Поток направление

При отсутствии каких-либо газораспределительных устройств поток направлен вверх, в то время как в нижней части имеют место обратные токи или же незначительные поступательные скорости. [c.238]

На рис. 23-3 изображена труба, в которой тепловой поток направлен по радиальным направлениям. Возьмем участок трубы длиной /. [c.363]

Тепловой поток направлен через шаровую стенку, причем источник тепла находится внутри шара. Температура изменяется только по направлению радиуса. Изотермические поверхности представляют собой концентрические шаровые поверхности. Температура внутренней поверхности наружной t" ] коэффициент теплопроводности стенки X— величина постоянная. Внутренний радиус шара — Гь наружный — Гз- [c.366]

Очевидно, результирующий тепловой поток, направление которого совпадает с направлением градиента давления [c.180]

После несложных преобразований можно получить выражение для расчета удельного теплового потока, направленного от периферии к центру и определяемого молекулярной теплопроводностью [143], [c.181]

Тепловой поток, направленный в пористую стенку от высокотемпературных газов, идет на повышение энтальпии вдуваемого охладителя, имеющего на входе в пористую стенку температуру Го, а на выходе из нее — температуру горячей поверхности, равную температуре охладителя ( 2 = Ti, рис. 6.19, а, б). При этом часть теплоты снимается охладителем непосредственно в пористой стенке, а другая — на входе охладителя в нее. Взаимное перераспределение долей теплоты, снимаемых в пористой стенке и на входе в нее, зависит от интенсивности теплообмена внутри пористой стенки и от ее толщины. Однако допущение о равенстве температур 154 [c.154]

Рассмотрим последний случай концентрация в приповерхностном слое С будет меньше концентрации газа в объеме Со. Создающийся градиент концентраций служит движущей силой диффузионного потока, направленного к поверхности. Количество продукта, перенесенного в результате диффузии, можно определить по уравнению Фика (8.110). [c.306]

Это поступательный прямолинейный поток, направленный вдоль оси Z и обладающий скоростью Ио. [c.263]

Прежде чем переходить к описанию работы оптического квантового генератора, сделаем замечание о смысле принятого для него названия. Для формирования потока направленного излучения в активной среде используются процессы излучения атомов или молекул, квантовых систем, обладающих дискретным набором возможных значений энергии и испускающих кванты энергии — фотоны. Это определяет целесообразность применяемого термина оптический квантовый генератор , или, сокращенно, — ОКГ ). В радиотехнических ламповых генераторах, в которых используется движение электронов проводимости и частоты излучения низки, квантовые эффекты существенной роли не играют, и возможно классическое описание большинства происходящих в них явлений. [c.779]

Рассмотрим околозвуковое обтекание тонких сверхзвуковых профилей под малыми углами атаки ). В этом случае возмущение однородного потока, направленного по оси х, невелико и ю < 1,0) и возможно существенное упрощение точного [c.60]

Возрастание энтропии по формуле (21.24), когда тепловой поток направлен только вдоль стержня, равно [c.236]

При исследовании конвективных тепловых потоков расположение датчика, например, на поверхности стенки (предполагается, что датчик не вносит возмущений в гидродинамическую картину процесса) вызывает местное увеличение термического сопротивления, что приводит в свою очередь к увеличению температуры поверхности датчика по сравнению с температурой поверхности стенки, если тепловой поток направлен в стенку, или к местному уменьшению температуры поверхности датчика при обратном направлении теплового потока. Изме- [c.274]

В случае а конвекционные потоки отсутствуют и реализуется одноступенчатый процесс термодиффузии. При перемене направления температурного градиента (рис. 8.6, б) в системе возникают конвекционные потоки, направленные вверх от горячей поверхности и вниз от холодной, что приводит к ухудшению разделения. Усиление разделительного эффекта достигается созданием в системе поперечного температурного градиента (рис. 8.6,в). Следу- [c.236]

Во многих технологиях (см. [1, 5, 8]) гравитационные пленки используются для охлаждения твердой поверхности или как весьма эффективный способ выпаривания растворителя из жидкого раствора. В обоих случаях тепловой поток направлен от горячей стенки к холодной жидкости в пленке. [c.179]

Вдали от тела (на бесконечности) имеется невозмущенный равновесный поток, направленный вдоль оси х v = Vq, = = ь>о = о) п имеющий параметры р = р.о, р = ра. На поверхности тела ставится условие ее обтекания газом, а при наличии на ней частиц (с наветренной стороны)—условие отражения (1.4.15). Если граница тела с наветренной стороны задается выражением у = ул х), то граничные условия имеют вид [c.376]

Если в цилиндрических координатах г, 2 и Р) ось z совместить с осью симметрии осесимметричного тела, то при обтекании тела потоком, направление скорости которого будет совпадать с осью симметрии, все параметры потока полностью определяются координатами л, 2 и не будут зависеть от угла р. [c.174]

Лучистый тепловой поток направлен от первой поверхности ко второй, т. к. Т1 > Тг- Плотность этого теплового потока [c.61]

Ранее при анализе графиков (см. рис. 7.15) было установлено, что по мере увеличения параметра конвективного потока(t ,/l[ ) x xl/Re ,, уменьшается коэффициент теплоотдачи а (если поток направлен от стенки), так как при этом профиль температуры изменяется так, что ее градиент у стенки уменьшается. [c.154]

Пусть тепловой поток направлен от жидкости к внутренней стенке. В этом случае жидкость у поверхности стенки охлаждается, ее вязкость в этой области изменяется, что приводит к изме- [c.188]

Вязкость газов, как правило, уменьшается с понижением температуры, а капельных жидкостей возрастает. Поэтому интенсивность теплоотдачи в газах будет увеличиваться, а в жидкостях уменьшаться, если тепловой поток направлен от оси трубы к ее внутренней поверхности. Если тепловой поток направлен от внутренней поверхности, то будет наблюдаться обратная картина. Пока не удается учесть аналитически влияние большинства перечисленных факторов на число Нуссельта, поэтому задача решается экспериментально. [c.189]

При сварке по схеме, представленной па рис. 65, б, трубы собирают с определенным зазором. Дуга возбуждаетсп в зазоре между кромками паправление тока дуги совпадает с осью труб. Катушкп создают внешние магнитные потоки, направленные встречно, что приводит к созданию в зазоре между трубами радиальной составляющей магнитного поля. Взаимодействие радиальной составляющей с магнитным полем дуги приводит к перемещению дуги по кромкам труб. После их оплавления производят осадку труб вдоль их оси. [c.82]

По соотношению напоров, потерянных на участках Г и 2, можно установить Ешправление потока в перемычке после ее открытия. В случае, который показан на рис. X—14, поток направлен от /С к S (см. рис. X—13). Расход Qr, и потеря напора ft,,5 в перемычке должны удовлетворять уравнениям [c.279]

Можно видеть, что движущий реактивный момент на трубке (которому отв,ечают турбинные режимы — получение полезной работы за счет уменьшения энергии потока) возникает только при углах выхода р < ЭО". Значениям р 90° соответствуют насосные режимы — реактивный момент потока направлен противоположно угловой скорости трубки (М < 0) и для ее вращения затрачивается внешняя работа, идущая на увеличение энергии жидкости. [c.385]

Вектор теплового потока направлен по нормали к изотермической поверхности в сторону убывания температуры. Векторы q и. grad t лежат на одной прямой, но направлены в противоположные стороны. [c.349]

Температура поперек цилиндрической стенки при стационарном тепловом потоке, направленном изнутри наруЖу, юменяется, как известно, по логарифмическому закону [c.371]

Таким образом, КВС как области с повышенным энергосодержанием, переходят на периферию, тем самым увеличивая ее энергию. Такой механизм неустойчивости действует только в одном направлении и хорюшо согласуется с возникновением реверса при образовании зоны рециркуляции в области диафрагмы вихревой трубы. В этом случае КВС возникают на фанице рециркулирующего потока. Направление силы Г можно определить по знаку скалярного произведения вектора угловой скорости вращения приосевого вихря Л и вектора угловой скорости вихревого жгута <0, после его разворота. В описанном выше безре-циркуляционном режиме это произведение положительно, что соответствует силе, направленной к периферии. Возникновение зоны рециркуляции приводит к изменению направления начальной завихренности КВС и осевой составляющей скорости, что соответствует зеркальному отражению относительно плоскости, перпендикулярной оси вихревой трубы. Но при зеркальном отражении скалярное произведение не изменяется и, соответственно, не изменяется направление действия силы F. В результате вихревой перенос энергии будет идти из зоны рециркуляции в область потока, выносимого через отверстие диафрагмы, что и приводит в конечном счете к его нагреванию. [c.130]

Если ПП==1, то на печать вьгаодится фазовая переменная типа потока, направленная в элемент с идентификатором ИЭ из узла, указанного первым при описании этого элемента в разделе топологии. Если ПП=и, то на печать выводится разность фазовых переменных типа потенциала узлов, указанных первым и вторым. При ПП=Р на печать выводится значение мгновенной мощности, потребляемой двухполюсником (для элементов — источников энергии эта величина, естественно, отри[ ательна). [c.149]

I TN111/3/ —включить в таблицу результатов фазовую переменную типа потока, направленную в многополюсник TN111 по его третьему выводу. [c.150]

Это соотношение составляет содержание теоремы Жуковского подъемная сила крыла самолета равна произведению плотности, циркуляции скорости и скорости набегаюо его потока. Направление этой силы определяется поворотом скорости потока в бесконечности на прямой угол против направления циркуляции. [c.271]

Распределение скоростей в потоке изобралсают с помощью линий тока — линий, в каждой точке которых вектор скорости у потока направлен по касательной (рис. 104). С помощью линий тока изобралсают не только направление вектора скорости, но и его абсолютное значение. Для этого условились проводить эти линии так, чтобы их густота была пропорциональна скорости потока в данном месте. Поэтому в тех местах потока, где его скорость меньше, линии тока проходят менее густо, чем там, где скорость больше. [c.135]

Наличие даже слабого скачка уплотнения приводит к резкому увеличению давления во внешнем потоке. Рост давления передается навстречу потоку по дозвуковой части пограничного слоя. Линии тока отклоняются от стенки, порождая в сверхзвуковой частя пограничного слоя семейство волн сжатия, которые распространяются во внешний поток и оказывают влияние на форму и интенсишность скачка уплотнения вблизи области взаимодействия. Продольный градиент давления в пограничном слое оказывается значительно меньше, чем во внешнем потоке. Если скачок слабый, то движение в пограничном слое происходит под воздействием небольшого положительного градиента давления и отрыв потока не происходит. С увеличением интенсивности скачка уплотнения во внешнем потоке возрастает градиент давления вблизи стенки и возникает отрыв пограничного слоя. При этом увеличивается отклонение линий тока в сверхзвуковой части течения, благодаря чему поддерживается необходимое распределение давления, соответствующее данной интенсивности скачка уплотнения. В зависимости от условий во внешнем потоке (интенсивности скачка уплотнения, местного числа М, ускоренного или замедленного характера течения) и формы обтекаемого тела возможны два случая. В первом случае поток после отрыва присоединяется снова к стенке. Сразу за скачком уплотнения возникают волны разрежения, как при обтекании внешнего тупого угла. В месте присоединения поток направлен под некоторым углом к стенке, поэтому здесь возникает новый скачок уплотнения, который может вызвать иногда новый отрыв пограничного слоя. Таким образом, могут появиться несколько 22 [c.339]

При некотором значении р2=Р2та% скачок становится прямым и непосредственно за решеткой имеется равномерный дозвуковой поток ), направленный по пластинке, т. е. с нулевым углом отставания дальнейшее повышение противодавления (по сравнению с прямым скачком) оказывается невозможным — течение становится неустойчивым, и прямой скачок, перемещаясь вверх по потоку, делает невозможным заданное течение на бесконечности перед решеткой. Поэтому значение е, соответствующее прямому скачку, является максимально возможным, отвечающим режиму предельного дросселирования решетки при заданном числе Мь [c.84]

Рассмотрим движение твердой частицы, которую для простоты представим в виде шара диаметром d в вертикальной трубе диаметром D, в которой поток направлен снизу вверх. Будем считгть, что dсилы давления на нее со стороны жидкости R частица будет подниматься вверх или оп искаться (рис. XV. 13). Может, од- [c.277]

Это есть уравнение семейства параллельных прямых, наклоненных к оси л под углом о, причем tgao == Moj,/ ox (рис. 111). Легко убедиться, что эквипотенциали представляют собой другое семейство параллельных прямых, ортогональное к первому. В частном случае, когда Щу — О ( о = 0)i будет ш = й = oxi Ф = ох- Ф = охУ и мы получаем прямолинейный поток вдоль оси X. Если же = я/2, то этот поток направлен вдоль оси у и для него [c.231]

Рассмотрим стационарный процесс конвективной теплоотдачи при омывании несжимаемой жидкостью плоской поверхности (рис. 18.1), оси координат которой направлены так, что у=8г=0, 8х=8- Скорость и температура набегающего потока жидкости равны соответственно г о=1(1ет, о=1бет тепловой поток направлен от поверхности тела к жидкости избыточная температура равна =t—tQ. [c.278]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...