Жидкость однородная

Если жидкость однородная, то уровень жидкости в обоих сосудах располагается при этом в одной горизонтальной плоскости. Действительно, поскольку жидкость находится в равновесии, то для всей массы ее справедливо написать [c.21]

Уравнение энергии. Выведем дифференциальное уравнение, описывающее температурное поле в движущейся жидкости. Полагаем, что жидкость однородна и изотропна, ее физические параметры постоянны, внутренние источники теплоты равномерно распределены во всем объеме жидкости. Под внутренними источниками теплоты понимают тепловыделения внутри тела (выделение теплоты в результате химических реакций, при прохождении электрического тока и т. д.), которые характеризуются объемной плотностью тепловыделения — тепловым потоком, отнесенным к единице объема и выражаемым в ваттах на кубический метр (Вт/м ). [c.152]

В частности, если жидкость однородная, т. е. имеет постоянную плотность р, то имеем [c.273]

Чтобы подойти ближе к отношению, которое имеет место для Земли, вычислим форму равновесия жидкой массы, вращающейся вокруг оси г нашей системы координат с угловой скоростью ш, частицы которой притягиваются между собой по закону Ньютона. Но эту задачу мы можем решить, и то не вполне, предполагая жидкость однородной и несжимаемой. Если т лежит между известными границами, то, как показывает вычисление, формой равновесия жидкости является эллипсоид. Считая, что жидкость ограничена эллипсоидом, можно определить его оси. Решение этой задачи много труднее, чем предыдущей, потому что здесь потенциал действующих сил не задан прямо, но зависит от искомой формы жидкости. [c.112]

В этих уравнениях величина Д, выражающая плотность, является заданной функцией от а, Ь, с, не зависящей от I, так как она должна оставаться неизменной для каждой частицы если же жидкость однородна, то Д будет постоянной величиной, не зависящей от а, 6, с, I. Что касается величин X, У, Z, выражающих ускоряющие силы, то они будут большей частью заданы как функции х, у, х, I. [c.316]

Теперь допустим, что жидкость однородна, так что плотность ее Д постоянна для большей простоты положим, что она равна единице. [c.331]

Предположим, что рассматриваемая жидкость однородная и весомая и что она выводится из состояния покоя, т. е. что она приводится в движение ударом поршня, приложенным к ее поверхности тогда скорости р, q, г каждой частицы должны оказаться такими, что величина р с1х д (1у rdz будет интегрируемой (п. 18) следовательно, в данном случае можно будет применить формулы пункта 20. [c.344]

Разъясним смысл прямой теоремы на рассмотренном выше примере задачи о движении жидкости (однородное подобие). [c.134]

Метод применения я-теоремы разъясним на примере. Выше рассматривался класс нестационарных неизотермических движений вязких сжимаемых жидкостей (однородное подобие). Этот класс описывается уравнениями (4.27) — (4.30), которые перепишем так [c.141]

В нормальных жидкостях однородность и изотропность объясняются отсутствием у них дальнего порядка во взаимных положениях и ориентации молекул. Положения и ориентации двух и более молекул, расположенных далеко друг от друга, оказываются статистически независимыми. [c.21]

Состояния любой термодинамической системы могут быть заданы с помощью ряда параметров. Так, например, состояния газа или жидкости (однородные системы) могут быть заданы с помощью параметров Р (давление), V (объем), Т (температура) состояния пленки жидкости — с помощью параметров а (коэффициент поверхностного натяжения), о (площадь пленки) и Т состояния стержня — с помощью параметров / (длина), о (площадь поперечного сечения), / (растягивающая сила), Е (модуль Юнга) и т. д. [c.13]

Рассмотрим магнитогидродинамическое обобщение изложенной ранее в 78 задачи о движении несжимаемой вязкой жидкости по цилиндрическим (призматическим) трубам на случай электропроводной жидкости и наличия поперечного к направлению потока жидкости однородного магнитного поля. Теоретические и экспериментальные работы в этом направлении многочисленны ). Начало им было положено в известной работе Гартмана ). [c.392]

Это уравнение справедливо не только для объема жидкости, замкнутого в определенном сосуде, но также для сообщающихся сосудов и для системы труб при условии, что жидкость однородна, находится в равновесии и без разрывов занимает весь объем. [c.106]

В настоящей главе рассматриваются однородные жидкости. Однородной называется жидкость, имеющая в данный момент времени во всех точках занятого ею пространства одинаковые физико-механические свойства. [c.7]

Если жидкость сжимаемая, то интегрирование уравнения (7) возможно при условии, что жидкость однородная, следовательно, плотность есть функция только давления. Тогда [c.60]

Далее предположим, что плотность зависит только от давления, иными словами, что жидкость однородная. В таком случае все три подинтегральных выражения в правой части равенства (33) могут быть проинтегрированы. Следовательно, производная от криволинейного интеграла вдоль жидкой линии между точками А и В, которые все время должны совпадать с соответствующими частицами жидкости, равна [c.89]

Если жидкость однородна, то [c.142]

Так как мы опять предполагаем, что жидкость однородна, т. е. что плотность зависит только от давления, то можно написать [c.123]

Посторонних сил в этом случае нет, поэтому, пренебрегая силой тяжести и предполагая жидкость однородной, получаем уравнение импульсов в виде [c.213]

При одинаковых давлениях на свободной поверхности высоты двух разнородных жидкостей над плоскостью раздела обратно пропорциональны их плотностям. Если в сообщающихся сосудах жидкость однородная, [c.34]

Внешние силы могут быть поверхностными, т. е. действующими непосредственно на граничную поверхность данной жидкости, и массовыми, т. е. действующими на все частицы этой массы. Если данная масса жидкости однородна (плотность р одна и та же во всем объеме), то массовые силы можно называть и объемными. [c.7]

Достижимый перегрев жидкости. Однородные метастабильные состояния реализуются при отсутствии или недостатке в системе готовых центров конкурирующей фазы. Достижимый перегрев жидкости зависит от ряда факторов, в том числе от времени, за которое она переводится в перегретое состояние. Высокие перегревы можно получить, например, при импульсном вводе тепла или при истечении горячей жидкости из сопла с большим перепадом давления. [c.105]

Будем считать жидкость однородной, идеальной и несжимаемой, а ее движение — установившимся. Поле скоростей при установившемся двил ении жидкости аналогично с математической точки зрения силовому полю позиционной силы [c.210]

Разберем вопрос о волновом сопротивлении несколько подробнее. Как всюду до сих пор, будем считать жидкость однородной, несжимаемой, идеальной и подверженной только действию силы тяжести, а движение жидкости будем считать безвихревым. [c.461]

Здесь могут быть все одинаковы, если одинаковы, течение внутреннее, и жидкость однородна. Либо различны, например, для течений со свободными границами, когда часть контрольных объемов находится вблизи границы. Если они нри этом лагран- [c.105]

Рассмотрим нестационарный процесс теплообмена в круглой и плоской трубах при стационарном стабилизированном течении жидкости с параболическим профилем скорости. Будем считать температуру стенки в любой момент времени постоянной по поверхности. Пусть в начальный момент времени температурное поле в потоке жидкости однородно, температура стенки равна температуре жидкости на входе /о и, следовательно, теплообмен отсутствует. В последующий момент времени температура стенки скачкообразно изменяется и принимает новое постоянное значение 1сф tn При этом в потоке возникают нестационарное поле температуры и нестационарный процесс теплообмена, которые и являются предметом изучения. Решение этой задачи для круглой и плоской труб и последующее обобщение ее на более сложные условия даны Зигелем [Л. 1]. [c.355]

Предыдущие вычисления проведены в предположении, что в начальный момент времени температурное поле в потоке жидкости однородно ( с = 0 и, следовательно, теплообмен отсутствует). Если в начальный момент времени наблюдается стационарный процесс теплообмена ( с=7 0, см. рис. 17-3,6), а затем температура стенки скачкообразно изменяется, то расчет следует вести так, как будто в некоторый момент времени, предшествующий начальному, теплообмен отсутствовал (1Э с = 0) затем произошел скачок температуры стенки и эта температура в течение достаточного времени оставалась неизменной, так что при т = 0 было достигнуто стационарное состояние, после чего температура [c.360]

Проведем в установившемся потоке (т. е. таком, что поле скоростей в нем не зависит от времени — стационарно) одтю-родной идеальной несжимаемой жидкости бесконечно тонкую трубку тока (рис. 326). Если жидкость однородна и кесжп-маема, то плотность ее одинакова во всем потоке. Идеальная л<идкость представляется такой моделью сплошной среды, в которой при ее движении полностью отсутствуют касательные на-пря /кения (внутреннее трение). Выделим в трубке в данный момент времени t объем, заключенный между двумя ортогональными к боковой поверхности трубки сечениями Oi и В смежный момент t + dt выделенный объем жидкости сместится вдоль труб- >-ки тока и займет положение, ограни- ченное сечениями а и а. [c.245]

Пусть жидкость однородная и несжимаемая, т. е. р = onst. Из (1.6) получим [c.7]

Если жидкость однородная и несжимаемая, то из уравнения неразрывности следует, что массовый и объемный расходы через трубку тока постоянны = v S. = vS = onst Pi = Р2 и [c.44]

Рассмотрим сферическую каплю жидкости, находящуюся в атмосфере ее собственного пара (рис. 26-11). Допустим, что эта капля имеет большое центтральное ядро жидкости, однородное по состоянию, окруженное тонкой пленкой того же вещества в некотором поверхностном состоянии . Если мы обозначим жидкую фазу одним штрихом, а паровую фазу двумя штрихами, то для каждой фазы можно написать уравнения (26-3), (26-30) и (26-22) [c.275]

Заметим, что (dildt), за исключением жидкостей однородного состава (диффузия отсутствует) или смесей с равными удельными [c.354]

И так как жидкость однородна, то усилие взаимодействия соприкасающихся слоев друг с другом (по предположению) будет пропорционально скорости их перемещения друг по другу (G) и величине их площади соприкосновения (2 яг/), по которой происходит взаимодействие . Т. е. усилие будет равно TiG2nrZ. Если усилие, приложенное к выпуклой поверхности слоя, будет больше или меньше усилия, приложенного к вогнутой, то большее усилие будет преобладать, и движение слоя будет ускоряться или замедляться, в зависимости от того, направлено оно в сторону движения или же в противоположную сторону , т. е. силы, действующие на каждый слой, равны т) G 2 я г Z на вогнутой поверхности слоя и Т1 (G - - dG) 2 (г -f dr) я Z на выпуклой, и их разность с точностью до членов второго порядка малости равна т] 2 я Z (Gdr -j--f rdG). Если эта разность положительна, то движение слоя будет ускоренным, если она отрицательна, то движение будет замедленным. Так как всякий слой сохраняет свое равномерное движение, то оба усилия должны быть между собой равны и направлены в противоположные сторон ы , т. е. должно выполняться равенство Gdr rdG = О, или [c.39]

Ляпунов не ограничивается доказательством этого предложения, и мы находим в его труде ряд других важных результатов, относягцихся как к неоднородной жидкости, являюгцейся главным предметом его исследований, так, в частном случае, и к жидкости однородной. [c.161]

Теперь решим намеченную выше задачу. Дана масса М жидкости однородной,, нe > имae iOй, плотности р. Эта жидкость обладает [c.641]

Л. А. Сгибнева и А. И. Фельзенбаум (1965) указали метод решения системы уравнений теории длинных волн в предположении, что жидкость однородна и коэффициент вертикального обмена количеством движения не меняется с глубиной. В последующем А. И. Фельзенбаум и Э. Н. Михайлова рассмотрели также случай неоднородной жидкости (1966). [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...