Фаз произвольное распределение

Если опорная волна исходит из точки, то такая волна является однородной сферической волной. Опорная волна влияет на амплитуду и фазу волны, восстановленной с голограммы. Это видно из выражения (2), которое показывает распределение энергии, записываемое голограммой. Если применяется опорная волна с произвольным распределением фаз (р (х,у), то, для того чтобы получить восстановленное изображение без каких-либо искажений восстанавливающая волна должна быть идентична опорной. Сле довательно, голограмма может быть кодированной голограммой которая требует, чтобы ее освещали волной, в точности совпадаю щей с опорной, если необходимо увидеть изображение объекта Объектом может служить страница текста или какой-либо другой предмет. [c.146]

Равновесие всей системы должно однозначно определяться ее объемом и энергией, в частности при данных энергии и объеме должно получиться совершенно определенное количество вещества в каждой фазе, п и П2- Хотя заранее известно, что температура и давление будут везде одинаковы, мы не будем предполагать этого и рассмотрим такие состояния, в которых в каждой фазе свое давление и своя температура, а распределение вещества по фазам произвольно. Тогда яснее проявится природа условий равновесия, характерных для многофазных систем. Подобного рода состояния будут характеризоваться температурами и давлениями обеих фаз и числами молей вещества в каждой из них. Общий же объем, энергия и число молей во всей системе заданы и неизменны. Учитывая, что энергия и объем однородных масс пропорциональны числу молей содержащегося в них вещества, получим [c.129]

Пусть требуется рассчитать фазу (р и,у) оптического элемента, освещаемого световым пучком с амплитудой Ао(и, и) и формирующего на расстоянии 2 световое поле с заданным произвольным распределением фазы фоа, /]). Такая задача может быть сведена к решению нелинейного интегрального уравнения 36, 37 [c.568]

Итак, результат сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты зависит от соотношения между их фазами. При сложении большого числа N колебаний одинаковой частоты с произвольными фазами результат будет, конечно, зависеть от закона распределения фаз. Предполагая для простоты, что все колебания имеют одинаковые амплитуды, равные а, найдем, что результирующая интенсивность может заключаться между и нулем. Как показал Рэлей ), при распределении фаз, которые подвергаются вполне случайным изменениям, средняя энергия суммы таких колебаний за время, охватывающее достаточно большое число изменений фаз, равна т. е. в данном общем случае имеет место сложение интенсивностей. Этот вывод имеет самое непосредственное отношение к реальным источникам света. Результирующее колебание от отдельных испускающих центров (атомов), составляющих источник, создает освещенность, величина которой в данный момент и в дайной точке зависит от соотношения фаз между колебаниями отдельных центров. Но наш глаз воспринимает лишь среднюю освещенность за некоторый достаточный для восприятия интервал времени и на некоторой достаточной по величине освещенной площадке. Это обстоятельство приводит к полному усреднению фазовых соотношений, в результате чего воспринимаемая освещенность окажется просто суммой освещенностей, создаваемых каждым светящимся центром нашего источника. Поэтому мы вправе сказать, что две одинаковые свечи дают освещенность вдвое большую, чем одна. [c.65]

Для частного случая фаз с равными модулями сдвига получены точные значения модуля объемного сжатия для гранулированных композитов и модуля объемного сжатия, соответствующего дилатации в плоскости, перпендикулярной волокнам, для волокнистых композитов при произвольной геометрии фаз. Эти результаты приведены в разд. II, В. Если задаться геометрией фаз, то можно установить микроскопическое распределение напряжений. Так, получено точное решение для поперечных микронапряжений в волокнистых композитах, моделируемых произвольной укладкой круговых включений в неограниченной матрице. [c.66]

Были рассмотрены задачи о разгоне капель в потоке газа, имеющем постоянную скорость или постоянный градиент скорости. При заданном произвольном законе распределения скорости газообразной фазы вдоль сопла можно вести расчет по участкам, используя полученные формулы. [c.226]

Как уже отмечалось в 1.1, задача вычисления распределения амплитуды и фазы световой волны, которая рассеивается произвольным трехмерным объектом на произвольную поверхность наблюдения, является по необходимости трехмерной и сводится к решению интегралов вида (1.4). Вычисление таких интегралов в общем случае требует чрезвычайно громоздких вычислений. Но, учитывая естественные ограничения процесса визуального наблюдения, эту задачу можно существенно упростить. Эти ограничения состоят в следующем [c.117]

Последовательность фаз, которую пробегает полная система с течением времени, может и не определяться полностью энергией, а зависеть, кроме того, от начальной фазы. В подобных случаях ансамбль, полученный микроканоническим распределением полной системы, включающей также все возможные временные ансамбли, комбинированные в пропорции, представляющейся наименее произвольной, лучше представляет влияние ванны, нежели любой отдельный временной ансамбль. В самом деле, отдельный временной ансамбль, если он не является, кроме того, микроканоническим ансамблем, представляет собой слишком плохо определенное понятие, чтобы им можно было пользоваться в общих рассуждениях. [c.179]

Однако это не эквивалентно лучаю отсутствия нагрузки, где тоже образуются стоячие волны. При нагрузке на произвольное активное сопротивление импеданс нагрузки Zn равен активному сопротивлению г, а, стало быть, входной импеданс z равен также этому сопротивлению. Это соответствует распределению амплитуд напряжения, представленному на рис. IV.4.7. Колебания концов стержня, нагруженного на активное сопротивление, равны по амплитуде, но противоположны по фазе, если стержень содержит нечетное число полуволн. Если в длине стержня укладывается четное число полуволн, фазы колебаний концов совпадают (рис 1V.4.7). [c.122]

Одна из трудностей количественной металлографии заключается в том, что количественные параметры трехмерного объекта определяют исследованием его двумерных сечений. Эти и вопросам уделяют, существенное внимание, предложены определенные подходы в каждом отдельном случае. Так, оценка относительного содержания фаз в многофазных сплавах базируется на том, что объемная доля данной фазы равна относительной площади, занимаемой этой фазой в произвольном плоском сечении образца, или доле ее на произвольной линии, проходящей через образец сплава. Другим важным аспектом является нахождение распределения размеров частиц второй фазы. Существует ряд методов измерения и распределения сферических и несферических частиц по размерам. Величину зерна металлов обычно определяют измерением на плоских сечениях, используя сравнительный метод (анализ площадей зерен в плоском сечении) или метод средней длины пересекающего зерно отрезка. [c.60]

Поскольку метод случайных блужданий имеет очень важное значение в статистической оптике, мы изложим в данном приложении обобщение теории, рассмотренной в гл. 2, 9. Там было сделано предположение о том, что фазы отдельных фазоров, входящих в сумму, независимы н однородно распределены по интервалу (—я, я). Здесь мы получим результаты, применимые н в том случае, когда фазы имеют произвольную плотность распределения Рф(ф). оставаясь при этом одинаково распределенными и независимыми. Характеристическую функцию, соответствующую плотности распределения фазы, обозначим через Мф(ш). [c.504]

Метод ЭКР. При всей важности численных методов совершенно очевидно, что они не могут заменить приближенных аналитических методов. В качестве первого приближения, пригодного для оценок распределения собственного поля резонатора, спектра частот и потерь, широко применяется так называемый метод ЭКР (эквивалентного конфокального резонатора), предложенный Бойдом и Гордоном еще в 1961 г [25]. Рассматривая распределения фазы колебаний на зеркалах произвольного резонатора, полученные либо численными, либо более строгими аналитическими методами, нетрудно видеть, что фаза слабо изменяется по зеркалу. При 1 отражающие поверхности зеркал произвольного резонатора почти совпадают с волновыми фронтами. [c.81]

Обратимся далее к изменению масштабов распределения поля, задаваемых функциями р г) и Комплексный параметр гауссова пучка (д) определяет относительное распределение фазы и амплитуды поля в произвольном поперечном сечении пучка г). Будем считать (в соответствии с 3.3), что волновой фронт представляет собой сферу с радиусом / , а распределение амплитуды имеет вид функции Гаусса, причем амплитуда уменьшается в <СеЗ> раз на расстоянии т от оси пучка. Тогда, очевидно, в выражении (4.4) т кг 12д) = ——а Ке( г2/2 )= г2/27 . Связь комплексного па- [c.94]

Для статических смесей (хаотическое распределение изолированных включений) с произвольным числом фаз получено следующее соотношение [c.69]

В гетерогенных системах компоненты, входящие в состав разных фаз, находящихся между собой в равновесии, распределяются между ними не произвольно, а вполне определенно. Концентрации данного компонента в различных фазах будут функционально связаны между собою —закон распределения. [c.228]

В связи с этим в настоящей работе предпринята попытка учета неидеальности раствора, т. е. взаимодействия между частицами различных сортов в конденсированных фазах. Представляет интерес хотя бы качественно выяснить, каким образом учет указанной неидеальности сказывается на со-таве и термодинамических функциях системы. Для описания конденсированной фазы была выбрана решеточная модель жидкости [4, 5]. Эта модель, несмотря на ряд ограничений, в модификации теории свободного объема, как показали вычисления [5], приводит к правильным качественным и нолу-количественным результатам. В настоящей работе она обобщается на случай произвольного числа компонентов. С точки зрения термодинамики расчет состава выполнен корректно, если удовлетворены как необходимые, так и достаточные условия минимальности Ф. Априори нельзя сказать, какое распределение компонентов по фазам (чистым или растворам веществ) будет удовлетворять указанным условиям (число фаз, определяемое правилом фаз Гиббса, не превосходит числа независимых компонентов). Ответ на этот вопрос может дать термодинамический расчет неидеальной системы, в результате которого будет найдено распределение, удовлетворяющее условию абсолютного минимума термодинамического потенциала. [c.167]

Итак, нам удалось показать, каким образом амплитуда и фаза на выходном зрачке влияют на передаточную функцию оптической системы, и в нескольких идеальных случаях мы проиллюстрировали эту взаимосвязь на примерах. В следующей главе мы исследуем более интересные и практически более важные проблемы определения влияния произвольных амплитудных и фазовых (аберрационных) изменений на передаточную функцию (проблема анализа) и рассмотрим дальнейшие возможности выбора апертурного распределения с целью достижения некоторого требуемого результата (проблема синтеза). Укажем, что, как следует из формулы (5.9), любая оптическая система [c.132]

В работах Р. М. Гарипова [11] и О. В. Воинова и А. Г. Петрова [9, 10] получены осредненные уравнения неразрывности и импульса фаз для случая смеси идеальной несжимаемой жидкости со сферическими частицами (пузырьками) нулевой массы при отсутствии фазовых перюходов, когда объемное содержание дисперсной фазы 1, так что величинами а. в степени большей единицы можно пренебречь. Указанные уравнения [9—11] получены из анализа задачи о двпженпи идеальной несжимаемой жидкости около системы N сфер с радиусами a t) v = 1,. . ., Л ) и предельного перехода N со пли L/L -> 0. При этом рассматривалось хотя и не произвольное распределение пузырьков в объеме, но, по-видимому, более общее, чем их равномерное расположение (а именно, равномерному расположению соответствует использованная нами ячеечная схема). С одной стороны, метод [9—И ], видимо, более последователен и строг, но, с другой стороны, он проходит только для случая потенциального движения идеальной несжимаемой жидкости, в то время как метод ячеек допускает анализ и получение уравнений в более сложных случаях, когда необходим учет эффектов вязкости, теплопроводности, сжимаемости, фазовых переходов, несферичности частиц и т. д. В связи с этим интересно сравнить, не вдаваясь в процедуру их вывода, уравнения [9—И] и уравнения, полученные нами. [c.151]

С произвольным распределением скорости жидкости в тангенциальном направлении, но без учета тангенциального ускорения частиц. Крайбел [4381 рассматривал эту задачу, полагая, что схема газового потока соответствует модели вращения твердого тела. Свободновихревое движение жидкости при одинаковой осевой скорости обеих фаз, но без учета изменений тангенциальной и радиальной скоростей частиц в осевом направлении исследовалось в работе [343]. Так как во всех этих работах рассчитывались только траектории частиц, то использовалась система координат Лагранжа, что само по себе исключительный случай в гидромеханике. Во всех этих исследованиях не учитывалось распределение плотности и скорости отложения частиц. [c.339]

Рассматривается композиционный материал, состоящий из произвольно расположенных однородных фаз произвольной формы. В случае анизотропных фаз предполагается, что оси анизотропии каждого компонента направлены одинаково. При заданном макроскопическом нагружении композита напряжения и деформации в нем являются сложными функциями объемных долей Vi, характера распределения, формы и упругих характеристик компонентов. В этом разделе предлагаются зависимости, связывающие эффективные модули упругости композита с характеристиками его составных частей для осредненного напряженного и деформированного состояния в пределах каждой фазы. Хотя все вычисления справедливы для произвольного числа компонентов, здесь они проводятся для двухфазного ком-пвзита. [c.68]

Структура кристалла Na l не может служить доказательством того, что для существования промежуточной фазы необходимо определенное структурное расположение атомов. Фаза Agl-e с упорядоченной решеткой иода, но с произвольным распределением внедренных атомов серебра, показывает, что упорядоченность не является единственной причиной наличия максимума или минимума свойств при стехиометрическом составе. [c.12]

Измерения хордальных газосодержаний производились при различных соотношениях расхода воздуха и воды (спирта). На основании данных по хордальным газосодержапиям рассчитывалось распределение концентрации легкой фазы по радиусу трубы. При этом предполагалось, что осредненная во времени концентрация газа с" в любой точке поперечного сечения трубы является функцией только текущего радиуса г и не зависит от полярного угла О, т. е. двухфазный поток в трубе осесимметричен. В этом случае хордальное газосодержание вдоль произвольной хорды длиной 2L связано с концентрацией пара с" соотношением [c.101]

Успешное проектирование и эксплуатация высокофорсированных тепловых агрегатов, в которых теилосъем осуществляется прп кипении теплоносителя, в значительной степени зависит от-понимания основных закономерностей самого процесса кипения. Процесс кипения жидкости характеризуется многообразием форм распределения жидкой и паровой фаз в поперечном сечении потока. Классификация форм распределения фаз в значительной степени произвольна, однако имеются весьма существенные особенности. Знание конкретной формы распределения фаз (или режима тече- [c.30]

Будем считать, что имеется полубесконечное тело с плоской поверхностью, которая перемещается с нормальной скоростью горения Допущение о полубес-конечности твердого вещества не должно вносить ошибки в рассматриваемую задачу в связи с тем, что прогрев к-фазы мал по сравнению с размерами тела. Теплообмен между продуктами сгорания и горящей поверхностью твердого тела происходит конвекцией и радиацией. Задано произвольное на- чальное распределение [ температуры в твердом теле. Поместим начало координат на горящей поверхности тела и будем считать его неподвижным, полагая при этом, что тело непрерывно, перемещается в направлении, обратном координатной оси х со скоростью Ut, равной скорости горения. Таким образом, горящая поверхность постоянно находится в начале координат. [c.87]

Распределение амплитуды Д г/ или амплитуды нормальной к стенке скорости v, которые до настоящего времени в осциллирующем ламинарном пограничном слое не замерялись, представлено на рис. 9. Можно видеть, что замеренное распределение значительно отклоняется от типового теоретического распределения С произвольно амплитудой. Причиной такого отклонения является, вероятно, не-учет в теории Толлмина—Шлих-тинга третъей компоненты колебания Дг, перпендикулярной плоскости х у. На рис. 9 распределение амплитуд Да дано в том же масштабе, что и Ду. Одновременно фотографирование большого количества линий теллура в плоскости, параллельной крышке, показывает, что движение в направлении z по всей ширине канала, за исключением его углов, в которых все амплитуды затухают, происходит примерно в одной фазе и с постоянной амплитудой. Если прекратить действие искусственно возбуждаемых возмущений, то оказывается, что одновременно исчезают все составляющие скорости возмущающего движения, включая компоненты, параллельные стенке. Однако появление компоненты w, а следовательно, и г вызывается не апериодичностью искусственных возмущений, поскольку их величина и распределение вряд ли зависят от совершенно произвольных ошибок, накладываемых приводом ленты. В американских опытах [5] поперечная составляющая скорости осциллирующего пограничного слоя не исследовалась. Из-за небольших размеров канала не удалось окончательно выяснить вопрос, имеет ли место этот эффект в двухмерном возмущающем движении или причиной появления компоненты w является взаимное влияние потолочного пограничного слоя и остальных трех пограничных слоев. [c.393]

Некоторые другие виды излучателей. О когерентном и некогерентном сложении. Сначала коснемся расходимости излучения эрмитовых и лагер-ровых пучков с произвольными индексами ( 1.2), ограничившись тем наиболее важным случаем, когда их параметры р и w действительны. Среди этих пучков тот единственный, который обладает настоящим сферическим волновым фронтом — гауссов, — нами уже рассмотрен. Выражения для распределений комплексной амплитуды остальных пучков, помимо множителя exp[(ik/2p) (рс] + > i)], содержат еще и другие влияющие на общую фазу множители, приводящие либо к скачкам фазы на я, либо к медленному ее изменению. Мы и тут будем говорить о геометрической компоненте расходимости ( г = ЬЦ р ) и дифракционной, которая имеет место при р = оо, хотя такое разделение здесь носит более условный характер, чем при подлинной сферической эквифазной поверхности. [c.54]

Последний сомножитель в выражении (4.58) только видом медленной амплитудной функции отличается от рассмотренного в предыдущем разделе интеграла (4.35). Это позволяет утверждать, что распределение элект ромагнитного поля частоты os в плоскости фокусировки накачки xz имеет дифракционный характер при малых апертурах в направлении оси у, параллельной линейному источнику накачки, а ири произвольных апертурах — в иерпенди-кулярном направлении. В самом деле, если даже апертура велика, так что нельзя пренебрегать зависимостью фазы экспоненты в первом интецрале (4.58) от ф , то этот интеграл не зависит от положения точки наблюдения 6ps. Следовательно, зависимость его от фгг приведет к появлению дополнительной апертурной диафрагмы. Характер распределения остается дифракционным. [c.106]

Нетрудно заметить, однако, что проведенный Аббе эксперимент был гораздо шире первоначальной теории и сводился не столько к проверке разрешающей способности микроскопа, сколько к проверке возможности синтеза произвольного изображения посредством управления параметрами волнового поля. Впервые этот вывод из теории Аббе был отчетливо сформулирован немецким физиком X. Боршем, который предложил полностью отказаться от использования каких-либо объективов и формировать изображения заданных объектов, воссоздавая в некоторой плоскости соответствующее им распределение волнового поля [7]. Модулируя поле плоской волны маской, в которой была просверлена заранее рассчитанная система отверстий, я вводя фазовые сдвиги в излучение с помощью тонких слюдяных пластинок, X. Борш осуществил синтез изображений решеток некоторых кристаллов. В дальнейшем эта методика была усовершенствована в Англии У. Брэггом, который предложил получать такие маски фотографическим путем [8]. Однако методы X. Борша и У. Брэгга можно было использовать только для синтеза изображений простейших объектов обычно это были кристаллы с определенной симметрией. Усложнение объекта вело к необходимости расчета и воссоздания чрезвычайно сложной картины распределения амплитуд и фаз, что было невозможно осуществить имеющимися в то время методами. Основной результат этих работ заключался в том, что они явились основой, на которой был разработан голограммный метод Габора. [c.46]

В противоположность предыдущей гипотезе мы теперь допустим, что различные точки объекта освещаются одним и тем же источником весьма малых размеров так, что колебания, исходящие из двух произвольно выбранных точек Л и В на объекте, имеют постоянную разность фаз, определяемую разностью оптического пути, который отделяет эти точки от источника. Это— случай микроскопа, если его апертура сильно диафрагмируется конденсором, причем маленькое отверстие диафрагмы является в этом случае единственным источником освещения наблюдаемых препаратов. Чтобы узнать распределение энергии на изображении, нам надлежит теперь установить амплитуды колебаний, возникающих в каждой точке, а не освещенности, как в предыдущем случае. [c.66]

Поляризационные характеристики излучения лазеров с пространственно однородной анизотропией. Отметим, что матричный метод, позволяя довольно просто определить собственные поляризации анизотропных резонаторов, не дает ответа на вопрос о том, какое состояние будет иметь излучение, реально генерируемое лазером (точно так же, как знание распределения амплитуд и фаз мод пустого резонатора не позволяет еще судить о расходимости света, испускаемого лазером). В связи с этим прежде чем перейти к рассмотрению лазеров с неоднородной анизотропией резонаторов, нужно остановиться на результатах экспериментального определения поляризационных характеристик излучения однородно-анизотропных лазеров. Экспериментальное исследование поляризационных характеристик таких лазеров часто осложняется тем, что при малой величине амплитудной анизотропии (и произвольной величине фазовой), когда разница потерь мод, связанная с поляризационной анизотропией, мала или вовсе отсутствует, генерируется смесь собственных поляризаций. Излучение при этом оказывается квазинеполяризо-ванным и разделить его на составляющие довольно сложно. Отметим, что можно добиться весьма сильной дискриминации по потерям мод, входящих в генерацию, при работе лазера в режиме пассивной модуляции добротности. Наряду с известным [c.93]

Предположим, что полный фазовый объем для рассматриваемого вида систем разделен на равные элементы DV, которые являются весьма, но не бесконечно, малыми. Представим (обе ансамбль систем, распределенный в этом объеме способом, описываемым показателем вгроятностп тг), являющимся произвольной функцией фазы, подчиненной только ограничению, выраженному уравнением (46) главы I. Мы предположим, что )лементы DV столь малы, что irj может, вообще говоря, считаться существенно постоянной в любом из них в начальный момент. Пусть траектория г иг темы определена как последовательность фаз, через которые она проходит. [c.149]

Произвольная оптическая волна, введенная в резонатор извне или возбуждаемая в резонаторной полости, последовательно проходит образующие элементы, претерпевая на каждом из них фазовое, геометрооптическое и дифракционное искажения, теряя при этом свою энергию. Можно характеризовать волну в любой точке внут-рирезонаторного пространства в фиксированный момент времени амплитудой, фазой и состоянием поляризации. После циклического обхода резонаторной полости рассматриваемая произвольная волна вновь вернется в отмеченную точку пространства при этом характеристики волны в общем случае изменятся. Существует, однако, бесконечный дискретный набор волн, которые в результате различного рода взаимодействий с образующими резонатор элементами в каждом последующем проходе восстанавливают относительное пространственное распределение амплитуды и фазы, а также состояние поляризации в каждом поперечном сечении резонаторной полости. Такие волны называются собственными волнами или собственными типами колебаний резонатора. [c.10]

Радиальные функции распределения определялись из экспериментов по рассеянию рентгеновских лучей (крестики) и нейтронов (черные кружки) из интегральных уравнений (светлые кружки 1 — гиперцепное приближение, 2 — приближение Перкуса — Йевика) из молекулярной динамики (квадратики 3 — результаты Берле, 4 — резу льтаты Рахмана, потенциал Букингэма). Кривые А и В произвольным образом проведены соответственно через точки, изображенные крестиками и светлыми кружками кривая С рассчитана с помощью радиальной функции распределения для разреженного газа кривая О получена из соотношения Роулинсона, примененного к жидкой фазе (штрих-пунктир) и к газу (пунктир). [c.212]

Пусть известно поддон толщиной I прогрет равномерно до температуры Гю. В начальный момент времени на его верхнюю грань подается перегретый жидкий металл, свободная поверхность которого имеет постоянную температуру Т о. Поддон ачинает опускаться вниз с произвольной скоростью металл кристаллизуется на поддоне, причем соответствующей регулировкой расхода уровень жидкой фазы поддерживается постоянным. Температура фронту кристаллизации Гк равна температуре фазового превращения. Температура нижней грани поддона в процессе движения поддерживается постоянной и равна TiQ. На границе поддон — твердая фаза приняты граничные условия IV рода. Требуется найти распределение температуры в поддоне, твердой и жидкой фазах в произвольный момент времени. [c.366]

Рассмотрен нестационарный процесс направленной кристаллизации при условии движения поддона с произвольной скоростью и поддержания постоянного уровня жидкого металла. Температурное поле в поддоне и твердой фазе получено методом конечных интегральных преобразований. Для нахождения закона миграции фронта кристаллизации и распределения температуры в жидкой фазе использован метод интеграла теплового баланса. Библ. 6 назв. Илл. 1. [c.404]

При наличии скоса пазов статора (или ротора) фаза векторов сил будет изменяться линейно от одного края статора (ротора) к другому, причем фаза сил на какой-нибудь произвольной полоске, расположенной на расстоянии у от середины статора, равна или н-Рскг //4- Учитывая неравномерное распределение радиальных сил вдоль длины машины, при расчете сил будем пользоваться средним удельным усилием по длине, т. е. [c.57]

Закон распределения результируюндего колебания при интерференции вторичных волн с произвольными амплитудами и случайными фазами в пределах от О до 2 я, приводяндих к спекл-структуре, может быть определен на основании следующих соображений. Для мгновенного значения результирующего поля от системы из N рассеивателей в месте приема можно записать [c.221]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...