Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Закон термодинамики

Если снять ограничение о постоянной плотности, то термодинамическое уравнение состояния примет вид соотношения между плотностью, давлением и температурой. Появление температурной переменной требует, чтобы одновременно решалось и уравнение баланса энергии (первый закон термодинамики), которое в свою очередь вводит две новые переменные — тепловой поток и внутреннюю энергию. Закон Фурье (связывающий тепловой поток с распределением температуры) и энергетическое уравнение состояния замыкают систему уравнений, приведенную в табл. 1-2.  [c.14]


Принцип сохранения энергии, т. е. первый закон термодинамики, можно записать следующим образом. Пусть V — внутренняя энергия, приходящаяся на единицу массы, а gz — потенциальная энергия на единицу массы g z = — g). Тогда имеем  [c.50]

Приведенные рассуждения способствуют дальнейшему разъяснению точки зрения, высказанной в разд. 1-9 и касающейся вывода уравнения Бернулли на основании первого закона термодинамики, который часто встречается в руководствах по гидродинамике. На самом деле, если предположить справедливость реологического уравнения состояния (1-9.1), то диссипативный член т Vv обращается в нуль, т. а. в идеальных жидкостях не происходит диссипации энергии. Если первоначально принять это положение как интуитивное, то можно прямо записать уравнение (1-10.14) с нулевым последним членом в правой части и вычесть его из уравнения баланса энергии (1-10.13). Разумеется, при этом получим уравнение (1-10.6) (с V V. х = 0), т. е. уравнение Бернулли. Очевидно, что при таком подходе принимается предположение, что в некоторой точке вдоль линии тока нет диссипации. Несмотря на это, указанный подход имеет столь глубокие традиции, что используется всюду в гидромеханике ньютоновских жидкостей, хотя он не только логически небезупречен, но даже приводит к неправильным результатам ).  [c.52]

И наконец, следует рассмотреть требование, не являющееся требованием инвариантности. Оно состоит в том, чтобы не нарушался второй закон термодинамики. Для ньютоновской жидкости это требование весьма просто удовлетворяется тем, что вязкость считается неотрицательной величиной, так что уравнение (1-10.16) всегда определяет положительную диссипацию. Для более сложных реологических предположений этот вопрос может решаться и не столь непосредственно второй закон термодинамики накладывает ограничения как на реологическое, так и на энергетическое уравнения состояния. Эту весьма сложную проблему пытался решить Колеман в недавней работе 15], что будет обсуждаться в гл. 4.  [c.60]

При обычном подходе некоторый вид представления первого и второго законов термодинамики приводит к так называемым уравнениям Максвелла, из которых мы рассмотрим здесь в качестве примера лишь следующее А — свободная энергия Гельм-  [c.147]

Уравнения (4-4.4) — (4-4.6) получаются на основании первого и второго законов термодинамики, применяемых к материалам, состояние которых (давление, свободная энергия и т. п.) определяется только текущими значениями Г и F. Уравнения (4-4.5) и (4-4.6) представляют собой ограничения, налагаемые законами термодинамики на допущения о состоянии материала в том смысле, что запрещается постулировать такие уравнения состояния, скажем, для А -а Р, которые не удовлетворяют (4-4.5). В последующем рассмотрении увидим, как получаются соответствующие уравнения (или ограничения) для материалов с памятью. Мы столкнемся с тем дополнительным осложнением, что напряженное состояние нельзя, вообще говоря, рассматривать как изотропное.  [c.149]


Роль второго закона термодинамики  [c.149]

В разд. 1-1 было показано, что первый закон термодинамики (т. е. уравнение баланса энергии) является одним из основных уравнений, необходимых для того, чтобы иметь возможность решить — по крайней мере в принципе — любую проблему механики жидкости. Оно рассматривается наряду с уравнениями баланса массы и импульса. Одновременно с этим необходимо совместно рассматривать три уравнения состояния одно — для полного напряжения (которое можно разложить на давление и девиаторную часть напряжения), другое — для теплового потока (которое не обязательно выражается в виде простой формы закона Фурье) и третье — для внутренней энергии (см. табл. 1-2).  [c.149]

Второй закон термодинамики играет совсем иную роль. Действительно, предположим, что энергия добавлена к списку переменных в табл. 1-2, так же как и энтропийное уравнение состояния — к числу уравнений (т. е. имеется уравнение, задающее энтропию S как функцию каких бы то ни было относящихся к делу переменных) предположим, кроме того, что рассматривается второй закон термодинамики в какой-либо подходящей формулировке.  [c.149]

Из этой таблицы видно, что второй закон термодинамики делает задачу переопределенной, поскольку число уравнений в ней на единицу больше числа переменных. Следовательно, это приводит к заключению, что второй закон термодинамики налагает некоторые ограничения, природу которых необходимо выяснить ).  [c.150]

Здесь возникает тонкий вопрос, поскольку с первого взгляда можно выделить две различные точки зрения. Можно полагать, что второй закон термодинамики налагает некоторые ограничения на допустимые процессы, т. е. его выполнение потребовало бы, чтобы некоторые превращения данного материала были бы запретными. С другой стороны, можно полагать, что ограничения налагаются на уравнения состояния как будет показано ниже, правильна вторая точка зрения.  [c.150]

Начнем с первого закона термодинамики, который будет записан в общем виде, позволяющем учесть как сжимаемость, так и радиационный приток энергии. Пусть Р — удельная работа напряжения , т, е. производимая внутренними напряжениями работа,  [c.150]

Можно заметить, что, хотя второй закон термодинамики выражен в виде неравенства, а не уравнения, его выполнение действительно налагает некоторые ограничения.  [c.150]

Второй закон термодинамики будет записан в форме неравенства Гиббса — Дюгема [8]  [c.151]

Теперь мы в состоянии формализовать несколько неопределенное понятие диссипации энергии, которое содержится во втором законе термодинамики. Определим скорость диссипации энергии D как  [c.153]

Глава вторая ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ  [c.11]

АНАЛИТИЧЕСКОЕ ВЫРАЖЕНИЕ ПЕРВОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ  [c.14]

Первый закон термодинамики представляет собой частный случай всеобщего закона сохранения и превращения энергии применительно к тепловым явлениям. В соответствии с уравнением Эйнштейна Е = тс надо рассматривать единый закон сохранения и превращения массы и энергии. Однако в технической термодинамике мы имеем дело со столь малыми скоростями объекта, что дефект массы равен нулю, и поэтому закон сохранения энергии можно рассматривать независимо.  [c.14]

Полученное уравнение является математическим выражением первого закона термодинамики. Каждый из трех членов этого соотношения может быть положительным, отрицательным или равным нулю. Рассмотрим некоторые частные случаи.  [c.14]

Проинтегрировав уравнения (2.7) и (2.11) для некоторого процесса, получим выражение первого закона термодинамики в интегральной форме  [c.15]

ВТОРОЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ  [c.19]

Несмотря на эквивалентность теплоты и работы, процессы их взаимного превращения неравнозначны. Опыт показывает, что механическая энергия может быть полностью превращена в теплоту, например, путем трения, однако теплоту полностью превратить в механическую энергию в периодически повторяющемся процессе нельзя. Многолетние попытки осуществить такой процесс не увенчались успехом. Это связано с существованием фундаментального закона природы, называемого вторым законом термодинамики. Чтобы выяснить его сущность, обратимся к принципиальной схеме теплового двигателя (рис. 3.2).  [c.21]


Применим первый закон термодинамики к циклу, который совершает I кг рабочего тела  [c.21]

Таким образом, второй закон термодинамики можно сформулировать в виде следующего утверждения Вечный двигатель второго рода невозможен . В более расшифрованном виде эту формулировку в 1851 г. дал В. Томсон Невозможна периодически действующая тепловая машина, единственным результатом действия которой было бы получение работы за счет отнятия теплоты от некоторого источника .  [c.22]

Являясь следствием второго закона термодинамики, формула для КПД цикла Карно, естественно, отражает его содержание. Из нее видно, что теплоту горячего источника можно было бы полностью превратить в работу, т. е. получить КПД цикла, равный единице, лишь в случае, когда Т - оо либо Гг- -О Оба значения температур недостижимы, (Не-  [c.23]

Используя обратный цикл Карно, рассмотрим еще одну формулировку второго закона термодинамики, которую в то же время, что и В. Томсон, предложил Р. Клаузиус теплота не может самопроизвольно (без компенсации) переходить от тел с более низкой к телам с более высокой температурой.  [c.26]

Ранее было показано, что для равновесных процессов справедливо соотношение ds = 6q/T. Разобранный пример достаточно наглядно показывает, что в неравновесных процессах ds> bq/Т, если б<7 — количество подведенной к системе или отведенной от нее теплоты, а Т — температура источника теплоты. Обе записи являются аналитическими выражениями второго закона термодинамики  [c.27]

Если Af велико, то Др/р 0 и самопроизвольное повышение давления в соответствии со вторым законом термодинамики отсутствует, Если же рассматривать сильно разреженный газ или очень малый объем, в котором содержится, например, всего 100 молекул, то Др/р=1/10, В таком объеме наблюдаются заметные самопроизвольные пульсации давления (в среднем на 10 % от среднего), а следовательно, второй закон термодинамики нарушается, Поэтому учитывать флуктуации нужно лишь в том случае, когда число частиц в рассматриваемой системе мало. Но для та-  [c.28]

Так как 1 = 0, то в соответствии с первым законом термодинамики Au = q и  [c.31]

Количество подведенной (или отведенной) в процессе теплоты можно определить с помощью уравнения первого закона термодинамики q = (u2 —  [c.33]

Работа расщирения определяется из первого закона термодинамики  [c.39]

Если в потоке мысленно выделить замкнутый объем рабочего тела и наблюдать за изменением его параметров в процессе перемещения, то для описания его поведения будут пригодны все полученные выше термодинамические соотношения и, в частности, первый закон термодинамики в обычной записи q = = Ди + /.  [c.44]

Подставив полученные значения q и I в уравнение первого закона термодинамики, получим  [c.44]

Применим первый закон термодинамики к различным типам тепломеханического оборудования.  [c.45]

Согласно второму закону термодинамики самопроизвольный процесс переноса теплоты в пространстве возникает под действием разности температур и направлен в сторону уменьшения температуры.  [c.69]

В соответствии с уравнением (5.3) первого закона термодинамики, количество теплоты, отдаваемой потоком газов в теплообменнике, равно разности энтальпий газов до и после теплообменника (изменением скоростного напора можно пренебречь, а техническая работа не совершается). Поэтому основой тепловых расчетов топливоиспользующих устройств является энтальпия продуктов сгорания, которую принято рассчитывать на единицу количества топлива, из которого получились эти продукты , т, е.  [c.128]

Предположим, что адиабаты пересекаются в точке с. Проведем между ними изотермический процесс аЬ, получим цикл аЬс, в котором совершается работа (эквивалентная заштрихованной площади) за счет охлаждения одного источника теплоты, что противоречит второму закону термодинамики.  [c.209]

В соответствии с первым законом термодинамики для закрытых систем, в которых протекают равновесные процессы, 6q = du-irpdv.  [c.15]

Из первого закона термодинамики следует, что взаимное превращение тепловой и механической энергии в двигателе должно осуществляться в строго эквивалентных количествах./Дамгатель, который позволял бы получать работу без энергетических затрат, называется вечным двигателем первого ро-д а. Ясно, что такой двигатель невозможен, ибо он противоречит первому закону термодинамики. Поэтому первый закон можно сформулировать в виде следующего утверждения вечный двигатель первого рода невозможен. В 1755 г. французская Академия наук раз и навсегда объявила, что не будет больше принимать на рассмотрение какие-либо проекты вечных двигателей.  [c.20]

Уравнения первого закона термодинамика для адиабатного процесса принимают вид pdT vdp = Q dT- -- -pdv = Q. Поделив первое уравнение на второе, получим  [c.32]

Работа расширения при адиабатном процессе согласно первому закону термодинамики совершается за счет уменьшения внутренней энер1ии и может быть вычислена по одной из следующих формул  [c.33]

Выше было указано, что к замкнутому объему рабочего тела, выделенному в потоке, применимо выражение первого закона термодинамики для закрытой системы, т. е. 6 = б внет + 6(/тр = /1 vdp, откуда 6qmeш = dll — vdp — бl f.  [c.44]

С другой стороны, для объема рабочего тела, движущегося в потоке без трения, применимо выражение первого закона термодинамики для закрытой системы 6qsiKm = dh — vdp.  [c.45]

Согласно уравнению первого закона термодинамики для потока (5.3) в случае, когда 2 = l и <7аиеш = <7о (поскольку процессы равновесны), i7 = /io —/ii+  [c.54]



Смотреть страницы где упоминается термин Закон термодинамики : [c.134]    [c.151]    [c.153]    [c.19]    [c.39]    [c.44]    [c.203]   
Основы термодинамики (1987) -- [ c.42 , c.57 ]



ПОИСК



Анализ уравнения первого закона термодинамики

Аналитическое выражение второго закона термодинамики. Понятие об эксергии

Аналитическое выражение первого закона термодинамики

Аналитическое выражение первого закона термодинамики (уравнение тепла)

Аналитическое выражение первого закона термодинамики (уравнение теплоты)

Аналитическое выражение первого закона термодинамики Энтальпия

Аналитическое выражение первого закона термодинамики для потока

Аналитическое выражение первого начала термодинамики для идеальных газов. Закон Майера

Бернулли (обобщенное) первого закона термодинамики

ВТОРОЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ Необратимые процессы

ВТОРОЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ Цикл. Понятие термического к. п. д. Источники тепла

Внутренняя энергия, работа расширения Первый закон термодинамики

Возрастание энтропии. Второй закон термодинамики

Вторая формулировка первого закона термодинамики

Второй закон (второе начало) термодинамики

Второй закон релятивистской термодинамики

Второй закон термодинамики (с приложением Б)

Второй закон термодинамики Термодинамическая обратимость процессов

Второй закон термодинамики Формулировка второго закона термодинамики

Второй закон термодинамики аналитическое выражение

Второй закон термодинамики в кинетической теории газов

Второй закон термодинамики в применении к химическим реакциям. Третий закон термодинамики

Второй закон термодинамики для неизолированных систем

Второй закон термодинамики для отрицательных температу

Второй закон термодинамики и его применение к химическим процессам

Второй закон термодинамики и его следствия

Второй закон термодинамики статистической механик

Второй закон термодинамики, энтропия и абсолютная температура

Второй закон термодинамики. Принцип адиабатной недостижимости. Энтропия

Второй закон термодинамики. Скорость возникновения энтропии в газовых смесях

Второй закон термодинамики. Энтропия

Второй принцип (закон) термодинамики

Вывод первого закона термодинамики в случае отсутствия внешних сил

Вычисление внутренней энергии идеального газа уравнение первого закона термодинамики для идеального газа

Г лава IV. Первый закон термодинамики

Г лава четырнадцатая Термодинамика линейных необратимых процессов Линейный закон. Соотношения взаимности Онсагера и принцип Кюри

Глава II. Законы термодинамики

Глава VII. Второй закон термодинамики

Глава VII. Второй закон термодинамики. Равновесие в однородных и неоднородных системах

Глава И, Первый закон терзюдннамикн Формулировка первого закона термодинамики

Глава восемнадцатая. Применение первого и второго законов термодинамики к химическим реакциям

Глава девятнадцатая. Тепловая теорема Нернста или третий закон термодинамики

Глава шестая. Круговые процессы. Второй закон термодинамики

Гука закон термодинамики второй

Живая природа и второй закон термодинамики

Закон Авогадро термодинамики второй

Закон Авогадро термодинамики первый

Закон возрастания энтропии для замкнутой системы. Второй закон термодинамики

Закон начало) термодинамики

Закон термодинамики второй

Закон термодинамики нулевой

Закон термодинамики трети

Законы равновесного теплового излучения (термодинамика излучения)

Законы статистической термодинамики

Законы термодинамики (П. Ландсберг)

Законы термодинамики (Перевод Н. М. Плакиды)

Законы термодинамики Энергия

Законы термодинамики и их приложения

Законы термодинамики и их приложения 2- 1. Основные понятия и методы изучения

Замечания, связанные с уточнением физического смысла законов термодинамики

Значение второго закона термодинамики

Идея ррт-2 и второй закон термодинамики

Калориметрическое определение термодинамических функций и третий закон термодинамики

Круговые процессы (циклы). Второй закон термодинамики

МЕТОДОЛОГИЧЕСКИЕ, ИСТОРИЧЕСКИЕ И МЕТОДИЧЕСКИЕ РАЗРАБОТКИ ПО ТЕХХНИЧЕСКОИ ТЕРМООБРАБОТКЕ ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ

Математическое выражение второго закона термодинамики

Математическое выражение второго закона термодинамики и изменение энтропии изолированной системы

Математическое выражение второго закона термодинамики. Энтропия

Математическое выражение первого закона термодинамики

Методологическое значение первого начала термодинамики — закона сохранения и превращения энергии

Наиболее общие аналитические выражения второго закона термодинамики

Некоторые непосредственные следствия второго закона термодинамики

Некоторые приложения первого закона термодинамики Экономический коэффициент полезного действия тепловых двигателей

ОБЩИЕ ЗАКОНЫ ТЕРМОДИНАМИКИ

ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Глава первая Предмет и метод термодинамики

ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Предмет и метод термодинамики

ОСНОВЫ ТЕХНИЧЕСКОЙ ТЕРМОДИНАМИКИ Техническая термодинамика и ее законы

ОСНОВЫ ХИМИЧЕСКОЙ ТЕРМОДИНАМИКИ 15-1. Термохимия. Закон Гесса. Уравнение Кирхгофа

Обобщение количественной формулировки второго закона термодинамики

Обобщение полученных выше результатов. Вывод выражения для В. Безразмерная массовая концентрация смеси f. Некоторые особенности, характеризующие концентрацию смеси . Движущая сила массопереноса, выраженная через f Вывод движущих сил из первого закона термодинамики

Общая математическая формулировка второго закона термодинамики. Максимальная работа

Общая формулировка второго закона термодинамики

Общее выражение второго закона термодинамики

Объединенное выражение первого и второго законов термодинамики

Объединенные уравнения первого и второго законов термодинамики

Ограничение эффективности тепловых машин. Второй закон термодинамики

Ограничение эффективности тепловых машин. Цикл Карно. Второй закон термодинамики

Основное уравнение первого закона термодинамики

Основной закон термодинамики тела переменной массы

Основной закон термодинамики тела переменной массы Внутренняя энергия рабочего тела

Основные законы (начала) термодинамики

Основные законы и уравнения термодинамики. Первое начало термодинамики

Основные законы и уравнения термодинамики. Первое начало термодинамики Уравнение первого начала термодинамики

Основные законы термодинамики Основные понятия и определения

Основные положения второго закона термодинамики

Основные положения и законы классической термодинамики

Основные понятия н законы термодинамики

Основные понятия термодинамики Закон сохранения и превращения энергии Основные особенности термодинамики

Основные формулировки второго закона термодинамики

Основы термодинамики Первый закон термодинамики

Основы физической химии i si 4. Первый закон термодинамики

Особенности неравновесных процессов передачи энерВторой закон термодинамики

ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ Внутренняя энергия как функция состояния системы

ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ Теплота. Опыт Джоуля. Эквивалентность теплоты и работы

ПРИМЕНЕНИЕ ОСНОВНЫХ ЗАКОНОВ ТЕРМОДИНАМИКИ К ИДЕАЛЬНЫМ ГАЗАМ Термодинамические свойства и теплоемкость идеального газа

Парциальные давления трехатомных газов Первый закон термодинамик

Первая формулировка первого закона термодинамики

Первое начало термодинамики (закон сохранения энергии) и уравнение притока тепла

Первое начало термодинамики для идеальных газов. Закон Майера

Первое начало термодинамики как математическое выражение закона сохранения энергии

Первое начало термодинамики— закон сохранения и превращения энергии

Первый закон релятивистской термодинамики. Трансформационные свойства 4-импульса подведенного тепла

Первый закон термодинамик для потока

Первый закон термодинамики

Первый закон термодинамики 2- 1. Принцип эквивалентного тепла и работы

Первый закон термодинамики Основные понятия технической термодинамики

Первый закон термодинамики в кинетической теории газов

Первый закон термодинамики в кинетической теории газов статистической механике

Первый закон термодинамики в применении к потоку движущегося газа

Первый закон термодинамики для потока (открытая система)

Первый закон термодинамики для потока рабочего тела

Первый закон термодинамики для рабочего тела, находящегося в относительном покое (закрытая система)

Первый закон термодинамики и его следствия

Первый закон термодинамики и исследование термодинамических процессов

Первый закон термодинамики и применение его к химическим процессам

Первый закон термодинамики и уравнение состояния

Первый закон термодинамики и химические процессы

Первый закон термодинамики как форма закона сохранения и превращения энергии

Первый закон термодинамики применительно к химическим реакциям

Первый закон термодинамики. Внутренняя энергия газа

Первый закон термодинамики. Принцип эквивалентности

Первый и второй законы термодинамики Первый закон термодинамики

Первый и второй законы термодинамики для конечных объемов сплошной среды. Производство энтропии в некоторых необратимых процессах

Первый принцип (закон) термодинамики

Положения второго закона термодинамики. Циклы прямые и обратные

Понятие внутренней энергии и энтальпии в химической термодинамике. Закон Гесса. Уравнение Кирхгофа

Понятие о теплоте, работе, внутренней вперши. . — Формулировка первого закона термодинамики Энтальпия

Понятие теплового равновесия (нулевой закон термодинамики)

Поток — Коэффициент кинетической газовый — Смешение 46 — Уравнение первого закона термодинамики

Предмет термодинамики. Основные законы классической термодинамики и термодинамические функции состояния системы

Приложение газовых законов и обоих законов термодинамики к газовым машинам

Приложение основных законов термодинамики к реальным газам Реальные газы

Приложение первого закона термодинамики

Приложение первого закона термодинамики к процессам изменения физического состояния газа

Приложение. Статистическая механика и третий закон термодинамики

Применение второго начала термодинамики к процессу деформаТретий закон термодинамики

Применение законов термодинамики к описанию процесса деформирования упругих тел. Закон Дюамеля — Неймана и система уравнений линейной термоупругости

Применение первого закона термодинамики к газовому потоку. Уравнение энергии газового потока

Применение первого закона термодинамики к инфинитезимальным процессам

Применение первого закона термодинамики к некоторым простейшим процессам

Применение первого закона термодинамики к открытым системам

Применение третьего закона термодинамики

Применения первого и второго законов термодинамики

Принцип возрастания энтропии и физический смысл второго закона термодинамики

Работа проталкивания. Дальнейшее развитие уравнения первого закона термодинамики для потока

Разделвторой Применение основных законов термодинамики к идеальным газам Смеси идеальных газов

Разделтретий ПРИМЕНЕНИЕ ОСНОВНЫХ ЗАКОНОВ ТЕРМОДИНАМИКИ К РЕАЛЬНЫМ РАБОЧИМ ТЕЛАМ Реальные газы

Сводка законов термодинамики

Сводное уравнение двух законов термодинамики для сложных систем

Свойства обратимых и необратимых циклов и математическое выражение второго закона термодинамики

Связь между напряжённым состоянием н деформацией Приложение первого и второго законов термодинамики к процессу деформации упругого тела

Следствия двух основных законов термодинамики

Содержание второго закона термодинамики

Содержание второго закона термодинамики и его формули- ровки

Содержание второго закона термодинамики и его формулировки

Сохранение энергии в закрытых и открытых системах. Первый закон термодинамики

Сохранение энергии. Первый закон термодинамики

Сохранение энергии. Первый закон термодинамики. Уравнение энергии

Статистический смысл второго закона термодинамики

Статистический смысл иторого закона термодинамики

Статистический характер второго закона термодинамики

Сущность второго закона термодинамики

Сущность второю закона термодинамики

Сущность первого закона термодинамики. Принцип эквивалентности тепла и работы

ТЕРМОДИНАМИКА И КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ Законы термодинамики

ТЕРМОДИНАМИКА Основные понятия и законы термодинамики

ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА ИДЕАЛЬНЫЙ И РЕАЛЬНЫЙ ГАЗЫ. ГАЗОВЫЕ ЗАКОНЫ

ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА Основные положения. Законы идеальных газов

ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА РАЗДЕЛ ПЕРВЫЙ ПЕРВЫЙ И ВТОРОЙ ЗАКОНЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Уравнения состояния

Тепловая теорема Игриста. Третий закон термодинамики

Теплоемкость . 4.5. Первый закон (начало) термодинамики

Теплоемкость, энтальпия и энтропия Второй закон термодинамики

Термодинамика

Термодинамика Основные законы

Термодинамика потока Уравнение первого закона термодинамики для потока

Термодинамики закон второй Кельвина

Термодинамики закон второй Клаузиуса

Термодинамики закон второй нулевой

Термодинамики закон второй первый

Термодинамики закон второй формулировка Каратеодори

Термодинамические 5.2. Уравнение первого закона термодинамики основы анализа для потока вещества

Термодинамическое состояние и первый закон термодинамики

Третий закон термодинамик

Третий закон термодинамики (теорема Нернста — Планка)

Третий закон термодинамики в квантовой статистической

Третий закон термодинамики в формулировках Нернста и Планка

Третий закон термодинамики механике

Третий закон термодинамики, значение

Третий закон термодинамики, значение энтропии

УРАВНЕНИЯ - УСИЛИЯ первого закона термодинамики для

Уравнение второго закона термодинамики

Уравнение второго закона термодинамики в теории

Уравнение изменения кинетической энергии. Законы термодинамики

Уравнение первого закона термодинамики

Уравнение первого закона термодинамики для движущегося газа

Уравнение первого закона термодинамики для закрытых и открытых термодинамических систем

Уравнение первого закона термодинамики для открытой системы (потока)

Уравнение первого закона термодинамики для открытых (неизолированных) систем

Уравнение первого закона термодинамики для потока

Уравнение первого закона термодинамики для потока газа

Уравнение первого закона термодинамики для стационарного потока газа

Уравнение состояния и сводное уравнение двух законов термодинамики для сложных систем

Уравнение энергии (первый закон термодинамики)

Уравнения адиабаты при переменной первого закона термодинамики

Уравнения первого закона термодинамики для процессов течения

Уравнения первого закона термодинамики дляпотока газа

Уравнения первого и второго законов термодинамики

Уравнения состояния. Энтропия. Второй закон термодинамики

Условия работы тепловых машин и второй закон термодинамики

Формула второго закона термодинамики для необратимых процессов

Формулировка первого закона термодинамики. Внутренняя энергия

Формулировки второго закона термодинамики

Формулировки второго закона термодинамики для прямых обратимых циклов

Формулировки второго закона термодинамики. . — Термодинамические циклы

Формулировки первого закона термодинамики

Формулировки первого закона термодинамики. Принцип эквивалентности

Фундаментальные законы термодинамики

ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА Основные законы термодинамики в применении к химическим процессам

Химическое равновесие и второй закон термодинамики

Цикл Карно и формулировка второго закона термодинамики

Цикл Карно. Математическое выражение второго закона термодинамики

ЭЛЕМЕНТЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Первый закон термодинамики

Энергия. Первый закон термодинамики

Энтальпия. Второе выражение уравнения первого закона термодинамики

Энтальпия. Выражение первого закона термодинамики через энтальпию

Энтальпия. Уравнение первого закона термодинамики, выраженное через энтальпию

Энтропия и статистический характер второго закона термодинамики

Энтропия реакции AS и абсолютная энтропия — теорема Нернста, или третий закон термодинамики

Энтропия. Уравнение второго закона термодинамики для обратимых процессов



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте