Жидкая частица

Тогда дифференциальное выражение для изменения температуры жидкой частицы на основе первого начала термодинамики [c.166]

Второй, наиболее распространенный, способ осушки основан на отделении жидких частиц под действием силы тяжести, цент- [c.254]

Так как плотность пузырька гораздо меньше плотности обтекающей его жидкости р, пульсационное движение пузырька не будет совпадать с пульсационным движением жидких частиц. Предположим, что размер пузырька меньше минимального размера турбулентных образований. Тогда уравнение движения пузырька можно записать в линейном виде [31] [c.83]

Из анализа соотношения (2. 10. И) видно, что при малой вязкости жидкости V - о ((2- 0) отношение интенсивностей стремится к величине (у-Ы) . При очень большой вязкости среды V со или малых пузырьках / - 0 (а - оо) отношение интенсивностей стремится к 1, т. е. пульсационные характеристики движения пузырьков будут совпадать с соответствуюш ими характеристиками пульсаций жидких частиц. [c.85]

Из сравнения этих картин можно визуально определить различия в характере обтекания более концентрированной системы. Пунктиром на рис. 38 изображены границы ячеек, в пределах которых справедливы соотношения (3. 3. 49), (3. 3. 50). Вне ячеек линии тока изображены в силу свойств непрерывности траекторий жидких частиц. [c.112]

Образование твердых и жидких частиц в продуктах сгорания реактивных двигателей позволяет отнести процесс истечения из сопел к частному случаю движения трехкомпонентной двух- [c.6]

Так как б характеризует относительное расположение точек О и М частицы, а V/—деформация жидкой частицы, то их скалярное произведение остается неизменным при преобразовании координат. Следовательно, [c.226]

Турбулентное перемешивание приводит к постепенному расхождению жидких частиц, находящихся первоначально вблизи друг от друга. Рассмотрим две жидкие частицы на малом (в инерциальной области) расстоянии Х. Снова руководствуясь соображениями размерности, можно заключить, что скорость изменения этого расстояния со временем [c.192]

Аналогичным образом рассматривается (и приводит к тому же результату) случай, когда Л <Г 0 при этом фазовая скорость волны и скорость резонансных жидких частиц направлены налево. [c.243]

Будем считать, что существенное изменение средней температуры происходит на тех же расстояниях I (основной масштаб турбулентности), на которых меняется средняя скорость движения. К мелкомасштабным (масштабы X I) пульсациям температуры можно применить те же общие представления и соображения подобия, которые были ул<е использованы при рассмотрении локальных свойств турбулентности в 33. При этом будем считать, что число Р 1 (в противном случае может оказаться необходимым введение двух внутренних масштабов, определенных по V и по х)- Тогда инерционный интервал масштабов является в то же время конвективным, — выравнивание температур в нем происходит путем механического перемешивания различно нагретых жидких частиц без участия истинной теплопроводности свойства температурных пульсаций в этом интервале не зависят и от крупномасштабного движения. Определим зависимость разностей температур Т%, от расстояний X в инерционном интервале (Л. М. Обухов, 1949). [c.299]

Описанный процесс инерционно-ударного отделения твердых и жидких частиц от газа реализуется в аппарате, конструкция которого схематично представлена на рис. 9.23. [c.253]

Движение жидкой частицы [c.58]

Рассмотрим движение бесконечно малой жидкой частицы имеющей первоначальную форму параллелепипеда (рис. 2.1). В отличие от твердого тела жидкая частица при своем движении-может сильно деформироваться. [c.58]

ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОЙ ЧАСТИЦЫ [c.59]

Удлинение сторон параллелепипеда, изображающего жидкую частицу (рис. 2.1), в общем случае ведет к изменению ее объема-умножая разность скоростей поступательного движения противоположных граней параллелепипеда, определенную по формуле (3), на площадь каждой из этих граней, получим скорость изменения его объема за счет линейной деформации в направлении оси абсцисс составляя подобные выражения для скоростей изменений объема по остальным двум координатным осям и суммируя все три величины, найдем полную скорость изменения объема жидкой частицы [c.60]

После деления этого выражения на первоначальный объем жидкой частицы V = dx dy dz, приходим к важной в газовой динамике величине скорости относительного изменения объема [c.60]

Условие постоянства массы жидкой частицы может быть записано в следующем виде [c.61]

При выводе дифференциального уравнения неразрывности рассматривалось движение отдельной жидкой частицы такой метод исследования ввел в гидродинамику Лагранж. В другом методе исследования, развитом впервые Эйлером, рассматривается не поведение отдельных частиц, а изменение по времени параметров жидкости в фиксированных точках пространства метод Эйлера во многих случаях удобнее метода Лагранжа — и в гидродинамике, и в газовой динамике им пользуются чаще. [c.62]

Силы нормальные действуют как в покоящейся, так и в движущейся жидкости силы касательные возникают только при движении жидкости, да и то лишь в том случае, когда жидкие частицы деформируются. [c.63]

Распространяя гипотезу Ньютона о пропорциональности напряжений скоростям деформаций на нормальные напряжения и деформации растяжения (сжатия), следует иметь в виду, что растяжение жидкой частицы сопровождается ее поперечным сжатием, т. е. объемной деформацией иначе говоря, деформация в направлении любой оси вызывается напряжениями, как параллельными этой оси, так и перпендикулярными к ней. [c.66]

Высокая температура продуктов сгорания, представляющих собой газовую смесь, и значительное уменьшение ее около стенок приводит к резкому изменению состава и свойств газа в пределах теплового пограничного слоя. При сгорании некоторых топлив в газовом потоке появляется конденсированная фаза— большое количество мелких твердых или жидких частиц, которые также влияют на процессы взаимодействия потока со стенкой. Некоторое влияние на теплообмен оказывают также форма проточной части сопла и его абсолютные размеры. Поверхность сопла обменивается теплотой с газовым потоком путем соприкосновения и излучения. [c.389]

В механике жидкостей и газов широко используется понятие жидкой частицы . Этим термином обозначают малый объем сплошной среды, который при движении деформируется, но масса которого не смешивается с окружающей средой. Несколько упрощенно жидкую частицу можно представить как каплю краски, пущенную в жидкость (имеющую те же свойства, что и капля) и перемещающуюся вместе с ней. При изучении равновесия и движения жидкостей и газов жидкую частицу представляют как материальный объект, к которому применимы все законы механики. Изучаемую массу жидкости или газа рассматривают при этом как совокупность непрерывно распределенных по объему жидких частиц. [c.11]

Одним нэ таких способов является определение зависимости от времени координат точки, в которой в данный момент находится наблюдаемая жидкая частица. Эту зависимость можно выразить в координатной форме [c.26]

Имея эту зависимость, можно выразить мгновенную скорость жидкой частицы в виде вектора [c.26]

Если параметры а, р, зафиксированы, то приведенными соотношениями устанавливаются кинематические характеристики конкретной жидкой частицы, аналогично тому, как определяются соответствующие характеристики материальной точки. При изменении величин а, р, у осуществляется переход от одной жидкой частицы к другой, таким образом можно охарактеризовать движение всей конечной массы жидкости. Изложенный способ описания движения жидкой среды называется методом Лагранжа , а параметры а, Р, ч — переменными Лагранжа. [c.26]

Поскольку законы механики (второй закон Ньютона, закон количества движения и т. п.) сформулированы применительно к материальным телам, каковыми в механике жидкости и газа являются жидкие частицы и их конечные совокупности, то необходимо уметь, пользуясь методом Эйлера, выражать ускорения а жидких частиц. В соответствии с физическим смыслом оно определяется полной производной вектора скорости по времени [c.29]

Выясним взаимосвязь между линиями тока и траекториями жидких частиц. Пусть в некоторой точке Мд в момент скорость имеет значение Ug. Построим линию тока следующим образом. Отложим на векторе щ малый отрезок As (рис. 2.2, б) и в точке Ml построим присущий ей вектор и . Затем на этом векторе отложим отрезок Asi и аналогично построим вектор и т. д. Важно подчеркнуть, что все построение выполняют для одного фиксированного момента времени о, а потому безразлично, является течение установившимся или неустановившимся. Если отрезки As< примем достаточно малыми, то приближенно получим кривую, удовлетворяющую определению линии тока. [c.31]

Введем еще одно важное понятие. Выберем в жидкости замкнутый контур I (рис. 2.3) и проведем через каждую его точку линию тока. Получим трубчатую поверхность, которую называют трубкой тока. Если контур I мал, то трубку тока называют элементарной. В пределах поперечного сечения элементарной трубки тока распределение скоростей жидких частиц принимают равномерным, а сечение считают плоским. Очевидно, жидкость не может протекать через боковую поверхность трубки тока, так как на ней = 0. [c.32]

Хинце [197], рассматривая проблемы переноса в турбулентных потоках, ввел понятие жидкого моля, под которым понимает достаточно протяженную часть жидкого континуума, состоящую из когерентного конгло (ерата жидких частиц . Размер жидкого моля сравним с интефальным масштабом турбулентного движения, причем обмен его с окружающей средой будет определяться влиянием мелкомасштабных турбулентных движений. В процессе перемещения в радиальном направлении, совпадающем с направлением фадиента давления и при противоположном движении, турбулентные моли совершают микрохолодильные циклы. В рамках формализма Прандтля предполагается, что каждый жидкий или, как его еще называют, турбулентный моль в процессе турбулентного движения представляет собой некоторую индивидуальность, сохраняющую свою субстанцию в течение некоторого характеристического промежутка времени. Необходимо помнить, что имеющие место пульсации давления при перемещении моля на длине пути смешения / будут сопровождаться переносом импульса. Тогда, если импульс не сохраняется, нарушается требование, предъявляемое Прандтлем к транспортабельной субстанции,— турбулентному молю. Тем не менее понятие турбулентного моля удобно использовать при анализе задач переноса. Ссылаясь на работу Шмидта [256], Хинце отмечает, что расслоение будет устойчивым, если распределение температуры отличается от адиабатного [c.164]

Рассмотрим установившееся течение жидкости. Установившимся называется течение, при котором в каждой точке области, занятой жидкостью, скорости V ее частиц, давление р и плотность р не изменяются со временем. При такрм течении траектории жидких частиц являются одновременно линиями тока, т. е. кривыми, в каждой точке которых касательные направлены так же, как скорости жидких частиц, находящихся в данный момент времени в этих точках. [c.284]

Изучение движения жидкостей (и газов) представляет собой содержание гидродинамики. Поскольку явления, рассматриваемые в гидродинамике, имеют макроскопический характер, то в гидродинамике жидкость ) рассматривается как сплошная среда. Это значит, что всякий малый элемент объема жидкости считается все-таки настолько большим, что содержит еш,е очень большое число молекул. Соответственно этому, когда мы будем говорить о бесконечно малых элементах объема, то всегда при этом будет подразумеваться физически бесконечно малый объем, т. е. объем, достаточно малый по сравнению с объемом тела, но большой по сравнению с межмолекулярнымн расстояниями. В таком же смысле надо понимать в гидродинамике выражения жидкая частица , точка жидкости . Если, например, говорят о смещении некоторой частицы жидкости, то при этом идет речь не о смеш,ении отдельной молекулы, а о смещении целого элемента объема, содержащего много молекул, но рассматриваемого в гидродинамике как точка. [c.13]

Таким образом, если в какой-либо точке линии тока завихренность отсутствует, то она отсутствует и вдоль всей этой линии. Если движение жидкости не стационарно, то этот результат остается в силе, с той разлицей, что надо говорить не о линии тока, а о траектории, описываемой с течением времени некоторой определенной жидкой частицей (напоминаем, что при нестационарном движении эти траектории не совпадают, вообще говоря, с линиями тока) ). [c.32]

О такой мелкомасштабной турбулентности вдали от твердых тел можно высказать естественное предположение, что она обладает свойствами однородности и изотропии. Последнее означает, что в участках, размеры которых малы по сравнению с I, свой-стпа турбулентного движения одинаковы по всем направлениям в частности, они не зависят от направления скорости усреднен-Hoi o движения. Подчеркнем, что здесь и везде ниже в этом параграфе, где говорится о свойствах турбулентного движения в малом участке жидкости, подразумевается относительное движение жидких частиц в этом участке, а не абсолютное движение, в котором принимает участие весь участок в целом и которое связано с движе 1ием более крупных масштабов. [c.188]

Пусть Л > О (как на рис. 30) поскольку первый член в этом равенстве заведомо положителен, то тогда должно быть Re o/ft > О — фазовая скорость волны направлена направо. При этом резонансная точка у,, в которой фазовая скорость волны совпадает с местной скоростью течения, w (г/,) = Re ш/А, лежит справа от точки уп. Жидкие частицы, движущиеся в окрестности резона испои точки [c.243]

Начнем с уравнения для директора. Если нематик находится в равновесии (так что h = 0) и движется как целое с постоянной по пространству скоростью, то это уравнение должно выражать собой просто тот факт, что и значения п переносятся в пространстве с той же скоростью. Другими словами, каждая жидкая частица перемещается в пространстве со своим значением п. Это выражается равенством нулю полной (или, как говорят, субстанциональной) производной по времени [c.208]

При движении жидкой частицы MKNR (рис. 2.12) с вращением форма ее в общем случае изменяется. Пусть через малый промежуток времени dx грани MR и МК займут положение MR и МК. Перемещение частицы в целом, определяемое поступательной скоростью, в данном вопросе не имеет значения. Определим угловые скорости вращения точек R ш К относительно точки М. Если составляющие скорости в точке М обозначить через [c.101]

Жидкая частица в противоположность твердой при движении может изменять форму, т. е. дефор 11ироваться. Поэтому движение жидкой частицы может быть разложено на поступательное, вращательное и деформационное (для твердой частицы возможны только поступательное и враща1 ельное движения). [c.85]

Классическим примером реально наблюдаемых флуктуаций является так называемое броуновское движение, состоящее в непрерывном хаотическом движении малых твердых или жидких частиц, взвешенных в газе или жидкости. Броуновское движение возникает вследствие того, что сумма импульсов от уд.зров молекул среды (т. е. газа или жидкости) о поверхность малой твердой частицы не равна нулю и с течением времени изменяется по закону случая как по величине, так и по направлению. [c.95]

Под неоднородными (гетерогенными) средами будем понимать среды, состоящие из нескольких компонентов, находящихся в общем случае в различных агрегатных состояниях. К ним относятся эмульсии — смеси одной жидкости с каплями другой жидкости, суспензии — смеси газа с твердыми или жидкими частицами, различного рода паро- и газожидкостные смеси. Гетерогенные смеси в отличие от гомогенных характеризуются наличием макроскопических (по отношению к молекулярным масштабам) неоднородностей или включений. [c.237]

Кинематика жидкости является разделом гидромеханики, в котором движение изучается вне завкснмости от действующих сил в кинематике устанавливаются связи между координатами жидких частиц, их скоростямп, ускорениями и другими параметрами, в также закономерности их изменения во времени. [c.25]

Учитывая, что выражение в круглой скобке имеет структуру скалярного произведения а у и выражая вектор ускорения в виде а = а 1+ + Oift, получим символическую форму полного ускорения жидкой частицы [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...