Передача импульса

Тензор напряжения и перенос хаотического движения в дисперсной фазе. Рассмотрим передачу импульса и энергии хаотического движения в дисперсной фазе за счет соударений частиц на некоторой выделенной границе. [c.212]

Столкновения частиц помимо передачи импульса и кинетической энергии могут привести к макроскопическому потоку тепла внутри дисперсной фазы из-за обмена теплом при столкновениях. Примем следуюш,ее соотношение для указанной теплопроводности [c.215]

Параметр К представляет собой лагранжев микромасштаб турбулентности, К — отношение времени передачи импульса частицы при столкновении к промежутку времени, в течение которого элемент жидкости остается в области корреляции скоростей. [c.75]

ЛИЧНЫХ ОТ нуля температурах гелий И ведет себя так, как если бы он представлял собой смесь двух различных жидкостей. Одна из них сверхтекуча и при движении вдоль твердой поверхности не обнаруживает никакой вязкости. Другая же ведет себя, как обычная нормальная вязкая жидкость. При этом весьма существенно, что между обеими этими движущимися друг через друга частями массы жидкости нет трения, т. е. не происходит передачи импульса от одной из них к другой. [c.707]

Следует, однако, самым решительным образом подчеркнуть, что рассмотрение жидкости как смеси нормальной и сверхтекучей ее частей является не более чем способом наглядного описания явлений, происходящих в квантовой жидкости. Как и всякое описание квантовых явлений в классических терминах, оно не вполне адекватно. В действительности надо говорить, что в квантовой жидкости — гелии II — может существовать одновременно два движения, каждое из которых связано со своей эффективной массой (так что сумма обеих этих масс равна полной истинной массе жидкости). Одно из этих движений нормально, т. е. обладает теми же свойствами, что и движение обычной вязкой жидкости другое же — сверхтекуче. Оба эти движения происходят без передачи импульса от одного к другому. В определенном смысле можно говорить о сверхтекучей и нормальной частях массы жидкости, по это отнюдь не означает возможности реального разделения жидкости на две части ). [c.707]

В рамках фотонной теории световое давление следует интерпретировать как результат передачи импульса фотонов пог,тощающей или отражающей стенке. Поток монохроматического света частоты V, падающий нормально на стенку и приносящий за 1 с на 1 см энергию, равную Е, содержит N фотонов, где N определяется из условия [c.663]

Здесь направлено вперед и упругое (дифракционное) рассеяние и неупругое. Последнее потому, что рождение я-мезонов соответствует случаям рассеяния с большой передачей импульса [c.536]

В рассматриваемом случае (отбор событий (19.5) и (19.6) с малой передачей импульса) также есть основание считать, что диаграмма, изображенная на рис. 172, будет вносить основной вклад в изучаемые процессы. [c.284]

С точки зрения квантовой теории световое давление следует рассматривать как результат передачи импульса фотонов поглощающему или отражающему телу. Пусть поток монохроматического света частоты V, пада- [c.184]

Отсюда следует, что если импульс одного из тел увеличивается, то на столько же импульс другого тела уменьшается, т. е. происходит передача импульса от одного тела к другому. [c.41]

Уравнение (12.40) выражает собой гидродинамическую аналогию между передачей импульса и количества теплоты в турбулентном потоке жидкости ее следствием является подобие полей скорости и температуры. Из предыдущего ясно, что эта аналогия является только приближенной. [c.462]

Обычно не делается различия между пространством импульсов, в котором определены вектора к, и обратным пространством, в котором определены вектора S, s, Sq. Поэтому обратное пространство часто называют пространством импульсов или к-прост-ранством. Нередко также величину hS, а иногда и S называют вектором передачи импульса, поскольку [c.15]

Возьмем теперь в качестве 65 элемент непроницаемой твердой поверхности. Молекулы, движущиеся в направлении внутренней нормали п, отражаются от поверхности, причем для молекул до удара У ап > О, а для отраженных молекул У ап < 0. Отражаясь при ударе о поверхность, каждая молекула передает стенке импульс, равный разности между импульсами молекулы до и после удара. В результате таких ударов возникает непрерывно действующая на (15 сила, равная по модулю и направлению вектору скоро ти передачи импульса стенке за счет ударов. Поверхность, в свою очередь, действует на газ с равной по модулю и противоположной по направлению силой. [c.22]

Механизм молекулярного переноса импульса в капельных жидкостях сложнее, переход молекул из слоя в слой как основной фактор, по-видимому, не происходит согласно одной из гипотез, передача импульса происходит вследствие временного объединения молекул на границе слоев. Уменьшение вязкости капельных жидкостей с ростом температуры можно объяснить увеличением объема жидкости и ослаблением взаимодействия между молекулами из-за увеличения расстояния. [c.360]

Теплота, по существу, представляет собой передачу импульсов при соударении молекул или квантов энергии (фотонов) при лучистом теплообмене. При подводе энергии к рабочему телу, например теплоты, собственная энергия тела должна естественным образом увеличиваться. Но нетрудно представить себе, что энергия, воспринимаемая в форме теплоты, может тут же отдаваться в форме механической работы. Достаточно вообразить, что границы рабочего тела, бомбардируемые молекулами, перемещаются, например поршень в цилиндре. И если собственная энергия тела ири этом не меняется, значит вся полученная теплота отдана в форме работы. [c.20]

Ударная волна может распространяться как в горючей смеси, так и в инертном газе. Рассмотрим инертный газ, перемещаемый поршнем. Если скорость движения поршня мала по сравнению со скоростью звука, молекулы, получающие при столкновении с поршнем дополнительную энергию, успевают разнести ее по всему объему газа. Процесс протекает практически равновесно, давление во всем объеме оказывается одинаковым. Если же скорость поршня (например, пули) превышает скорость передачи импульса молекулами (скорость звука), то у поршня создается давление, значительно превышающее давление газа вдали от него. Толщина фронта, в котором меняется давление, сравнима с длиной пробега молекул (порядка 0,1 мжм). Он называется фронтом ударной волны. Ударную волну можно создать и с помощью взрыва. Распространяясь в горючей смеси, ударная волна поджигает ее путем сжатия в очень узком фронте (толщиной около 0,1 мкм), за которым движется зона собственно горения толщиной 0,1— 1 см. При горении выделяется энергия, необходимая для поддержания ударной волны. В отличие от нормального пламени в реакцию здесь вступает неразбавленная смесь. Температура горения при этом выше (из-за разогрева при сжатии), поэтому смесь сгорает значительно быстрее, чем в нормальном пламени. Такое пламя движется с огромной скоростью, превышающей скорость звука и составляющей 2—5 км/с. [c.148]

Передача импульса от головки 1 к электромагнитам 7 сортировочного устройства производится при помощи электронного реле. Если проверяемый размер окажется вне заданных пределов, рычаг 4 придёт в соприкосновение с одним из контактных винтов 5. Вследствие этого замкнётся электрическая цепь, сработает электронное реле и ток пойдёт в один из электромагнитов 7. В результате освободится собачка 8, откроется крышка 9 и деталь после контроля скатится по каналу 10 в соответствующий приёмник брака. [c.219]

Принцип действия механического полупроводника нетрудно понять, рассмотрев элементарную схему — несколько вплотную прижатых торцами друг к другу цилиндриков. Только между первым слева и остальными имеется небольшой зазор. Допустим, удар наносится левым крайним элементом, в то время как все остальные звенья находятся в покое. Поскольку все массы равны, энергия удара передается крайнему правому элементу полностью. (Вспомните биллиардные шары, стояш,ие впритык друг к другу. Если ударить по крайнему слева, то все шары остаются в покое, кроме крайнего справа, который отскакивает с такой же скоростью). Если же, наоборот, нанести удар крайним правым элементом, то вместо передачи импульса и энергии, он просто отскочит после мягкого толчка по всей системе. [c.225]

При быстром сгорании повышение температуры смеси в ударной волне приводит к воспламенению смеси и возникает режим горения, при котором передача импульса воспламенения от слоя к слою происходит не за счет теплопроводности, а за счет импульса давления, т.е. возникает явление детонации. Давление в детонационной волне, приводящее к сильным разрушениям, значительно больше давления при взрыве. [c.32]

Гидросистемы позволяют передавать усилия на значительные расстояния по компактным трубам получать большие передаточные числа при минимальном числе промежуточных звеньев достигать больших скоростей передачи импульса — до 1400 м/с для минеральных масел (практически со скоростью звука) осуществлять частые и быстрые переключения обеспечивать плавность регулировки движения рабочих органов при скоростях 10—20 м/с, 370 рад/с (практически бесступенчатое) обеспечивать компактность установок применять нормализованные узлы и детали автоматизировать управление работой системы контролировать усилия вблизи рабочих органов применять их во взрывоопасных помещениях. [c.134]

Регуляторы скорости применяются электрические или механические. Датчики электрических регуляторов могут выполняться как тахогенераторы или звездочки, импульсы от которых подаются в измерительную систему. Механический регулятор представляет собой упругое тело, не имеющее шарниров, и, чаще всего, с бесконтактной передачей импульса к золотнику. Он имеет небольшой рабочий ход (до 1 мм и даже менее) и обладает высокой чувствительностью. Его приведенная к муфте масса очень мала, а поддерживающая сила значительна, благодаря чему муфта регулятора, после того как он тронулся, практически без запаздывания следует за изменениями частоты вращения ротора. Поэтому быстродействие регулируемой динамической системы определяется, в основном, чувствительностью каскада усиления САР, динамической константой ротора (временем Та разгона ротора до номинальной частоты вращения), динамическими константами других аккумуляторов энергии блока и временами Ts усилителей и сервомоторов. [c.58]

Гипотеза автомодельности и учёт кварковой структуры адронов привели в 1973 к формулировке кваркового счёта правил, определяющих скорость степенного убывания амплитуд и сечений различных эксклюзивных процессов при больших передачах импульсов в зависимости от кваркового содержания участвующих в этих процессах частиц. [c.18]

Дальнейший поворот маятника к положению равновесия выводит поверхность покоя палетты из взаимодействия с зубом ходового колеса. Зуб начинает скользить по рабочей поверхности В, сообщая анкеру и маятнику импульс, компенсирующий потерянную маятником энергию. Ходовое колесо при этом вращается. После окончания передачи импульса зуб ходового колеса, ближайший к выходной палетте, попадает на ее поверхность покоя, и ходовое колесо останавливается. Маятник, а вместе с ним и анкер продолжают свое движение в другое крайнее положение. [c.119]

При обратном качании маятника цикл работы спускового механизма повторяется, с той лишь разницей, что теперь выходная палетта поднимается, а входная опускается во впадину между зубьями ходового колеса. Передача импульса происходит на выходной палетте, после чего соответствующий зуб ходового колеса попадает на поверхность покоя входной палетты. [c.119]

Так же, как и в спусковых регуляторах с несвободным ходом, ходовое колесо регулятора со свободным ходом имеет возможность поворачиваться только в период прохождения колеблющейся системы через положение равновесия. В это время зуб ходового колеса воздействует на одну из палетт анкерной вилки. Вилка, в свою очередь, передает импульс через импульсный камень балансу. Между балансом и ходовым колесом кинематическая связь осуществляется только при перебрасывании вилки из одного положения в другое. Остальную, большую часть периода колебаний баланс движется свободно и не затрачивает энергии на трение между палеттами анкера и зубьями ходового колеса. Моментная пружина, связанная одним концом с балансом, а другим закрепленная неподвижно на платине, вначале накапливает энергию, а затем, при изменении направления вращения, отдает ее балансу. Неизбежные потери энергии восполняются при передаче импульса от ходового колеса через анкерную вилку к балансу. [c.120]

Как известно, из-за большой величины константы сильного взаимодействия (/ 5 1) количественные расчеты сильных процессов методом теории возмущений в общем случае невозможны. Однако в случае периферических соударений (которые происходят при малой передаче импульса) удается получить ряд результатов, согласующихся с экспериментом, при помощи не-релятивисткой мезонной теории с константой Р—0,08. Относительная малость этой константы позволяет пользоваться низшими приближениями теории возмущений. [c.284]

Вязкость слабоионизованной илазмы, состоящей из нейтральных частиц, электронов и положительных ионов, может отличаться от вязкости нейтрального газа. При этом электроны, имеющие малую массу, практически ни при каких условиях не вносят заметного вклада в перенос импульса и пх ролью в вязкости плазмы можно пренебречь. Вклад ионов в вязкость становится существенным уже при малой степени ионизации, поскольку сечение обмена импульсом, происходящего при столкновениях иона с атомом и обусловленного процессом резонансной перезарядки иона на атоме, существенно превышает сечение передачи импульса при соударениях атомов. Согласно элементарной кинетической теории зависимость вязкости плазмы ц от ее параметров дается следующим выражением [c.436]

Естественно, что с увеличением концентрации частиц р2о в набегающем потоке вклад теплоты межфазного трепня повышается и, несмотря на некоторое уменьшение плотности газа на тело из-за отталкивающего действия отраженных частиц, температура газа повышается как за счет повышения давления (из-за увеличения передачи импульса в пристенном слое от падающих частиц к газу, что донолпнтельно поджимает газ к телу), так п за счет усиления межфазного трения. [c.397]

Процесс рождения электронно-позитронных пар в поле ядра состоит в том, что квант поглощается, а рождаются и вылетают электрон и позитрон. При этом ядро получает некоторый импульс отдачи (см. также гл. VH, 6). Согласующийся с опытом квантовоэлектродинамический расчет показывает, что поглощение фотона и рождение пары происходит не внутри ядра, а около него в области, имеющей размер порядка комптоновской длины волны электрона. Передача импульса отдачи ядру происходит через посредство его кулоновского поля. Без передачи импульса постороннему телу превращение фотона в электронно-позитронную пару запрещено законами сохранения энергии-импульса. [c.451]

Общая схема экспериментального исследования радиальной дефсрмации дана на рис. 4, где прибор для исследования радиальных деформаций при помсщи специального устройства можно поместить в строго определенном положении а , а , от концов дет ли. Чтобы была возможность точно определить начало или конец резания, сделано дополнительнее устройство, которое можно отрегулировать так, что в желаемый момент при замыкании контакта с лезвием протяжки изгибается пластинка, на которую наклеен тензодатчик, и происходит передача импульса на осциллограф. [c.60]

Бурение скважин. Упрощенная технологическая схема ЭИ-проходки скважин с обратной циркуляцией промывочной жидкости нагнетанием приведена на рис. 1.4. Схема включает источник импульсного напряжения, буровой снаряд с направляющими и спускоподъемными механизмами и систему промывки скважин. Главными элементами бурового снаряда являются буровой наконечник (буровая коронка), колонна буровых штанг и высоковольтный ввод. Буровые штанги кроме функций, присущих механическим способам бурения, вьшолняют также функцию передачи импульсов напряжения от генератора импульсов к буровому наконечнику, для чего они снабжаются центральным тоководом, а обратным тоководом служит наружная труба штанги. [c.14]

Согласно этой модели, нестационарное течение в подслое приобретает в период между последовательными разрушениями избыток дефицита импульса за счет постепенного замедления движения под действием касательных напряжений (фиг. 3). Когда в конце этого периода развития вязкого движения подслой разрушается, накопленный дефицит импульса быстро передается наружу через пристенный слой иутем сильного, подобного струе, выброса, сопро-вождаюш его разрушение. Одновременно скорость в подслое снова мгновенно возрастает до начального высокого значения, так что цикл переноса импульса может начинаться снова. Таким образом, процесс передачи импульса происходит в две стадии медленный вязкий перенос и накопление дефицита импульса в подслое с.ме-няются быстрым переносом за счет выброса из подслоя. В случае полностью развитого стационарного турбулентного потока соотношение между интенсивностью периодически выбрасываемых струй и вязких касательных напряжений таково, что импульс, передаваемый наружу струей, точно равен избытку импульса, накопленному в иодслое за время среднего цикла. [c.322]

Механизм переноса тепла в неметаллических твердых телах основывается иа модели, сходной с моделью для идеального газа. При этом передача энергии в твердом теле считается подобной механизму передачи импульса при соударении молекул в газе при условии отсутствия переноса вещества. Согласно модельным представлениям в интерпретации Дебая 1[Л. 17] в твердых неметаллических телах при отсутствии инородных включений процесс теплопереноса осуществляется с помощью упругих решетчатых волн, названных фононами и являющихся следствием ангармоничных колебаний атомов. При этом предложено рассматривать кристаллы, составляющие твердое тело, в виде континуумов, энергия теплового движения которых распределяется по количеству конечных колебаний кристалла как целого. Частота указанных колебаний лежит [c.27]

АВТОМОДЕЛЬНАЯ АСИМПТОТИКА в квантовой теории ноля — независимость асимпто-тич. формы амплитуд U сечений процессов взаимодействия элементарных частиц при высоких энергиях и больших передачах импульса (глубоко неупругих процессов, инклюзивных и эксклюзивных процессов, адрон-адронных взаимодех ствий) от размерных ди-намич. параметров, таких как массы частиц, эфф, радиус сильного взаимодействия и др. Единств, переменными, от к-рых зависит А. а., являются безразмерные отношения больших кинематич. инвариантов, характеризующих рассматриваемый процесс (не меняющиеся при выборе единиц измерения энергии и импульса частиц), т, е. автомодельное асимптотич. поведение тесно связано с масштабной инвариантно-стью при высоких энергиях. Автомодельное поведение в физике высоких энергий находится в близкой аналогии со свойством подобия или самоподобия (автомодельности) в задачах газо- и гидродинамики (см. Автомодельное течение), откуда И был заимствован термин (см. также Автомодельность). [c.18]

В квантовой теории поля А. а. при больших передачах импульса связывается с локальными свойствами взаимодействия частиц на малых расстояниях. Строгое обоснование непротиворечивости А. а, и их взаимнооднозначная связь с характером сингулярности произведений двух локальных токов /ц (а )/р1 (ж ) (х, х — пространственно-временные точки, i=0, 1, 2, 3) на световом конусе (т. е. при (г—л ) =0] на основе общих принципов квантовой теории поля, таких как локальность, причинность, спектральность и др. (см. Аксиоматическая квантовая теория поля), даны в работах [4). Однако в теории с асимптотической сво бодой (напр., в квантовой хромодинамике, в моделях [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...