Поле скорости жидкости

Поле скоростей жидкости за счет перемешивающего действия частиц может выравниваться, становиться более пологим, а отношение максимальной и средней скорости потока—уменьшаться Л. 115, 135, 211]. В случае горизонтального потока влияние нарастающей концентрации при прочих равных условиях проявляется в искажении симметричности профиля за счет перемещения вверх максимума скорости воздуха и значительного убывания скорости в придонной части трубы Л. 15, 55, 275]. [c.109]

Способ Эйлера заключается в том, что движение опре.деляется полем скоростей жидкости в пространстве в каждый момент вре- [c.35]

По Эйлеру задано поле скоростей жидкости в пространстве в каждый момент времени в проекциях скорости и на оси неподвижной прямоугольной декартовой системы координат [c.36]

При действительных движениях гидродинамические силы отличаются от сил, определенных в рассматриваемой теории непрерывных потенциальных возмущенных движений идеальной жидкости. Отличия обусловлены главным образом силами вязкого трения, появлением разрывов внутри поля скоростей жидкости, влиянием сжимаемости для газов и наличием границ других тел. Несмотря на эти добавочные влияния, развитая выше теория и ее основные идеи имеют важное значение. Эта теория кладется в основу дальнейших более точных теорий и непосредственно используется во многих приложениях. [c.206]

Если рассматривать поле а как поле скоростей стационарного течения жидкости, то поток поля через замкнутую поверхность о, ограничивающую некоторую область V, равен объемному расходу жидкости из области V или объемному расширению жидкости в области V за единицу времени. Дивергенция поля скоростей жидкости есть расход жидкости в данной точке, отнесенный к единице объема. [c.233]

Таким образом, полагаем, что поле скоростей жидкости описывается разрывной функцией j х). Для вывода уравнения гидродинамики в работе [Л.1-19] [c.50]

Векторным называется поле, которое характеризуется в каждой точке пространства величиной и направлением. Векторным будет, например, поле скоростей жидкости. Вектор а (в пространстве трех измерений), как известно, может быть задан тремя компонентами [c.6]

Важно различать два случая (а) совокупность частиц, полностью заполняющих жидкость, так что и эта совокупность, и жидкость простираются на неограниченное расстояние, и (б) облако частиц, которое не заполняет контейнер, содержащий жидкость, целиком, если даже это облако имеет неограниченные размеры. Опускание некоторой частицы вызывает появление поля скорости жидкости, которое способствует увеличению скорости всех частиц вблизи данной за счет увлечения их жидкостью. Напротив, нисходящее движение каждой частицы, а также прилегающей к ней жидкости должно компенсироваться восходящим течением с тем же объемным расходом. Последнее способствует затормаживанию скорости оседания более удаленных частиц. Другими словами, должно выполняться глобальное условие неразрывности для рассматриваемой области. [c.428]

Методы моделирования. Сущность метода моделирования заключается в использовании аналогии описания различных процессов статического и стационарного электрических полей, электрического поля и поля скоростей жидкости, движущейся в капиллярно-пористом теле (фильтрационный аналог) н так далее. [c.102]

Поле скоростей жидкости прп движении тела в направлении I со скоростью V можно представить себе как результат наложения скоростных полей, соответствующих трем движениям того же тела одного — вдоль осп X со скоростью и, другого—вдоль оси у со скоростью V и третьего — вдоль оси S со скоростью W. [c.323]

Движение жидкости можно описать, проследив за движением каждой частицы однако обычно этот способ не применяют. Если в каждый момент времени известен вектор скорости жидких частиц в каждой точке движущегося объема жидкости, то говорят, что задано поле скоростей жидкости. Если знать распределение (т. е. поле) скоростей потока и зависимость этого распределения от времени, то движение жидкости будет полностью определено. Направление скоростей в потоке характеризуется так называемыми линиями тока. [c.267]

Если поле скоростей жидкости меняется со временем, то движение называют неустановившемся или нестационарным. Линии тока при этом не совпадают с траекториями жидких частиц. Действительно касательные к линии тока дают направление скорости различных частиц, находящихся в данный момент в различных точках, напри- [c.267]

Если поле скоростей жидкости меняется со временем, то движение называют неустановившимся или нестационарным. Линии тока при этом не совпадают с траекториями жидких частиц. Действительно, [c.27]

Уравнения движения определение поля скоростей жидкости по идеальной жидкости заданным массовым силам, действующим в [c.43]

В кинематике жидкости возможны два различных метода описания движения. Один из них, называемый методом Лагранжа, состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени положения всех ее частиц в пространстве 8. Основным методом гидроаэродинамики является метод Эйлера, который заключается в том, что движение жидкости определяется путем задания поля скоростей жидкости в пространстве 8 в каждый момент времени. Методы не противоречат друг другу. Так, если известно поле скоростей жидкости, то, следовательно, известны дифференциальные уравнения движения ее частиц, если только проведена арифметизация физического пространства 8. Решая эти уравнения можно получить зависимости от времени положения всех ее частиц в пространстве 8. [c.13]

В рамках подхода Эйлера поле скоростей жидкости V описывается уравнениями Навье Стокса и удовлетворяет уравнению неразрывности. [c.22]

В каждой точке Г безграничного двумерного пространства поле скорости жидкости от этих двух особенностей определяется формулой (см. 1.118) [c.147]

При установлении основных физических закономерностей процесса теплопроводности рассматривались закон сохранения тепловой энергии и закон Фурье. Основные физические закономерности конвективного теплообмена могут быть установлены на основании предыдущих законов, а также законов, описывающих движение жидкости. К последним относится основной закон динамики (второй закон динамики Ньютона) и закон сохранения массы (принцип неразрывности жидкости). Два этих закона позволяют найти поле скорости жидкости. [c.215]

Желая изучить скоростное поле движущейся жидкости в деталях, применим обычный прием математического анализа — рассмотрим в данный момент времени поле скоростей жидкости в окрестности некоторой точки M(x,y,z) пространства. [c.60]

Для нахождения формы электрода-инструмента рассматривают статические и стационарные (неподвижные и не изменяющиеся по времени) электрические поля, поле скорости жидкости, движущейся в капилляр-но-пористом теле и т.д. [c.292]

Пример 2. Пусть V — однородное поле скоростей жидкости в трехмерном ориентированном евклидовом пространстве (рпс. 137). Тогда поток [c.144]

Для этого представим поле скоростей жидкости в полости в виде [c.271]

Для соответствующего поля скоростей жидкости это соответствует одновременной смене знака скорости каждой частицы жидкости. [c.29]

Каковы же те общие черты схематизированных уравнений гидродинамики, о которых может идти речь в связи с обсуждаемым кругом вопросов Это, прежде всего, характер нелинейности уравнений, определяющих эволюцию системы во времени. Будем считать, что 1, и ,. .ы — параметры, определяющие состояние системы в рамках выбранной модели, являются линейными функционалами от поля скоростей жидкости. Такими параметрами могут быть, например, значения компонент скорости потока, усредненные по некоторой области в окрестности точек, принадлежащих заданной сетке, или коэффициенты разложения функции тока в ряд по сферическим функциям (до некоторого фиксированного номера) для определенных выбранных уровней (разумеется, в конечном числе), как [c.37]

Pp = pi( ) S x(D)—объем D, (,) —скалярное произведение в точке x D, ш—угловая скорость в пространстве, аналогичная эйлерову полю скорости жидкости), соответствующей скалярному произведению [c.320]

Отметим, что в области, где Цж, /) О, поле скоростей жидкости, определяемое формулой (1.35), будет потенциальным. В отличие от потенциальных безвихревых течений жидкости в этом случае [c.28]

Эта система уравнений при заданном профиле скоростей на каком-либо радиусе или начальных значениях параметров а и к, заданных радиальном расходе, угловых скоростях, шероховатости поверхностей боковых стенок и геометрических размерах полости позволяет рассчитать поле скоростей жидкости. [c.23]

МЕТАЛЛОФИЗИКА — раздел физики, в котором изучаются структура и свойства металлов МЕТОД [аналогии состоит в изучении какого-либо процесса путем замены его процессом, описываемым таким же дифференциальным уравнением, как и изучаемый процесс векторных диаграмм служит для сложения нескольких гармонических колебаний путем представления их посредством векторов встречных пучков используется для увеличения доли энергии, используемой ускоренными частицами для различных ядерных реакций Дебая — Шеррера применяется при исследовании структуры монохроматических рентгеновских излучений затемненного поля служит для наблюдения частиц, когда направление наблюдения перпендикулярно к направлению освещения Лагранжа в гидродинамике состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени координат всех ее частиц ин1 ерференционного контраста служит для получения изображений микроскопических объектов путем интерференции световых воли, прошедших и не прошедших через объект меченых атомов состоит в замене атомов исследуемого вещества, участвующего в каком-либо процессе, их радиоактивными изотопами моделирования — метод исследования сложных объектов, явлений или процессов на их моделях или на реальных установках с применением методов подобия теории при постановке и обработке эксперимента статистический служит для изучения свойств макроскопических систем на основе анализа, с помощью математической статистики, закономерностей теплового движения огромного числа микрочастиц, образующих эти системы совнадений в ядерной физике состоит в выделении определенной группы одновременно происходящих событий термодинамический служит для изучения свойств системы взаимодействующих тел путем анализа условий и количественных соотношений происходящих в системе превращений энергии Эйлера в гидродинамике заключаегся в задании поля скоростей жидкости для кинематического описания г чения жидкости] [c.248]

Наличие вырезов п силовой конструкции фюзелял а, резкие переходы от одной конфигурации к другой и зоны приложения больших сосредоточенных сил (т. и. нерегулярные зоны ) оказывают существенное влияние на распределение и характер силового потока напряжений, который подобен полю скорости жидкости в области местных сопротивлений. [c.310]

Теоремы единственности для течений вязкой жидкости. Рассмотрим вязкую несжимаемую жидкость, заполняющую ограниченный объем 33 = S (/), граница которого 0 состоит из конечного числа замкнутых твердых поверхностей, движущихся заданным образом (твердые тела, движущиеся в ограниченном сосуде). В силу условия прилипания (см. п. 64) поле скоростей жидкости на границе совпадает с полем скоростей границы 3 в ее собственном движении. Естественно поставить вопрос будет ли движение жидкости в этих предположениях полностью определяться распределением скорости в некоторый начальный момент i = О Положительный ответ на этот вопрос дает следующая теоре ма если, два течения в ограниченной области [c.230]

Наконец, упомянем явление перемежае.мости как возможный путь установления хаоса. Здесь некоторая физическая характеристика, напри.мер поле скоростей жидкости, в течение какого-то времени находится в стационарном состоянии, затем возникает его [c.216]

Если поле скоростей жидкости меняется со временем, то движение называют неустановившимся или нестационарным Ли П и тока при при этом не совпадают с траекториями жидких частиц. Действительно, касательные к линии тока дают направление скорости различных частиц, находящихся в данный момент в различных точках, например в точках 1 а 2 (рис. 3.1). Касательными же к траектории жидкой частицы являются скорости одной и той же част1щы, но в различные моменты времени. На рис. 3.1 этому соответствуют два положения одной частицы сначала в точке 1, а затем в точке 2. Если распределение скоростей в потоке мегшется со временем, то за время, пока одна частица дойдет от точки / до точки 2, скорость в точке 2 может измениться. [c.32]

Следует подчеркнуть, что неустойчивость течений идеальной жидкости понимается здесь иначе, чем в пункте К речь идет об экспоненциальной неустойчивости движения жидкости, а не его поля скоростей. Возможны случаи, когда стационарное течение является устойчивым по Ляпунову решением уравнения Эйлера, и тем не менее соответствующее движение жидкости экспоненциально неустойчиво. Дело в том, что малое изменение поля скоростей жидкости может вызывать экспоненциально растущее изменение движения жидкости. В таком случае (устойчивости решения уравнения Эйлера и отрицательности кривизны группы) можно 1фогнозировать поле скоростей, но невозможно прогнозировать без очень большой потери точности движение масс жидкости. [c.307]

Определим поле скоростей жидкости в пространстве, задаваемое N вихревыми полунитями. В отсутствие источников и стоков из разложения Гельмгольца получим [c.37]

К стр. 77. Выбор системы отсчёта в рассматриваемой задаче требует пояснения, для чего прибегнем к гидродинамической аналогии. Будем рассматривать движение вдоль последовательности Маклорена как движение жидкости в ручье. Как известно, есть два способа изучения движения жидкости эйлеров и лаграпжев. Подход Эйлера фиксирует в данный момент времени поле скоростей жидкости для мно- [c.227]

Поле скорости жидкости. Скорость является важнейшим понятием, которое наряду с законом движения характеризует течение жидкости. В лагранжевых координатах при наличии закона движения (1.12) скорость 1> Х,0 жидкой частицы по определению V = Ьх/Ы. Она вычисляется для фиксированной частицы и численно равна расстоянию, прдходимому за единицу времени, поэтому здесь берется частная производная от х по Однако задание скорости в лагранжевых координатах при описании движения жидкости встречается крайне редко. Кроме того, такое задание не позволяет просто определить пространственные градиенты скорости в точках жидкости. Поэтому при анализе течения основной независимой переменной выступает векторная функция и(х, 1) — скорость жидкости в точке х в момент времени /. В эйлеровых координатах она определяется как объем жидкости, проходящей за единицу времени через единичную площадку, которая перпендикулярна направлению потока. Отыскание векторного поля скоростей к(х, 1) наряду со скалярными полями давления р(х,0 и плотности р(х, /) является основной задачей гидромеханики. [c.16]

Особенностью решения данной системы является способ задания функции по радиусу, т. е. области, в которой определяется поле скоростей жидкости. Так как ширина полости в общем случае изменяетсй по произвольному закону, то она обычно задается в виде дискретной функции в определенных точках по радиусу. Для проведения расчета возможны два способа задания функции аппроксимация дискретной функции гладкой (например, многочленом, проходящим через заданные точки) и заменой действительного плавного профиля ступенчатым по радиусу с постоянной шириной в пределах каждой ступени. В данной работе использован второй способ, так как он позволяет учесть, например, изменение шероховатости твердых поверхностей по радиусу или физических свойств среды. [c.36]

Дифференциальное уравнение конвективного теплообмена содержит вектор скорости и. Следовательно, распределение температуры t в потоке зависит от поля скорости жидкости, а конвективный теплообмен и процесс теплоотдачи — от гидродинамических условий, которые наблюдаются в потоке. Экспериментальные исследования этих процессов свидетельствуют о значительном влиянии гвдродинамических характеристик потока на процессы теплоотдачи. [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...