае плоской задачи) или тремя проекциями (в пространственном поле) можно определить действительную скорость жидкости и, соответственно, вектор теплового тока до, дающий по направлению и по величине полный эффект переноса теплоты путем теплопроводности. [c.18]

Линии, касательные к которым совпадают с направлением вектора q, называются линиями теплового тока. Линии теплового тока перпендикулярны к изотермическим поверхностям в точках пересечения с ними. Касательная к линиям теплового тока, взятая в обратном направлении, указывает направление градиента температуры (рис. 1.1). [c.7]

Рис. 22. Стягивание линий теплового тока в контактирующих телах, модель эквивалентного теплового канала (единичного контакта)

При соприкосновении двух тел плотность их контакта зависит от состояния контактирующих поверхностей. Наибольшее влияние на теплообмен оказывают шероховатость и волнистость поверхности. Расстояние между неровностями при шероховатости превышает их высоту в десятки раз, а при волнистости — в сотни раз. При сближении двух поверхностей в контакт вступают прежде всего наиболее высокие неровности. По мере роста давления на корочку затвердевшего металла происходит деформация неровностей и в контакт подключаются новые, более низкие выступы. При этом число контактных пятен и относительная площадь фактического контакта увеличиваются. В этих условиях теплота передается от одного тела к другому прежде всего через пятна непосредственного соприкосновения. Поэтому линии теплового тока всегда стягиваются к пятнам (рис. 22, а), где происходит концентрация теплового потока. [c.22]

Ехли в каждой точке температурного поля провести элементы нормалей Аи к изотермическим поверхностям, то получится семейство ломаных линий, которые при беспредельном уменьшении отрезков Ап превратятся в кривые, называемые линиями, теплового тока. Линии теплового тока ортогональны к изотермическим поверхностям (рис. 11.2). [c.263]

Для отдельных точек тела, а в общем случае и для различных точек одной и той же изотермической поверхности температурный градиент различен не только по направлению, но и по размеру. Градиент тем больше, чем гуще расположены изотермы. Совокупность значений температурных градиентов в различных точках температурного поля образует векторное поле температурных градиентов. Температурное поле полностью определяет поле градиентов, так как направление последних должно совпадать с касательными к кривым, нормальным к изотермическим поверхностям (рис. 21.2), а значения их обратно пропорциональны отрезкам между двумя смежными изотермическими поверхностями. Эти нормальные к изотермам кривые носят название линий теплового тока. Вектор grad всегда направлен по касательной к линии теплового тока. [c.273]

Тепловой поток, отнесенный к единице площади поверхности, называется плотностью теплового потока <]. Плотно(ггь теплового потока может быть местной (локальной) и средней по поверхности она характеризует интенсивность переноса теплоты и является вектором, направление которого совпадает с направлением падения температуры. Совокупность значений плотности теплового потока во всех точках тела в данный момс нт времени образует векторное поле плотности теплового потока. Линия, в кажд.ой точке которой вектор плотности теплового потока направлен по касателькой к ней, называется линией теплового тока. [c.80]

Будем считать, что изотермы построены по одинаковым ступеням температуры М = idem, а линии теплового тока — по [c.14]

Рис. 1-4. Линии теплового тока и изотермы в зоне клеевого соединения с пепосредстиен-но контактирующими поверхностями.

Совершенно другую природу имеет термическое сопротивление стягивания R t- Как известно из теории электрических контактов (Л. 13], сопротивление, 1вызван-ное сужением или расширением проводника, называется сопротивлением стягивания . Вследствие перестройки теплового потока в области изменения сечения появляется добавочное термическое сопротивление, равноценное по своему эффекту увеличению толщины слоя металла. Это сопротивление носит объемный характер и относится к категории внутренних, так как связано с перераспределением линий теплового тока на внутренней стороне каждого из слеиваемых металлов. Эта конвергенция линий теплового тока ведет к повышению плотности тепловых потоков, что требует высокого локального определяющего потенциала потока. Если же отнести действие сопротивления стягивания ко всей поверхности склеивания, то это сопротивление фактически преобразуется во внешнее, обусловливающее температурный скачок в клеевой зоне. [c.20]

Рис. 1-7. Линии теплового тока (1) и изотермы 2) пластины с симметричным сужением, снятые ЭгГДА.

Обозначим через L = d- -b. внешний характерный размер элементарной ячейки (расстояние между центрами двух соседних частиц эквивалентного диаметра d) h— толщина и ширина мнимого стержня ячейки Л—толщина прослойки связующего между частицами наполнителя. Предполагая, что линии теплового тока пря молиней-ны и параллельны вертикальным образующим элементарной ячейки, с учетом положений теории электротеп-ловой аналогии термические сопротивления элеме нтов ячейки (рис. 3-2,г) можно представить в виде [c.81]

В изотропном теле направление передачи тепла теплопроводностью противоположно направлению градиента температуры. Линии теплового тока на рис. 4.3.1 показаны стрелками. Интенсивность передачи теплоты характеризуется поверхностной плотностью теплового потока q, Вт/м , т.е. количеством тепла, передаваемым в единицу времени через единицу гшощади изотермической поверхности. Связь между градиентом температуры и вектором плотности теплового потока q устанавливается согласно гипотезе Фурье соотношением (27, 42, 45, 47, 55, 56, 70] q = -XgpadT. (4.3.1) [c.196]

Составляющие общего термического сопротивления / к контакта имеют различный механизм образования. Первая составляющая образуется в результате стягивания линий теплового тока к пятнам фактического контакта, т. е. сопротивления и наличия препятствий на их пути в виде малотеплопроводной окисной пленки, т. е. сопротивления / Следовательно, образуются два добавочных термических сопротивления, включенных последовательно и / . Термическое сопортивление фактического контакта (рис. М,б) равно сумме сопротивлений для верхнего и нижнего тел, т, е. м = = мв-f / мп. Вторая составляющая общего термического сопротивления / < является следствием иаличия малотеплопроводной среды в зоне контакта, препятствующей распространению тепла, и действует параллельно первой [c.9]

Коэффициент теплоп]Юводности дюралюминия Д16 при температуре Г =458°К равен Ям=200 втЦм- град). Числитель формулы (3-7), т. е. коэффициент стягивания линий теплового тока ч>, определяем по формуле (3-4) [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...